Снеллиуса закон второй

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Если световой луч ОР (фиг. 1.17) падает под углом i на стеклянную призму, то он будет наклоняться к нормали как PQ и, выходя из призмы, будет отклоняться от нормали, согласно закону Снеллиуса, как QR. Общее отклонение увеличивается следовательно при втором преломлении. [c.35]

Если проводимости первой и второй сред равны нулю (прозрачные среды), то 02 в формуле (7.7) — действительный угол между нормалью к фронту преломленной волны и осью z. Но закон Снеллиуса справедлив и в случае комплексных к и к . [c.46]

Эти соотношения формулируются в школьном курсе физики как законы Снеллиуса для световых лучей. Первый закон Снеллиуса угол падения равен углу отражения второй закон Снеллиуса синусы углов преломления и падения относятся как скорости света в соответственных средах. На волновом языке мы объединили оба закона в един применение волновой картины показало универсальность закона Снеллиуса для любого типа волн. [c.173]

Невозможность правильного отражения при закритических углах скольжения ясна из кинематической картины, приводящей к закону Снеллиуса. При критическом угле медленность следа прошедшей волны достигает наибольшего значения вектор медленности во второй среде параллелен границе (рис. 55.3). [c.179]

Данная основная 1/2 ДН получается из текущей диаграммы с учетом второго закона Снеллиуса (рис. 4.33) =(е )2 откуда с учетом (4.41) sin 0 р = (s + l) I, где s ( n, К, t) определяется вы- [c.104]

При падении плоской звуковой волны на границу раздела двух сред, обладающих раз- личными плотностями и скоростями звука, часть энергии, согласно известному закону отражения, отражается обратно в первую среду, причем угол падения волны равен углу отражения остальная часть энергии проходит во вторую среду, причем выполняется закон преломления Снеллиуса, гласящий, что отношение синусов углов падения и преломления равно отношению скоростей звука в обеих средах. Это отношение называют показателем преломления первой среды относительно второй. [c.20]

Таким образом, существует два физических требования, налагаемых обобщением закона Снеллиуса, Первое связывает направляющий косинус обобщенной плоской волны со скоростями обобщенной волны. Второе связывает направляющий косинус затухания обобщенной плоской волны со скоростью v которая обычно превыщает скорость частиц среды v. Возможно, это объясняет механизм связи диффузии с акустическими потерями. [c.134]

Суть метода заключается в следующем (схема 10 в табл. 5.7). В контролируемое изделие излучают прямым преобразователем импульсы продольных волн и принимают наклонным преобразователем два импульса трансформированных поперечных волн под углом 7 = 90 —ar sin ( f/ ). Первый импульс соответствует отражению (дифракции) ближайшей к преобразователям точке дефекта, второй импульс —дифракции донного сигнала на удаленной от преобразователя точке дефекта. В случае объемного дефекта амплитуда первого импульса Пц значительно больше амплитуды второго импульса Urt по нескольким причинам. Во-первых, на цилиндрической поверхности наблюдается трансформация волн в соответствии с законом Снеллиуса, 30. .. 40 % энергии падающей на цилиндр волны переходит в энергию поперечной волны. Во-вторых, амплитуда донного сигнала существенно ослабляется поперечным сечением дефекта. В-третьих, амплитуда волны, трансформированной на нижней поверхности дефекта, значительно меньше, чем на верхней, поскольку направление распространения волн на приемник составляет угол Ф = = 125°, в то время как максимум индикатрисы рассеяния лежит в диапазоне углов 20. .. 60°. В связи с изложенным коэффициент [c.269]

Пусть теперь отражение и преломлен11е падающей волны происходит на границе диэлектрик - проводник. Будем считать, что 11 = 12 = 1, б1 = 1, ( 1 = 0. Свойства второй среды характеризуются некоторой диэлектрической проницаемостью 63 и проводимостью ( 2- Из закона Снеллиуса (7.7) при этом следует, [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...