Сверхтонкая структура линий

Рис. 22. Изотопическая и сверхтонкая структура линии ртути X = =546,1 нм. Компоненты I, II, III, IV принадлежат соответственно изотопам Hg 8, Hg Hg2 2 и Hg А, В, С — компоненты сверхтонкой структуры изотопа Hg а, Ь, с, d, /> — компоненты сверхтонкой

В задаче изучается структура резонансной линии лития 1=670,78 нм, возбуждаемого в разрядной трубке с полым катодом, с применением в качестве прибора высокой разрешающей силы интерферометра Фабри—Перо. Наблюдаемая структура этой линии обусловлена изотопическим сдвигом и тонким (мультиплет-ным) расщеплением уровней. Сверхтонкая структура линии в условиях опыта остается неразрешенной. [c.73]

МОМЕНТ АТОМНЫХ ЯДЕР И СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА ЛИНИЙ [c.523]

Рис. 293. Схема расщеплений уровней и сверхтонкая структура линий ионизованного празеодима, Рг II (/ = 5/а).

Весьма наглядное подтверждение правила интервалов дает сверхтонкая структура линий ионизованного празеодима. Большое число линий РгИ расщепляется на 6 компонент, образующих весьма характерные группы сверхтонких компонент, сбегающихся в сторону меньших длин волн (рис. 293) [c.526]

Рис. 294. Схема расщепления уровней и сверхтонкая структура линий кобальта, Со I, 4234 А.

На рис. 320 приведена сверхтонкая структура линии свинца РЫ, л 4057,8 А [62-66], Четным, изотопам РЬ ° и РЬ соответствуют [c.560]

Рис. 320. Изотопическая и сверхтонкая структура линии свинца.

XI. Сверхтонкая структура линий [c.596]

Самопоглощение света 398, 412 Сверхтонкая структура линий 52.1 --, влияние изотопии 528 [c.638]

Таким образом, явление интерференции света, которое позволяет обнаружить особенности светового излучения и строения спектральных линий, может наблюдаться лишь при определенных условиях. Подобно тому как призма помогла впервые увидеть человеку составные цвета белого света, так с помощью интерферометров оказалось возможным углубить анализ светового излучения, исследовать строение, контур спектральных линий, излучаемых различными источниками, определить ширину этого контура. Именно при помощи созданного Майкельсоном интерферометра ученому удалось открыть сверхтонкую структуру линий, сравнить многие из них друг с другом и выбрать казавшуюся тогда самой простой красную линию естественного кадмия в качестве эталона-свидетеля метра, т. е. сформулировать и решить задачу выбора первичной эталонной длины световой волны. Интерферометры могут играть роль своего рода спектроскопов, позволяющих заметить мельчайшие изменения в составе частот одной спектральной линии. [c.22]

Следует заметить, что для самых точных исследований контуров эталон Фабри и Перо действительно является одним из наиболее удачных и удобных приборов, непосредственно разрешающих сверхтонкую структуру линии. На основе теоретических соображений можно внести поправки на инструментальное расширение контура и получить истинный контур линии. Как уже упоминалось, для работы с эталоном Фабри и Перо необходимо выделить достаточно узкую спектральную область. Поэтому его обычно применяют в соединении с призменным спектрографом или монохроматором, располагая при этом эталон между коллиматором и призменной системой. Щель спектрографа вырезает из всей картины колец вертикальную полосу. Правильную установку эталона по отношению к оптической оси спектрографа определяют по положению щели относительно центра картины, как это показано на рис. 21. Регистрировать интерференционную картину от эталона Фабри и 38 [c.38]

ЛИНИЙ (так называемая сверхтонкая структура спектральных линий) обусловлена влиянием момента ядра атома на его электронную оболочку. Наличие ядерного момента (спина) связано е четностью или нечетностью атомного веса. Однако природные атомы почти всегда представляют собой смесь изотопов, в связи с чем большинство спектральных линий является совокупностью тесно расположенных компонент. [c.144]

В спектроскоп с большой дисперсией можно наблюдать две близко расположенные красные спектральные линии с длинами волн 694,3 и 692,9 нм. Интенсивность второй линии меньше, чем первой. При нашем схематическом описании наблюдаемых явлений мы не будем обсуждать ни эту подробность, ни сверхтонкую структуру каждой линии в отдельности и зависимость их длин воли от температуры. [c.785]

Сверхтонкая структура спектральных линий [c.66]

СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ [c.521]

Из сказанного выше следует, что, наблюдая сверхтонкую структуру спектральных линий, можно определить ядерный момент I по одному из следующих способов. [c.524]

Резюмируя все сказанное выше, получим в очень слабом поле каждый подуровень сверхтонкой структуры расщепляется самостоятельно на 2F- - подуровней, согласно формуле (5). Благодаря этому каждая сверхтонкая компонента дает свое собственное магнитное расщепление. В сильном поле первоначальная сверхтонкая структура пропадает, тип магнитного расщепления совпадает с тем, какой линия имела бы при / = 0, но каждая компо нента расщеплена на 2/- -1 компонент, согласно формулам (14) и (15). Расстояние между сверхтонкими компонентами определяется шириной первоначальной сверхтонкой структуры и не зависит от напряженности поля. Между обоими типами расщеплений имеет место непрерывный переход. [c.536]

Рис, 292. Схема расщепления уровней и сверхтонкая структура линий висмута, Bil, Х4722А. [c.526]

Рис. 295. Схема расщепления уровней и сверхтонкая структура линий кадмия, dl, И8ООА. 5Ф,—

Рис. 296. Схема расщепления уровней и наблюдаемая сверхтонкая структура линии свинца, РЬ I, 3640 А. брф, —7s3S,.

Наблюдения велись на линии Lull, — Dj, Х646зА. Так как для обоих термов У < /, то момент ядра / определялся по отношению интенсивностей сверхтонких компонент, измеряемых с помощью фотоэлектрической установки с эталоном Фабри и Перо. На рис. 298 приведена наблюденная сверхтонкая структура линии Х646зА, где а, Ъ, с — компоненты а А, В, С — компоненты [c.532]

Рис. 312. Схема расщепления уровней и сверхтонкая структура линии урана — 169 , Х5915,4 А.

Многие из спектральных линий, излучение которых исполь зуется в качестве источника света, имеют сложную структуру т. е. состоят из нескольких компонент, близко расположенных относительно друг друга. Поэтому различные приемы для суже ния ширины спектральных линии (уменьшение эффекта Допплера, понижение давления паров и т. д.) оказываются э< к-тивными лишь до тех пор, пока не сказывается сверхтонкая структура линий. Использование стабильных изотопов иекогорых элементов в качестве источников монохроматического излучения позволило значительно уменьшить ширину линии. [c.63]

AAi = 0,021 А и ДЯг = 0,023 А. В обоих случаях сверхтонкая структура спектральных линий вызвана расщеплением терма 22Si ,, так как расщепление термов 2 Рч, и 22P /j очень Мало. [c.68]

Обсуждение результатов на основе предположения об одновременно действуюпдих кубическом и тетрагональном полях никем не проводилось. Однако в этом нет особого смысла, поскольку измерения парамагнитного резонанса Б лини и Инграма [166] показа лн, что имеется сверхтонкая структура того же порядка, что и штарковское расн(енление (единствен- [c.489]

В первую очередь сверхтонкая структура спектральных линий обусловливается наличием у ядер магнитного момента связанного с механическим моментом Магнитный характер взаимодействия между ядром и электронной оболочкой атома позволяет перенести на сверхтонкую структуру все рассуждения, которые применялись для объяснения обычной мультиплетной структуры. Вместе с тем, тот факт, что сверхтонкая структура, грубо говоря, в тысячу раз уже обычной мультиплетной структуры, заставляет предположить. что и магнитный момент ядер составляет приблизительно Viooo от магнетона Бора [Хд. Сходство сверхтонкой структуры с мультиплетной позволяет, прежде всего, построить векторную схему, которая дает возможность определять число компонент.- Если до сих пор мы характеризовали состояние атома результирующим моментом то при наличии ядерного [c.521]

Здесь снова наблюдается характерная флагообразная структура линий с 8 сверхтонкими компонентами [ j, аналогичная структуре линий РгП. Она объясняется тем, что один из термов расщеплен на 8 подуровней, в то время как для второго терма расщепление настолько мало, что остается неразрешенным. Число подуровней 8 сразу приводит к значениям ядерного момента / = 72- J обоих [c.527]

Исследования на естественных образцах элементов затрудняются тем, что они в большей части представляют собой смеси нескольких изотопов. Ядра же разных изотопов одного и того же элемента могут обладать разными ядерными и магнитными моментами / и Каждый из изотопов дает свое собственное сверхтонкое расщепление уровней. Поэтому сверхтонкая структура спектральных линий естественных образцов элементвв во многих случаях представляет собой наложение сверхтонких структур отдельных изотопов. Это было впервые выяснено Шюлером на примере линий кадмия. Большинство их обнаруживает сверхтонкую структуру (см., например, рис. 295). [c.528]

В качестве еще одного примера исследования сверхтонкой структуры линий элемента со сложным изотопным составом рассмотрим структуру линий лютеция. Еще в 1939 г. Шюлер и Гольнов [ ] обнаружили сверхтонкое раС [c.531]

Само по себе наличие таких запрещенных линий еще не служит доказательством влияния ядерного момента, так как правила отбора могут нарушаться и в результате других причин. Однако для элемента, представляющего собою смесь изотопов, часть которых имеет/= О, причина нарушения правила отбора может быть установлена однозначно. Если нарушения вызываются возмущением со стороны ядерного момента, то тогда сверхтонкая структура запрещенных линий такого элемента будет обусловлена переходами между подуровнями лишь тех его изотопов, для которых 1фО, так как для изотопов с /= 0 обычные правила отбора останутся в силе. Этот вывод был проверен Мрозовским [2 ] на линиях ртути 6 Sq—бФд, [c.533]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...