Слой турбулентный на пластине

Определим теперь толщину б турбулентного пограничного слоя, образующегося на пластине. Для этого перейдем в уравнении движения к безразмерным переменным х, г, определяемым соотношениями [c.410]

Рассмотрим один из возможных способов решения системы уравнений турбулентного пограничного слоя, возникающего на пластине при натекании плоского (осесимметричного) потока, основанный на другом соотношении полуэмпирической теории турбулентности. Предположим, что турбулентность обусловливает дополнительную вязкость в пограничном слое. Для коэффициента, учитывающего дополнительную вязкость, предложена зависимость [108, 110] [c.165]

Рис. 11.8. Зависимость St =/(Re ) для А1а>=--0 в турбулентном пограничном слое воздуха на пластине [111]

У Wx jti m по толщине ламинарного пограничного слоя т) на пластине при натекании на нее плоской турбулентной струи [c.393]

С учетом принятых допущений и обозначений система уравнений пограничного слоя, возникающего на пластине при натекании на нее турбулентной плоской струи, примет вид [c.188]

Рис. Х1-11. Зависимость 51 =/(Яеа,) для М =5 в турбулентном пограничном слое воздуха на пластине [12]

Рис. 2-6. Коэффициент восстановления для турбулентного пограничного слоя воздуха на пластине в аэродинамической трубе в зависимости от числа Маха при Т = = 37,8 С.

Режим движения в пограничном слое на пластине турбулентный. [c.62]

Л. Прандтль и Т. Карман предложили определить напряжение трения на пластине при турбулентном пограничном слое с помощью результатов экспериментального исследования гидравлического сопротивления при течении жидкости в трубе. [c.330]

Интенсивность теплоотдачи существенно зависит от природы газа. Из формул (12.23) и (12.26) видно, что уменьшение молекулярного веса охладителя при прочих равных условиях ведет к уменьшению коэффициента теплоотдачи. Это положение иллюстрируется графиками (рис. 12.9), построенными по результатам опытного исследования теплоотдачи на пластине при турбулентном пограничном слое. Линия / соответствует вдуванию гелия в воздух, линия 2— воздуха в воздух. Высокая эффективность использования легких газов для уменьшения интенсивности теплообмена обусловлена, главным образом, большой величиной их теплоемкости. [c.421]

На рис. 13.4 представлены результаты измерения трех составляющих пульсаций скорости в пограничном слое продольно обтекаемой пластины при малой степени турбулентности набегающего потока (е<0,02 %). Здесь б — толщина динамического пограничного слоя. Видно, что турбулентность в пограничном слое является в значительной степени анизотропной — наибольшее значение имеют продольные пульсации скорости (е ), наименьшее — поперечные, перпендикулярные к стенке (ву). Анализ показывает, что положение максимума продольных пульсаций соответствует координате т) = 20 = у /ху,1р1 , — касатель- [c.266]

Вблизи передней кромки пластины (см. рнс. 8.19) пограничный слой ламинарный, так как даже при турбулентном внешнем потоке скорость и толщина пограничного слоя малы, а значит, мало число Рейнольдса Rea = ыб/v. Поскольку б j/j , режим течения можно характеризовать более условным числом Re = ox/v. Как показывают результаты опытов, переход к турбулентному режиму на пластине наблюдается при [c.361]

На рис. 9.5 приведены экспериментальные данные, обобщающие результаты опытов не только для плоских каналов, но и для круглых труб и турбулентного пограничного слоя на пластине. Можно видеть, что универсальный закон [c.365]

Предположим, что на гладкой пластине длиной / турбулентный пограничный слой образуется на всей ее длине, начиная от переднего края. Иными словами, ламинарный участок пограничного слоя вблизи переднего края пластины будем считать пренебрежимо малым. [c.368]

Если ламинарный участок пограничного слоя на пластине не может считаться пренебрежимо малым, то необходимо учитывать создаваемое им сопротивление, а началом турбулентного слоя считать точку перехода. В этом случае в формуле (9.5 ) можно допустить, что в точке перехода значения толщины б потери импульса для ламинарного и турбулентного участков равны бд = = 6S, где 65 —толщина потери импульса в точке перехода. Согласно формуле (8.80) [c.370]

Изложенный метод расчета турбулентного пограничного слоя на пластине построен на эмпирической зависимости, полученной в опытах с гладкими пластинами. В практических условиях течение вдоль пластины (поверхности крыла, лопасти, корпуса) чаще всего не является гидравлически гладким. Как и течение в трубе, любое течение в турбулентном пограничном слое на шероховатой поверхности можно отнести к одному из трех режимов гидравлически гладкому, при котором высота выступов поверхности не влияет на сопротивление переходному или режиму неполного проявления шероховатости, при котором на коэффициент сопротивления влияют как число Рейнольдса, так и шероховатость режиму полного проявления шероховатости или квадратичному, при котором коэффициент сопротивления зависит только от шероховатости. [c.371]

Рис. 9.6. Номограмма для определения коэффициента сопротивления трения в турбулентном пограничном слое на пластине

Переход ламинарного пограничного слоя на пластине в турбулентный сопровождается изменение.м законов нарастания толщины пограничного слоя и распределения продольных скоростей. [c.397]

РАСЧЕТ ТУРБУЛЕНТНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ НА ПЛАСТИНЕ [c.404]

Предположим, что на гладкой пластине длиной I турбулентный пограничный слой образуется на всей ее длине, начиная от переднего края. Иными словами, ламинарный участок пограничного слоя вблизи переднего края пластины будем считать пренебрежимо малым. Несмотря на отмеченную выше приближенность двухслойной схемы течения, будем ее использовать в излагаемом методе расчета, поскольку более точный учет истинной структуры течения в пограничном слое связан со значительными трудностями. [c.404]

При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения интенсивно развиваются. При продольном обтекании пластины (см. рис. 9,2) ламинарное течение в пограничном слое нарушается на расстоянии Хкр от лобовой точки, на котором Re p = ЮжХкр/v 5 10 . [c.82]

Если же Re >5-10 т. е. почти на всей длине пластины режим течения жидкости в юграничном слое турбулентный, то [c.84]

Экспе2эпыентальные исследования перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный на плоской пластине показали, что критическое значение числа Рейнольдса [c.282]

Здесь X — расстоянпе от передней кромки пластины.) Наиболее характерным признаком такого перехода на пластине является резкое увеличение толщины пограничного слоя и напряжения трения на стенке. Одной из особенностей пограничного слоя на пластинке является то, что вблизи передней кромки он всегда ламипарен и только на некотором расстоянпп х р начинается переход в турбулентный режим течения. Ввиду сложности движения в переходной области и небольшой ее протяженности обычно пренебрегают конечными размерами этой области, т. е. считают, что переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит при X = скачком. [c.282]

Из уравнения (11.61) следует, что толщина турбулентного пограничного слоя, образующегося на полубесконечной (а также на конечной) пластине, пропорциональна динамической скорости ю и рассстоянию от точки образования турбулентного пограничного слоя л и обратно пропорциональна скорости набегающего потока Wo. Так как ц — сравнительно медленная функция X, то б меняется с изменением х почти линейно [c.411]

Переход ламинарного пограничного слоя на пластине в турбулентный сопровождается изменением законов нарастания толщины пограничного слоя н распределения продольных скоростей. На рис. 9.2 показана экспериментальная зависимость безразмерной толщины пограничного слоя б т/Uq/v от числа Re, = = Uoxlv. Можно видеть, что прн Re, <3,2 10 безразмерная толщина слоя постоянна н приблизительно равна пяти. При больших Re она заметно возрастает по почти линейному закону. С этим изменением закона нарастания толщины пограничного слоя связано изменение закона распределения скорости (рис. 9.3). С увеличением числа Re, происходит трансформация ламинарного профиля в турбулентный и градиент скорости у стенки возрастает. [c.361]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...