Теплообмен при естественной конвекции

На основе предложенной теории переноса были выполнены численные решения ряда задач турбулентного переноса турбулентный теплообмен в плоском канале при постоянном тепловом потоке на стенке [Л.1-31], теплообмен в круглой вращающейся трубе [Л.1-32], турбулентный теплообмен при естественной конвекции в узкой вертикальной ячейке. В этих задачах впервые были вычислены распределения пульсационных тепловых потоков во всем пространстве пристеночной турбулентной области. [c.70]

Теплообмен при естественной -конвекции в большом объеме для рассматриваемых теплоносителей, в том числе для сплавов солей, довольно хорошо описывается критериальным уравнением [Л. 105] [c.242]

Полежаев В. И., Течение и теплообмен при естественной конвекции газа в замкнутой области после потери устойчивости гидростатического равновесия, Изв. АН СССР, МЖГ, 1968, № 5, 124. [c.372]

Теплообмен при естественной конвекции [c.238]

Из кривых, приведенных на рис. 27.4, следует, что в переходной области, как и при ламинарном течении, большое влияние на теплообмен оказывает естественная конвекция чем больше число Грасгофа Gr, характеризующее интенсивность свободного движения, тем больше значение комплекса /( , а следовательно, и коэффициента теплоотдачи а. По мере возрастания скорости вынужденного течения интенсивность перемешивания жидкости возрастает и влияние свободной конвекции ослабевает. При развитом турбулентном течении свободное движение на теплообмен практически не оказывает влияния (на рис. 27.4 при Re >10 000 все кривые слились в одну линию). [c.341]

При естественной конвекции в рабочей камере печи коэффициент теплоотдачи конвекцией aк=5- 30 Вт/(м -К). Лучистый теплообмен в высокотемпературных нагревательных и плавильных печах значительно превосходит конвективный теплообмен и определяется по формуле [c.156]

Различают теплообмен при свободной конвекции, возникающей при естественном перемещении частиц жидкости за счет неравномерной ее плотности, обусловленной неравномерным нагревом, и при вынужденной конвекции, создаваемой движением жидкости посредством внешних механических воздействий (нагнетанием жидкости от насоса, движением высокоскоростного воздушного потока относительно самолета и др.) теплообмен при вынужденной конвекции происходит более интенсивно, чем при свободной конвекции. [c.55]

На рис. 1-6, е и л схематически изображен радиоэлектронный аппарат, внутренний объем корпуса которого заполнен жидкостью, омывающей поверхности плат и шасси с радиодеталями. Между верхней крышкой корпуса и зеркалом жидкости оставляется небольшой воздушный зазор, обеспечивающий возможность свободного расширения, жидкости при нагревании. В зависимости от режима работы радиоэлектронного аппарата теплообмен между радиодеталями и жидкостью происходит в условиях естественной конвекции или кипения при естественной конвекции. Воспринятая жидкостью тепловая энергия передается стенкам корпуса. При жидкостном охлаждении РЭА отвод тепла от нагретой жидкости может быть осуществлен при помощи змеевика, введенного внутрь корпуса и погруженного в жидкость, по которому течет теплоноситель. В этом случае основное количество выделяющегося в РЭА тепла отводится теплоносителем, протекающим через змеевик. [c.20]

При теплообмене излучением теплота переносится между удаленными друг от друга нагреваемой деталью и окружающими предметами посредством электромагнитного излучения в соответствии с законом Стефана-Больцмана, т. е. тепловой поток пропорционален разности четвертых степеней абсолютных температур поверхностей, участвующих в теплообмене. При конвективном теплообмене теплота с поверхности изделия уносится жидкостью или газом, движение которых создается принудительно, а при естественной конвекции это движение обусловлено различием в плотности нагретых и ненагретых объемов. [c.60]

Несмотря на это, коэффициент теплоотдачи широко используют в современной теплотехнике, так как знание этой величины значительно упрощает расчет теплопередачи в теплообменных установках. Кроме того, а в реальных условиях имеет более устойчивое значение, чем плотность теплового потока др. Так, для газов при естественной конвекции а 5 -н 30 вт м ° С) для воды при тех же [c.233]

Сумма к + л называется общим, суммарным или эффективным коэффициентом теплоотдачи. Как следует из всего изложенного выше, а представляет собой весьма сложную величину, зависящую в общем от всей совокупности факторов, характеризующих конвективный теплообмен и теплообмен излучением. Наиболее сильное влияние на а оказывает температура. Например, для случая теплообмена тела с воздухом при естественной конвекции = О °С Сг-Рг = = 10 10 2 с,-2 = 4,7 Вт/ (м К ), [c.273]

Физическая сущность влияния ультразвука на теплообмен при естественной или вынужденной конвекции заключается в проникновении акустических потоков в пограничный слой и ламинарный подслой, что приводит к деформации этих слоев, их турбулизации и перемешиванию. В результате этого в несколько раз (примерно в 4 раза) увеличиваются коэффициент теплоотдачи а и скорость теплообмена. [c.46]

Физическая сущность влияния акустических колебаний на теплообмен при естественной или вынужденной конвекции сводится, по П. И. Кубанскому [168—170], к воздействию акустических течений на пограничный слой и ламинарный подслой жидкости. Так, осесимметричное и плоское акустические течения у стенки гладкого цилиндра, направленные по нормали к поверхности, глубоко проникают в эти слои. Вследствие этого указанные слои претерпевают деформацию, смещение в иное положение и турбулизацию. Осесимметричные акустические течения у возбужденных резонансных систем пронизывают пограничный слой и внедряются в поток, вызывая сильные возмущения в ламинарном подслое, пограничном слое и потоке, омывающем цилиндр. Результатом всех этих изменений и является интенсификация процессов теплоотдачи. [c.67]

Характер движения жидкости и границы ламинарного и турбулентного режима в основном зависят от температурного напора А/ = — t . При малых значениях температурного напора вдоль всей поверхности будет преобладать ламинарное движение жидкости. При больших температурных напорах будет преобладать турбулентный режим движения. В развитии естественной конвекции форма тела играет второстепенную роль. Основное значение для свободного потока имеет длина поверхности, вдоль которой происходит теплообмен. [c.441]

При ламинарном течении вследствие изменения теплофизических свойств жидкости могут иметь место два режима движения— вязкостный и вязкостно-гравитационный. Теплообмен при этих режимах протекает различно. Вязкостный режим характеризуется преобладанием сил вязкости над подъемными, т. е. этот режим соответствует течению вязких жидкостей при малом влиянии естественной конвекции или отсутствии его. При вязкостно-гравитационном режиме движения силы вязкости и подъемные силы соизмеримы. [c.301]

Различают кипение в большом объеме, т. е. в условиях естественной конвекции, и при вынужденном движении жидкости. В настоящей лабораторной работе изучается теплообмен при кипении в большом объеме. [c.171]

При небольших температурных напорах (участок АБ) прогрев жидкости недостаточен для образования активной паровой фазы и теплообмен осуществляется за счет естественной конвекции. С увеличением температурного напора появляются пузырьки пара, наступает режим пузырькового кипения (участок БВ на кривой кипения). Рост температурного напора в этом режиме ведет к увеличению количества активных центров парообразования, большей частоте отрыва пузырьков пара от поверхности. При этом резко возрастает интенсивность теплоотдачи от поверхности по сравнению с конвекцией однофазной жидкости. Коэффициент теплоотдачи в случае кипения воды в большом объеме можно определить по формуле [c.171]

Теплоотдача при свободном движении. Если около нагретой стенки (рис. 6-8) находится газ (или жидкость) и температура стенки отличается от температуры газа, то ближайшие к стенке части газа нагреются и как более легкие поднимутся вверх, на их место подойдет более холодный газ в результате начнется циркуляция газа около стенки. Получающийся в этом случае теплообмен, при котором движение происходит за счет разности удельных весов холодного и нагретого газа или жидкости, называется теплообменом при свободном движении (естественной конвекции). [c.242]

На рис. 6.2 представлена зависимость коэффициента теплоотдачи а от плотности теплового потока q при кипении воды в большом объеме под атмосферным давлением. Участок АВ этой кривой соответствует конвективному теплообмену в однофазной среде в условиях естественной конвекции. Участок D характеризует область развитого пузырькового кипения, при котором на теплоотдающей поверхности наблюдается уже весьма большое число действующих центров парообразования. Между областями естественной конвекции в однофазной среде и развитого пузырькового кипения имеется переходная зона, в которой паровую фазу генерируют отдельные центры. С увеличением плотности теплового потока число действующих центров парообразования быстро растет и это способствует интенсификации процесса теплообмена. Многочисленные опытные данные показывают, что в области развитого пузырькового кипения коэффициент теплоотдачи а пропорционален плотности теплового потока, q в степени, примерно равной 0,7 , т. е. [c.164]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ПУЗЫРЬКОВОМ КИПЕНИИ В УСЛОВИЯХ ЕСТЕСТВЕННОЙ КОНВЕКЦИИ [c.189]

Течение имеет свои особенности, если теплообмен неравномерен по периметру канала или имеет место только на одной его стороне. Так, например, если плоский (щелевидный) канал расположен горизонтально и производится односторонний нагрев снизу, то возмущения потока за счет естественной конвекции будут значительны, при нагреве же сверху — слабы. [c.207]

При работе механизмов на открытом воздухе или в цехах с повышенной влажностью тормоза снабжаются защитными кожухами. Наличие кожуха изменяет картину физических явлений процесса охлаждения тормоза. При работе тормоза в кожухе необходимо учесть конвективный теплообмен между кожухом и окружающей средой. Так как скорость перемещения кожуха вместе с механизмом мала по сравнению со скоростью движения поверхности трения шкива, то основное значение для конвективного теплообмена будет иметь естественная конвекция. Поэтому математическое описание процесса будет отличаться от предыдущего наличием в уравнениях движения воздуха главного вектора массовых сил. В остальном уравнения сохраняют прежний вид. Проведя преобразования, аналогичные приведенным выше, получим выражение температурного симплекса в виде [c.621]

Классические исследования Креусольда по теплообмену при естественной конвекции между коаксиальными цилиндрами показывают, что конвекцией можно пренебречь при условии, когда произведение Gr Рг< <1000 [5]. Чтобы избежать возможного влияния краевых эффектов, зазор между нагревателем и холодильником брался малым, равным 0,0589 см. [c.106]

Естественная конвекция (свободное движение теплоносителя) наблюдается в больших объемах при отоплении помещений, отдаче теплоты в окружающую среду от нагретых поверхностей теплообменных аппаратов (парогенераторов, теплообменников), а также при нагревании жидкостей в больщих сосудах. Характер движения жидкости при естественной конвекции в неограниченном пространстве показан на рис. 3.3. [c.70]

При невысоких тепловых нагрузках отрывающиеся и поднимаюшиеся пузыри мало влияют на движение жидкости. При кипении в свободном пространстве теплообмен определяется естественной конвекцией жидкости, и коэффициент теплоотдачи может быть определен по тем же формулам (2-63) и (2-64) и фиг. 2-29, которые были получены для свободного движения жидкости без изменения ее агрегатного состояния (участок кривой АВ). [c.126]

Определить отношение местного числа Нуссельта к числу Нуссельта для случая постоянных физических свойств жидкости Nuik/Nuo и значение местного коэффициента теплоотдачи в рассматриваемом сечении а, Вт/(м .°С). При расчете считать, что естественная конвекция не оказывает существенного влияния на теплообмен. [c.114]

Формулл (5-17) справедлива для двуокиси углерода при 1,06= р/рк 5,25 0,9 Гж/Гт 1,2 и 0,9<7 /7 m<2,6, когда естественная конвекция не оказывает существенного влияния на теплообмен, что соответствует условию Gr/Re <0,6. [c.115]

В книге изложены основы теории и методы расчета процессов, протекающих при генерации пара, движение двухфазного потока в каналах, барботаж, унос и сепарация влаги, теплообмен при кипении в условиях естественной конвекции и др. Значительное место в ней отведено инженерным методам расчета, теплооомена и гидродинамики в современных промышленных аппаратах. [c.2]

Стюшин Н. Г. К теории процесса теплообмена при пузырьковом кипении в условиях естественной конвекции. — В кн. Теплообменные процессы и аппараты химических производств. М., 1976, с. 67—76. [c.444]

При конвективном теплообмене следует различать теплообмен в условиях естественной конвекции (при неподвижном тормозном шкиве) и в условиях вынужденной конвекции (при вращающемся шкиве). Если ПВ — относительная продолжительность включения механизма, вЬ5раженная в долях единицы, то 1 — ПВ покажет ту часть времени, когда механизм не работает и, следовательно, шКив не вращается. Тогда количество тепла, отводимое конвекцией при неподвижном шкиве, составит [c.594]

Влияние неизотермичности может проявляться также через естественную конвекцию, возникающую в Поле гравитационных сил. Это имеет место при малых скоростях течения, но при сильно изменяющейся по сечению плотности-т. е. в области вя.зкостно-инерционио гравитаиионного режима. В данной главе теплообмен в этом режиме течения не рассматривается. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...