Коэффициент восстановления покоя

Определить отношение масс гтц и ni2 двух шаров в следующих двух случаях 1) первый шар находится в покое происходит центральный удар, после которого второй шар остается в покое 2) шары встречаются с равными и противоположными скоростями после центрального удара второй шар остается в покое. Коэффициент восстановления равен к. [c.329]

Рычаг находится в покое, соответствующем статической деформации пружины, при этом его стержень 0D горизонтален. В точку D рычага падает груз А массой т = 20 кг с высоты /i = 0,5 м. Удар груза о стержень 0D рычага неупругий (k- = 0). Приобретя угловую скорость, рычаг точкой F ударяется о неподвижное тело В массой тв=120 кг коэффициент восстановления при этом ударе 2 = 0,2. Считать груз А и тело В материальными точками, [c.258]

Влияние степени расширения диффузоров. Степень расширения диффузора определяет его потенциальные возможности по преобразованию кинетической энергии потока в потенциальную. Чем больше значение п, тем меньше при безотрывном течении кинетическая энергия потока, поки-даюш его диффузор, и соответственно выше коэффициент восстановления энергии. Однако, как уже отмечалось выше, при возникновении отрыва эта простая закономерность нарушается и увеличение параметра п не приводит к снижению выходных потерь. Более того, эти потери в связи с растущей неравномерностью выходного поля скоростей могут даже увеличиваться. Растут также и внутренние потери, связанные с диссипацией энергии в отрывных зонах. В результате для этой группы диффузоров можно говорить об оптимальной степени расширения, соответствующей минимуму полных потерь. Сказанное наглядно иллюстрируется опытными данными, приведенными на рис. 10.8. Чем больше угол а, тем меньше оптимальное значение параметра п и выше минимальный уровень потерь. Следует, однако, отметить, что минимум на приведенных кривых выражен слабо, так как за сечением отрыва вся кинетическая энергия потока в основном теряется и ее значение почти не меняется с изменением величины п. [c.278]

Задача 12.11. Брусок массой mi и длиной / может вращаться вокруг шарнира Oi. Он образует вначале угол а с вертикалью и находится в покое. Вращаясь, он падает и в вертикальном положении ударяет точкой А по точке В куба массой ГП2 и длиной ребра Ь, который может вращаться вокруг шарнира О2 (рис.). Коэффициент восстановления при ударе равен к = 2/3. [c.622]

Для управления отрывом можно использовать тонкую центральную продольную перегородку, которая предотвращает отрыв и повышает эффективность коротких диффузоров. В диффузоре возможно также неустановившееся пульсирующее течение. При увеличении угла раскрытия диффузора постоянной длины установившееся течение преобладает до тех пор, пока коэффициент восстановления давления не достигнет максимального значения. Сразу после этого поток становится неустановившимся с интенсивной пульсацией и хаотической завихренностью. Подобные явления неоднократно наблюдались рядом исследователей. [c.178]

Перейдем теперь к случаю упругого удара. Упругость тел при ударе, как было уже указано выше, характеризуется коэффициентом восстановления к. При столкновении упругих шаров явление удара протекает в две фазы в течение первой фазы шары сжимаются до тех пор, пока скорости их не станут равными после этого начинается вторая фаза удара, в течение которой вследствие упругости происходит восстановление (неполное) первоначальной формы шаров при этом скорость центра масс одного шара увеличивается, а скорость центра масс другого — уменьшается. Явление удара заканчивается в тот момент, когда шары отделяются друг от друга, имея неравные скорости. [c.579]

Для пояснения значения коэффициента восстановления при ударе рассмотрим случай, когда вес тела G, испытывающего удар, бесконечно велик и тело находится в покое. Тогда vo=v = 0 и [c.33]

Если шар не вполне упругий с коэффициентом восстановления е, то изображающая точка Р продолжает движение до тех пор, пока ее ордината не достигнет значения [c.176]

Весь процесс развития удара можно проследить теперь точно так же, как в соответствуюш,ей задаче для плоского случая. Изображающая точка Т перемещается вдоль известной кривой до тех пор, пока она не постигнет линии нулевого скольжения. Затем движение происходит вдоль линии нулевого скольжения в направлении возрастания абсциссы R. Полный ударный импульс R = Ri для всего удара находится умножением абсциссы Ri точки, в которой Т пересекает плоскость наибольшего сжатия на 1 + е, так что R = Ri + е), где е — коэффициент восстановления. Полный ударный импульс трения представляет собой ординату точки Т, соответствующей абсциссе R = R . Подставив ее в динамические уравнения (1)—(4), можно найти движение двух тел непосредственно после удара. [c.280]

При больших сверхзвуковых скоростях разница между температурами спая и экрана может быть значительной, поэтому будут велики потери тепла и малы значения г. Чтобы избежать этого, применяют датчики с экранами, образуемыми несколькими цилиндрами (рис. 2.3.7). Для этой цели используется также датчик с подогреваемым экраном (рис. 2.3.8). Электрический подогрев такого экрана продолжается во время эксперимента до тех пор, пока температура установленной на нем вспомогательной термопары 4 не окажется равной температуре основной термопары 3 внутри экрана 2. Ее значение и регистрируется измерительной аппаратурой. Такая конструкция датчика позволяет достичь значения коэффициента восстановления, почти равного единице. Измеренная им температура будет соответствовать условиям полного торможения. [c.84]

Возникновение усадочных напряжений приводит к постепенному разрушению первоначально созданного контакта. Контакт сохраняется до тех пор, пока резина не потеряет способность к высокоэластическому восстановлению. Эта способность характеризуется значением коэффициента Кв восстанавливаемости резины при низкой температуре [c.20]

Пока что мы предполагали, что коэффициент увеличения равен единице. Придадим ему теперь значение М, которое можно получить для электронного пучка в микроскопе или же путем оптического увеличения голограммы. Обозначим, как и в статье I, одним штрихом все параметры, относящиеся к получению голограммы, например к — длина волны де-Бройля, а двумя штрихами — параметры, относящиеся к восстановлению, например К — длина волны света. Мы можем получить теперь все параметры процесса восстановления из выражения (7) или из более простого выражения (9), постулируя, что все фазы, измеренные в интерференционных полосах, должны быть в процессе восстановления такими же, как и при получении голограммы. Следовательно, мы получим, например, из первого множителя перед знаком интеграла в выражении (9) условие == или г = [c.287]

Если стремление проектировщиков гидростанций удешевить строительство требует уменьшения высоты изогнутой трубы, то стремление турбиностроио елей повысить ее коэффициент восстановления, к. п. д. тур-Ожы и выработку энергии должнс требовать выбора для нее экономически ваивыгоднейшей длины. Можно думать, что пока мы строим под давлением проектировщиков лидростандий трубы часто недостаточной длины и этим снижаем их экономичность. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...