Сжатие струн

Отношение площади сжатого сечения Шсж к площади сечения отверстия соз называют коэффициентом сжатия струн [c.203]

Степень сжатия струн, вытекающей через отверстие, характеризуется коэффициентом сжатия е [c.125]

Отверстие шайбы имеет коэффициент сопротивления = 0,06 и коэффициент сжатия струн е = 0,63. [c.179]

Коэффициенты сопротивления вентиля == 4 и сопла С = 0,06 (сжатие струн на выходе из сопла отсутствует). Шероховатость каждого из участков трубопровода А = = 1 мм (старые водопроводные трубы). [c.246]

Если насадок выполнен с тонкими стенками (рис. 4.7) и был перед пуском воды закрыт по сечению АВ, то снова образуется струя, которая перемещается внутри насадка, не касаясь его стенок. Ввиду того что часть струек, подходящих к отверстию, движется вдоль наружной поверхности насадка таким образом, что, огибая кромку, отклоняется на угол, значительно больший 90°, сжатие струн происходит более энергично и расход значительно понижается. Для насадка с очень тонкой стенкой значения р ле ат в пределах р = 0,5- 0,54. [c.81]

Цилиндрический насадок со скругленным входом не имеет сжатия струи на выходе (е=1) обладает высокими коэффициентами скорости 9 = 0,97 ч-0,99. К числу таких насадков относятся 1) коноидальные насадки (фиг. 61, I), форма которых близка к профилю сжатой струн 2) сопла для [c.481]

Насадок по форме сжатой струн (коноидальный) [c.84]

При бо<бп за поворотом при входе потока в боковое ответвление образуется большая вихревая зона (значительно большая, чем при повороте потока). Этому способствует диффузорный эффект, т. е. образование большого положительного градиента давления в месте разветвления тройника, где площадь сечения резко увеличивается по сравнению с площадью ответвления. Большой градиент давления вызывает частичный отрыв потока также и от противоположной прямой стенки, относящейся к прямому проходу (рис. 7-2, а). Обе зоны отрыва потока от стенки обусловливают местное сжатие струн как в боковом, так и в прямом ответвлении. За сжатием следует расширение потока. [c.333]

Коэффициент Пуассона характеризующий поперечное сжатие струны, в этом случае будет мал по сравнению с единицей. Поэтому коэффициент, стоящий в правой части (14.2.2), будет существенно положителен и его можно обозначить т. е. [c.350]

I — спиральные канавки 2 и 4 — отверстия для воздуха 3 — кольцевое сечение 5 — патрубок для подачи воздуха 6 — клапан для регулировки подачи воздуха на сжатие струн 7 — головка краскораспылителя 8 — патрубок для подачи краски 3 — игла 10 — [c.277]

Коноидальный насадок (рис. 31, ) имеет форму сжатой струн, вытекающей из отверстия в тонкой стенке, что уменьшает гидравлическое сопротивление и увеличивает расход через отверстие. Коэффициент расхода коноидального насадка ц. = 0,97- -0,99. [c.50]

В общем случае истечения из замкнутого резервуара в газообразную среду (рис. VI—2) напор истечения Н представляет разность значений гидростатического напора в резервуаре и в центре сжатого сечения струн [c.122]

Если истечение происходит в атмосферу, напор истечения представляет глубину расположения центра сжатого сечения струн под пьезометрическим уровнем (уровнем атмосферного давления) в резервуаре [c.122]

При этом неравномерность екоростей в сжатом сече-шш струн весьма невелика и можно принимать а 1, Тогда [c.124]

Приведенные выше значения коэффициентов истечения относятся к так. называемому совершенному сжатию струп, когда боковые стенки резервуара значительно удалены от отверстия (на расстоянии более трех линейных размеров отверстия) н не влияют на формирование струн. При расположении боковых стенок вблизи отверстия их направляющее действие уменьшает степень сжатия струи при этом коэффициенты сжатия струи и расхода возрастают. [c.124]

Наиболее узкого поперечного сечения струйка достигает на расстоянии./, равном примерно половине диаметра отверстия. Сжатие поперечного сечения струн при истечении жидкости из отверстия происходит потому, что жидкость внутри сосуда притекает к отверстию в радиальном направлении и, достигнув края отверстия, не может внезапно изменить своего направления. Величина этого сжатия, определенная как отношение площади [c.102]

В арках с одними горизонтальными струнами наибольшие ломающие моменты получаются при односторонней их нагрузке, расположенной на половине пролета, как показывает фиг. 1, причем опасные сечения будут расположены в точках С и i, лежащих на расстоянии 1/4 пролета от опор. Наибольшее сжатие получается при полной нагрузке арки. [c.181]

Натяжение струны аЬ и сжатие в ключе при полной нагрузке арки будет 5 = ql l2f, где q — нагрузка на единицу площади. [c.181]

Помимо химико-термической обработки поверхностей для улучшения эрозионной стойкости металла применяются также методы металлизации. Как известно, металлизация распылением обычно производится следующим образом струп сжатого газа (воздуха, азота, аргона, генераторного или какого-либо другого газа) направляется на плавящиеся в электрической дуге концы двух электродов из материала, который предполагается наносить на обрабатываемую поверхность. Под действием струн распыленной в дуге металл диспергируется на частицы размером 8—10 мкм, которые, попадая на поверхность изделий, образуют прочный и твердый защитный слой с хорошей износоустойчивостью. По механическим свойствам, составу и физическим характеристикам слой, полученный в результате газопламенного напыления, может весьма существенно отличаться от основного материала изделия. В качестве материала для напыления используются тугоплавкие металлы и сплавы, а также керамические материалы. [c.152]

При вытекании из сопла сверхзвуковой струи в пространство, где давление выше, чем на срезе сопла, образуются скачки уплотнения (рис. 5.29, а). Интенсивность скачков определяется тем, чтобы давление после них было равно давлению в окружающем пространстве. Граница струи на участках АО и ВЕ параллельна скоростям потока после скачков. Скачки после пересечения падают на свободную границу в точках О и Е. Давление в потоке после прохождения двух скачков становится больше, чем давление в окружающем пространстве, поэтому скачки отражаются от границы струн волнами разрежения. Дальнейшая картина строится точно так же, как на рис. 5.14, так как волны разрежения отражаются волнами сжатия. Построенная система волн не является единственно возможной. [c.125]

После завершения всех операций технологического процесса подготовки поверхности перед пайкой детали сушат в сушильных шкафах или Чистым сухим сжатым воздухом, нагретым до 50—60°С. Чистоту сжатого воздуха проверяют не реже одного раза в смену обдувом в течение 20—30 с листа белой фильтрованной бумаги, расположенного на расстояние 100 мл от выхода струн воздуха. На бумаге после обдува не должны появляться влажные или масляные пятна н грязь. [c.110]

Когда a—)-0, мы находим толщину струи в сжатом сечении у—хе /2, а из (14-71) е = я/(2 + я) =0,61. По существу такая же степень сжатия найдена для круглой свободной струн, вытекающей из отверстия площадью So. Таким образом, [c.374]

При истечении из отверстия с несовершенным сжатием струн коэффициент расхода рнесов немного увеличивается в зависимости от соотношения а/А, где А—площадь поперечного сечения резервуара (сосуда) перед отверстием. При этом величина коэффициента расхода может быть найдена из выражения [c.75]

При выводе формулы (4.91) предполагалось, что потери напора при внезапном сужении трубы происходят вследствие того, что струя при входе в трубу меньшего диаметра сжимается, а затем расширяется. Если уменьшить сжатие струн, например путем плавного сопряжения конической части с цилиндрической или замены конической части на криволинейную, то потери можно значительно уменьшить. Коэффициентсопротивления такого плавного сужения (его иногда называют соплом) принимается равным 0,01—0,1 в зависимости от степени суя ения, его плавности и числа Рейнольдса. [c.209]

Пример 4.6. Две горизонтальные трубы — одна диаметром 1 =0,075 м и другая диаметром 2 = 0,1 м — соединены фланцами, между которыми поставлена тонкая пластинка с отверстием диаметром =0,05 м, центр которого совпадает с осью трубы. Ртутный и-образный манометр присоединен с помощью наполненных водой трубок на таком расстоянии выше я ниже отверстия, где течение можно считать выровяенным. Отсчет по манометру Я = 0,349 м рт. ст. при расходе воды С=0,014 м с- Считая, что потер,и напора происходят только при расширении струи ниже отверстия, определить коэффициент сжатия струн в отверстии. [c.86]

В этом случае стенки служат продолжением друг друга (рис. 124). Из предыдущих формул без труда получпм для сжатия струн величину [c.334]

ТОо — скорость истечения в м1сек, а — коэфициент сжатия струн. [c.628]

Сжатие струи называется совершенным, если контур отверспш расположен от стенок на расстоянии, превышающем три диаметра отверстия. В этом случае стенки сосуда не оказывают влияния на истечение струи. Сжатие струн будет несовершенным, еслп одна из стенок или несколько удалены от отверстия на расстояние, меньшее трех диаметров отверстия. В этом случае стенки резервуара влияют на условия вытекания жидкости, и струя испытывает только частичное сжатие. [c.59]

Колеблющаяся струна вызывает сжатие воздуха, с одной стороны, и в то же время разрежение — с другой. Так как выравнивание давления в воздухе происходит со скоростью звука, то эти сжатия и разрежения в значительной мере компенсируют друг друга. При этом осноинаи часть энергии колебания струны затрачивается не на возбуждение звуковой волны в воздухе, а на перекачку прилегающего к струне воздуха с одной ее стороны на другую. [c.233]

Обозначим площадь сжатого живого сечения струн оУс- Отношение сос к площади ш отверстия называется коэффициентом сжатия и обозначается греческой буквой эисилон [c.97]

Применяя к рассматриваемому случаю истечения жидкости уравнение Бернулли для потока, мы должны помнить, что последнее справедливо для сечений с гидростатическим распределением давлений. В качестве таких сечений можно выбрать сечение на свободной поверхности лпщкости в сосуде и сжатое сечение струн. [Во втором сечении давления не подчиняются закону 2- - =со1151, так как/7=сопз1. [c.97]

Механизм формирования остаточных напряжений в плазменных покрытиях, нанесенных на призматические образцы при закреплении их концов и в свободном состоянии, рассмотрен в работе [281]. В качестве образцов использовались полоски из стали ЭП718 размером 80x10x2,5 мм с напыленным слоем А1 -)-BN. Экспериментально было установлено, что в данном случае возникают как растягивающие, так и сжимающие напряжения, раскрыт характер их распределения. Предложены две схемы формирования температурных остаточных напряжений в покрытии и основном металле в зависимости от условий закрепления образцов. При свободном состоянии образцов характерным является возникновение в первом напыленном слое остаточных напря кений сжатия. Величина их зависит от толщины образца и теплосодержания плазменной струн. Затем наблюдается понижение остаточных напряжений сжатия и переход в область растягивающих напряжений. Смена знака напряжений объясняется тем, что формирование остаточных напряжений сжатия в первом слое покрытий определяется изгибом образца, а причиной образования растягивающих напряжений в последующих слоях можно считать пластическую деформацию [281]. [c.186]

Величина /2 Ив имеет раямерюсть скорости и представляет собой теоретическую скорость истечения Ц., т.е, ту скорость, с которой вытекала бы жидкость из отверстия при отсутствии потерь эпергиИ (=0) и при равномерном распределении скоростей в сжатом сечении струн аС -I) (ом. уравнение 1.7 ). Таким образом, коэффициент скорости представляет собой отношение действительной скорости Истечения к теоретической. [c.11]

Кузовы деревянные по конструкции в основном идентичны кузовам изотермических вагонов. Боковые стены состоят из деревянных ферм раскосно-стоечной конструкции, в которых раскосы работают на сжатие. Растяжение воспринимается металлическими струнами, которыми верхние и нижние пояса стягиваются (по стойкам) с боковой балкой нижней рамы. К металлической раме вагона болтами крепится деревянная подпольная рама кузова, соединяемая с ним шипами и угольниками. [c.683]

Скорость Б области 2 выше, а давление ниже, че.м на границе струи. Поэтому первая элементарная волна разрежения отражается от свободной границы элементарной волной сжатия, которая изображается эпициклоидой 25. Точка 5 лежит на окружности радиуса 01 и, следовательно, в соответствующей ей области 5, которая граничит с окружающим пространством, давление такое же, как в области 1. Дальнейшее построение очевидно из принятой нумерации. Очевидно, что построение проводится таким образом, что давление в областях 1, 5, 7, 10 постоянно (1—10 в плоскости годографа — дуга округкности) и равно давлению в окружающей среде. Участки границы струи для областей 5, 7, 10 строятся параллельно векторам 05, 07, 010. Падающая волна разрежения. 4 D (пунктир) отражается от границы струи волной сжатия DEF (сплошные линии). В области интерференции DG харак-зеристпки в действительности криволинейны, также в действительности криволинейна и граница струн на участке D. [c.112]

Таким же способом можно рассмотреть отражение от свободной границы струи волны разрежения АВЕ, образующейся при обтекании внешнего угла (рис. 5.9,6). Характеристики, не проникая во внешнюю среду, отражаются от границы, причем линия тока и граница струи искривляются. Вдоль первой волны АВ давление равно давлению внешней среды ра, за последней волной рг<ра. Однако непосредственно на границе струи с внешней стороны давление, температура и скорость не меняются. Следовательно, если вдоль отрезка характеристики BF давление падает, то вдоль EF оно растет. Но отрезок FE пересекает отраженную волну. Это означает, что при переходе через отраженную волну давление повышается до Ра- Отсюда заключаем, что волна разрежения от свободной границы струн отражается волной сжатия. Характеристики отраженной волны сходятся. Это очевидно, так как угол между отраженными характеристиками и границей остается одним н тем же. В отраженной волне сжатие газа происходит постепенно (нескачкообразно) и изменение состояния является изознтро-пийным. [c.122]

При сверхкритических перепадах давления в плавно суживающихся соплах переход от критической скорости вблизи выходного сечения к сверхзвуковой происходит в свободной струе за соплом. В этом случае кромка выходного сечения AAi (рис. 8.11,а) является источником возмущения звукового потока. За выходным сечением струя встречает давление среды ра<р, и, следовательно, в точках Л и Л1 давление меняется от р до Ра- В результате от кромки сопла распространяется волна разрежения AA Bi и А АВ. Первая граница ЛЛ, представляет собой характеристику, угол которой 01=90° последние по потоку характеристики ЛВ, и А В должны проходить в свободной струе под углом a2=ar sin I/M2 (М2 — число Маха, соответствующее еа= Ра(Ро)- Все промежуточные характеристики, а также ABi и AiB, являются криволинейными, так как волны разрежения из точек Л и Л1 в пределах струн пересекаются. Характеристики, попадая на свободную границу АВ и А В, вдоль которой давление постоянно, отражаются от нее с обратным знаком, и волна разрежения переходит в волну сжатия. В результате пересечения волн разрежения в струе образуется конус (клин) разрежения АОА (рис. 8.11,а), основание которого расположено в выходном сечении сопла, и конус сн атия DBB. В пределах конуса разрежения давление становится ниже давления среды ра- В пределах [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...