Тело погруженное в жидкость

Целый комплекс дисциплин, изучающих механическое движение и механическое взаимодействие различных материальных тел, объединяют под общим названием механика. К этим наукам относятся, например, прикладная механика, обычно называемая теорией машин и механизмов и изучающая общие вопросы движения и работы механизмов и машин гидромеханика, изучающая движение жидкостей и тел, погруженных в жидкость аэромеханика, изучающая движение газообразных тел и движение твердых тел в газе, а также механические взаимо- [c.5]

Целый комплекс дисциплин, изучающих механическое движение и механическое взаимодействие различных материальных тел, объединяют под общим названием механика. К этим дисциплинам относятся, например, прикладная механика, обычно называемая теорией механизмов и машин и изучающая общие вопросы движения и работы механизмов и машин гидромеханика, изучающая движение жидкостей и тел, погруженных в жидкость аэромеханика, изучающая движение газообразных тел и движение твердых тел в газе, а также механические взаимодействия между твердыми телами и газом небесная механика, изучающая движение небесных тел, и т. д. К механике относят также науки, изучающие способы расчетов сооружений, машин и их деталей (строительная механика, детали машин, сопротивление материалов), а также целый ряд наук, занимающихся изучением машин отдельных отраслей промышленности или специальных сооружений (механика пищевых машин, механика сельскохозяйственных машин, механика корабля и т. д. и т. п.). [c.5]

Влияние трения на затухание колебаний и переход от колебательной системы к апериодической можно продемонстрировать при помощи груза на пружине помещая его в среду с различной вязкостью. В воздухе сопротивление мало, и поэтому колебания происходят с очень малым затуханием (б 0,01). В воде сопротивление гораздо больше, и затухание заметно увеличивается (6 I). Наконец, в масле отклоненный груз вообще не переходит за положение равновесия — происходит апериодическое движение (6 = оо). Коэффициент трения Ь для силы трения, действующей на тело со стороны жидкости, связан с коэффициентом вязкости жидкости. Измеряя затухание колебаний тела, погруженного в жидкость, можно определить коэффициент вязкости жидкости. [c.601]

По закону Архимеда на тело, погруженное в жидкость, действует выталкивающая сила, направленная вертикально вверх, [c.30]

Равновесие твердого тела в жидкости. Если тело, погруженное в жидкость, находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие выражается законом Архимеда, который можно доказать на основании положений о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. [c.21]

Условия плавания тел. Закон Архимеда нашел большое практическое применение, на нем основана теория плавания тел. Из закона следует, что на тело, погруженное в жидкость, в итоге действуют две силы вес тела G, приложенный в центре тяжести тела и направленный вниз, и подъемная сила приложенная в центре водоизмещения и направленная вверх. [c.271]

Рис. 21.9. Действие сил на тела, погруженные в жидкость

Закон Архимеда гласит всякое тело, погруженное в жидкость, теряет в своем весе столько, сколько весит вытесненная телом жидкость. [c.31]

Главный вектор сил, действующих на тело, погруженное в жидкость, и отнесенный к единице объема, равен [c.31]

Таким образом, сила, действующая на тело, погруженное в жидкость, равна [c.31]

Если погруженное в жидкость тело находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие описывается законом Архимеда, который доказывается на основании данных о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. По закону Архимеда на всякое тело, погруженное в жидкость, действует выталкивающая сила, направленная вверх и равная весу вытесненной им жидкости. [c.26]

Рис. 2.10. К равновесию тела, погруженного в жидкость

Как правило, центр водоизмещения не совпадает с центром тяжести тела, погруженного в жидкость. [c.27]

В зависимости от соотношения между весом плавающего тела О и подъемной силой Р возможны следующие три состояния тела, погруженного в жидкость 0>Р — тело тонет 0<Р — тело всплывает С = Р — тело плавает в погруженном состоянии. [c.27]

Первые указания о научном подходе к решению гидравлических вопросов относятся к 250 году до нашей эры, когда Архимедом был открыт закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В дальнейшем, однако, на протяжении последующих более чем полутора тысячелетий гидравлика не получила сколько-нибудь заметного развития. В эту эпоху, характеризовавшуюся общим застоем в науке и культуре, были не только утеряны первые элементы знания, но и в значительной степени забыты практические навыки инженерного искусства. И только в XVI— XVn вв., в эпоху Возрождения, когда появились работы Сте-вина, Леонардо да Винчи, Галилея, Паскаля, Ньютона, исследо- [c.5]

Из закона Архимеда следует, что на тело, погруженное в жидкость, в конечном счете действуют две силы сила тяжести (вес тела) G и подъемная ( архимедова ) сила R (рис. 36). [c.54]

Кроме указанного выше условия R = G для равновесия тела, погруженного в жидкость, необходимо также, чтобы точки приложения этих сил лежали на одной вертикали. [c.54]

Наибольший практический интерес представляет исследование условий равновесия при плавании тел (т. е. равновесия тел, погруженных в жидкость частично). [c.55]

Применительно к теории плавания тел закон Архимеда может быть сформулирован следующим образом. Тело, погруженное в жидкость, находится под действием подъемной силы гидростатического давления, направленной снизу вверх и равной весу объема жидкости, вытесненного телом. [c.59]

Подъемная сила Р , являющаяся равнодействующей элементарных подъемных сил, приложена в центре тяжести вытесненного объема жидкости, который называется центром водоизмещения. Центр водоизмещения в общем случае не совпадает с центром тяжести тела, погруженного в жидкость. [c.59]

Плавучесть тел. Обозначим вес тела через G. В зависимости от соотношения подъемной силы Р и веса тела G возможны следующие состояния тела, погруженного в жидкость [c.59]

При решении многих практических задач необходимо строить эпюры гидростатического давления, представляющие собой графическое изображение распределения гидростатического давления по длине контура тела, погруженного в жидкость. [c.33]

Сила нормальная к верхнему основанию цилиндра и равная Р = будет направлена сверху вниз. Сила Рг, нормальная к нижнему основанию цилиндра и равная Яг = 037/12, будет действовать снизу вверх. Очевидно, что сила Pi будет стремиться погрузить тело в жидкость, а сила Р2, наоборот,— вытолкнуть тело из жидкости. Так как Яг > Я,, то сила гидростатического давления, действующая на тело,- погруженное в жидкость, будет стремиться вытолкнуть его из жидкости. Разность сил Яо и Я] называется поддерживающей силой [c.74]

Тело, погруженное в жидкость, находится под действием поддерживающей силы гидростатического давления, направленной снизу вверх и равной весу объема жидкости, вытесненного телом. [c.74]

Архимедову силу обычно учитывают только для твердых тел, погруженных в жидкость. В газах эта сила незначительна. Однако архимедова сила существенно проявляется в газовой среде разной плотности. [c.55]

РАВНОВЕСИЕ И ОСТОЙЧИВОСТЬ ТЕЛ, ПОГРУЖЕННЫХ В ЖИДКОСТЬ [c.26]

Если сила Архимеда меньше веса тела, то тело, погруженное в жидкость и предоставленное само себе, тонет если сила Архимеда больше веса, то всплывает. В рамках квазистатического рассмотрения тело всплывает до тех пор, пока его вес не сравняется с гидростатической подъемной силой. [c.14]

Для тела, погруженного в жидкость только частично, положение линии действия силы Архимеда относительно тела существенно зависит от ориентации тела. [c.14]

С помощью формул для распределения гидростатического давления, например (1.7) или (1.9), легко рассчитать суммарные силы и моменты, действующие за счет гидростатических давлений на любые поверхности или их части, находящиеся в контакте с покоящейся жидкостью, например, на стенки сосудов, на плотины, на различного рода аппараты, находящиеся в воздухе и в воде, и т. п. Подчеркнем, что здесь речь идет о силах, действующих на тела, погруженные в жидкость, только за счет гидростатических давлений, тогда как общая сила, действующая на поверхность тела при движении жидкости, может зависеть и определяться не только гидростатическим давлением, которое, как будет показано ниже, в общем случае является только частью суммарного давления. [c.15]

Эта задача соответствует задаче об определении движения жидкости, возникшего в результате удара тела, погруженного в жидкость, когда жидкость ограничена не свободной поверхностью, а горизонтальной неподвижной плоской непроницаемой стенкой. [c.178]

По закону Архимеда на тело, погруженное в жидкость, действует вертикальная выталкивающая (архимедова) сила, направленная вертикально вверх, [c.20]

Закон Архимеда на тело, погруженное в жидкость, действует выталкивающая сила равная по величине весу жидкости в объеме погруженной части тела V [c.33]

Архимедова сила. Зависимость давления в жидкости или газе от глубины приводит к возникновению выталкивающей силы, действующей на любое тело, погруженное в жидкость или газ. Эту силу называют архимедовой силой. [c.37]

Гидравлика — наука древняя. За несколько тысяч лет до наилей эры древними народами, населявшими Египет, Вавилон, Месопотамию, Индию и Китай, были построены плотины, оросительные каналы, водяные колеса. Первым теоретическим обобщением в области гидравлики считается трактат О плавающих телах , написанный за 250 лет до н. э. выдающимся греческим математиком и механиком Архимедом. Им был открыт закон о равновесии тела, погруженного в жидкость, — общеизвестный закон Архимеда. Только через многие столетия после Архимеда, в эпоху Возрождения, наступает новый этап в развитии гидравлики. В XV в. в Италии Леонардо Да Винчи (14Й— 1519) проводит экспериментальные и теоретические исследования в самых различных областях. Он изучает работу гидравлического пресса, истечение жидкости через отверстие и водосливы. В 1586 г. нидерландский математик-инженер Симон Стёвин (1548— 1620) опубликовывает работу Начала гидростатики , в которой решает вопрос о величине гидростатического давления на плоскую фигуру и объясняет гидростатический парадокс . В этот же период итальянский физик, математик и астроном Г а л и л е о Галилей (1564— 1642) устанавливает зависимость величины [c.258]

Гидростатика — раздел гидравлики, в котором изучают законы равновесия жидкости, находящейся под действием внешних и внутренних сил, и условия равновесия тел, погруженных в жидкость. В покояш,ейся жидкости возможны только нормальные напряжения — напряжения сжатия ст = ст , поскольку касательные напряжения равны нулю (т = 0). [c.263]

Уравнение (21.15) представляет собой математическое описание закона Архимед а на тело, погруженное в жидкость, дейстмует выталкивающая сила, направленная вертикально вверх и равная весу жидкости, вытесненной телом. [c.271]

Известно, что на тело, погруженное в жидкость, действует сила, называемая гидростатической или архимедовой. Ее величина равна весу вытесненной телом жидкости и направлена в сторону, противоположную направлению сил тяжести. Архимедова сила имеет важное значение не только при плавании твердых тел в жидкостях и газах, но и в случаях, когда в жидкостях и газах имеются частицы с удельным весом, отличным от удельного веса среды. [c.238]

Основополагающим трудом по гидравлике считают сочинение Архимеда О плавающих телах , написанное за 250 лет до нашей эры и содержащее его известный закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В конце XV в. Леонардо да Винчи написал труд О движении воды в речных сооружениях , где сформулировал понятие сопротивления движению твердых тел в жидкостях, рассмотрел структуру потока и равновесие жидкостей в сообщающихся сосудах. В 1586 г. С. Стевин опубликовал книгу Начало гидростатики , где впервые дал определение силы давления жидкости на дно и стенки сосудов. В 1612 г. Галилей создал трактат Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и тех, которые в ней движутся , в котором описал условия плавания тел, В 1641 г. его ученик Э. Торричелли вывел закономерности истечения жидкости из отверстий. В 1661 г. Б. Паскаль сформулировал закон изменения давления в жидкостях, а в 1687 г. И. Ньютоном были установлены основные закономерности внутреннего трения в жидкости. Эти ранние работы были посвящены отдельным вопросам гидравлики и только в XVIII в. трудами членов Российской Академии наук М. В. Ломоносова, Д. Бернулли, Л. Эйлера гидравлика сформировалась, как самостоятельная наука. [c.7]

Так как Р У Ри то сила гидростатического давления, действующая на тело, погруженное в жидкость, будет стремиться вытолкнуть его из жидкости. Разность сил Р и Pj называется подъемной (архимедовой) силой [c.59]

Пусть л/ - объем цекоторого тела, погруженного в жидкость, и (/) его граница /поверхность/. Выберем обычт-мм способом систему координат. Ось oz направим вертикально вниз, а координатную плоскость Хоу возьмем на поверхности жидкости. Тогда горизонтальные составляЮ1ЛИ8 главного вектора давления О. Обозначим [c.53]

Аналитический способ определения положения равновесия плавающего тела был впервые дан профессором Московского университета А. Давидовым в работе. Теория равновесия тел, погруженных в жидкость , Москва, 1848. (Прим, ред.) [c.280]

Таким образом, напряженное состояние изотропного тела, погруженного в жидкость с тем же удельным весом, эквивалентно гидростатическому давлению. Если тело выпол нен10 из оптически чувствительного материала, то в нем при попружении не возникает никакой картины полос. Поэтому при замораживании крупных моделей удается исключить влияние массовых сил, погружая модель в ванну с жидкостью, имеющей тот же удельный вес, что и материал модели. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...