Гюгоньо соотношение

С учетом адиабаты Гюгонио, соотношения Прандтля для прямого скачка, после преобразований можно получить формулу Рэлея [c.134]

Рэнкина — Гюгонио соотношения 291, 411 [c.491]

Рэнкина — Гюгоньо соотношения 26—27, 35, 39, 44, 462, 473 [c.549]

Гельмгольца резонатор 159, 164, 168, 187 Гидрофон 169 Гюгоньо соотношение ИЗ [c.204]

Рэнкина — Гюгонио соотношения 317, 318. 334, 346-348, 435, 448 [c.608]

Здесь Wn и Wt — нормальная и касательная к поверхности разрыва составляющие скорости D — скорость движения поверхности разрыва в направлении вектора п нормали к ней, а [f]= = fi—f2, где fi и — значения параметра слева и справа от поверхности разрыва. На ударной волне терпят разрыв давление, плотность, температура и нормальная составляющая скорости и сохраняется неизменной касательная составляющая. На поверхности тангенциального разрыва непрерывны нормальная компонента скорости Wn и давление, т. е. [1 я]=[р]=0, и могут терпеть произвольные разрывы касательная составляющая скорости, плотность и температура. Условия на ударной волне называются условиями Ренкина — Гюгонио. При стационарном течении из соотношений (2.45) следует, что [c.42]

Это и есть искомое соотношение на линии разрыва (аналог условий Ренкина — Гюгонио н газовой динамике). Справедливо и обратное утверждение всякая функция из класса К, удовлетворяющая в частичных областях непрерывности дифференциальному уравнению (6.5) и соотношению (6.8) на линиях разрыва, является обобщенным решением. [c.151]

Заметим, что если в уравнениях (XV.47) и (XV.48) отбросить тепловые и МГД-члены, то получим хорошо известные в обычной газовой динамике соотношения Гюгонио [c.411]

Соотношения (1.31) — (1.34) получены французским ученым Анри Гюгонио, а также английским ученым Рэнкином и называются соотношениями (или условиями) Гюгонио—Рэнкина [c.22]

На больших высотах реализуется так называемый режим размазанного слоя и на ударной волне при у — Уз необходимо использовать модифицированные соотношения Ренкина—Гюгонио [c.397]

Из соотношений теории упругости предел упругости по Гюгонио о и предел текучести при сдвиге связаны соотношением [c.164]

Законы ударного сжатия. Состояния вещества по обе стороны У. в. давление р, плотность р, скорость течения относительно У. в. и и уд. внутр. энергия е связаны т. н. соотношениями Ренкина — Гюгоньо [c.206]

Соотношения ( 5.62) и (5.63), устанавливающие связь между давлением и плотностью до и после скачка, представляют собой различные виды ударной адиабаты или адиабаты Гюгонио. [c.90]

Выразив в явном виде отношение давлений или плотностей, получим следующие соотношения Ранкина — Гюгонио для прямого скачка уплотнения [c.365]

Соотношения Ранкина—Гюгонио можно также выразить через число Маха перед скачком уплотнения Ма ,==У ,/с,= [c.366]

Смачивание твердых -поверхностей 44, 45 Соединение труб параллельное 346, 348 Соотношения Ранкина — Гюгонио 365 Сопла, течения газа в них 359—363 [c.476]

Обратимся к идеализированной схеме поведения упругопластических материалов в процессах ударного сжатия и последующего расширения [1, 2] (рис. 6.1). Рассмотрим процесс ударного сжатия среды, находящейся в состоянии Р = 0, а, = 0, F = Fq. При малых напряжениях Oi < Оцв деформации вещества происходят упруго вдоль отрезка ОНЕ на рис. 6.1. С увеличением напряжения выше значения Пне происходит пластическое деформирование вещества вплоть до точки плавления ПЛ. При П = Ппл металл ведет себя как жидкость. Величина Оне, называемая динамическим пределом упругости Гюгонио, связана с Уд соотношением, следующим из (6.6) [c.176]

Отсюда следует, что соотношение между давлением и плотностью, получаемое из предыдущих равенств путем исключения скорости, т. е. ударная адиабата Гюгонио, выражаемая равенством (43) гл. IV и графиком на рис. 37, должна в случае косого скачка остаться той же, что и в случае прямого скачка. [c.233]

Оставшиеся условия Гюгонио приводят к соотношениям [c.172]

Во-вторых, покажем, что добавляющееся в случае криволинейных ударных волн условие Гюгонио о равенстве нулю тангенциальной составляющей вектора скорости на волне для случая движения по покою (выполнение условия Гюгонио для нормальной составляющей вектора скорости обеспечивается соотношением (1.1)) также будет приближенно выполняться для малых R с порядком o R) по крайней мере для некоторого класса движений. [c.324]

Зависимости между изменениями скоростей частиц и напряжениями на фронте волны сдвига напоминают соотношение Гюгонио (4) для объемных волн. В рассматриваемом случае касательное напряжение и скорость частиц в направлении, параллельном фронту, изменяются соответственно на величины Дт и Aup, и эти изменения связаны между собой зависимостью [c.143]

Из граничных условий (4.6) и соотношений (4.8) следуют условия Гюгонио — Ренкина (4.2). Используя условия (4.2), соотношения (4.8) можно переписать в виде [c.293]

Рэнкина — Гюгонио соотношения 317, 318, 334, 346—348, 435, 448 Сазерленда формула для вязкости 328, 383, 476 Саулъева схемы 99, 146, 147, 150, 151, 180, 390, 522,533 [c.5]

При расчете обтекания затупленного тела решение уравнений (3) ищется а области, ограниченной поверхностями ударной волны и тела, осью симметрии для осесимметричного течения, и поверхностью, целвкоы лежащей в сверхзвуковой части течения. В качестве граничных условий душ газа используются соотношениями Рэнкина-Гюгонио на ударной волне, условие непротекания на поверхности гела. Параметры частиц на ударной волне считаются известными и такими же как в набегапцем потоке [c.63]

Это соотношение называется адиабатой Гюгонио. В отличие от адиабаты Пуассона, в которой при изоэнтропическом сжатии Р2/ р, = оо при p2lp = °0, здесь Рг/Р1= ( V+1)/(y—1) при p2lpi = oo. [c.61]

Аналогичные результаты были получены Торвиком [179]. Тзоу и Чау [181] использовали такую же модель, однако при анализе учитывали термодинамические эффекты. Бедфорд [21 ] по.лучил соотношение Гюгонио для многофазных сред. [c.302]

Случай нелинейной связи напряженки с дсформациял л в ка-правленно армированных композитах нуждается в дальнейшем исследовании. Отклонения от линейности могут возникать за счет различных механизмов, среди которых отметим влияние конечности деформаций, нелинейность упругого поведения материала, пластичность, трещиноватость и реономные эффекты. Некоторые теоретические работы этого плана посвящены распространению ударных волн и развитию соотношений Гюгонио см., например, работы [73] и [74]. Библиографию аналитических и экспериментальных исследований проблемы нелинейности можно найти в обзорных статьях Пека [53, 54]. [c.388]

Это соотношение называется ударной адиабатой Гюгонио (рис. 12.1, кривая 7). На этом же рисунке для сравнения показана адиабата Пуассона Pi/Pi = (Р2/Р1) (кривая 2), соответствующая изэнтропическому сжатию совершенного газа. Адиабата Гюгонио характеризует адиабатическое неизэнтропическое сжатие газа в ударной волне. При прохождении газом скачка уплотнения происходит частичный необратимый переход механической энергии в тепловую, что приводит к увеличению энтропии. Особенность ударной адиабаты - то, что при неограниченном возрастании давления в скачке (ft/Pi °°) плотность [c.182]

Степень пригодности полученных соотношений для описания движения разреженных газов можно проверить акапериментально, исследуя дисперсию акустических волн. Формулы акустической дисперсии нетрудно получить, если воспользоваться условиями совместимости Гюгонио — Адамара. Как известно, указанные условия характеризуют процесс образования и распространения фронта. Они позволяют без [c.62]

Этот случай задания поверхности фронта уравнением Ф(а1, 2) = О будет являться основным, поскольку задание поверхности фронта уравнением F(xi, Ж2, t) = О приводит к дополнительному соотношению между ui,u2nq как функциями ai, 2, вытекающему из условий Гюгонио. Условия Гюгонио в рассматриваемом случае запишутся так [c.50]

И уравнением (1.13), где D = onst то же, что и в условиях Гюгонио, дают все соотношения, которые должны выполняться на поверхности разрыва для данного случая. Перейдем к их анализу Условия (1.14) дают [c.73]

В области ERfPtS течение является одномерной центри-рованной волной сжатия Рэлея-Гюгонио [3]. Зона паи-большего сжатия — окрестность точки D. В этой точке для скорости звука с и скорости и справедливо асимпто-тическое соотношение [c.468]

Из рис. 92 следует, что в области Re = 450 —650 расхождение между экспериментальной зависимостью и теоретической наибольшее. Это наблюдается в случае существования за скачком уплотнения континуального течения газа. В области малых чисел Рейнольдса расхождение уменьшается. По-видимому, в данном случае за скачком уплотнения располагается полностью вязкий диссипативный слой. Однако во всем представленном диапазоне чисел Re ударная волна размыта, что находится в некотором противоречии с гипотезой вязкого ударного слоя [181J. В то же время соотношения Гюгонио выполняются раньше, чем поток газа до- [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...