Заряд электрический (количество

Заряд электрический (количество электричества) 56, 79, 81, 245, 249 [c.287]

Заряд Электрический заряд Количество молей диффундирующей компоненты Величина энтропии [c.91]

Когда на молекуле имеются и положительный и отрицательный заряды, то эти заряды электрически уравновешиваются и молекула остается нейтральной. Если расположение положительного и отрицательного зарядов в молекуле симметрично, то такая моле кула неполярна, если же расположение зарядов несимметрично, то молекула становится полярной. Полярность молекул определяет величину сил их побочных валентностей. Вообще силы побочных валентностей, действующие между неполярными молекулами, значительно слабее сил побочных валентностей между полярными молекулами. Полярность различных молекул может изменяться от нуля и выше, вследствие чего соответственно изменяется и величина сил побочных валентностей между молекулами. Можно легко себе представить, что эти силы будут возрастать с увеличением размеров молекул, так как количество полярных или неполярных единиц будет при этом также возрастать. [c.21]

В первой системе сила, в динах, действующая между двумя электрическими зарядами с количеством электричества е, помещенными на 1 см друг от друга, в вакууме будет Во второй системе она будет с е . Таким образом, единица заряда во второй системе будет в с раз больше, чем единица заряда в первой системе. [c.16]

Мощность, поток энергии ватт Количество электричества кулон (электрический заряд) Электрическое нащ>яжение, вольт электрический потенциал, электродвижущая сила Электрическая емкость Электрическое сопротив- ом ление [c.88]

Соли, кислоты и щелочи при растворении в воде подвергаются электролитической диссоциации. Электролитическая диссоциация заключается в том, что вещества при растворении частично распадаются на частицы (атомы или молекулы), которые обладают положительным или отрицательным электрическим зарядом, причем количество положительных зарядов всегда равно количеству отрицательных зарядов, т. е. раствор остается электрически нейтральным. [c.7]

Количество электричества, электрический заряд Электрическое напряжение, разность электрических потенциалов, электродвижущая сила Напряженность электрического поля [c.9]

Количество электричества, заряд электрический Коэффициент затухания Коэффициент магнитного рассеяния Коэффициент мощности Коэффициент распространения Коэффициент трансформации Коэффициент связи Коэффициент фазы, число, волновое [c.213]

Количество электричества, электрический заряд Плотность электрического тока I Разность электрических потенциалов, электродви- жущая сила, электричес-, кое напряжение 1 Напряженность электрического поля [c.12]

Количество электричества, электрический заряд кулон А А с) Кл [c.228]

Сферическая частица радиусом а вводится в область униполярных ионов с концентрацией /г о и электрического поля Eq. Частица приобретает заряд благодаря столкновениям с ионами. Так как заряд частицы начинает нарастать, ее отталкивающая сила перераспределяет близлежащие ионы. Для применения кинетической теории будем использовать систему координат, показанную на фиг. 10.2. При концентрации ионов и средней длине свободного пробега Л число ионов, которые сталкиваются в бесконечно малом объеме dV в единицу времени со скоростью между v перед столкновением ш V dv после столкновения, равно щ v/A) f v) dv dV, где f (v) — функция распределения скорости у, a — местная концентрация ионов. Количество ионов, попадающих на площадку dA из точки Р объема dV, равно щ (р1А) / (и) dvl(dA os 0д/4яг ) dV [413, 874[. Так как число молекул, направляющихся к площадке dA, уменьшается по закону вследствие столкновений и так [c.437]

Обобщенными зарядами в этих полях выступают электрические 1И магнитные моменты вещества, пропорциональные объему, а не количествам отдельных составляющих. Поэтому дополнительные вклады во внутреннюю энергию не объединяются со слагаемыми ц-dn, как в случае гравитационных полей. В фундаментальное уравнение эти вклады входят в виде эле- [c.159]

В природе тела взаимодействуют друг с другом. Взаимодействие тел может выражаться по-разному например, оно мол<ет заключаться в передаче от одного тела к другому какого-то количества теплоты, электрического заряда и пр. Механическим взаимодействием называют один из видов взаимодействия материи, вызывающий изменение механического движения тел или частей тела, а также препятствующий изменению взаимных положений тел или частей тела. [c.5]

Конденсаторы. Простейшие способы разделения разноименных электрических зарядов — электризация при соприкосновении, электростатическая индукция — позволяют получить на поверхности тел лишь сравнительно небольшое число свободных электрических зарядов. Для накопления значительных количеств разноименных электрических зарядов применяются конденсаторы. [c.143]

Вблизи нити образуется большое количество положительных ионов, обладающих малой подвижностью, которые создают пространственный положительный заряд, окружающий нить. Действие этого заряда уменьшает напряженность электрического поля между электродами счетчика, и разряд прекращается. Через некоторый промежуток времени (за который положительные ионы пространственного заряда достигнут катода) напряжение на счетчике вновь достигнет прежней величины, и в счетчике может снова произойти разряд при прохождении через него новой заряженной частицы. [c.41]

При изучении ядерной реакции представляют интерес идентификация каналов реакции, сравнительная вероятность протекания ее по разным каналам при различных энергиях падающих частиц, энергия и угловое распределение образующихся частиц, а также их внутреннее состояние (энергия возбуждения, спин, четность, изотопический спин). Многие сведения о ядерных реакциях могут быть получены в результате применения законов сохранения, которые накладывают определенные ограничения на характер протекания ядерных реакций. Мы рассмотрим законы сохранения электрического заряда, числа нуклонов, энергии, импульса, момента количества движения, четности, изотопического спина. [c.258]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Идея внесения этой поправки заключается в следующем. Реальное протяженное ядро разбивают на большое количество точечных частей, на каждой из которых происходит когерентное рассеяние электронной волны ке- Суммируя (интегрированием) рассеянные волны (с учетом фазы), получают исправленное значение сечения для ядра с распределенным электрическим зарядом. [c.269]

При расчете электрических цепей, содержащих конденсаторы, индуктивности, резисторы и сторонние ЭДС, весьма удобным является лагранжев формализм. Обобщенными координатами являются параметры < , характеризующие пространственную конфигурацию системы и количество заряда Q , протекающего по участку цепи, заключенному между двумя узлами. Обобщенные ско- [c.91]

Эту силу, обусловленную движением электрических зарядов в отрезке провода, можно выразить через величину и скорость зарядов, образующих ток I. Общий заряд е, движущийся в рассматриваемом отрезке провода (рис. 39), пройдет через любое сечение проводника за время т = llv, где v — скорость движения заряда (для крайнего сечения 5 это очевидно, но через все сечения за одно и то же время должно пройти одно и то же количество электричества). Значит, за 1 секунду через любое сечение проводника пройдет количество электричества е/т = ev/l = I (количество электричества, проходящее за 1 секунду через сечение провода, — это и есть сила тока I в проводе). Так как направление ev совпадает с направлением / (если движутся [c.80]

Это выражение получено нами из рассмотрения частного случая движения электрических зарядов в металлическом проводнике. Для того чтобы выяснить, насколько общим является это выражение и можно ли его распространять на другие случаи движения электрических зарядов в магнитном поле, необходимо представить себе физическую картину движения зарядов в металлическом проводнике и возникновения силы F. В металлическом проводнике носителями зарядов являются свободные электроны, слабо связанные с атомами металла. Независимо от того, течет по проводнику ток или нет, свободные электроны совершают хаотическое тепловое движение со скоростями порядка сотен километров в секунду (эта скорость растет с ростом температуры). Пока электрическое поле в проводнике отсутствует, вследствие полной хаотичности теплового движения за единицу времени через любое сечение проводника в обе стороны проходит одинаковое число электронов, т. е. одинаковое количество электричества, и ток [c.80]

Количество электричества (электрический заряд) Q — величина, равная интегралу силы электрического тока (см. с. 117) по времени [c.106]

Количество электричества. Электрический заряд [c.303]

Плазмой называется ионизированный газ. При ионизации электроны отрываются от атомов. Потеряв электроны, атомы и молекулы приобретают положительный электрический заряд и становятся ионами. Плазма состоит из ионов и электронов. Количество по- [c.228]

Применение законов сохранения. Возможна проверка только тех опытных данных, для которых можно записать одно или несколько уравнений сохранения (уравнения сохранения массы, количества движения, энергии, электрического заряда и т. д.). Критерием достоверности результатов эксперимента является удовлетворение их с требуемой точностью уравнению сохранения. [c.95]

Количество электричества (электрический заряд) Q — величина, равная произведению силы тока / на время t, в течение которого шел ток [c.13]

Электрический ток (сила электрического тока) Количество электричества, электрический заряд Пространственная плотность электрического заряда [c.29]

ГэВ И выше. Главными характеристиками ускорителя являются энергия частиц и интенсивность, т. е. количество частиц, вылетающих за одну секунду. Интенсивность часто характеризуют полным электрическим током, создаваемым пучком. Для получения тока, очевидно, надо умножить число частиц, вылетающих за одну секунду, на заряд отдельной частицы. [c.469]

Таким образом, производная д 1дТ)р равна количеству теплоты, полученному элементом от окружающей среды при протекании через элемент единичного электрического заряда, когда все происходящие в элементе процессы обратимы. [c.571]

Произведение на заряд электрона е представляет собой плотность электрического тока. Термоэмиссионный преобразователь (рис. 8.56) состоит из катода, находящегося при более высокой температуре, чем анод катод испускает электроны в большем количестве по сравнению с анодом. В результате возникает поток электронов к аноду, а. соответственно в замкнутой внешней цепи—электрический ток. [c.581]

Электронные дефекты вызываются нарушениями в нормальной периодичности распределения зарядов или энергии в твердом теле. Геометрическим дефектам кристалла сопутствуют локальные нарушения распределения зарядов. Например, примесный атом может иметь иной заряд, чем основные атомы в этом случае возникают локальные электронные нарушения. Вакансии или внедренные атомы искажают электрический" заряд. Электроны, поглощая различное количество тепловой энергии, могут изменять свое движение в решетке, например возникновение в полупроводниках потоков положительных и отрицательных зарядов. [c.33]

При изменении давления, оказываемого на диафрагму /, на поверхностях кварцевых пластинок 2, соприкасающихся с электродом 3 и пластинками 4, появляются электрические заряды (пьезозаряды). Количество возникшего при этом электричества пропорционально действующему на диафрагму 1 давлению. Металлические пластинки 4 служат для передачи давления с мембраны 1 на кристаллические пластинки 2. [c.579]

Когда ионы металла переходят в раствор (энергия гидратации ионов достаточна для разрыва связи между ион-атомами и электронами), на поверхности металла остается эквивалентное количество электронов (рис. 7), которые в раствор не переходят и сообщают металлу отрицательный заряд. 3)тот заряд вызывает электростатическое притяжение между положительно заряженными ионами металла, перешедшими в раствор, и поверхностью металла. Указанные явления на границе металл — водный раствор электролита приводят к возникновению двойного электрического слоя, образуемого электрическими зарядами, находящимися на металле, и ионами противоиоложного заряда, располагающимися у поверхности металла в растворе, что приводит к установлению некоторой разности иотенциалов между металлом и раствором электролита (рис. 8, а). [c.15]

Количество электричества, электрический заряд Кулон С Кл Кулон равен количеству злек-трпчества, проходящего через поперечное сечение при токе сило 1 1 А за И1)1>мя 1 с [c.355]

Рассмотрим с точки зрения классической физики электрическое поле, создаваемое системой асимметрично расположенных зарядов на расстояниях, значительно превышающих линейные размеры системы. Допустим, что система зарядов враш,ается вокруг некоторой оси Z. Расположим систему координат так, чтобы ее начало совпало с центром массы системы, а ось z была совмеш ена с направлением вектора момента количества движения системы (рис. 40), тогда распределение заряда системы в среднем во времени обладает осевой симметрией. Известно, что в этом случае распределение потенциала Ф = — — Г dV может быть представлено в виде сте-4тге J R [c.125]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

На рис. 7.41 приведена только половина известных барионов. Имеется еще точно такое количество антибарионов — частиц с такими же массами и спинами, но с противоположными зарядами всех видов. Антибарионы получаются при столкновениях нуклон — нуклон достаточно высоких энергий. К настоящему времени получены антипротон, антинейтрон и несколько антигиперонов. Однако существование всех остальных антибарионов не вызывает сомнений. Времена жизни барионов и соответствующих антибарионов совпадают. Поэтому, в частности, антипротон сам по себе стабилен. Однако, сталкиваясь с атомом какого-либо вещества, антипротон притягивается ядром (его электрический заряд отрицательный ) и аннигилирует в нем. При аннигиляции нуклона с антинуклоном рождается несколько пионов (в среднем около пяти). [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...