Стефана-»Больцмана показатель

Плазменный параметр 279, 281 Плотность состояний 196 Показатель политропы 37 Постулат равной априорной вероятности 195, 216 Постоянная Стефана—Больцмана 147, 254 [c.309]

Показатель преломления п относится к среде, окружающей абсолютно черное тело. Для газов и вакуума п=1. В соответствии с формулой Стефана — Больцмана интеграл от плотности потока излучения по всем длинам волн равен [c.18]

Например, спектр поглощения углекислоты состоит из ряда полос. Три из них, наиболее мощные, учитываются в теплотехнических расчетах. Аналогичное положение имеет место для водяного пара. В пределах соответствующих полос эти газы и испускают энергию. Как было сказано, при полосовых спектрах испускания закон Стефана — Больцмана не применим. В формуле (7-16) показатель п для O.j может быть приближенно принят равным 3,5, для Н 0 — равным 3. Если желательно сохранить четвертую степень при температуре, необходимо считаться с существенной зависимостью коэффициента С от температуры, что было уже отмечено формулой (7-17). [c.211]

Определим теперь показатель г требованием, чтобы для и Т) выполнялся закон Стефана - Больцмана. Имеем из (17.1) [c.88]

Для газов закон Стефана — Больцмана неточен их излучение зависит не от четвертой степени температуры, а от разного для каждого газа показателя степени (например, для углекис-.лого газа /г = 3,5). [c.12]

Теперь в уравнениях (5) и (5а) интегралы по V могут быть вычислены. Воспользовавшись законом Стефана—Больцмана и учитывая, что в среде с показателем преломления п яркость абсолютно черной поверхности возрастает в раз [19], вместо (5) и (5а) получаем [c.306]

Производительность мартеновской печи (основной показатель любого металлургического агрегата) в значительной мере определяется тепловым режимом плавки или изменением тепловой нагрузки по периодам плавки. Тепловая нагрузка печи представляет собой количество тепла, подводимого в единицу времени к газовому клапану или форсунке (горелке) печи. При правильной организации теплового режима должен быть обеспечен подвод к металлу максимального количества тепла на протяжении всех периодов плавки. В мартеновской печи - 90% тепла факела передается к ванне излучением и лишь остальная часть приходится на конвективную теплопередачу. Теплообмен излучением описывается известным уравнением Стефана — Больцмана, которое имеет вид <Э = беп[(7 ф/100) —(Гх/ЮО) ], гдеб — коэффициент, учитывающий оптические свойства кладки и форму рабочего пространства еп — степень черноты пламени 7ф—температура факела —температура воспринимающей тепло поверхности (холодных материалов). Из уравнения следует, что на теплопередачу влияют температура факела и шихты, степень черноты пламени и оптические свойства кладки. Интенсивность нагрева шихты тем выше, чем выше температура факела и степень черноты пламени и ниже температура холодной твердой шихты. Температура факела определяется температурой сгорания топлива степень черноты факела —карбюризацией пламени. Теоретическую температуру сгорания топлива можно определить по формуле т= (Qx Qф.т-ЬQф.в <7дис)/1 Ср, где Qx — химическое тепло топлива (теплота сгорания) ( ф.т—физическое тепло нагретого в регенераторах топлива <Эф.в — физическое тепло нагретого в регенераторах воздуха (7дис — тепло, потерянное при диссоциации трехатомных (СО2, Н2О) газов V—удельный объем продуктов сгорания при сжигании данного топлива Ср—удельная теплоемкость получившихся продуктов сгорания. [c.153]

Однако для кристаллов, у которых механизм теплового излучения в среднем ИК-диапазоне связан со свободными носителями заряда, зависимость коэффициента излучения от температуры является аррениусовской, причем энергия активации приблизительно равна полуширине запреш,енной зоны кристалла [1.25]. Послежнее связано с рождением двух свободных носителей заряда (электрона и дырки) при поглош,ении энергии, равной ширине запреш,енной зоны. При этом использование закона Стефана-Больцмана теряет смысл. Аппроксимация экспериментальных данных по мош,ности радиационного теплоотвода зависимостью (1.1) для монокристалла кремния приводит для коэффициента излучения к выражению е , где показатель степени т д при толш,ине кристалла Н = 0,47 мм и т 7 при Н = 0,36 мм, а вместо зависимости Ргас получаем Ргас Такое пове- [c.13]

Излучение чистых газов отличается от излучения твердых тел. Во-первых, поглощение и испускание лучистой энергии газами всегда имеет резко выраженный селективный характер. Например, спектр поглощения углекислоты состоит из ряда полос. Три из них, наиболее мощные, учитываются в теплотехнических расчетах. Аналогичное положение имеет место для водяного пара. В пределах соответствующих полос эти газы п испускают энергию. Как было сказано, при полосовых спектрах испускания закон Стефана— Больцмана не применим. В формуле (7-16) показатель п для СОз может быть приближенно принят равным 3,5, для НоО — равным 3. Если л<елательно сохранить четвертую степень при температуре, необходимо считаться с существенной зависимостью коэффициента С от температуры, что было уже отмечено формулой (7-17). [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...