Магнитные пики при рассеянии нейтронов

См. также Антиферромагнетизм Восприимчивость Критическая точка Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Теория молекулярного поля Ферримагнетизм Ферромагнетизм Магнитные пики при рассеянии нейтронов II 312, 313 [c.400]

Ниже критич. темп-ры Т , (наир., Кюри точка для ферромагнетика или Нееля точки для антиферромагнетика) динамика намагниченности носит преимущественно не диффузионный, а волновой характер (см. Спиновые волны). Однако в условиях сильного затухания и малого времени жизни магпонов (Т близко к Т ) волновая динамика намагниченности сменяется диффузионной, что проявляется, в частности, в виде т. н. центрального (квазиупругого) пика в сечении критнч, магн, рассеяния нейтронов. Выше критич. темп-ры С. д. становится основным механизмом пространственного выравнивания неоднородной намагниченности. Особенности С. д. в парамагнитной области (Т > Г ) магнитоупорядоченных веществ по сравнению со С. д. в обычных парамагнетиках проявляется в критическом замедлении (аномальное возрастание вблизи времён магнитной релаксации). Аналогичными свойствами обладают н др. кинетич. и резонансные характеристики (напр., затухание ультразвука в магнетиках, ширина линии ЭПР и др.). [c.632]

Характерными признаками магнитного фазового перехода в состояние С. с. в пост. внеш. магн. иоле Н являются возникновение при T>Tf и малых Я намагниченности m и её рост при понижении темп-ры вплоть до Г/ наличие при Г = Tf резкого излома (быстро сглаживающегося с ростом Н) статнч. магн. восприимчивости X = дМ)дН (рис.), линейный ход магн. составляющей теплоёмкости С при низких Т и отсутствие особенности С при Т = Tf отсутствие брэгговских пиков в магнитном рассеянии нейтронов, критич. аамедлепие спиновой диффузии и др. При наблюдении перехода в фазу С. с. в переменном внеш. магн. поле с частотой со обнаруживается ряд необычных для др. магн. фаз явлений частотная зависимость (дисперсия) темп-ры замерзания Т , появление мнимой части динамич. вос-цриимчивости наличие долговременной (лога- [c.634]

Как упоминалось выше, упругое магнитное рассеяние нейтронов позволяет установить магнитную структуру, подобно тому как упругое немагнитное рассеяние нейтронов позволяет определить пространственное расположение ионов. Аналогия распространяется и на случай неупругого рассеяния. Неупругое магнитное рассеяние нейтронов выявляет спектр спиновых волн, подобно тому как немагнитное неупругое рассеяние нейтронов позволяет найти фононный спектр. Таким образом, существуют односпинволновые пики в магнитной части [c.322]

Рис. 30.2. Зависимость числа нейтронов N, рассеянных на угол , (нейтронограммы) для МпРг в парамагнитном (Т = 295° К) и антиферромагнитном (Т = 23° К) состояниях [14]. Пики (100) и (201), запрещенные при ядерном рассеянии, разрешены при магнитном рассеянии и появляются при переходе в антиферромагнитное состояние.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...