Уравнение передачи тепла

Зависимость для расчета среднего по толщине эффективного коэффициента теплопроводности плоской экранной изоляции можно получить из уравнения передачи тепла через плоскую стенку. После приведения к безразмерному виду эту зависимость можно записать так [c.77]

В основу построения / -сеточных моделей положена аналогия между конечно-разностным уравнением передачи тепла и уравнением токов, сходящихся в узловой точке разветвленной электрической цепи, состоящей из омических сопротивлений. В соответствии с явным и неявным конечно-разностным уравнением [c.341]

Изменилась константа в уравнении передачи тепла от пара к каплям [c.171]

Предположим вначале, что осевая тепловая проводимость пренебрежимо мала и что между паром и неконденсирующимся газом существует плоская граница раздела. Уравнение передачи тепла от пара в трубе к тепловому стоку в конденсаторе запишем так [c.108]

Из уравнений (4.18) и (4.19) с учетом (4.27) при ы,. = и ,- = О следуют уравнения передачи тепла в насыщенных пористых средах, рассмотренных в работах [74, 193]. [c.36]

При выборе внешнего источника тепла для подогрева (разогрева) расчет необходимого количества тепла производят по общему уравнении передачи тепла от источника к обогреваемому объекту с учетом потерь [c.303]

Уравнение передачи тепла 303 Уровень шума 337 [c.484]

Для расчета количества тепла, необходимого для подогрева или разогрева, может служить общее уравнение передачи тепла [c.321]

Тогда уравнение передачи тепла при подогреве лля конечного значения времени Т подогрева принимает вид [c.322]

Уравнение передачи тепла теплопроводностью для трехмерного тела в случае, когда теплоемко сть и плотность тела не зависят от [c.23]

Аналитическое решение задачи теплопроводности должно удовлетворять не только приведенному выше уравнению передачи тепла теплопроводностью, но и граничным условиям, соответствующим физическим условиям решаемой задачи. Классическим методом решения уравнения Фурье является метод разделения переменных. [c.24]

Представления о механизме передачи тепла движущимся гравитационным плотным слоем как псевдо-сплошным цилиндром не является общим и зачастую недостоверно. Оно приближенно соответствует лишь части встречающихся условий движения сыпучей среды. Методика расчета теплообмена по предложенным в [Л. 208, 221, 345] уравнениям может быть использована лишь с учетом ограничений, которые в этих работах не указаны. Для коаксиальных, оребренных и поперечно расположенных каналов эти уравнения вообще неприменимы по физическим и чисто формальным соображениям. [c.330]

Рассмотрим передачу тепла излучением через пространство пор. В первом приближении теплопередачу излучением можно представить следующей схемой [102]. Ввиду наличия градиента температуры в покрытии оболочку поры можно рассматривать как две поверхности, расположенные нормально к тепловому потоку. Тогда передача тепла излучением между этими поверхностями выразится уравнением [128] [c.160]

Передача тепла описывается двумя дифференциальными уравнениями [c.390]

Процесс изменения состояния тела, заключенного в теплоизолирующую адиабатическую оболочку, называется адиабатическим. Адиабатический процесс происходит без передачи тепла от других тел окружающей среды к телу и обратно. В каждой точке адиабатического процесса dq=Q, и поэтому согласно уравнениям (2-8) и (2-9) [c.162]

Уравнения (6-13) могут быть получены путем применения расширенного закона соответственных состояний к превращению энергии при различных процессах изменения состояния тела (при изменении поверхности тела, диссипации механической энергии, распространении или передаче тепла и т. п.). [c.207]

В высокотемпературных печах чаще всего передача тепла осуществляется лучеиспусканием. Тогда тепловой баланс на границе может быть описан уравнением [c.141]

Необходимым и достаточным условием теплообмена является разность температур. Следовательно, процессы передачи тепла неразрывно связаны с распределением температуры. Совокупность значений температуры во всех точках рассматриваемого пространства называется температурным полем. Математически температурное поле задается уравнением, связывающим значения температуры в каждой точке тела со значениями координат этой точки, [c.84]

В теплообменном аппарате происходит процесс передачи тепла от одного теплоносителя (масло — газ) к другому теплоносителю (воздух — вода) через разделяющую стенку. Расчеты теплообменных аппаратов (ТА) сводятся к совместному решению уравнения теплового баланса и уравнения теплопередачи [c.133]

Теплопроводность. В графите, как известно, концентрация свободных электронов невелика и передача тепла осуществляется главным образом тепловыми колебаниями решетки — -фононами. Определяющ.ая роль фононной (решеточной) проводимости позволяет применить для описания процессов передачи тепла уравнение Дебая с введением поправок на пористость и текстуру [c.42]

Значительное влияние оказывает величина ускорения на теплоотдачу за счет естественной конвекции (до возникновения и во время кипения). Результаты ряда экспериментов удовлетворительно согласуются с критериальными уравнениями [92], из которых следует пропорциональность коэффициента теплоотдачи величине Поскольку конвективная теплоотдача вносит определенный вклад в общий процесс передачи тепла к кипящей жидкости, то при сравнительно малых тепловых потоках с возрастанием ускорения происходит повышение коэффициента теплоотдачи при кипении. По мере увеличения теплового потока зависимость коэффициента теплоотдачи от ускорения становится более слабой и, начиная с [c.85]

Очень часто при расчетах динамических характеристик теплообменников применяется другая форма уравнения распространения тепла в неподвижной стенке, основанная на допущении о неизменности ее температуры по толщине Oi = O2= 0. Нестационарный процесс передачи тепла через стенку в этом случае описывается уравнением теплового баланса [c.74]

Это объясняется особенностью стоячих волн. Поскольку амплитуда колебания скорости изменяется пр длине стоячей волны от нуля в узлах до максимума в пучностях, то теплоотдача в пучностях скорости стоячей волны будет максимальной, а в узлах — минимальной. Если не вдаваться детально в механизм передачи тепла в высокочастотных колеблющихся потоках, то критериальное уравнение для относительного коэффициента теплоотдачи можно представить в виде [c.227]

При более детальном анализе уравнения (87) выясняется, что с возрастанием величины константы радиации С разница между температурой пламени и температурой поверхности стены уменьшается. Тот же эффект имеет место при усилении перехода тепла на стену топки конвекцией, как это наблюдается, например, в шлакоулавливающей решетке или циклоне. Так как согласно уравнению (69) при более интенсивной передаче тепла из факела толщина шлакового слоя на стене топки убывает, то при турбулентных типах топок с жидким шлакоудалением получается тонкая шлаковая пленка, а тепловые потоки через стену достигают больших величин. [c.308]

Далее, если перегородки между отдельными газами 1, 2,...,п удалены и газы смешались, при постоянной температуре никакого изменения внутренней энергии не произойдет. Кроме того, в соответствии с уравнением (2-26) не будет никакой передачи тепла, потому что работа процесса равна нулю. Поэтому если несколько идеальных газов, подчиняющихся закону Гиббса — Дальтона, адиабатически смешиваются без изменения общего объема от первоначального состояния, в котором газы существовали раздельно при одинаковых давлении и температуре, то конечные давление и температура смеси должны быть соответственно те же, что и давление и температура до смешения. [c.112]

Сопряженные уравнения переноса тепла и граничные условия для твэла и охлаждающего теплоносителя. Рассмотрим общий случай передачи тепла путем теплопроводности и конвек-3—9781 33 [c.33]

Полученные общие зависимости для коэффициентов вязкости и теплопроводности могут быть использованы при установлении законов подобия процессов передачи тепла в потоке жидкости. Очевидно, что для полного подобия процессов передачи тепла в разных жидкостях необходимо, чтобы, во-первых, эти жидкости были термодинамически подобными (т. е. удовлетворяли бы одному и тому же приведенному уравнению состояния), во-вторых, находились бы в соответственных состояниях и, в-третьих, имели бы равные значения критериев подобия, характеризующих условия на границе жидкость — твердое тело . [c.13]

Как было показано в работе [Л. 1],для полного подобия процессов передачи тепла в разных жидкостях необходимо, во-первых, чтобы эти жидкости были термодинамически подобными (т. е. удовлетворяли бы одному и тому же приведенному уравнению состояния), во-вторых, находились бы в соответственных состояниях, и, в-третьих, имели бы равные значения критериев подобия, характеризующих условия на границе жидкость — твердое тело . [c.15]

Может возникнуть вопрос — нет ли здесь противоречия Ведь, с одной стороны, показано, что интеграл Клаузиуса в необратимом цикле всегда отрицателен [уравнение (3-144)] с другой стороны, в соответствии с (3-114) этот интеграл равен нулю. Противоречия здесь нет. Интеграл в (3-114) относится к рабочему телу, и величина Т, фигурирующая в атом уравнении, — это температура рабочего [тела. Что же касается интеграла Клаузиуса в (3-144), то, как уже отмечено, этот интеграл относится ко всей системе в целом и, как ясно по смыслу вывода (3-144), температура, фигурирующая в атом уравнении, — это температура источника тепла (которая в случае необратимого процесса передачи тепла не равна температуре рабочего тела). [c.88]

В топке имеет место ярко выраженная необратимость процесса передачи тепла от горячего источника (горячие продукты сгорания), например имею-ш его температуру около 2200 К, к тепловоспринимающим экранным трубам, по которым циркулирует пароводяная эмульсия, имеющая, например, при давлении 9806 кПа (100 кгс/см ) температуру насыщения 583 К. Потерю работоспособности указанной системы, в которой имеет место необратимый переход тепла q, подсчитываем по уравнению Гюи—Стодолы (3-188). В данном случае Го=10° С=283 К — температура холодного источника (окружающей среды), а AiS=29 300 (1/583—1/2200)=36,8 кДж/(кг-К), если q= =29 300 кДж/кг (7000 ккал/кг) — теплота сгорания 4 кг условного топлива. В соответствии с уравнением (3-188) AL=283-36,8=10 410 кДж/кг топлива, или 2,9 кВт-ч/кг топлива, т. е. потеря работоспособности системы, отнесенная к 1 кг условного топлива (т. е. топлива, имеющего вышеуказанную теплоту сгорания), составляет 2,9 кВт-ч. [c.310]

Совместное решение уравнений (6-42) и (6-43) приводит к следующему выражению для определения суммарной передачи тепла от тела 1 к телу 2 [c.81]

Используя уравнения (12-4) и (12-5), проведем расчет относительной величины теплопередачи Qpa/ oiK (передача тепла излучением из печи в окружающую среду) 192 [c.192]

С учетом изменения коэффициента теплопроводности воздушных прослоек передача тепла от i-ro экрана к (i-f l)-My выразится следующим уравнением в безразмерном виде [c.63]

Коэффициент теплонравояности минога материалов при низких температурах сильно зависит от температуры. Поэтому для некоторых задач криогенной техники предположение о постоянстве свойств и соответствующие уравнения становятся непригодными. В стацианарном случае дифференциальное уравнение передачи тепла твплопроводно1стью для изотропных материалов, свойства которых зависят от температуры, принимает вид [c.27]

Изучение любого физического процесса связано с установлением зависимости между величинами, характеризующими даннь7Й процесс. Для сложных процессов, к которым относится передача тепла теплопроводностью, при установлении зависимости между величинами удобно воспользоваться методами математической физики, которая рассматривает протекание процесса не во всем изучаемом пространстве, а в элементарном объеме вещества в течение бесконечно малого отрезка времени. Связь между величинами, участвующими в передаче тепла теплопроводностью, устанавливается в этом случае так называемым дифференциальным уравнением теп- лопроводности. В пределах выбранного элементарного объема и бесконечно малого отрезка времени становится возможным пренебречь изменением некоторых величии, характеризующих процесс. [c.352]

Уравнение (14-14) выражает закон Стефана — Больцмана, который можно сформулировать Так мгезралмое излуненые или лучеиспускательная (или излучательная) способность абсолютно черного тела (т. е. полное количество энергии, излучаемой единицей поверхности тела за единицу времени) пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. Следовательно, в.области высоких температур лучеиспускательная способность тел может быть очень большой и передача тепла лучеиспусканием в этих условиях протекает весьма интенсивно. [c.185]

Из уравнения (1) следует, что количество тепла, переходящего от конденсируюш,егося пара к охлаждающей среде, пропорционально разности температур пара и охлаждающей среды и величине поверхности охлаждения, через которую производится передача тепла. [c.12]

Уравнения (17), (18) и (21) еще не определяют однозначно процесс. Уравнение (21) остается неразрешенным, так как в нем выражение d°Q, не являющееся полным дифференциалом, никак не выражено через параметры системы. Решение было найдено Р. Клаузиусом в 1850 г. и В. Томсоном в 1851 г. Для этого потребовалось введение второго закона термодинамики, который часто формулируется так процесс передачи тепла от балее холодного тела более теплому телу невозможен без одновременного превращения некоторого количества работы в тепло или иначе perpetuum mobile II рода невозможен, т. е. невозможна машина, переводящая [c.23]

Левая часть уравнения (9-33) представляет собой разверку, цодсчитанную по энтальпиям пара, правая — разверку, подсчитываемую по факторам, определяющим передачу тепла с газовой стороны. Так как по определению [c.204]

Передача тепла конвекцией имеет превалирующее значение для noxoKOiB газа, движущегося с некоторой скоростью через каналы небольщнх размеров при низких температурах, когда передача тепла лучеиспусканием не может быть большой. Зависимость коэффициента теплообмена конвекцией от различных факторов обычно определяется на основе эмопериментов на моделях и представляется в виде критериальных уравнений с безразмерными величинам и (Nu, Re, Pr) такого типа [c.109]

Для определения величины бг, начиная с которой следует учитывать передачу тепла теплопроводностью, можно воспользоваться уравнением (6-31), решив его относительно бг п задавшись допустимой погрешностью определения теплопередачи. Так, например, при определении теплонередачн с погрешностью <5% (принимаем qrjqp = =0,05) теплопроводность газовой прослойки следует учитывать, если бг удовлетворяет условию [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...