Источник плоский функция тока

При полном вращении радиуса-вектора вокруг точки О, когда приращение полярного угла 0 составляет 2я, функция тока получает приращение q. Вспомнив выражение (84) для расхода в плоском потоке, убеждаемся, что постоянная q представляет собой расход жидкости сквозь цилиндрическую поверхность, охватывающую источник (сток) и имеющую единичную высоту. [c.76]

В случае струи типа источника уравнения (7.33) можно таким же методом, как и для плоской струи, свести к обыкновенному уравнению для функции тока. [c.288]

Поток, который при этом получается в пределе из источника и стока на плоскости, называется плоским диполем, постоянная М, характеризующая gvo, —моментом диполя, а ось х, на которой расположены центры источника и стока, — осью диполя. Вычислим потенциал скоростей и функцию тока диполя. Подставим для этого в формулы (42) и (43) вместо Q его выражение через константу М . [c.184]

Эта функция тока по виду совпадает с функцией потенциала изолированного плоского источника (см. (1.119)). [c.143]

В 16 были получены выражения потенциала скорости и функции тока Ф для плоского источника [c.71]

Функция Грина может быть интерпретирована как потенциал единичного точечного (в плоском случае линейного) источника тока в присутствии поверхности S, на которой выполняются однородные граничные условия (условия с нулевой правой частью). [c.264]

То обстоятельство, что циркуляция даже вокруг одного вихря является конечной, представляет очевидное нарушение одной из основных характеристик безвихревого потока, развитых ранее, вызванное тем, что линии тока окружают особую точку в точке г —О скорость бесконечна, в то время как все производные гармонического потенциала должны быть конечны. Следует обратить особое внимание на то, что этот поток в отличие от источника или диполя является по существу двухмерным, так что его можно рассматривать или как поток плоского типа, который будет подробно обсуждаться в главе IV, или как неразрывный прямолинейный вихрь в трех измерениях. В последнем случае мы имеем вихрь более общего типа, для которого потенциал представляет векторную функцию. [c.84]

В работе [4] для функции В приводится выражение, полученное в предположении равномерности распределения параметров на поверхности телесного угла, ограниченного спектром предельных линий тока плоской волны и исходящего из центральной точки сопла, причем интенсивность источника постоянна для заданного у и М [c.251]

Источник в виде линии тока, ряд Ватсона падение плоской волны, прежде чем использовать полученное решение, его удобно представить, применив формализм б-функции. Требование, чтобы функции Фу (ф) (5.21) при ф О удовлетворяли [c.50]

Формула (11.14) имеет по существу тот же смысл, что и (11.46). Она дает явное выражение для поля излучения, т. е. для функции F(0) из (11.12), через возбуждающие токи / и через поле G, создаваемое плоской волной, дифрагирующей на том же теле. Согласно этой формуле, если известно поле G, создаваемое в месте расположения источников f при дифракции плоской волны, падающей на тело с некоторого направления, то в этом направлении амплитуда цилиндрической волны, создаваемой источниками в присутствии тела, находится квадратурой. [c.110]

Отметим некоторые свойства функции Р и Функция / =/ (а, ф, фо) непрерывна, тогда как функция = (0, ф, фо) испытывает конечный разрыв при Фо=а—я. Причина этого разрыва заключается в том, что равномерная часть тока отлична от нуля на грани, вдоль которой распространяется (при фо=а—я) плоская волна (1.24). В радиолокационном случае, когда направление в точку наблюдения совпадает с направлением на источник (ф=фо), обе функции / и непрерывны. Разрыва у функции при ф = фо = а—я нет потому, что элемент тока не излучает в продольном направлении. [c.39]

Общие данные. Уравнение Лапласа, которому подчиняется потенциальное движение, должно интегрироваться с учетом граничных условий, что возможно только для редких частных случаев. Поэтому в гидравлике чаще пользуются другим методом, когда граничные условия, удовлетворяющие частный типам движения, определяются по заданной, уже известной функции тока или функции потенциала скорости для отдельных простейших случаев движения жидкости, а также для их комбинаций. На основе этих данных выясняется, в каких случаях полученная картина движения может отвечать практическим условиям движения жидкости. Наиболее распространенными типами потенциального движения являются плоско-параллельный поток и плоский радикальный поток, возникающий под влиянием так называемых источников и стоков. Комбинируя движение плоскогпараллельного. потока с источниками и стоками, можно получить решение для целой. серии более сложных типов движения. [c.412]

Метод источников и стоков. Этот метод широко используется в газовой динамике при решении различных линейных задач. Наложение полей течений, соответствующих источникам и стокам различной интенсивности, позволяет получать картину течения при обтекании тел и при течении в каналах. В теории сопла метод источников II стоков может быть применен только в случае течения несжимаемой жидкости, когда в силу линейности уравпений для потенциала и функции тока может быть использован принцип суперпозиции. Подбором системы источпиков и стоков и их интенсивностей можно построить течение в канале заданной формы. Однако такая задача весьма сложна. Значительно проще обратная задача, которая позволяет по заданной системе источников и стоков определить формы поверхностей, которые могут быть приняты за стенки сопла. Рассмотрим применение метода для плоского, осесимметричного и пространственного течений. [c.114]

Линии токов у отдельных потоков будут прямые, параллельные оси х, и полупрямые, выходящие из начала координат линии токов сложного потока можно получить, проводя кривые, соединяющие точки, для которых сумма обеих функций тока имеет постоянную величину. Этот геометрический метод иллюстр1 рован на фиг. 10 для конкретного случая V = h = I. Линия тока ф = О состоит из положительной полуоси х и кривой ВАВ параболического типа. Поток источника течет целиком Eeiyipn кривой ВАВ а равномерный поток разделяется в вершине А и течет сверху и снизу кривой. Любую линию тока можно заменить твердой стенкой без изменения потока, и весьма интересная интерпретация разбираемого потока получается, если за такую стенку принять кривую хАВ. Равномерный поток идет над плоской равниной или поверхностью воды и набегает на гору АВ, которая его отклоняет по направлению, указанному линиями тока на фиг. 10. При такой интерпретации источник находится вне жидкости, и его можно рассматривать только как математическую фикцию, позволяющую учесть влияние горы. [c.22]

Допускается изотропное испускание у-кгаантов плоским источником, т. е. пренебрегается анизотропией в токе у-квантов из объемного источника. В действительности наблюдается неизотропное распределение у-квантов в токе их на поверхности источника. Величина возможных погрешностей зависит от функции распределения скорости испускания у-квантов в источнике. При равномерном распределении этой скорости погрешность приводит к завышению тока в защите. [c.117]

Как правило, глубина резания t задается припуском на обработку и технологическим процессом, а оптимизация режима резания ведется по подаче S и "скорости v. При плазменно-механической обработке к числу оптимизируемых параметров относится и температура дополнительного нагрева 0н. Наличие трех переменных (5, V, 0н) делает задачу оптимизации при ПМО трехмерной, что затрудняет графическую иллюстрацию решения, однако, как будет показано ниже, с помощью ряда приемов можно свести объемную задачу к плоской и решать ее графически. Необходимость графического решения диктуется нелинейностью одного из технических ограничений, комплекс которых дополняет целевую функцию при решении задачи оптимизации режима ПМО в конкретных условиях. Как будет показано ниже, нелинейным оказывается ограничение по предельной силе тока, развиваемой источником питания плазмотрона. Наличие нелинейного ограничения не позволяет применить стандартную систему линейного программирова- [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...