Локализация суммы

Для уяснения сущности процесса локализации суммы необходимо более глубоко проанализировать ушные сигналы. Выше мы рассмотрели кх только поверхностно. Удобнее всего рассматривать ушные сигналы, когда громкого- [c.141]

К проблеме локализации суммы в случае более двух источников можно отмести и такие эффекты, которые возникают при слушании нескольких [c.186]

Изложенный метод локализации может быть обобщен следующим образом. Рассмотрим вновь штамп Заменим действие на упругое полупространство каждого из оставшихся N — 1 штампов действием сосредоточенной силы и сосредоточенных моментов М и М , приложенных в точке Р (к = 1,2,. .., N ик ф j). Давление под подошвой штампа представим в виде следующей суммы [c.123]

Это можно сделать, применив к уравнению (84) использованный нами в предыдущем параграфе прием локализации по переменным / , согласно которому все производные по опускаются, а следовательно, опускается второй якобиан под знаком суммы в правой части, а сами переменные (/ ), [c.470]

Тем не менее, здесь также можно говорить о мешке и струне (хотя и с нерезкими границами), поскольку индукция быстро, быстрее любой конечной степени расстояния, убывает поперек оси блина. Дело в том, что характер такого убывания определяется отличными от нуля мультипольными моментами системы зарядов и токов (согласно (2) применительно к индукции речь должна идти о сумме электрических моментов зарядов и магнитных моментов монопольных токов, имитирующих нелинейность среды). Уже самый факт локализации вдоль оси блина показывает, что эти суммы равны нулю для всех степеней мультипольности, а это означает отсутствие степенного убывания и в направлении поперек оси. [c.210]

Если задача не заключается в непосредственном анализе поверхностных эффектов, никогда не следует поддаваться соблазну учесть конечность кристалла, ограничив суммирование по К в (10.4) лишь узлами, принадлежащими конечной области решетки Бравэ. Гораздо удобнее провести суммирование по бесконечной решетке Бравэ (эта сумма быстро сходится ввиду малого радиуса локализации атомной волновой функции > ) ) и учесть конечность кристалла с помощью обычного граничного условия Борна — Кармана, которое при выполнении условия Блоха накладывает на значения к стандартное ограничение (8.27). Если суммирование проводится по всем узлам, то, например, разрешена важная замена переменной суммирования К на К = К — К в формуле (10.5). [c.183]

Для вещественных значений Я все слагаемые ряда также вещественны. Если последовательность частичных сумм этих слагаемых имеет предел, он также оказывается вещественным. Другими словами, достаточное условие локализации состояний в энергетической области вблизи точки Я есть условие сходимости ряда (9.111). [c.420]

В измерениях Вендта (1963) линейность кривых и наклон меньше, осо-< еипо прн изменении задержки. Правда, в своих экспериментах Вендт фиксировал положение головы эксперта. Когда прн экспериментах эксперту разрешалось поворачивать голову, кривые получались почти такими же, как в экспериментах Де-Боера. Тот факт, что кривые локализации суммы в случае фиксированного положения головы имеют меньший наклон, чем тогда, когда вксперт может ее свободно поворачивать, подтвердил также Лики (1947). Ои же обнаружил, что при поворотах головы в ту же сторону смещается и слуховой объект. Результаты исследований, проведенных Вендтом, справедливы для [c.139]

Не останавливаясь на подробностях (интересующихся адресуем к приводимой литературе), можно сделать вывод, что в локализации суммы импульсных звуков имеют значение и опережающие и запаздывающие импульсы. Одиако определять по кривым локализации суммы (см. рис. 12) направления на слуховой объект можно лишь приближенно. Болес глуОоклй анализ показывает, что слуховые объекты вообще имеют сложную пространственную структуру. [c.144]

Анализ локализации суммы для произвольных снгиалов пока ие проведен. Здссь можно строить только догадки. С определеиной вероятностью можно, например, предполагать, что. проходя во внутреннее ухо, ушные сигналы разделяются на спектральные полосы постоянной опюснтельной ширины. Вина- [c.145]

Все рассмотренные случаи локализацни суммы справедливы для систем из двух источников звука в горизонтальной плоскости м. ркс. 122). Однако феномен локализации суммы ис ограничивается только такой системой источников звуков. Слуховой объект, дислокация которого одновременно зависит от нескольких источников звука, вообше говоря, может сформироваться и в слу- [c.146]

Пшведем два примера локализации суммы в медианной плоскости. На рис. 130 (сверху) показана схема следующего эксперимента. В заглушенной камере зксперт размешсп точно между двумя громкоговорителями, один иэ [c.147]

В случае двух источников звука, излучающих когереитные снгналы илн сигналы, амплитудные и временные различия которых в месте слушания не превышают определенных значений. н еет место эффект локализации суммы, т. е. эксперт ощущает один спуховой объект, дислокация которого зависит от снгна.юв обоих источников. Эффект локализации суммы может возникнуть и при количестве источников звука более двух, если их можно разместить в помещении как угодно. Поскольку слух прн формировании ощущения дислокации объекта учитывает когерентные составляющие, поступающие с задержкой не более чем на 3 мс, то участвующими в процессе локализации суммы оназываются сигналы всех источников звука, удовлетворяющие этому условию. [c.184]

Закон первой волны сохраняет свою силу, как и эфф локализации суммы в звуковом поле нескольких источников. Однако здесь вероятность того. >1то даввое (наблюдаемое) отражение будет услышано, уменьшается еслн между ним и прямым звуком оказываются другие отражения. Это же справедливо и для абсолютного слухового порога, порога восприятня эха, порога равной громкости прямого звука и эха, а также порога эха как помехи. Вопросы абсо.1К<тного слухового порога подробно рассмотрены в работах Бурггорфа (1961) н Серафима (1961. 1963). [c.186]

В процессе высокотемпературной эксплуатации происходит карбидное и интерметаллидное упрочнение металла шва и соответствующее снижение его пластических свойств, что приводит к локализации в околошовной зоне деформаций и образованию в ней трещин. Этому способствует и высокий уровень остаточных сварочных напряжении в сумме с рабочими напряжениями. Предотвращение подобных локальных разрушений достигается термообработкой - аустенитизацией при температуре 1050. .. 1100 °С для снятия остаточных сварочных напряжений и самона-клепа и придания сварному соединению более однородных свойств. В ряде случаев аустенитизация сопровождается последующим стабилизирующим отжигом при температуре 750. .. 800 °С для получения относительно стабильных структур за счет выпадения карбидной и интерме-таллидной фаз. [c.356]

На рисунках 46 и 47 приведены кривые термического высвечивания для незасвеченных (кривые (а) и засвеченных (кривые (в)) кристалловNa l, подвергнутых термической обработке при 600 й 700°. Из рисунков видно, что видимый свет вызывает уменьшение интенсивности свечения во втором пике и параллельное ее увеличение в первом. Если засвечивание производится светом небольшой интенсивности, то световая сумма свечения сохраняется почти неизменной (табл. 14). Таким образом под действием света в области f-полосы происходит превращение одних центров с большей энергией локализации электрона в другие центры с меньшей энергией локализации электрона. Иными словами, под действием света происходит перераспределение электронов по локальным уровням путем их пересадки через зону проводимости с более глубоких / -уровней на более мелкие [c.114]

В. фойе, буфетов, курительных комнат и уборных. В. этих помещений не представляет таких трудностей, как В. зрительных зал. Фойе получает приточную и вытяжную В., объем к-рой равняется тем же 40 на 1 чел. с темп-рой 18—20°. Направлять его следует в нижнюю зону при равновесии и вытяжке из верхней зоны. Курительная комната обычно оборудуется одной вытяжной В. Это несомненно ошибочно, так как хотя при этом достигается локализация дыма в одной этой комнате, но зато в ней создается крайне неприятная обстановка. Поскольку в курительной комнате находятся люди, и местная рециркуляция, происходящая в случав недостатка приточного воздуха для образования конвективных токов, нежелательна, постольку необходимо давать приток на 1 курителя тоже 40 м /ч. В целях создания в комнате вакуума извлечение воздуха полезно производить в объеме на 1 чел. ок. 80—100 м /ч. В. уборных следует производить таким же образом, как и курительных комнат, так как каждая уборная независимо от прямого своего назначения является и курительной комнатой. Буфеты вентилируются, как фойе, получая притоки из коридоров. Если при буфетах имеются кухни, то на их В. следует обратить самое серьезное внимание, т. к. кухонный загшх может заразить не только буфетное помещение, но и другие помещения театра вплоть до зрительного зала. Конвективнв1е токи кухни д. б. тщательно учтены, и извлечение воздуха, д. б. принято не ниже общей суммы их. Притоки вовдуха следует производить в какие-либо промежуточные помещеггая между кухней и буфетом. Во всяком случае обмены кухонь д. б. гораздо более 3—5-кратных, применяемых для кухонь в индивидуальных квартирах, и колебаться между 15—25-кратными. [c.274]

Основные характеристики собственных функций в области локализации можно определить, рассматривая недиагональные элементы ( гг- (Я) функции Грина (9.36). Приближенное суммирование перенормированного ряда теории возмущений [87] показывает, что сумма экспоненциально убывает с расстоянием В — = I — V I, причем характерный размер области локализации по мере приближения к краю подвижности возрастает по закону (к — Яс) / (см. также [88, 891. Однако, как и в одномерном случае ( 8.7), при такой общей тенденции не исключено, что в интересующей нас функции появятся дополнительные пики, вызванные случайными резонансами с подходящими состояниями, локализованными на некотором расстоянии от основного узла. В модели Андерсона состояния в хвостах зон почти наверняка экспоненциально локализованы. Это можно использовать для оценки плотности состояний, непосредственно обобщая приближение локальной плотности состояний ( 8.6), столь успешно используемое в одномерных задачах [85]. Рассматриваемые волновые функции локализуются в областях с подходящими флуктациями случайного потенциала. Можно показать (см. 10.10), что если локализованным в этих областях электронам не сообщить дополнительной энергии для прыжка , то их подвижность на постоянном токе обращается в нуль ( 13.3). [c.428]

И Сравнивают его значение с пороговым Аапорог, величина которого назначается по необходимой точности локализации неоднородности или по метрологическим соображениям, например, пороговой точности измерения а и т.д. Можно также сравнивать счетную сумму по индексу у модулей всех отклонений, сравнивая ее с назначенной пороговой величиной. [c.94]

Смотреть страницы где упоминается термин Локализация суммы : [c.138] [c.138] [c.138] [c.141] [c.141] [c.142] [c.143] [c.144] [c.146] [c.146] [c.149] [c.160] [c.184] [c.186] [c.188] [c.289] [c.522] [c.631] [c.276] [c.68] [c.181] [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...