Лиза формула

Лапласа уравнение 165, 215 Лежандра преобразование 377 Лиза формула 495 [c.619]

Сформулированную задачу характеризует сильная нелинейность уравнений. Система уравнений может быть решена с помощью приближенных или численных методов с использованием ЭВМ. В дальнейшем будет описан примененный к ее решению численный алгоритм. Предварительно систему уравнений целесообразно привести к безразмерному виду. Используем преобразование Дородницына—Лиза. Вводим безразмерные координаты по формулам [c.62]

Применим к исходной системе уравнений пограничного слоя преобразование Лиза—Дородницына. Вводя независимые переменные по формулам (1.125), а зависимые в виде [c.302]

ЛИЗ этой формулы показывает, что в отличие от прямого скачка скорость газа после косого скачка может оставаться сверхзвуковой (но н 7 всегда меньше w/). Это связано с тем, что при косом скачке уплотнения изменяется только одна составляющая скорости [c.100]

Прямая,соответствующ ая этой формуле,изображена на фиг. 201. Последняя зависимость заменяет собой все чисто эмпирические формулы Блазиуса, Лиза и другие, которые не имели никакого [c.508]

В формулу (1-43) входит величина объемного сопротивления изоляции Л. Однако в ряде случаев (например, для изоляции конденсатора с тонким диэлектриком и широкими закраинами) величина тока поверхностной утечки мала по сравнению с током объемной утечки, так что в эту формулу вместо Л люжет быть подставлено обш,ее сопротивление участка изоляции Лиз- [c.22]

Измерение толщины зуба конических мелкомодульных зубчатых колес может быть произведено с помощью биениемера модели 25002 ЛИЗ. Для этой цели биениемер снабжают специальным устройством, фиксирующим осевое положение контролируемого колеса по базовому торцу. Предварительно наконечник этого устройства 1 (рис. И 9) и измерительный наконечник 2 устанавливают по специальному установочному кольцу, либо размеры л и у предварительно рассчитывают по формулам, приведенным в инструкции к прибору. [c.230]

При больших значениях параметра X давление, определенное по формуле (9.4), лишь незначительно меньше значения давления, даваемого формулой Ньютона (9.2). Для вычисления давления в точках поверхности тела в окрестности точки торможения Лиз предложил эмпирическую формулу [c.417]

Хорошее приближение, даваемое формулой Ньютона (9.2) и формулой Лиза (9.5), объясняется следующими обстоятельствами. Так как угол ударной волны с осью симметрии тела больше угла а, то давление за ударной волной выше давлений, даваемых формулами (9.2) и (9.5). Но при обтекании тела с выпуклой граничной поверхностью центробежные силы уменьшают давление в направлении к поверхности тела, и это компенсирует неточность указанных выше формул. При обтекании тел с вогнутым контуром действие центробежных сил приводит к увеличению давления в направлении к поверхности тела, и формулы (9.2) и (9.5) должны в этом случае давать неточные результаты. [c.420]

Основное различие между формулировкой, приведенной выше, и формулировкой Лиза и Линя (1946) заключается в формуле (5.3.17) для 2 и в множителе в (5.3.18). Прежняя форма получилась бы, если бы мы предположили, что с мало и взяли только первые члены разложений м —с и V в степенные ряды. В сверхзвуковом случае, когда с мало, такие разложения не дают хорошего приближения для многих интересных случаев. [c.106]

Оценка минимального критического числа Рейнольдса. Для некоторых целей вполне достаточно знать минимальное критическое число Рейнольдса. Линь (1945) предложил формулу для оценки этого минимального числа через величины, которые можно легко вычислить. Первоначальная формула была выведена им для несжимаемого случая. Введя еще ряд приближений, Лиз (1947) смог получить аналогичную формулу и для случая сжимаемого газа. В несжимаемом случае минимальное критическое число [c.107]

Формула Лиза имеет вид [c.108]

В оригинальной формуле Лиза равенство V = 0,58 заменено равенством и (1 — 2 ) = 0,58, где X должно быть определено из [c.108]

ЛИЗ, рациональность применения разрезных или неразрезных подкрановых балок характеризуется коэффициентом упругой податливости опор с, определяемым по формуле [c.186]

Заключение. Определено критическое число Рейнольдса, учитывающее релаксационную поправку к формуле Лиза. Показано, что при больших коэффициентах второй вязкости влияние релаксационных процессов на ламинарно-турбулентный переход в пограничном слое может быть весьма существенным. Положительная вторая вязкость приводит к увеличению критического числа Рейнольдса, а отрицательная вязкость - к его понижению, что качественно совпадает с энергетической оценкой границы гидродинамической устойчивости [4]. [c.87]

Режим колебаний слоя существенно зависит от величины параметра Иссладоваи режим колебаний слоя, когда % изменяется в диапазоне 0<х<Зя/2. Решив уравнение (1.3), можно затем полностью исследовать возникающие волны. Действительно, определив контактное напряжение д(х) из уравнения (1.3), можно найти смещение точек слоя вне штампа (и тем самым волиы), вычисляя интеграл П.З) при л >а. В целях получения пригодных для численного ана-. лиза формул использованы соответствующие аппроксимации. [c.314]

Некоторые результаты исследования перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный получены при применении соображений устойчивости. Ламинарное течение устойчиво, если возмущения со временем затухают, если же они нарастают, то ламинарное течение по достижении некоторого предельного состояния становится неустойчивым и может произойти переход ламинарного течения в турбулентное. Эти рассуждения применимы и к явлению перехода ламинарного слоя в турбулентный. Теорию устойчивости ламинарного пограничного слоя предложили в 1946 г. Л. Лиз и Линь Цзя-цзяо. Однако эти теоретические исследования не давали полного представления о механизме перехода. И если, как считал Карман в 1958 г., математическая теория устойчивости ламинарного пограничного слоя обнаруживала блестящее согласие с опытом в той части, где описываются затухание и нарастание колебаний, то это не означает, что мы действительно понимаем механизм перехода Не лучшее положение наблюдалось и в теории турбулентного пограничного слоя газа — не имелось достаточного количества экспериментальных данных для разработки полуэмпирических методов, для приближенного расчета характеристик такого слоя. Некоторый сдвиг наметился после работ советских ученых Ф. И. Франкля и В. В. Войшеля (1937), которые вывели формулы распределения скоростей и закон трения в турбулентном пограничном слое с учетом влияния числа Мкр и теплопередачи В 1940 г. [c.325]

Разными исследователями были предложены эмпирические формулы несколько более сложного вида, нежели формула Блазиуса, охватывающие больший диапазон чисел Рейнольдса. Большинство этих формул дают X в виде линейной функции от В" . Наиболее часто употребляются формула Лиза, полученная обработкой опытов Стантона и Паннелла [c.495]

Фиг. 195. Зависимость (1000А) от Н по формулам Блазиуса, Лиза, Шиллера-Германа и Никурадзе.

Проследим последовательность режимов течения, возникающих при увеличении интенсивности вдува. Начнем изучение с режима слабого вдува в обычный пограничный слой, для которого справедливы формулы (4.96), если принять т — Т2 — Нейланд В. Я., 1970, б Хейз У. Д., Пробетин Р,Ф., 1962]. Удобно от переменных (4.89) перейти к переменным Дородницына-Лиза [c.174]

Формулы Блазиуса (2) и Лиза (3), вполне определяющие сопротивление для гладких труб до относительно больших значений числа Рейнольдса / , для труб с более или менее шероховатыми стенками уже не пригодны. Шероховатость стенок всегда увеличивает сопротивление турбулентного течения, кроме того, отдельные кривые X—/(/V) для различных шероховатостей не совпадают между собой. В этом случае закон подобия Рейнольдса не (меет места, так как для труб с одинаковым радиусом, но с различными шероховатостями, или с одинаковой шероховатостью, но с различными радиусами, не соблгодается условие геометрического подобия. [c.52]

Толщины основного слоя изоляционных 1К0 НСТруКЩИЙ биз, и Лиз, определяют по формулам (87) и (й1). [c.320]

Первый определяет, что масса т, кг, выделенного при мектро-лизе вещества пропорциональна количеству электричества Q, П м>-шедшего через электролит m=k Q=k I t, где к — электрохимический эквивалшт обрабатываемого металла (кг/Кл), т. е. количество вещества, которое жяслилось (растворилось) при элипролнзе в результате прохождения в электролите одного кулона электричества. Количество электричества определяют по формуле Q=i t, где I — величина тока проходящего через электролит, А / — время электролиза, мни. [c.5]

Здесь уместна историческая справка. Лиз первым вычислил критические отношения температур для полной стабилизации, но, к сожалению, в его численных результатах были некоторые ошибки (Лиз, 1951), впоследствии устраненные вычислениями Блюма и Ван Дриста, ссылка на которые была выше. Все эти авторы применяли один и тот же метод. Последующее вычисление Блюма дало неточный результат из-за непригодности его формулы для параметра X. [c.96]

Полная стабилизация двумерных возмущений. Лиз нашел также, что двумерные возмуш,ения можно полностью стабилизировать охлаждением стенки. В самом деле, еслл принять для оценки формулу (5.4.3), то видно, что Rl x , когда с- (1— 1/М,). Следовательно, если [c.109]

Формула Лиза для минимального числа Рейнольдса 108 Фримаи 121 [c.192]

В теории механоакустических систем акустической аппаратуры, так же как и в теории обычных электрических систем, центральная проблема — анализ малых колебаний системы вблизи состояния устойчивого равновесия. В данной-главе отправной точкой такого анализа служат основные уравнения, полученные в" предыдущей главе. Конкретизируя эти уравнения для случая малых колебаний, мы убедимся, что для произвольных механоакустических систем они принимают вид, полностью аналогичный законам Кирхгофа для малых колебаний электрических систем. Если поведение соответствующей-электрической системы достаточно хорошо известно, то на основании указанной аналогии можно без дополнительного ана-.лиза сразу составить представление о поведении механоакустической системы. Более того, путем простого использования формул, в совершенстве разрзботанг ных для электрических систем, можно спроектировать механоакустическую. систему с желательными харак теристиками. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...