Энергия удельная молярная

Величины, характеризующие состояние термодинамической системы, называют термодинамическими параметрами. К ним относятся температура (термодинамическая), давление, удельный объем, плотность, удельная внутренняя энергия, удельная энтальпия, удельная энтропия, молярный объем и др. [c.11]

В связи с этим существуют различные наименования величины удельная молярная свободная энергия, свободная энергия Гиббса на 1 моль, >(молярная свободная энергия и т. д.). [c.148]

Здесь и о — удельная молярная внутренняя энергия при Г = О, а Ср — удельная молярная теплоемкость при постоянном давлении, обусловленная поступательным и вращательным движением молекулы (для одноатомного газа Ср = ° гК, для двухатомного Ср = ив, для многоатомного Ср = 47 ) С (Г) — удельная теплоемкость, обусловленная внутренними колебаниями молекул, которые при комнатной температуре обычно малы. [c.206]

V2 — молярный объем вновь образующейся фазы ст —удельная поверхностная энергия грани раздела [c.84]

В следующей главе будет показано, что для простой системы, описываемой в переменных р — v — Г уравнением состояния pv = RT (или, в молярной форме, pv == RT), внутренняя энергия и энтальпия зависят только от температуры. Из определения удельных теплоемкостей (разд. А.8) следует, что для такой системы с и Ср также являются функциями только температуры [c.286]

Удельный объем, м /кг, . Молярная внутренняя энергия, [c.339]

Если перейти в уравнениях (7-14) и (7-15) от значений внутренней энергии энтальпии отнесенных к М молям, к молярным или удельным значениям их и учесть при этом, что давление одного моля любого, например Энтропия смеси идеальных газов равна у-того, из входящих в состав смеси сумме энтропий газов, входящих в со-газов при значении молярного объема став смеси [c.125]

Вследствие этого внутренняя энергия однородного тела будет равна произведению молей Л1 = (3/ц, на молярную внутреннюю энергию или веса тела О на удельную внутреннюю энергию и [c.28]

Удельная энергия Теплоемкость и энтропия системы Удельная теплоемкость, удельная энтропия Молярная энтропия, молярная теплоемкость Теплопроводность Плотность электрического тока Ь"МТ-"в Ь МГ "в Ы ЬМТ Н- I. 1 [c.447]

Здесь а — удельная межфазная энергия Гиббса границы металл — электролит V — молярный объем металла п — заряд ионов металла — число Фарадея. [c.30]

Несколько иная ситуация имеет место при малых и больших значениях а для топлива Нг + О2. При малых температурах в камере сгорания содержится лишь молекулярный водород (или кислород) и пары воды, молярные доли которых, очевидно, нри истечении не изменяются (даже нри равновесии), поэтому отсутствует различие между равновесным, замороженным и неравновесным течениями и равно нулю. На практике зависимость от а используется при выборе значения а, оптимального по удельному импульсу. Для двигателей твердого топлива при наличии конденсата в продуктах сгорания величина обычно значительно меньше, чем для жидкостных реактивных двигателей из-за меньшей доли химической энергии, запасенной в камере сгорания. [c.271]

СО УДЕЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ СГОРАНИЯ И МОЛЯРНОЙ ДОЛИ ОСНОВНОГО КОМПОНЕНТА (БЕНЗОЙНАЯ КИСЛОТА К-1) [c.108]

Удельная сила трения, характеризующая интенсивность молярного переноса механич. энергии, определяется через коэф. турбулентного обмена в виде [c.173]

Для практических расчетов, требующих учета зависимости Су от температуры, имеются эмпирические формулы и таблицы удельной (часто молярной) внутренней энергии, отсчитанной от состояния, которое указывается в заголовке таблицы. Это позволяет определять изменение внутренней энергии в любом процессе. При расчетах с идеальными газами молярная внутренняя энергия смеси Ыц определяется по выражению [c.52]

Из адд итивности внутренней энергии вытекает, что (внутренняя энергия однородного тела равна произведению числа киломолей M = G] i, на молярную внутреннюю энергию или массы тела G на удельную внутреннюю энергию ы [c.34]

Если перейти в уравнениях (5-52) и (5-53) от значений внутренней энергии Um,] и энтальпии 1м, i, отнесенных к М тломолей, к молярным или удельным значениям их и принять во внимание, что внутренние энергия и энтальпия идеальных газов не зависят от давления и являются функцией только температуры, то получим. [c.176]

Кривая ликвидуса как функция может быть легко определена экспериментально, так же как и АЯ и удельные теплоемкости металла 1. Тогда неизвестными в (IV-4) остаются лишь относительная парциальная молярная свободная энергия вещества 1 и коэффициент активностиСтандартным состоянием для этих величин является переохлажденная чистая жидкая фаза компонента 1, т. е. Г,)=0 и/ > = О, Г,) =1. Однако необходимо отметить, что (IV-4) не дает или в функции при постоянной температуре, поскольку разным равновесным температурам отвечают разные составы. Коэффициент активности при постоянной температуре может быть получен, если также известна парциальная молярная теплота смешения 1333]. Уравнение (IV-4) применялось без упрощающих приближений, в соответствии с современной теорией электролитов. Для металлических растворов можно ввести следующие приближения. [c.84]

При таких температурах, которые встречаются при исследовании процессов горения, недостаточно рассматривать продукты горения как совершенные газы, хотя их давление обычно и невелико. Несмотря на то что при этих условиях для каждого из газообразных компонентов можно применять молярное уравнение состояния идеального газа в переменных р — v — Т, удельные теплоемкости уже не могут считаться постоянными. Это обстоятельство приводит к представлению о полусовершенном газе (разд. А.9), свойства которого мы впервые рассмотрим в данной главе. Далее мы обратимся к вопросу о достаточно точном вычислении внутренней энергии, энтальпии и энтропии газовых смесей типа продуктов горения, образующихся в соответствующей химической реакции. [c.286]

В турбулентных потоках жидкостей и газов перенос тепла в значительной мере осуществляется неупорядоченным перемещением Или дрейфом отдельных возмущенных клочкообразных масс среды в потоке. Эти дрейфующие, сравнительно большие, массы среды в потоке удается рассматривать как множество отдельных молярных или турбулентных носителей энергии, которые, перемещаясь в различных направлениях пространства, способны переносить энергию. Диффузионный характер дрейфующих турбулентных масс в потоке позволяет применить для определения удельного потока турбулентного переноса энергии формулы, аналогичные молекулярному переносу тепла [c.28]

Исходя из того, что 45 — полный диф-ференциал, доказать, что удельные (или молярные) внутренняя энергия и энтальпия идеального газа являются функциями только температуры. [c.174]

Важнейшие внешние отличия А. с., обусловленные их молекулярным строением, состоят в следуюидем газы не имеют собственной формы вследствие весьма малых значений молекулярного давления (К<К ) и легко изменяют свой объем под действием внешнего давления или изменения темп-ры. Жидкости имеют собственную форму. Эта форма для жидкой массы, пе подверженной действию внешних сил, есть всегда форма шара, соответствующая при данном объеме минимуму свободной (поверхностной) энергии (опыт Плато, малые капли дождя, росы и вообще малые капли на несмачиваемой поверхности). Однако ота форма под действием внешних сил крайне легко изменяется (напр, весомая жидкость принимает под действием силы тяжести форму сосуда жидк ость, смачивающая твердое тело, расплывается по его поверхности). Это связано с легкоподвижностью частиц жидкости— невозможностью возникновения в ней заметных напряжений сдвига в противоположность твердым телам, сопротивляющимся изменению формы. В то же время жидкости, так же кан и твердые тела, трудно сжимаемы, т. е. обладают характерным удельным (или молярным) объемом V,, лишь мало изменяемым внешним [c.183]

Измеряемые величины— молярная энергия, энтальПия, адсорбционный потенциал (Дж/Моль-> кал/моль) количество теплоты (Дж- -кал) мощность теплового потока (Вткал/с) теплоемкость (Дж/К->-кал/°С) удельная теплоемкость [Дж/(кгс-К)кал/(г-°С)] удельная объемная теплоемкость [(Дж/(м -К)кал/(смЗ.°С)] коэффициент теплообмена [Вт/(м -К)->кал/(с-см .°С)] теплопроводность [Вт/(м. К)кал/(с-см-°С) поверхностная плотность теплового потока [Вт/м кал/(с см )1 Г а б л и ц а 132 [c.205]

Под теплоемкостью подразумевают количество тепла, которое нужно затратить на нагревание тела на 1 °С. Различают молярную теплоемкость, если речь идет о моле вещества, и удельную теплоемкость, если речь идет об 1 г вещества. Теплоемкость при постоянном давлении Ср равняется сюрости изменения энтальпии с ростом температуры, а теплоемкость при постоянном объеме Су-сюрости изменения внутренней энергии с ростом температуры. [c.392]

Где Ср1 — теплоемкость г-го компонента при постоянном давлении, полученная с учетом только возбуждения поступательных и вращательных степеней свободы, а го, — молярная доля -го компонента в камере сгорания. Для иллюстрации на рис. 6.2 представлена зависимость удельного импульса в пустоте и температуры от относительного радиуса r = для того же топлива (горючее — (СНз)2ККНг, окислитель — N204) в предельных случаях течення равновесного, химически замороженного и течения с замороженными химическими реакциями и энергией колебательных степеней свободы. [c.255]

Методы расчета равновесного и замороженного течений весьма сложных смесей продуктов сгорания, в которых происходят перечисленные выше физико-химические превращения, изложены в первом томе фундаментального десятитомного справочника [33]. В остальных томах этого справочника приведены таблицы параметров смеси для различных композиций, полученные в одномерном приближении. Такого рода таблицы, так же как и h—5-диаграммы, позволяют определить параметры в любой точке изоэнтропического потока, если в этой точке известен один какой-либо термодинамический параметр и параметры торможения, по аналогии со случаем одномерного течения газа с постоянным отношением удельных теплоемкостей. Действительно, условие изоэнтропич-ности S—S p, p)= onst или S=S p, Т)= onst доставляет связь между давлением и плотностью (температурой), а термическое и калорическое уравнения состояния вместе с уравнением сохранения энергии позволяют определить температуру (плотность) и скорость, а также молярные доли различных компонент, массовую долю конденсата и т. д. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...