Профиль скорости струн

Пространственные решетки в виде трубных пучков, состоящих из отдельных поперечных рядов труб, стержней и др., по характеру растекания струн поперек. этих рядов подобны системе плоских решеток. Это растекание происходи также постепенно от одного поперечного ряда к другому, а следовательно, искривление линий тока в этом случае будет значительно ослаблено. В результате на конечных расстояниях за такими решетками не только не произойдет перевертывания профиля скорости, но и при достаточном общем сопротивлении пучка будет достигнуто,. [c.88]

Экспериментальные данные, а также данные теоретического анализа позволяют заключить, что по мере удаления от выходного сечения сопла распределение скоростей и другие параметры все меньше зависят от условий истечения, а безразмерный профиль скорости приобретает универсальный характер. Поэтому с известным приближением, если нас интересует главным образом основной участок, можно реальную струю заменить струей-источником, т. е. бесконечно тонкой струей, вытекающей в направлении оси х из полюса О. Теоретическое описание струи-источника значительно проще, чем описание струн конечной толщины. [c.379]

Цилиндрический насадок со скругленным входом не имеет сжатия струи на выходе (е=1) обладает высокими коэффициентами скорости 9 = 0,97 ч-0,99. К числу таких насадков относятся 1) коноидальные насадки (фиг. 61, I), форма которых близка к профилю сжатой струн 2) сопла для [c.481]

При взаимодействии двух плоских струй поле скоростей результирующей струн вначале может иметь значительную неравномерность, а по мере формирования результирующей струи профиль скорости постепенно сглаживается. Это сглаживание завершается в сечении, отстоящем на 20—30 ширин сопла, если оси взаимодействующих струй параллельны между собой. Если же оси струй составляют угол не менее 30°, то полное сглаживание достигается на расстоянии, равном приблизительно трем ширинам сопла от точки пересечения осей струй. [c.134]

График зависимости от координат или от времени какой-либо величины, характеризующей волну, называют пространственным или временным профилем волны для этой величины. Профили разных величин в одной и той же волне вообще различны. Например, профиль скоростей частиц для волны на струне, показанный на рис. 4.1 для момента / пунктиром, имеет совершенно другую форму, [c.19]

СО струной вне области возмущения перенос массы, осуществляемый возмущением, бесконечно мал по сравнению с полной массой бесконечной струны. Поэтому, если нам удается найти такую скорость с подвижной системы отсчета, что профиль струны в этой системе неподвижен, то частицы струны пробегают этот неподвижный профиль с той же скоростью с. Тогда ускорение элемента струны, пробегающего в данный момент времени некоторую точку неподвижного профиля, равно с к, где к — кривизна профиля в этой точке, и направлено по главной нормали к профилю в этой точке. [c.22]

Это соотношение не зависит от формы профиля волны при любой форме профиль остается неизменным и бежит относительно струны со скоростью [c.23]

Как и для струны, остановим движение и найдем условие неизменности профиля. Мы увидим сейчас, что остановить удается только профили, продолжающиеся периодически неограниченно по всему стержню. В таких волнах нет невозмущенных участков стержня. Поэтому нужно будет различать искомую скорость с подвижной системы относительно центра тяжести стержня и скорость [c.23]

Найдем сначала скорость протекания V. Как и для струны, результирующая сила, действующая на элемент стержня ds, равна ри к ds и совпадает по направлению с нормалью к профилю волны в данной точке (ограничимся волнами, оставляющими среднюю [c.23]

В отличие от соответственного условия для струны, оно удовлетворяется не при всякой форме профиля его можно рассматривать как уравнение для кривизны профиля тех волн, которые распространяются без изменения формы скорость протекания среды через остановленный профиль есть произвольный параметр задачи. [c.24]

На фоне обгцего расширения струйного течения это монсет быть интерпретировано как периодический поворот струи вокруг своей оси на 90°. При дальнейшем увеличении R профиль скорости будет сглаживаться и стремиться к автомодельному. Сказанное относится к ламинарным струям. Однако качественные выводы, сделанные выше, могут иметь отношение и к турбулентным струям, поскольку для них хорошо работает гипотеза Буссинеска о турбулентной вязкости [37, 144]. Для сравнения опытных данных с полученными результатами достаточно взять следуюш,ее из опыта турбулентное число Рейнольдса Кет = 35 [37]. Эксперименты [190, 79] показывают неплохое качественное согласие (z/ao 20 и более) с указанными характерными особенностями течения в случае прямоугольных струй, причем из приведенной в [190] фотографии следует, что период разворота струн порядка ширины струи в начальном сечении, что согласуется с данными рис. 118 и 120, где Im а 1. [c.316]

Рассматриваемое движение представляет в известном смысле соединение обон.ч, ранее разобранных движений продольного обтекания полубесконечной пластинки и распространения струн в безграничном пространстве. Конечно, при нелинейности уравнений движения не может быть речи о каком-то наложении потоков друг на друга однако, как далее будет показано, некоторое сходство профиля продольных скоростей вблизи ограничивающей струю плоскости с соответствующим профилем вблизи пластипки (задача Блазиуса) и профиля скоростей вдалеке от плоскости с [трофилем в струе все же наблюдается. [c.589]

Этим способом Д 0ЖН0 начертить (следуя Юнгу) последовательные формы, которые принимает струна, возбужденная щипком , т. е. оттянутая в одной точке в сторону из состояния равновесия и затем освобожденная без начальной скорости однако в этом случае можно существенно упростить построение. Легко видеть, что профиль струны в любой момент времени состоит, вообще говоря, из трех участков. Наклоны внепших участков равны наклонам двух участков, на которые струна была разделена первоначально, тогда как наклон среднего участка представляет собой среднее арифдютическое этих наклонов, взятое с учетом знака. Прямая, представляющая эту среднюю часть, движется параллельно самой себе с постоянной скоростью взад и вперед между двумя вершинадш параллелограмма, двумя смежными сторонами которого служат начальные участки струны. [c.91]

Так как частота съемки поддерживается постоянной высокостабильным генератором (с точностью до 0,02%), то кинограммами можно пользоваться для определения скоростей, ускорений и других величин, зависящих от времени. Представляет интерес, например, время заполнения каверны. При определении этого времени из рассмотрения исключались те кинограммы, на которых происходило частичное заполнение каверны. Объем полностью развитой каверны также определялся по фотографиям, так как на них можно измерить длину и высоту каверны и определить ее профиль. Если известны объем каверны, промежуток времени между моментами отрыва и скорость возвратного течения, то можно рассчитать толщину обратной струн, считая, что отрыв происходит в момент заполнения всей каверны жидкостью. Если предполагается, что трение в жидкости равно нулю, то скорость возвратного течения будет такой же, как и скорость течения вдоль свободной поверхности раздела, т. е. она будет равна скорости потока, умноженной на (1- -/() 2. В случае реальной жидкости скорость возвратного течения, вероятно, ближе к скорости левозмущенного потока. [c.199]

ГРУППОВАЯ СКОРОСТЬ - - скорость огибающей профиля квазимопо-хроматич. волны. Г. с.— обобщение понятия скорости, связанное с различием между явлениями распространения волн и движением материальных тел. Чтобы говорить о скорости к.-л. объекта, необходимо иметь возможность отождествлять его в разные моменты времени. Отождествление тел или частиц тел возможно всегда но бегущая волна связана в разные моменты времени с различными точками среды, и поэтому для неё отождествление хможет относиться только к форме ( профилю ) волны. Если форма волны прп распространении сохраняется (волны в струне, упругие волны малой амплитуды в сплошных средах), то отождествление возможно (рис. а). Если же профиль меняет свою форму так, что отождествить на нём соответственные точки в разные моменты времени невозможно (напр., изгибные волны в стержне, рис. б), то понятие скорости для такой волны теряет смысл. [c.97]

Рис. 6.1. Силы, действующие Рис. 6,2. Самопересекающийся на элемент струны, и их ре- профиль бежит поструне с тай зультирующая. же скоростью, что и волна лю-

Заметим, что неизменность формы сохраняется и у неплоских, и у самопересекающихся профилей, например имеющих вид витка (рис. 6.2). Такая баранка будет бежать по струне с той же универсальной скоростью УТУР- [c.23]

Корректор ограничения подачи топлива (рис. 30) состоит из датчика давления наддува и рычагов. На штоке поршня 2 датчика закреплен на оси регулируемый к-улачок 3. Изменение профиля кулачка выполняется регулировочным винтом 4. С кулачком 3 в постоянном контакте находится рычаг 5, тягой 6 и рычагом 1 соединенный со штоком силового серводвигателя регулятора. На струне 9, связанной с золотником И регулятора скорости, закреплена траверса 8 с регулировочным винтом 7. [c.47]

Поперечные волпы в натянутой струне описываются волновым уравнением, причем скорость волны г> = 1 м/с. В начальный момент времени на струне сугцествует два одинаковых импульса в форме равнобедренных треугольников разной полярности, раснространяюгцнхся влево и вправо, как показано на рис. 1.13 Нарисуйте профиль струны спустя [c.22]

Длинная струна прикреплена к стейке. Но струне распространяется со скоростью 1м/с возмугценне, пмеюгцее вид равнобедренного треугольного имнульса (рис. 1.14). В начальный момент времени вершина имнульса отстоит от стены на расстояние 2 м. Нарисуйте профиль струны спустя 2 с и спустя 5 с после начала. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...