Модуль жидкости

Объемный модуль жидкости /С— величина, обратная р [c.605]

Для уменьшения скорости нарастания концентрации в циркулирующей через модуль жидкости предусматривается слив определенного количества разделяемого раствора из системы. [c.573]

В случае существенного различия плотностей и упругих модулей жидкости и твердого тела, когда р /р 1 и (сж/сг) 1 ДЛЯ этого корня справедливо выражение [4] [c.34]

Если исследовать в общем виде задачу о распространении волн в простых жидкостях с исчезающей памятью, то скорость распространения оказывается равной корню квадратному из отношения модуля упругости и плотности. Модуль упругости должен оцениваться локально величиной ц/Л он определяется только при распространении волны в покоящейся среде. Волны ускорения (т. е. разрывы ускорения, соответствующие разрывам скорости деформации) могут затухать в процессе их распространения, но могут также и возрастать по амплитуде, перерождаясь в ударные волны (разрывы скорости) за конечное время. Последняя ситуация возникает при условии, что начальная амплитуда волны достаточно велика, и при условии, что уравнение состояния в достаточной степени нелинейно. Интересно, что волна, распростра- [c.296]

Дроссельное отверстие в поршне имеет диаметр = 4 мм, его коэффициент расхода р = 0,6. Модуль упругости жидкости принять постоянным к = 12- 10 Н/м . Объем жидкости в ненагруженном цилиндре V = 5500 см . Диаметр штока О = 100 мм. Силами инерции жидкости и цилиндра, а также силами трения пренебречь. [c.334]

Силы давления воды на стенки каналов равны по модулю и противоположны по направлению реакциям стенок. Следовательно, к колесу со стороны жидкости приложен вращающий момен Мар> равный по величине и противоположный но знаку моменту [c.155]

Давление жидкости равно произведению плотности р жидкости на модуль ускорения свободного падения g и высоту h столба жидкости. [c.37]

Если архимедова сила по модулю больше силы тяжести, то тело поднимается вверх — всплывает (рис. 58). Всплывшее тело частично выступает над поверхностью жидкости (рис. 59) объем погруженной части плавающего тела таков, что вес вытесненной жидкости равен весу плавающего тела. [c.38]

Решение При полном смачивании модуль силы поверхностного натяжения, действующей по линии соприкосновения жидкости со стенкой капилляра, равен модулю силы тяжести поднявшегося столба жидкости [c.121]

Емкость наполняется жидкостью с помощью водяного насоса. Определить модуль реактивной силы, если закон изменения массы емкости задан графически. Относительная скорость присоединяющихся частиц жидкости равна 2,8 м/с. (6,44) [c.360]

Определить модули абсолютных ускорений частиц жидкости, расположенных в точках 1, 2, 3 и 4, если угловая скорость вращения вала постоянная и равна и). [c.415]

И, следовательно, будет направлено по радиусу вращения частицы вокруг оси вала АВ. Модуль переносного ускорения каждой частицы жидкости зависит от ее кратчайшего расстояния до оси вала АВ. [c.415]

Так как относительная скорость v =u постоянна по модулю, то относительное ускорение каждой частицы жидкости будет равно только нормальному ускорению [c.416]

При этом вектор перпендикулярен к плоскости кольца, а его модуль зависит от выбора частицы жидкости. [c.416]

Так как ускорения ы) и ы> взаимно перпендикулярны, то во второй и четвертой точках модуль абсолютного ускорения частицы жидкости равен [c.417]

Более подробно задачи взаимодействия стержней с внешним потоком воздуха или жидкости рассмотрены в 6.2. На рис. В.23 показан прямолинейный стержень (упругий элемент прибора), находящийся на вращающемся диске. Стержень нагружен распределенной нагрузкой, модуль которой равен [c.11]

Переменные Лагранжа и Эйлера. Возможны два основных вида движения жидкости или газа установившееся и неустановившееся. Если в любой точке пространства давление, плотность, модуль и направление скорости частиц движуш,ейся среды во времени не изменяются, то такое движение жидкости или газа называется установившимся. Если эти параметры потока в данной точке изменяются во времени, то такое движение называется неустановившимся. Существует два метода описания движения жидкостей и газов, использующие переменные Лагранжа или переменные Эйлера. Метод Лагранжа позволяет изучить движение каждой индивидуальной частицы сплошной среды метод Эйлера позволяет изучить изменение параметров движущейся среды (давление, плотность, скорость) в данной точке пространства без исследования поведения каждой индивидуальной частицы в отдельности. [c.230]

Если стержень находится в равновесии, а модуль скорости движения жидкости постоянен (стационарный режим движения жидкости), то dwo/dt=0 и из [c.262]

Ро от давления в жидкости), получаем следующее выражение для модуля сосредоточенной силы (рис. 6.27) [c.264]

Приводимый ниже анализ принадлежит Алтману и Денну [15]. Мы начнем с рассмотрения разложения озееновского тина, которое уже обсуждалось в разд. 7-1. Для ньютоновских жидкостей известно, что это разложение справедливо вплоть до значений числа Рейнольдса порядка единицы. Выберем декартову систему координат с осью X, совпадающей с направлением скорости невозмущенного течения, так что вектор этой скорости задается в виде Fbj , где V — модуль скорости невозмущенного течения. Уравнение (7-1.27) запишется тогда в виде [c.275]

Более подробный и более общий анализ принадлежит Денну 120], который обсудил ряд результатов предыдущих исследователей. Денн начал с того, что взял уравнение состояния для жидкостей второго порядка, но коэффициенты Т , Ро и 7о он предположил функциями величины модуля D. Не говоря уже о концептуальных трудностях, связанных с применением такого уравнения (эти трудности обсуждались в гл. 6), результаты его анализа не очень обнадеживают. Было получено дифференциальное уравнение для Vx х, у), содержащее неньютоновские члены, множителем в которых был упругий параметр е, определенный соотношением [c.279]

Различают адиабатный и изотермический модуль упругости. Первый больше второго ггрцблизнтельио в 1,5 рааа и проявляется при быстротечных процессах сжатия жидкости беа теплообме][а. Приведенные выше значения К являются значениями изотермического модуля. [c.10]

В некоторых случаях многофазная смесь может быть описана в рамках одной из известных классических моделей, в которых неоднородность отражается в значениях модулей, коэффициентов сжимаемости, теплоемкостей и т. д. (заранее определяемых через физические свойства фаз), т. е. только в уравнениях состояния смеси (см. 5 гл. 1). Например, жидкость с пузырями может иногда описываться в рамках идеальной сжимаемой жидкости, а грунт — в рамках упругой или упруго-пластической модели. Но при более интенсивных нагрузках, скоростях движения или в ударных процессах эти классические модели обычно перестают работать и требуется введение новых моделей и новых параметров, в частности, последовательно учитывающих неоднофазность, а именно существенно различное поведение фаз (различие плотностей, скоростей, давлений, температур, деформаций и т. д.) и взаимодействие фаз между собой. При этом проблема математического моделирования без привлечения дополнительных эмпирических или феноменологических соотношений и коэффициентов достаточно строго и обоснованно (например, методом осреднения более элементарных уравнений) может быть решена только для очень частных классов гетерогенных смесей и процессов. Эти случаи тем не менее представляют большое методическое значение, так как соответствующие им уравнения могут рассматриваться в качестве предельных или эталонов, дающих опорные пункты при менее строгом моделировании сложных реальных смесей, с привлечением дополнительных гипотез и феноменологических соотношений. Два таких предельных случая подробно рассмотрены в 5, 6 гл. 3. [c.6]

Положим, что все частицы жидкости струи имеют 0динак0ву70 скорость гл Тогда количество движения рассматриваемого объема жидкости в момент / = 0 будет вектором, имеющим направление скорости v и модуль [c.139]

Условия плавания тел. На тело, находящееся в жидкости или газе, в обычных земных условиях действуют две противоположно направленные силы сила тяжести и архимедова сила. Если сила тяжести по модулю больше архимедовой силы, то тело опускается вниз — тонет (рис. 56). [c.38]

Закономерности броуновского движения. Большое значение в обосновании молекулярно-кинетической теории имело открытие английского ботаника Роберта Б р о у н а (1773—1858). В 1827 г. он обнаружил беспорядочное движение видимых в микроскоп твердых частиц, находящихся в жидкости. Это явление, названное броуновским движением, смогла объяснить лишь молекулярнокинетическая теория на основе использования представлений о существовании молекул. Беспорядочно движущиеся молекулы жидкости или газа сталкиваются с твердой частицей и изменяют направление и модуль скорости ее движения. Число молекул, ударяющих частицу с различных сторон, и направление передаваемого ими импульса непостоянны. Чем меньше размеры и масса частицы, тем более заметными становятся изменения ее импульса во времени. [c.72]

Иайти приведенную эквивалентную скорость звука в упругой оболочке, e j H модуль упругости материала оболочки толщшга h, коэффициент объемного сжатия жидкости к. Оболочку считать работающей на растяжение — сжатие в окружном направлении. Изменением виутреипс энергии жидкости пренебречь. [c.317]

Соответственно таким промежуточным свойствам рассматриваемых жидкостей их можно характеризовать одновременно коэффициентом вязкости Ti и некоторым модулем сдвига [л. Легко получить соотношение, связывающее друг с другом порядки величин т], ц и времени релаксации т. При воздействии периодических сил с достаточно малой частотой, когда жидкость ведет себя, как обычная, тензор напряжений определяется обычнь(м выражением для вязких напряжений в жидкости, т. е. [c.188]

Смотреть страницы где упоминается термин Модуль жидкости : [c.605] [c.652] [c.368] [c.280] [c.285] [c.73] [c.10] [c.346] [c.59] [c.106] [c.101] [c.290] [c.84] [c.85] [c.77] [c.116] [c.157] [c.162] [c.163] [c.717] [c.416] [c.417] [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...