Логарифмический закон распределения температуры

Определить предельный вид функции f(P) в логарифмическом законе распределения температуры (54,4) при больших значениях Р. [c.301]

Температурные напряжения в дисках зависят от заданного поля температур. Последнее устанавливается в каждом отдельном случае на основании анализа теплового режима. Логарифмический закон распределения температур, справедливый при осесимметричном стационарном нагреве длинных полых цилиндров, в данном случае не применим из-за теплообмена диска с окружающей средой по торцовым поверхностям. При значительном перепаде температур необходимо также учитывать переменность по радиусу модуля упругости и характеристик прочности материала. Для стали, [c.81]

Таким образом, для температур и концентраций в турбулентном ядре потока так же, как и для скоростей, получены логарифмические законы распределения. [c.293]

Величина Ргт изменятся по толщине пограничного слоя. По данным [Л. 47] в области, где выполняются логарифмические законы распределения скорости и температуры, турбулентное число Прандтля равно примерно 0,8 (опыты с воздухом, водой и трансформаторным маслом). Учет этого обстоятельства приводит к формуле [c.197]

Поскольку поля скорости и температуры во внешней части пристенного слоя в пучке витых труб описываются одними и теми же логарифмическими законами распределения, а толщины теплового и динамического пристенных слоев равны [10], то можно принять Z — 2 . Поэтому при обработке опытных данных по теплоотдаче при неравномерном теплоподводе по сечению пучка зависимость (4.94) будем искать в виде [c.130]

Из уравнения следует, что распределение температур в стенке цилиндрической трубы подчиняется закону логарифмической кр ивой. [c.171]

Эпюры распределения напряжений по толщине стенки цилиндра с отношением /г = Г /г2 = 0,5 при ц = 0,3 в случае изменения температуры по логарифмическому закону представлены на рис. 459, б. [c.485]

Распределение температуры в зоне логарифмического распределения скорости можно описать логарифмическим законом [c.196]

Поясним теорему обратимости температур в рассматриваемой задаче с помощью графиков яа рис. 2.12, где изображено распределение температуры в цилиндре в случае расположения цилиндрического теплового источника на радиусе г=/-о. Внутри этого источника распределение температур постоянно, ибо при г<Го внутренние стоки тепла отсутствуют. За пределами области г>Л ) температура распределена по логарифмическому закону, уменьшаясь к внешней поверхности, где имеет место теплоотвод. Точки / и 2 на рис. 2.2, а соответствуют текущим точкам наблюдения температуры г в двух различных областях цилиндрического тела. Точке 3 соответствует граничная температура. [c.45]

Подобно логарифмическому закону стенки (9-5) и закону дефекта скорости (9-7) для распределения скорости, можно получить соответствующие законы для распределения температуры. [c.266]

Многочисленные исследования закономерностей рассеяния результатов длительных статических испытаний показали, что долговечность до разрушения или накопления заданной деформации подчиняется логарифмически нормальному закону распределения. Поэтому методика статистической обработки результатов длительных статических испытаний на долговечность подобна методике обработки результатов испытании на усталость, изложенной на с. 139—141. Необходимый объем испытаний на д. и. -ельную прочность при одном постоянном уровне напряжения и температуры определяется по методике, изложенной на с. 44—50, [c.200]

Из уравнения (4.14) видно, что распределение температуры в стенке трубы подчиняется логарифмическому закону. [c.159]

При постоянном режиме нагрева распределение температур определяется скоростью теплового потока, формой образца и теплопроводностью материала. В пустотелом цилиндре, например, распределение температур подчиняется логарифмическому закону. Для тел простой формы распределение температур может быть получено интегрированием уравнения теплового потока. [c.77]

Основное значение в этих методах приобретает прежде всего выбор семейств профилей скорости, температур, или концентраций, которые-могли бы быть использованы для подстановки в интегральные соотношения вместо действительных, остающихся неизвестными. При современном состоянии теории уже сам этот выбор представляет трудную задачу. Так, для задания поля скоростей широко пользуются соображениями подобия и размерности, выбирают для профилей скорости в сечениях пограничного слоя одночленные степенные формулы с показателем степени и коэффициентом, зависящими от параметра, равного отношению величин толщины вытеснения к толщине потери импульса, и аналогичные по типу формулы для коэффициента сопротивления. Иногда для той же цели используют логарифмическую формулу распределения скоростей и логарифмический закон сопротивления. Существуют методы, основанные на компоновке профиля скорости из трех частей внутренней (пристеночной), не зависящей от наличия перепада давления вне слоя, переходной и внешней, выбранных путем модификации профилей скоростей в аэродинамическом следе за телом, а иногда только из внутренней и внешней. [c.537]

Распределение температуры по толщине стенки обогреваемой трубы при стационарном режиме подчиняется логарифмическому закону. В Нормах расчета на прочность условно принимается, что расчетная температура обогреваемых элементов равна среднеарифметическому значению температур наружной и внутренней поверхностей. Это допущение обеспечивает некоторый дополнительный запас, который тем больше, чем выше тепловой поток и чем толще стенка трубы. [c.327]

Нормальный закон, экспоненциальный и закон распределения Релея имеют фиксированную форму. Логарифмически нормальный, Вейбулла, гамма-распределения, Стьюдента и другие законы распределения имеют один и более параметров формы, что дает возможность подобрать более точно вид распределения для характеристики полученных экспериментальных данных. Параметр формы можно графически оценить, подбирая значение параметра, которое соответствует наилучшей линейности графика на вероятностной бумаге. Например, требуется определить средний ресурс 60 двигателей СМД-14А по изменению объема прорвавшихся газов в картер. Периодические проверки проводились через каждые 100 ч эксплуатации при номинальной нагрузке и температуре воды 80 2° С. [c.246]

Рассмотрим теперь весьма часто встречающийся в технике случай передачи тепла от одной жидкости (или газа) к другой через стенку. На фиг. 2-3 и 2-4 изображено распределение температуры в общем случае многослойной стенки. В пределах каждого из однородных слоев стенки температура изменяется по прямой линии (в случае плоской стенки) или по логарифмической кривой (для цилиндрической стенки). На поверхностях соприкосновения двух соседних слоев устанавливается некоторая общая температура. Температура жидкости, протекающей вдоль стенки, в местах соприкосновения также одинакова с температурой стенки, но при небольшом удалении от стенки резко увеличивается (I]) или уменьшается (t . Законы этого изменения температур, так же как и все явление теплоотдачи от жидкости к стенке (или обратно), очень сложны. Мы будем подробнее рассматривать их в следующих параграфах. [c.98]

Следовательно, распределение температуры в однородной изотропной стенке длинной трубы без внутренних выделений тепла подчиняется логарифмическому закону. Расход тепла через стенку трубы равен [c.209]

Распределение долговечности при постоянном уровне напряжений подчиняется логарифмически нормальному закону для умеренных температур возможно существование порогов чувствительности (см. стр. 289). Для тем- [c.134]

На рис. 7.3 показана интегральная кривая распределения для полиэтилена, полученная Кауш-Блекеном при испытании на длительную прочность в идентичных условиях 500 образцов. Видно, что справедлив логарифмический нормальный закон распределения долговечностей. Полученные нами интегральные кривые распределения длительной прочности для полиэтиленов высокой и низкой плотности на 50 образцах при температуре 60, 70° С и напряжениях 30, 70 кгс/см подтверждают справедливость логарифмически нормального закона распределения долговечностей для этих материалов. Особенности диаграмм длительной прочности ПЭВП можно объяснить, если проанализировать механизм разрушения частично кристаллических полимеров. [c.258]

Для полного статистического описания процесса гомогенизации необходимо определить еще и закон распределения легирующих элементов. Ранее установлено, что закон распределения - асимптотически логарифмически нормальный [11]. Проверку гипотезы о логнормальности распределения проводили по критерию Пирсона [Ю]. Уже четырехчасовое спекание при 1150°С в присутствии жидкой фазы обеспечивает логарифмически нормальное распределение. При использовании поликомпонентной шихты (без инфильтрации и введения в шихту порошка стали) для получения аналогичного распределения продолжительность спекания составляет 5-6 ч, а температура спекания - 1300°С [11]. [c.264]

Будем считать, что при температуре Т=Т провели опыты на релаксацию и определили функцию f(k) в виде (4.31) как однопараметрическое экспоненциальное распределение. Заметим, что /(А.) иногда аппроксимируют при помощи логарифмически нормального закона, как мы и сделали при анализе модели сопротивления деформации в разделе 4.6. Однако такое приближение является в достаточной степени грубым. Более точный анализ экспериментальных данных показывает, что во время опытов на релаксацию (см. рис. 4.4) при i—f(k) max. Логнормальное же распределение при i —> О дает/(А.) 0. [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...