Графит Теплоемкость

Замечание. В кристаллах селена п теллура цепочки атомов расположены параллельно, как изображено на фиг. 52. Вследствие этого в определенном температурном интервале для теплоемкости выполняется линейный закон (С Т ). Однако при очень низких температурах происходит переход к закону Т . Подобно этому в графите теплоемкость пропорциональна Т . [c.181]

Для МНОГИХ веществ интегралы с теплоемкостями просчитаны и приведены в справочной литературе в виде таблиц с графой (НJ— 298.is) для различных температур. Пользование такими таблицами существенно облегчает расчет. [c.258]

Рис. 9.12. Удельная теплоемкость некоторых сталей, сплавов и граф 1та

По этому уравнению нужно вычислить значение Ср для круглых значений температуры и давления. Изобарная теплоемкость в идеально газовом состоянии Сро, входящая в (5. 20), берется из табл. 5.2 (графа при р=0). [c.143]

Теплоемкость плазмы при практических расчетах можно определить не только по уравнениям (803), (804), (809) и (810), но и графи- [c.400]

Известны две кристаллические модификации углерода — алмаз и графит, и предполагается существование аморфного углерода, примерами которого считают сажу, древесный и животный уголь. Физические свойства алмаза и графита сильно различаются, что связано с большим различием их кристаллических решеток. Так, алмаз почти в 1,5 раза плотнее, его теплопроводность в 30 раз выше, а теплоемкость в 1,5 раза меньше. Физические свойства аморфного углерода интересны тем, что его теплопроводность в 30 раз меньше, чем у графита, а температура воспламенения в кислороде лишь чуть превышает 600 К, тогда как графит остается инертным до 800 К. Графитизация алмаза и аморфного углерода на воздухе начинается при температурах выше 1300 К. Тройная точка графит — жидкость — пар приходится на давление 1,1-10 Па и температуру 4200 К. [c.168]

Во второй графе табл. 39 указана суммарная теплоемкость 1 нм продуктов горения, в третьей — теплоемкость двуокиси углерода и в четвертой — теплоемкость азота, содержащихся в 1 нм продуктов горения. [c.84]

Превращение углерода (графит — алмаз). Подобно тому, как при превращении олова на основе калорических измерений определялась температура равновесия между двумя модификациями, можно вычислить и равновесное давление для превращения графит — алмаз, как функцию температуры. Зная энтальпию превращения и ход молярных теплоемкостей графита и алмаза вплоть до самых низких температур, можно вычислить изменение свободной энтальпии. Расчет показывает, что свободная энтальпия алмаза при атмосферном давлении и при любых температурах больше, чем свободная энтальпия графита. Поэтому при нормальном давлении графит можно рассматривать как устойчивую модификацию. Превращение в этом случае произойти не может. [c.173]

Ср° = 1 (Т) описано в виде полинома седьмой степени. В табл. 2 в последней графе приводятся значения теплоемкости Ср°, полученной по составленному уравнению. Совпадение с использованными данными ,° из [1] достаточно хорошее. [c.6]

Одним из распространенных методов изучения теплоемкости веществ при высокой температуре является калориметрический метод смешения. При работе с жидкостями применяют ампулы. Поэтому при расчете энтальпии образца необходимо учитывать количество тепла, вносимое ампулой. Часто это не представляет затруднений, однако в рассматриваемом случае дело обстоит иначе. Металлургические шлаки, представляющие собой оксидные расплавы, в жидком состоянии (при температурах 1300—1600° С) легко разрушают огнеупорные материалы графит восстанавливает многие окислы шлака, в первую очередь — соединения железа. [c.69]

Импульсный и модуляционный методы определения истинных теплоемкостей основаны на измерении подъема температуры образца при пропускании через него электрического тока известной мощности в условиях, близких к адиабатическим, или же на измерении амплитуды модуляции температуры образца при пропускании переменного тока. Оба эти метода гораздо менее универсальны, че.м описанные выше методы определения истинной теплоемкости веществ в калориметрах-контейнерах. Они применимы лишь к веществам, которые обладают высокой электропроводностью и к тому же могут быть изготовлены в форме проволочки или стержня (металлы, некоторые карбиды, графит и др.). [c.330]

Примечание, Цифры в скобках в первой графе означают у непереходных металлов — валентность у переходных и РЗМ — коэффициент удельной электронной теплоемкости р , кал моль- град - 10 у актиноидов — валентность или валентность и Р [c.187]

Напряжения второго рода возникают главным образом вследствие неоднородности кристаллического строения и различия физико-механических свойств фаз и структур сплавов. Фазы (например, в черных металлах феррит, аустенит, цементит, графит), обладают различной кристаллической решеткой их плотность, прочность и упругость, теплопроводность, теплоемкость, характеристики теплового расширения различны. Структуры, представляющие собой смесь фаз (например, перлит в сталях), а также закалочные структуры, в свою очередь, обладают отличными от смежных структур свойствами. Различие кристаллической ориентации зерен металла, обусловливает анизотропию физико-механических свойств микрообъемов металла. В результате совместного действия этих факторов возникают внутризеренные и межзеренные напряжения еще в процессе первичной кристаллизации и при последующих превращениях во время остывания. При высоких температурах напряжения уравновешиваются в силу пластичности материала. Однако они проявляются в низкотемпературной области, возникая при фазовой перекристаллизации и выпадении вторичных фаз (фазовый наклеп), при каждом общем или местном повышении температуры (в силу различия теплопроводности и коэффициентов линейного расширения структурных составляющих), приложении внешних нагрузок (в силу различия и анизотропии механических свойств), а также при наклепе, наступающем в результате общего или местного перехода напряжений за предел текучести материала. [c.153]

С целью проверки влияния различных компонентов на температуру фазового перехода были исследованы металлокерамики с различным процентным содержанием никеля и композиции серебро-никель-графит с различной дисперсностью компонентов. Было установлено, что во всех случаях фазовый переход второго рода происходит в интервале температур 355— 357,5° С. Некоторые расхождения с температурой Кюри для никеля объясняются тем, что замеры теплоемкости по описанной методике проводились через каждые 2,5 градуса повышения температуры. [c.82]

Теплоемкость, как и многие другие физические свойства, зависит от количественного соотношения структурных составляющих и изменяется с температурой. Зная удельную теплоемкость с (Дзк/кг-°С) основных структурных составляющих чугуна (феррит - 470, перлит - 495, цементит - 615, графит - 795) и относительное содержание этих составляющих соответственно Кф, К , Кц, теплоемкость чугуна можно рассчитать по правилу аддитивности [c.454]

Когда теплоемкость принимается (постоянной, то количество тепла q, р а в н о е, к а к видно из рис. 4-1, с( 2 — ii), графи ч е с 1к и в ы р а ж а е т i я п л о-щадью, ограниченной линией теплоемкости, осью абсцисс и перпендикулярами к оси абсцисс, восста-соответствующих н а ч а л ь-температура im. Измерив величину [c.40]

В следующих графах даны значения коэффициентов а, Ь. с и с1, входящих в уравнение теплоемкости. Для каждого коэффициента даны два значения первое используется для расчета теплоемкости в единицах СИ [дж/(моль-град)] (графы условно помечены одной звездочкой), второе — в единицах кал/ (моль-град) (графы условно помечены двумя звездочками). [c.46]

В последней графе приведены температурные интервалы, в пределах которых рекомендуется пользоваться уравнением для расчета теплоемкости. [c.46]

Реальные примеры таких систем имеются (твердое тело из слабосвязанных плоскостей — это графит, из слабосвязанных нитевидных кристаллов — это Se и Те). В определенном интервале температур их теплоемкость ведет себя, как было указано выше. Однако при очень низких температурах динамические связи между плоскостями или нитями оказываются уже сравнимыми с в, число поперечных фононов начинает увеличиваться, поэтому при 0 + О все равно кривая С в) выхолит на зависимость , характерную для трехмерных кристаллов. [c.202]

Гра фо-аналитической обработкой калориметрической кривой. Полученные в работе значения средней теплоемкости терфенильной смеси ЮЗК в интервале температур от комнатной до 270°С представлены на графике (рис. 3-27). Значения истипнон теплоемкости определены графо-а налитическим путем по измеренной средней теплоемкости [Л. 140]. [c.146]

Температурная зависимость теплоемкости Ср аппроксимирована уравнением (3-32). По этому уравнению на основании графо-аналитической обработки опубликованных опытных данных рассчитаны значения теилое мкости ряда органических теплоносителей [Л. 28]. В табл. 3-43 приведены значения постоянных коэффициентов в уравнениях (3-31), (3-32) и указаны величины максимальных отклонений вычисленных значений Ср от опытных. При вычислении рекомендуемых значений по уравнению (3-32) в ряде случаев сделана экстраполяция до температуры 400°С. Однако возможность применения линейного уравнения (3-32) в этой области температур пока экспериментально не подтверждена. Погрешность рекомендуемых значений теплоемкости Ср (табл. 3-44) отно- [c.147]

Кроме описанного выше автоматического формирования математической модели в подсистеме предусмотрено рз ное составление пользователем топологической МТП (в виде графа теплоаэродинамической цепи) и ее вводе при помощи встроенного редактора Редактор подсистемы Пилот ). Это необходимо для исследования плохоформализуемых конструкций с точки зрения построения объектов. Данная ветвь в подсистеме позволяет строить МТП разной степени детализации, а также исследовать новые типы конструкций РЭС с целью дальнейшего перехода к разработке модулей автоматического формирования моделей таких конструкций. В подсистеме Пилот предусмотрена возможность описывать мощности тепловыделений, теплоемкости элементов конструкции и ЭРИ, воздействующие температуры в виде различных функциональных зависимостей. Это позволяет, используя иерархический подход, моделировать тепловые режимы конструкций РЭС со сложными (с точки зрения электрической циклограммы) условиями функционирования, а также з итывать различные особенности охлаждения как отдельных узлов, так и всей конструкции в целом (имеется ввиду, например, з ет траектории полета аэрокосмического объекта). [c.81]

Во второй графе таблицы приведены коэффициенты С для топлива с высокой жаропроизводительностью, в том числе для природного, нефтяных, коксового и других газов с малым содержанием балласта (N2 и СО2), подсчитанные как отношение средневзвешенной теплоемкости продуктов горения в интервале температур от 0° до к средневзвешенной теплоемкости в интервале температур от 0° до i aK (около 2000°). В четвертой графе таблицы приведены значения С для различных видов топлива с пониженной жаропроизводительностью, к числу которых принадлежат газы со значительным содержанием балласта (смешанный генераторный, воздушный и доменный), подсчитанные как среднее отношение средневзвешенной теплоемкости продуктов горения в интервале температур от 0° до у.г к средневзвешенной теплоемкости в интервале температур от 0° до гмакс (около 1600°). [c.108]

Пользуясь формулой Эйнштейна, можно с новых позиций рассмотреть несоответствие теплоемкости таких веществ, как алмаз, графит, бор и других с правилом Дюлонга и Пти. Если вычислить значение характеристической температуры, например, для алмаза, по экспериментально найденной теплоемкости, то оказывается, что для него 0 =145О°, т. е. значительно выше, чем для других веществ. Поэтому предельное значение С,=ЗН достигается для алмаза лишь при очень высоких температурах, около 2000°. [c.263]

Это числовое значение изобарного потенциала процесса затвердевания почти точно совпадает с результатом приближенного расчета, который можно получить, использовав величины, помещенные в пер1вой и второй графах расчетной таблички. Без учета изменения теплоемкостей логарифм константы равновесия [c.110]

Физические свойства. Аморфный К.—коричневый, нерастворимый в воде порошок, очень гигроскопичный и отдающий адсорбированную воду лишь при 1° красного каления. При растворении в расплавленном А1 К. переходит в кристаллическую модификацию. Кристаллический кремний— темные, с металлич. блеском, непрозрачные октаэдры и листочки, похожие на графит. Сжимаемость К. 0,31 10 см ]кг. Кристаллический кремний проводит ток, как графит. Твердость К. по Мосу 7. Уд. магнитная восприимчивость К. при 16°= 0,01-10 . Удельный вес кристаллического К. 2,34—2,49, графитоподобного 2,00 и аморфного К. 2,35 ° я. (98,12% 81, 0,4% Ре, 0,4% А1) 1 404°. Коэфициент линейн. расширения при 40° 0,00000763. Уд. теплоемкость при 24° 0,1712 (кристаллическ. К.), при 27° 0,1796 (аморфного). Спектр кремния имеет большое число линий, важнейшие из которых лежат в ультрафиолетовой части спектра. [c.290]

Особо следует остановиться па исследовании теплофизических свойств графита, широко применяющегося в различных областях современной техники. Проведены измерения тепло- и электропроводности природного и пиролптического графита, разных марок графитов, полученных в результате различных термомеханических обработок, а также графитированных материалов с добавками в области температур от комнатных до 3000° С. Между тем возможности графита как конструкционного, теплоизоляционного, антифрикционного материала не ограничиваются областью высоких температур. Все чаще графит используют в конструкциях новой техники, работающих в области низких температур. Это обусловлено тем, что в сравнительно небольшом интервале температур (от комнатных до 50° К) теплоемкость графита изменяется на порядок, а теплопроводность изменяется немонотонно, проходя через максимальное значение. Исследования углеграфитовых материалов, претерпевших различную термомеханическую обработку, показали, что в области температур 50—300° К термодинамические характеристики различаются больше чем на порядок. Это обстоятельство вызывает необходимость учета степени совершенства кристаллической структуры при выполнении тепловых и термохимических расчетов и измерения процессов в системах с участием углеграфитовых материалов. [c.8]

Первые системы (с поглощением) могут включагь методы, связанные с использованием внутренней теплоемкости конструкций (примеиение таких материалов, как бериллий и его окислы, графит, керамика) методы теплозащиты за счет конвекции хладоагента (воды, водорода, гелия, лития и других жидких металлов) методы, использующие вдувание газов через пористые стенки и позволяющие регулировать пограничный слой газового потока, и, наконец, методы защиты путем уноса массы вещества (абляция). [c.207]

Другое следствие обращения в нуль величины Д5 состоит в том, что угол наклона кривой равновесия двух фаз при достаточно низких температурах должен обращаться в нуль. Это непосредственно следует из уравнения Клапейрона, которое выражает угол наклона кривой равновесия фаз, равный производной с1Р1с1Т, в виде Д5/ДУ, где Д5 и ДV — разность удельной энтропии (на единицу массы) и удельного объема для двух фаз ). Это обстоятельство нашло интересное применение при вычислении кривой равновесия графит— алмаз [10], которую необходимо знать для искусственного производства алмазов из графита. Используя третий закон термодинамики, кривую равновесия удается определить посредством измерения теплоты горения, удельной теплоемкости и удельного объема двух фаз. Хотя эксперименты по получению алмазов производятся при температурах в несколько тысяч градусов по шкале Кельвина, третий закон все же играет здесь большую роль [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...