Стефана-»Больцмана поток

Закон Стефана — Больцмана. Поток излучения абсолютно черного тела прямо пропорционален четвертой степени его абсолютной температуры [c.168]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры описывается законом Стефана-Больцмана [c.91]

Закон Стефана — Больцмана. Планк установил, что каждой длине волны соответствует определенная интенсивность излучения, которая увеличивается с возрастанием температуры. Тепловой поток, излучаемый единицей поверхности черного тела в интервале длин волн от X до А, + dl, может быть определен из уравнения [c.462]

Тепловое излучение представляет собой электромагнитные колебания. Удельный поток излучения тела пропорционален четвертой степени его абсолютной температуры (закон Стефана — Больцмана) [c.145]

При изучении закона Стефана—Больцмана измеряется поток, направляемый из отверстия черного тела при помощи линзы на термоэлемент. Нагревая термоэлемент вместо излучения током так, чтобы достичь того же стационарного состояния, оценивают количество энергии, приносимой за I с потоком излучения. [c.904]

Рассмотрим далее закон Стефана — Больцмана, который определяет связь поверхностной плотности потока собственного излучения абсолютно черного тела Е (, с температурой. Из определения плотности потока монохроматического излучения следует, что [c.253]

При измерениях невысокой температуры и, следовательно, при небольших плотностях потока излучения применяют телескопы рефлекторных систем. Ввиду отсутствия в них стекол, ограничивающих пропускание теплового излучения, эти телескопы обеспечивают соответствие излучения, попадающего на приемник интегрального излучения, закону Стефана — Больцмана. Недостатком рефлекторных телескопов является изменение отражательной способности зеркала в результате загрязнения и потускнения. [c.193]

Стефана—Больцмана 24 Поток диффузионный 18, 20 [c.313]

В соответствии с законом Стефана — Больцмана количество передаваемой теплоты в единицу времени (тепловой поток) излучением между телами определяется уравнением [c.195]

Скорость сушки определялась в опытах по показаниям квадрантных весов ВТК-500. Результаты расчета по (7.8) обобщает рис. 7.14. Разница в тепловых потоках расходовалась на нагрев продукта, паров воды и противня. Здесь же нанесены точки, рассчитанные по закону Стефана — Больцмана [c.169]

Закон Стефана —Больцмана устанавливает связь между плотностью потока излучения абсолютно черного тела и его [c.409]

Закон Стефана — Больцмана определяет зависимость интегральной плотности потока излучения от абсолютной температуры [c.64]

Величина о (Вт/м ) называется интегральной плотностью потока излучения абсолютно черного тела, т. е. такого тела, которое поглощает всю падающую на него энергию. Таким образом, закон Стефана — Больцмана показывает, что интегральная плотность потока излучения абсолютно черного тела прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры. [c.177]

Выражения (16.30) и (16.31) показывают, что излучение газов не подчиняется закону Стефана — Больцмана. Плотность теплового потока, передаваемая газом, содержащим СО2 и Н2О, определяется из эмпирической формулы [c.416]

Закон Стефана — Больцмана дает возможность определить плотность лучистого потока Ео абсолютно черного тела путем интегрирования уравнения (2.342). Этот закон был установлен И. Стефаном экспериментально в 1879 г. и Л. Больцманом теоретически в 1884 г. Исходя из закона Планка, можно доказать, что Ео пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры [c.210]

Лучистый теплообмен в топке описывается законом Стефана-Больцмана, согласно которому удельный тепловой поток, падающий на экраны, кВт/м [c.178]

Закон Стефана — Больцмана плотность потока излучения абсолютно черного тела пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. [c.127]

При нагревании тел часть тепла в результате атомных возмущений неизбежно преобразуется в лучистую энергию. Носителями лучистой энергии являются электромагнитные волны или в другом представлении фотоны (кванты энергии). Скорость перемещения этих носителей в вакууме составляет около 300-10 м сек. Результирующий тепловой поток от излучающей среды с абсолютной температурой К к поверхности, средняя абсолютная температура которой равна Тс определяется по формуле, построенной на законе Стефана-Больцмана [c.135]

Некоторые устройства, которые предназначены для исследования объектов с целью обнаружения возможных дефектов при помощи сканирующего пучка излучения оптического диапазона, основаны на поглощении материалами объекта излучения ИК-диапазона оптического спектра. Лучистый поток от источника ИК-излуче-ний, например СОг-лазера, зеркальной сканирующей системой направляется на исследуемый объект. Зеркальная система содержит два зеркала, сканирующих в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Часть излучения, падающего на объект, поглощается и соответствующим образом увеличивает его температуру. При увеличении температуры объект излучает энергию в соответствии с законом Стефана— Больцмана. Если поверхность образца -не имеет дефектов, то все его участки за один промежуток времени излучают одинаковое количество энергии. При наличии дефекта различные уча- стки объекта излучают различное количество энергии. Для контроля и измерения излучательной способности [c.94]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает зависимость плотности потока интегрального полусферического излучения от температуры. Эта. зависимость задолго до появления квантовой теории Планка впервые экспериментально (путем измерений собственного излучения модели черного тела) была установлена Стефаном (1879 г.). Позднее (1884 г.) она теоретически (исходя из законов термодинамики) была получена Больцманом. Поэтому закон Получил объединенное название закона Стефана — Больцмана. Закон Стефана — Больцмана может быть получен и При использований закона Планка. Закон Стефана —Больцмана для поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео, Вт/м , можно выразить следующим образом [c.372]

Потоки собственного излучения могут быть выражены по закону Стефана — Больцмана через заданные температуры [c.388]

Приведенный способ расчета применяется в тех случаях, когда температура и плотность потока излучения окружающих тел неизвестны. В теплотехнических же расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, качество поверхности, размеры и температура которых известны. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. В этом случае задача сводится к учету влияния формы и размеров тел, их взаимного расположения, расстояния между ними и их степени черноты. [c.173]

Показатель преломления п относится к среде, окружающей абсолютно черное тело. Для газов и вакуума п=1. В соответствии с формулой Стефана — Больцмана интеграл от плотности потока излучения по всем длинам волн равен [c.18]

Тепловые потоки через стену плавильной камеры будут наибольшими, когда в топке будут сжигаться угли с низкоплавкой золой. В качестве самой низкой границы температуры плавления примем упомянутые 1 000° С. При теоретической температуре горения 1 800° С поток тепла через стену по закону Стефана—Больцмана будет иметь следующую величину [c.160]

Граничные условия второго рода часто используются в случае теплообмена радиацией между телом и окружающей средой. Из закона Стефана — Больцмана следует, что плотность теплового потока собственного излучения через поверхность нагретого тела пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры поверхности тела, т. е. [c.23]

Граничные условия третьего рода могут быть использованы при рассмотрении нагревания или охлаждения тел лучеиспусканием. По закону Стефана — Больцмана лучистый поток теплоты между двумя поверхностями равен [c.96]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Для серых тел, у которых спектральная плотность потока излучения меньше чем у абсолютно черного тела при той же темпералуре, закон Стефана-Больцмана будет иметь вид [c.58]

Закон Стефана — Больцмана. Поверхноаную плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела можно найти на основании закона Планка как суммарную энергию излучения тела ю всем длинам волн [c.232]

Применение закона Стефана — Больцмана для серого тела является строгим в той мере, в какой строго постоянной, не зависящей от температуры, остается степень черноты. Однако в действительности степень черноты (относительный коэффициент излучения) серого тела зависит от природы тела, температуры, состояния поверхности и в большинстве случаев определяется экспериментальным путем. Коэффицент излучения в этом случае характеризует интенсивность собственного излучения тела. Количественно -коэффициент излучения равен потоку собственного излучения, [c.373]

При стационарном тепловом режиме ( i,2 = — 2,1- Подставляя (17-6) в (17-4), получаем зависимость, тождественную (17-3), но более коротким путем, чем по методу.многократных отражений. Теперь найдем окончательное расчетное выражение для <71,2. Для этого в (17-3) подставим вместо плотностей потоков собственного излучения их выражения по закону Стефана— Больцма на через заданные температуры [c.381]

Стефана — Больцмана закон 372 Стефанов поток 337 Стехиометрическиё коэффициенты 350, Сублимация 249 [c.480]

Применяемые в теплоизоляционных конструкциях материалы в большинстве случаев непрозрачны дня тепловснх) излучения, однако в общем случае некоторая доля D n падающего на поверхность лучистого потока плотностью (рис. 2.1) может пропускаться через нее (D- коэффициент пропускания). Оставшаяся доля частично поглощается на поверхности Aq ) и частично отражается (Rq ), причем А + D + R = I, где Аи R - коэффициенты поглощения и отражения. Отраженное излучение, скалываясь с собственным tq (е - коэффициент теплового излучения поверхности q = OqT - плотность потока излучения абсолютно черного тела с температурой поверхности Г Oq = 5,75 10 Вт/(м К )-постоянная Стефана-Больцмана) и пропускаемым изнутри q излучениями, дает плотность эффективного излучения [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...