Диффузоры восстановление давления

Уд - коэффициент восстановления давления в диффузоре. [c.214]

Все же выбор соответствующей формы центрального тела, особенно при осуществлении отсоса пограничного слоя, дает возможность частично использовать изоэнтропическое торможение потока в диффузоре внешнего сжатия и получить восстановление давления несколько более высокое, чем в трех-, четырех-скачковом диффузоре. [c.474]

Основной характеристикой диффузора является коэффициент восстановления давления [c.95]

Коэффициент восстановления давления в диффузоре 95, 100 [c.563]

Рис. 7.6. Коэффициенты восстановления давления в геометрически подобных диффузорах в зависимости от А о (опытные данные [9], МЭИ)

В зависимости от Sa и степени влажности можно оценить восстановление давлений в диффузоре (рис. 7.10). Для оценки выбран параметр Окл = (Р/—Рм)/(Ро—Ра), где Давление в выходном [c.245]

В [15] применительно к равновесной модели двухфазной среды дан анализ процессов в сверхзвуковом двухфазном диффузоре и произведена оценка эффективности восстановления давления в диффузоре, причем отмечено, что любой из рассмотренных способов не позволяет полностью оценить эффективность сверхзвукового диффузора, так как расчет сводится к расчету параметров в прямых скачках уплотнения. [c.99]

Опытные данные, представленные на рис. 7.3, получены при противодавлении, равном атмосферному. По этой причине в горле диффузора вслед за участком с положительным градиентом давления сначала наблюдается падение давления р , а затем последующие пики давления, что свидетельствует о наличии системы скачков. По мере повышения противодавления завершающий скачок смещается вверх по диффузору к горлу, пока не сольется с первым скачком, начинающимся в камере смешения перед горлом. При этом распределение давления в камере смешения остается неизменным, и аппарат работает устойчиво. Дальнейшее повышение противодавления способствует восстановлению давления в объединенном скачке с уменьшением его глубины, но это изменение не затрагивает начальную зону скачка (до первого максимума Рк), кривая давления на этом участке практически не изменяется вплоть до срыва. [c.127]

Линия д =- О соответствует идеальному (без потерь на трение) торможению потока за скачком в расходящейся части диффузора. Из соотношения (7.5) имеем (фн ор1) д=0 = 1. Это значит, что для достижения наибольшей эффективности двухфазного диффузора, при условии д = О, все восстановление давления следовало бы проводить в диффузоре без скачка (что осуществимо для потока, объемное паросодержание которого практически равно нулю). [c.132]

Вопрос о выборе оптимального размера горла диффузора для достижения максимальной эффективности при заданных условиях на входе в конденсационный инжектор может быть решен теоретически в предположении о нулевой протяженности прямого скачка уплотнения в глубину, полном завершении конденсации в скачке и пренебрежении трением в изобарической камере смешения. Тогда максимальное давление на выходе из инжектора достигается в предельном случае ири полной конденсации паровой фазы в камере смешения (восстановление давления происходит только в диффузоре). Площадь поперечного сечения горла диффузора в этом случае легко определяется из уравнений сохранения массы и количества движения. [c.133]

Связь между коэффициентом сопротивления диффузоров и коэффициентом восстановления давления может быть получена по формулам, аналогичным формулам п. 55 пятого раздела, в которые вместо р подставляется р. [c.502]

В расчетах диффузоров часто используется КПД диффузора Т1д, определяемый отношением действительного увеличения давления в диффузоре к теоретически возможному повышению давления, т. е. т]д== /1ид- Коэффициент восстановления давления в идеальном диффузоре зависит только от геометрических параметров канала, так как внутренние потери отсутствуют и п= в.с [c.270]

Диффузор в современных ГТУ часто выполняют с осевым или диагональным выходом (рис. 4.22). Он обеспечивает снижение скорости газов и восстановление давления потока газов, некоторое его увеличение по сравнению с давлением газов за последней турбинной ступенью, т.е. преобразование кинетической энергии в потенциальную. [c.103]

Если движение дозвуковое, то газ приводится к покою при помощи расширяющегося канала — дозвукового диффузора, служащего для превращения кинетической энергии потока в давление. Такой процесс носит наименование восстановления давления. Чем больше степень восстановления давления, тем выше к. п. д. диффузора. В идеальном адиабатическом движении может произойти полное восстановление давления до значения ро, величина которого определяется известной уже нам адиабатической и изэнтропической формулой. [c.118]

В основе расчета лежит выбор режима работы двигателя. От выбора режима зависит расположение прямого скачка уплотнения, неизбежного при сверхзвуковом полете, внутри или вне проточной части двигателя. Оптимальным является расположение скачка в горле (II) сверхзвукового диффузора или в непосредственной близости за ним. Действительно, в этом случае набегающий на двигатель сверхзвуковой поток с числом Мх > 1 станет [вспомнить следствия из уравнения Гюгонио (3) настоящей главы] замедляться в сужающемся канале на участке (/ — II) до некоторого Мг > 1, но меньшего Мх, затем посредством сравнительно малого по интенсивности скачка перейдет в дозвуковой поток и, оказавшись после этого в расширяющемся канале (II — Ш), будет продолжать замедляться, восстанавливая давление. При этом весь канал (I — III) работает на полезное для двигателя восстановление давления перед камерой горения. [c.136]

Среди всевозможных течений в сверхзвуковом диффузоре выделим два основных предельных случая. В первом из них набегающий сверхзвуковой поток переходит в дозвуковой еще до входа в диффузор, пройдя сквозь отсоединенную ударную волну (см. далее гл. VI, 52) или через скачок уплотнения, сидящий во входном сечении диффузора. Поскольку поток за прямым скачком всегда дозвуковой, то в этом случае сверхзвуковой диффузор работает как дозвуковой. Положение скачка при этом не является устойчивым по отношению к малым возмущениям потока и рассматривается лишь как удобный образ для противопоставления его второму, оптимальному с точки зрения решения задачи о восстановлении давления случаю, когда скачок уплотнения, пройдя сквозь сужающийся участок (/, II), займет положение в сечении II) или в непосредственной близости за этим сечением. [c.138]

Для приближенной, сравнительно грубой оценки выигрыша в степени восстановления давления, осуществляемого сверхзвуковым диффузором, сосредоточим все внимание лишь на изменениях полного давления при прохождении потока через скачки уплотнения, считая течения до и за скачком по отдельности изэнтропическими. Количественной оценкой этого восстановления явится введенный ранее равенством (58) коэффициент х, зависящий от числа М в потоке перед скачком по формулам (59), (60) или (61). [c.138]

Проблема отрыва потока столь же стара, как и теория пограничного слоя. Людвиг Прандтль еще до разработки теории пограничного слоя занимался отрывом потока. Он установил, что в реальных диффузорах не может быть получено расчетное восстановление давления. Эта проблема была, наконец, решена с помощью его новой теоретической концепции пограничного слоя [1]. На современном этапе развития теории отрыва потока эта концепция может считаться классической. [c.14]

И И 1—ширина входного сечения. Согласно полученным результатам, максимальная эффективность диффузора соответствует углу раскрытия 6—7° во всем исследованном интервале значений отношения причем она уменьшается всего на 2% при увеличении от 5,50 до 21,75. Максимальное значение коэффициента восстановления давления Ср = (р2 — (где р2 ж р1 — статическое давление соответственно в выходном и входном сечениях [c.178]

Для управления отрывом можно использовать тонкую центральную продольную перегородку, которая предотвращает отрыв и повышает эффективность коротких диффузоров. В диффузоре возможно также неустановившееся пульсирующее течение. При увеличении угла раскрытия диффузора постоянной длины установившееся течение преобладает до тех пор, пока коэффициент восстановления давления не достигнет максимального значения. Сразу после этого поток становится неустановившимся с интенсивной пульсацией и хаотической завихренностью. Подобные явления неоднократно наблюдались рядом исследователей. [c.178]

Коэффициент восстановления энергии в диффузоре заметно выше коэффициента восстановления давления, и разница между ними принимает максимальное значение при полностью развитом от))ыве перед появлением обратного течения. [c.179]

Оптимум коэффициента восстановления давления при постоянной степени расширения диффузора является пологим в области установившегося течения [38], поэтому можно выбирать почти любую длину диффузора, при которой его геометрические параметры остаются ниже линии а — а. [c.191]

Найдем зависимость между приведенными скоростями на срезе сопел и во входном сечении диффузора и коэффициентами восстановления давления в них, считая течение одномерным. [c.180]

Если бы поток в сверхзвуковом диффузоре можно было рассматривать как изэнтропический, пренебрегая наличием в нем необратимых процессов скачков уплотнения, трения и др., то этот диффузор представил бы в свою очередь идеальное сопло Лаваля, только с обратным по направлению потоком. Такое сопло часто называют обратным соплом Лаваля, иногда сохраняя это наименование и для реального сверхзвукового диффузора, восстановление давления в котором всегда связано с необратимыми неизэнтропическими процессами и прежде всего с наличием скачков уплотнения, неизбежных при переходе сверхзвуковых потоков в дозвуковые. [c.138]

Проведенные опыты показали, что истечение слабо перегретого и влажного пара из регулирующих клапанов обладает существенными особенностями с ростом влал<ности снижаются критические отношения давлений, зависящие от начальной влажности и степени открытия чаши клапанов восстановление давления в диффузорах клапанов снижается характеристики пульсаций давлений за клапаном резко меняются при переходе от перегретого к сухому насыщенному и влажному пару при амплитуды пульсаций [c.250]

Опытные данные показывают, что при скоростях двухфазного потока большой влажности, превосходяш,их местную термодинамическую скорость звука, процесс восстановления в диффузоре суш,ественным образом отличается от восстановления давления в однофазных потоках. Это различие связано с наличием зоны весьма больших положительных градиентов давления и плотности (далее эта зона называется просто скачком), в которой происходит конденсация паровой фазы. [c.130]

Графическое изображение зависимости (7.4) представлено на рис. 7.5. На линии д = 1 давление на выходе из диффузора равно давлению непосредственно за скачком вследствие того, что все количество движения за скачком затрачивается на преодоление потерь в диффузоре Ар = Арск- Следовательно, эта кривая одновременно отображает восстановление давления собственно в скачке (для всех значений д). С увеличением объемного влаго-содержания сжимаемость потока уменьшается, что влечет за собой уменьшение потерь в скачке, заканчивающемся полной конденсацией, но при этом одновременно уменьшается используемая для повышения давления в скачке разность количества движения i/Q = 1/ф. Наличием двух действующих в противоположных направлениях эффектов объясняется существование максимума Ар 9 131 [c.131]

Расчет канала МГД-генератора необходимо проводить совместно с расчетом диффузора, так как конечное давление в канале должно быть увязано с наперед задаВ 1емым давлением после диффузора, которое определяется аэродинамическим сопротивлением высокотемпературного подогревателя окислителя и парогенератора. При расчете диффузора делается допущение об отсутствии потерь на теплопередачу через стенки. Поскольку в настоящее время отсутствуют точные методы расчета диффузоров, принята инженерная методика для оценочных расчетов, в соответствии с которой потеря давления в диффузоре выражается с помощью к.п.д. по восстановлению давления т д [c.118]

На основании уравнений Бернулли, неразрывности и выражения (5-11) получается следующая связь между коэффициентом восстановления давления и коэффициентом сопротивления диффузора, установленного внутри ссти [c.194]

Значения коэффициентов восстановления давления p=Pilpo=pJpo (где давления окружающей среды ро — полное давление в сечении О—О) в зависимости от относительной скорости X = Wo/a,p (и числа Re) при различных 1 и /(j/ZJo для диффузоров, установленных на выходе из сети, при больших дозвуковых скоростях [11-7] приведены на диаграммах 11-4. [c.502]

Для количественной оценки возможности восстановления давления в потоке при помощи сверхзвукового диффузора сделаем следующие близкие к практике допущения 1) поток в проточной части диффузора адиабатичен, 2) стенки диффузора непроницаемы. Эти два основных допущения сводятся к требованию об отсутствии тепломассопереноса в диффузор извне. Используем условия сохранения вдоль потока секундной массы и полной энтальпии или температуры торможения, а следовательно, и критической температуры. Сохраним в качестве индексов, отмечающих принадлежность величины к тому или другому сечению диффузора, римские цифры ) (рис. 40) и обычные обозначения звездочкой и нуликом для критических и заторможенных значений характерных для потока величин. [c.137]

Чтобы получить оптимальную конструкцию диффузора, нужно поместить короткую лопатку в плоскости симметрии вблизи горла угол раскрытия канала, образованного стенкой и лопаткой, должен быть равен 7° длина лопатки должна вычисляться с учетом геометрии диффузора при больших скоростях течения в диффузоре не должны возникать области течения со скоростью, близкой к скорости звука. Применение в диффузоре с большим суммарным углом раскрытия (30° и более) направляющих лопаток позволяет увеличить коэффициент восстановления давления от 0,38 (без лопаток) до 0,70 путем уменьшения области отрыва потока и выравнивания профиля скорости на выходе из диффузора Можно упомянуть следующие свойства направляющих лопаток в качестве доказательства, что одной только теории пограничного слоя недостаточно при определении параметров отрыва при внут-ренне.м течении. Например, если поместить в диффузор короткие лопатки, отрыва не произойдет, хотя положительный градиент давления удваивается но величине на стенках в сечениях, закрытых лопатками. И, наоборот, в диффузоре без лопаток при вдвое меньшо-м положительном градиенте давления, чем в диффузоре [c.182]

Иаксимальный коэффициент восстановления давления при заданной степени расширения диффузора независимо от длины. [c.190]

Близкое к нулю напряжение трения означает, что пограничный слой, оставаясь присоединенным к поверхности, находится на грани отрыва. Так как конвективная теплоотдача тесно связана с поверхностный трением, в. этих условиях можно ожидать очень низкого теплового потока из пограничного слоя. Создавая такой специфический пограничный слой в устройствах типа диффузора, можно при заданном начальном пограничном слое и заданном коэффициенте восстановления давления максимально сократить длину диффузора. Стрэтфорд спроектировал диффузор аэродинамической трубы с контуром, удовлетворяющим условию нулевого напряжения трения 1181. Как уже упоминалось в гл. IX, форма передней кромки крылового профиля очень важна так, благодаря отгибу вниз носка можно предотвратить или затянуть отрыв ламинарного слоя от передней кромки при соответствующем отклонении закрылка. Если предотвращение или затягивание отрыва является главной целью, то желателен переход ламинарного течения в турбулентное, так как турбулентный [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...