Испарение жидкости

Кроме того, это уравнение в общем виде характеризует изменение давления находящихся в равновесии фаз в зависимости от температуры, т. е. относится к кривым АС, АВ и AD рис. 11-4). Однако физический смысл величин, входящих в это уравнение, в каждом конкретном случае различен. Для случая испарения жидкости (AD) г — полная теплота парообразования, Vi — удельный объем жидкости, Ua — удельный объем пара. Для случая плавления твердого тела (АВ) г — удельная теплота плавления, Vi — удельный объем твердого тела, Oj — удельный объем жидкости. Для случая возгонки (АС) г — удельная теплота сублимации, Ui — удельный объем твердого тела, V2 — удельный объем пара. [c.181]

Механизм теплообмена при наличии массопереноса отличен от механизма чистого теплообмена. Обычно плотность потока тепла и массы вещества при испарении жидкости определяется следующими соотношениями [c.511]

А. В. Нестеренко в результате обработки многочисленных экспериментальных данных по испарению жидкости со свободной поверхности получил следующие эмпирические формулы [c.512]

Коэффициенты тепло- и массопереноса при испарении жидкости со свободной поверхности в условиях естественной конвекции рассчитываются по следующим с юрмулам А. В. Нестеренко [c.512]

Теплоперенос при испарении жидкости. Физическая модель исследуемого процесса изображена на рис. 5.15. Через плоский канал шириной 25, заполненный пористым материалом высокой теплопроводности X, прокачивается испаряющийся теплоноситель с удельным массовым расходом G. Снаружи канал омывается греющим теплоносителем с температурой t или подвергается воздействию теплового потока q. [c.117]

Пусть испарение жидкости началось в момент времени о. С учетом этого начального условия проинтегрируем (5. 2. 34). В результате находим [c.192]

Солнечные опреснители. Для интенсификации протекающего процесса испарения жидкости во всех конструкциях опреснителей применяются селективные покрытия. Основным фактором, определяющим технические характеристики солнечных опреснителей, является суммарная солнечная радиация, пропущенная прозрачным покрытием и поглощенная опресняемой водой, поэтому оптимальной конструкцией является такая, которая обеспечивает максимум входящей радиации и минимум тепловых потерь. [c.225]

Насыщенный и ненасыщенный пар. Испарение жидкости в закрытом сосуде при неизменной температуре приводит к постепенному увеличению концентрации молекул испаряющегося вещества в газообразном состоянии. Через некоторое время после начала процесса испарения концентрация вещества в [c.85]

То, что плотность ядерного вещества всех ядер постоянна, говорит о его несжимаемости. Это свойство сближает ядерное вещество с жидкостью. О такой аналогии свидетельствует также отмеченная пропорциональность энергии связи AW массовому числу А, которую можно сравнить с линейной зависимостью энергии испарения жидкости от ее массы. [c.44]

Наконец, при испарении жидкости в испарителе процентное содержание пара увеличивается до своего первоначального значения, что изображается смещением состояния рабочего вещества из точки е в точку а. На этом цикл работы завершается. [c.24]

Установить связь между удельными теплотами плавления [теплота перехода твердого тела 3 в жидкость 2], испарения жидкости А.12 и сублимации A.]j. [c.254]

Связь между теплотой плавления Х23, теплотой испарения жидкости >112 и теплотой сублимации Х13 непосредственно следует из того, что при круговом изотермическом процессе работа, а следовательно, и количество теплоты равны нулю [c.365]

При полном испарении жидкости состояние сухого насыщенного пара определяется одним параметром давлением или температурой. Поэтому объем, внутренняя энергия и энтальпия определяются по таблицам насыщенного пара по давлению или температуре. [c.114]

Разработка систем тепловой защиты выдвинула новые проблемы теории теплообмена. Появилась необходимость в исследовании явлений теплоотдачи в условиях испарения жидкости на поверхности теплообмена, оплавления этой поверхности, подвода инородного газа в пограничный слой горячей среды и т. п. [c.244]

Теплообмен между поверхностью пленки и горячим газом сопровождается испарением жидкости. Механизм теплоотдачи при поступлении пара в пограничный слой горячего газа такой же, как и при подводе к поверхности газа-охладителя, но фазовый переход на поверхности теплообмена приводит к появлению некоторых особенностей. [c.422]

При стационарном процессе теплообмена часть поступающей к поверхности пленки теплоты компенсирует теплоту испарения жидкости, а остальная часть передается в стенку. Если подведенная к поверхности пленки теплота равна теплоте, затраченной на испарение жидкости, то по всей толщине пленка будет иметь постоянную температуру, и теплота в стенку передаваться не будет. Такой процесс испарения называют адиабатным. [c.422]

В смесительных теплообменниках процесс теплообмена сопровождается перемешиванием теплоносителей, т. е. они непосредственно соприкасаются друг с другом. Поэтому смесительные теплообменники называются также контактными. Процесс теплообмена Б таком аппарате имеет стационарный характер и сопровождается испарением жидкости. [c.455]

Между теплотой испарения жидкости теплотой испарения твердого вещества г,т1-и теплотой плавления Г32 в тройной точке существует следующее соотношение [c.141]

Испарение жидкости. Равновесный фазовый переход от жидкого состояния к газообразному при данном давлении, т. е. из точки 1 на левой ветви пограничной кривой в соответствующую тому же давлению точку 2 на правой ветви ее (рис. 8.1), происходит, как это было показано в 3.4, при вполне определенной температуре и изображается прямолинейным участком изотермы /—2. [c.222]

Если испарение жидкости происходит в неограниченное пространство, то оно будет полным. Если же испарение жидкости происходит в закрытом сосуде, то вылетающие из жидкости молекулы заполняют свободное пространство над ней, при этом часть молекул, движущихся в паровом пространстве над поверхностью, возвра- [c.172]

Если внутреннего испарения нет (е = 0), то влага перемещается в виде жидкости и внутренние источники теплоты, связанные с ис-пареюк м и конденсацией, отсутствуют. Если критерий внутреннего испарения равен единице (е == 1), то изменение влагосодержания в теле пронсходит только из-за испарения жидкости и конденсации пара перенос кидкости отсутствует. Следовательно, критерий внутреннего испарения может изменяться от О до 1. Он является функцией влажности и температуры, ио в определенном интервале температуры и влажности его можно считать постоянным. [c.507]

Г. Т. Сергеев провел большие экспериментальные исследования процессов внешнего тепло- и массопереноса при испарении жидкости с поверхности капиллярнопористого тела, а также теплообмена сухого тела в турбулентном потоке воздуха. Результаты обработки опытных данных представлень[ следуюш,ими критериальными уравнениями [c.513]

Основным фактором, влияющим на тепло- и массообмен между влажным канилляриопорист1>1м материалом и вла)кн1э1М воздухом (процессы сушки, испарительного пористого охлаждс1П1я), является углубление поверхности испарения, а этого нет в процессе испарения жидкости со свободной поверхности. [c.516]

При наличии фазовых переходов sin а 1, поглощаемая энергия Ф > 0 она идет на медленный заметный через много пульсаций нагрев жидкости п ее испарение, в результате чего пузырек может медленно расти за счет энергии внешнего поля, которая сначала передается жидкости в виде кинетической энергии, затем воспрп-пимается пузырьком в виде энергии сжатия и нагрева. Необратимость теплообменных процессов приводит к тому, что пузырек в процессе сжатия отдает жидкости больше тепла, чем забирает обратно в процессе расширения, когда его температура ниже температуры жидкости. Этот избыток тепла, равный Ф, и идет на необходимый нагрев и испарение жидкости. Обозначим скорость [c.308]

Интенсивность внутрнпорового теплообмена. Одной из основных величин, определяющих испарение потока теплоносителя внутри пористых металлов, является интенсивность Ау объемного теплообмена. Выполним приближенную оценку этой величины. Из приведенного ранее физического механизма процесса следует, что основным режимом внутрнпорового теплообмена при движении двухфазного потока в нагреваемых матрицах является передача теплоты от пористого каркаса с температурой Т теплопроводностью через жидкостную микропленку к ее поверхности, имеющей температуру, равную температуре насыщения, где теплота затрачивается на испарение жидкости. [c.85]

Примерно в течение 20 с основная доля подаваемой жидкости поступает на заполнение объема сжимаемого воздушного пузырька. Расход охладителя через образец резко падает, температура возрастает во всех его точках, в том числе и на внутрашей поверхности, где она значительно превышает температуру насыщения е°. Охладитель закипает до входа в образец с образованием паровой прослойки. При этом на расстоянии 3 мм до входа температура его выше Г - пар перегрет даже здесь. Важно отметить, что в этот момент резко возрастает и давление перед стенкой в результате испарения жидкости до входа в нее. После сжатия воздушного пузырька весь подаваемый в стенд охладитель поступает к образцу и постепенно вдавливает в него паровую прослойку. Примерно через 12 мин все параметры системы возвращаются в исходное состояние и больше колебаний не наблюдается. После этого отрезок линии со сжатым воздушным пузырьком отключается от стенда. [c.151]

Как указывалось выше, на интенсивность процессов переноса в системах газ—жидкость могут оказывать влияние внешние силовые поля. Ограничимся качественной характеристикой механизма воздействия электродшгнитного поля на процессы тепло-и массопереноса в га.чожпдкостных системах. Оно связано с введением в среду повой дополнительной энергии, в результате чего на систему кроме сил гравитации и инерции начинают действовать пондеромоторные силы. При испарении жидкости в постоянном и переменном электрических полях слои жидкости приходят в волнообразное движение, которое приводит к турбулизации жидкости, в результате чего скорость испарения увеличивается. При этом коэффициенты конвективного теплообмена в зависимости от напряженности поля увеличиваются в несколько раз. [c.9]

В условиях, когда нет конвекции, скорость испарения жидкости лимитируется скоростью диффузии ее паров. Учитьтая это обстоятельство, оценить время, за которое испарится вода, заполняющая 1/3 стакана высотой / = 10 см. Стакан находится в помещении с относительной влажностью воздуха 70%. Плотность насыщенных [c.210]

Последующие процессы в цикле машин сухого сжатия, изображенные на фиг. 19, подобны процессам в цикле влажного сжатия. Охлаждению пара в конденсаторе соответствует линня постоянного давления "d. В точке с в конденсаторе появляются первые капли жидкости. Линия "d изображает охлаждение жидкости ниже температуры конденсации. Линия de, как и прежде, представляет дросселирование через вентиль в испаритель, а линия еа — испарение жидкости в испарителе и связанное с этим охлаждение. На этом рабочий цикл заканчивается. [c.26]

Принципиальная схема компрессионной машины многоступенчатого сжатия и многократного расширения показана на фиг. 25 на примере двуступел-чатой машины. Весь газ из второй ступени компрессора под давлением (точка с) поступает в конденсатор, где и сжигкается при температуре конденсации Тз (точка d). После первого дросселирования через вентиль в промежуточном испарителе получается жидкость под давлением р, и с температурой Т . Оставшаяся при этом часть пара подается обратно на вход второй ступени компрессора (точка 6 ), а жидкость подвергается дальнейшему дросселированию через второй вентиль У . Полученная жидкая фракция, имеющая температуру и давление собирается в основном испарителе, где она может поглощать тепло из охлаждаемой среды. Пар, получающийся от испарения жидкости в основном конденсаторе под давлением подается на вход первой ступени компрессора (точка а), сжимается до давления и затем охлаждается до температуры насыщения в промежуточном испарителе (точка Ь ). [c.35]

Металлические сосуды Дьюара. Векслер [24,25] описал сосуд, изготовленный из концентрических сферических медных оболочек с горловиной из инконела. Сосуд имеет емкость 9,3 л испарение жидкости составляет всего [c.151]

Для исследований открылась совершенно новая область температур, и, поскольку методика работы в области температур, получаемых адиабатическим размагничиванием, сильно отличается от методики работы при более высоких температурах, встретились новые экспериментальные трудности. Криостат, заполненный ожиженным газом, обладает многими достоинства-Аш, Между жидкостью и погруженным в нее объектом исследования имеется хороший тепловой контакт распределение температуры достаточно однородно, причем степень однородности можно улучшить путем перемешивания температура может поддерживаться постоянной при желаемом значении путем ре] улировапия давления, при котором кипит жидкость. Паразитный приток тепла вызывает лишь испарение жидкости при постоянной температуре и, паконец, упругость пара жидкости представляет собой удобный вторичный термометр, который может быть прокалиброван сравнением с газовым термометром. Все эти преимущества при использовании парамагнитной соли в качестве охлаждающего вещества теряются. В последнем случае приток тепла приводит к повышению температуры, и, поскольку парамагнитная соль при более низких температурах обладает очень незначительной i еплопроводностью (см. п. 19), этотприток тепла может заметно нарушить однородность распределения температуры. По той же причине качество теплового контакта между солью и объектом исследования при более низких температурах вызывает сомнение. В области температур, достигаемых размагничиванием, определение термодинамической температуры само по себе становится серьезной задачей. [c.424]

Турбулентными диспергированными жидкостными струйными течениями выпол-ня.ют и интенсифицируют осаждение мехпримесей из газов, охлаждение газов, конденсацию пара, испарение жидкости, массообмен, перемещение больших масс газа. [c.6]

Для примера можно назвать следующие многофазные системы газ — 1вердые частицы (пневмотранспорт, пылеулавливание) газ — капли жидкости (распылители, сушилки, газовое охлаждегае, испарение) жидкость — пузырьки пара (испарители, эрлифты) жихкость — твердые частицы (гидротранспорт, осаждение). [c.21]

Одной из разновидностей разомкнутой системы является испарительное охлаждение, где теплота поглощается вследствие испарения жидкости. При такой схеме охлаждения пар отделяется от жидкости в сепараторе и выбрасывается в окружающую среду. Для уменьшения расхода охладителя желательно, чтобы он имел высокую теплоту испарения. Наиболее пригодными для этих целей жидкостями являются вода (г = 2260 кдж кг), метиловый спирт (г = П20 кдж1кг), этиловый спирт (г = 853 кдж/кг). [c.467]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...