Сантиметр излучения

Развитие лазерной сварки прошло через два этапа. Вначале развивалась точечная сварка — на основе импульсных твердотельных лазеров на рубине и на стекле с неодимом. С появлением мощных лазеров на Oj и лазеров на гранате с неодимом, дающих непрерывное излучение или последовательность часто повторяющихся импульсов, стала развиваться шовная сварка с глубиной проплавления до нескольких миллиметров (и даже сантиметров). [c.297]

Если наблюдать интерференцию при излучении высокой монохроматичности, например освещать пластину светом одной линии линейчатого спектра, ширина которой обычно не превышает = 0.01 А, то допустимая толщина пластины возрастет в 10 раз. В оптических экспериментах часто применяют яркую зеленую линию ртути, которую легко выделить из спектра ртути соответствующим фильтром. В этих условиях не представляет труда наблюдать интерференционную картину со стеклянными пластинами толщиной в несколько сантиметров, которые и используются в различных интерферометрах. [c.213]

Принципиальная схема гелий-неонового лазера изображена на рис. 40.10. Здесь / — газоразрядная стеклянная трубка, диаметром несколько миллиметров и длиной от нескольких десятков сантиметров до 1,5 м и более. Торцы трубки замкнуты плоскопараллельными стеклянными или кварцевыми пластинками, ориентированными под углом Брюстера к оси трубки. Для излучения, [c.792]

Лазер на кристалле рубина работает обычно в импульсном режиме. Различают два режима работы рубинового лазера режим свободной генерации и режим с модуляцией добротности. Работа рубинового лазера в режиме свободной генерации продолжается до тех пор, пока интенсивность излучения импульсной лампы не станет слишком малой и уровень инверсной населенности не упадет ниже порогового. Обычно стандартные рубиновые кристаллы длиной в несколько сантиметров при диаметре 1 с.м позволяют получить в этом режиме полную энергию в импульсе излучения порядка нескольких джоулей. Длительность самого импульса генерации при этом измеряется миллисекундами и, следовательно, средняя мощность излучения генератора порядка нескольких киловатт. [c.283]

Важной особенностью генерации сложных молекул является возможность перестройки частоты излучения в широких пределах. Область перестройки достаточно велика и совпадает с шириной полосы люминесценции, достигая иногда тысячи обратных сантиметров, что соответствует переходу от синей до красной области спектра. [c.294]

Следующими по интенсивности являются электромагнитные взаимодействия. Их интенсивность значительно ниже сильных, но на много порядков выше, чем остальных. В отдельных случаях электромагнитные взаимодействия оказываются конкурентоспособными по отношению к сильным даже в области действия последних. Например, ниже, в гл. X, мы увидим, что именно кулоновскими силами объясняется процесс деления ядер. Но главной областью деятельности электромагнитных сил являются расстояния от см и до сантиметров. Тут и структура атомов, молекул, кристаллов, а также химические реакции, термические, механические свойства тел, силы трения, радиоволны, словом, подавляющее большинство физических явлений, с которыми имеет дело человек. Часто электромагнитные взаимодействия играют роль и на расстояниях вплоть до космических. Достаточно упомянуть об излучении Солнца и звезд. [c.279]

Под радиационной стойкостью электроизоляционных материалов понимают способность выдерживать воздействие ионизирующих излучений, т. е. излучений, вызывающих ионизацию атомов и возбуждение электронов. Среди разнообразных видов таких излучений наибольшую опасность для электроизоляционных материалов представляют гамма-излучение и нейтронное излучение, способные проникать в вещества на большую глубину — порядка десятков сантиметров. При использовании электроизоляционных материалов в ядерном реакторе они подвергаются воздействию смешанного излучения, в котором главную роль играют составляющие гамма- и нейтронного излучения. [c.199]

Наиболее заметно влияние неравновесных носителей, вызванных ионизирующим излучением, проявляется в полупроводниковых переходах, поскольку переход разделяет электронно-дырочные пары, образовавшиеся вблизи него. Обратный ток в полупроводниковом переходе зависит главным образом от концентрации неосновных носителей вблизи перехода, а электропроводность, наоборот, зависит от основных носителей. Ионизирующее излучение, которое способно увеличить концентрацию основных носителей и, следовательно, электропроводность на пренебрежимо малую величину, может увеличить концентрацию неосновных носителей на несколько порядков. Если, например, область базы кремниевого плоскостного полупроводникового прибора имеет концентрацию основных носителей 2-10 на кубический сантиметр, то эта область при комнатной температуре содержит около 1 10 неосновных носителей на кубический сантиметр. Если излучение вызывает увеличение концентрации основных носителей только на 0,1%, то концентрация неосновных носителей увеличивается до 2-10 см- , или в 200 ООО раз. В этом случае обратный ток в переходе должен увеличиться, что может отрицательно повлиять на нормальную работу прибора. Фактически ток, аналогичный фототоку, при воздействии ионизирующего излучения может наблюдаться и в неработающем приборе. [c.312]

Для исследования микроструктуры образцов, нагреваемых до 3000° С и выше, необходимы специальные объективы, обладающие большим рабочим расстоянием, так как потери на излучение с поверхности образца возрастают пропорционально четвертой степени температуры его нагрева. На рис. 74 дан график значений тепловых потерь за счет излучения с нагретой поверхности в диапазоне от 600 до 3000° С (при коэффициентах излучения Ki 0, 2 0,4 0,6 0,8 и 1 и в отсутствие защитных экранов). Как видно из графика, при нагреве до 3000° С каждый квадратный сантиметр поверхности образца может излучать 400 Вт и более. Поэтому необходимо удаление фронтальной линзы линзового объектива от образца для снижения интенсивности ее нагрева и предотвращения выхода из строя объектива. [c.140]

Объемная плотность энергии излучения и. Энергия излучения, приходящаяся на единицу объема, назьшается объемной плотностью энергии излучения. Объемная плотность энергии ( 4.4) измеряется в СИ и СГС джоулем на кубический метр (Дж/м ) и эргом на кубический сантиметр (эрг/см ). [c.287]

Широко (особенно в медицине и работах по радиационной защите) применялась единица экспозиционной дозы — рентген (Р), определяемая как экспозиционная доза рентгеновского или гамма-излучения, при которой в одном кубическом сантиметре воздуха при нормальных условиях образуются ионы, суммарный заряд каждого знака которых равен единице заряда СГС. Этому соответствует 2,082 10 пар ионов в одном кубическом сантиметре. Так как плотность воздуха при нормальных условиях равна 1,293 10" г/см , то одному рентгену соответствует 1,61 10 пар ионов в грамме. Соответственно, соотношение между рентге- [c.327]

Так как кванты у-излучения не обладают зарядом, они не отклоняются под воздействием электрического и магнитного полей и незначительно взаимодействуют с веществом, проходя в нем большие расстояния. Так, например, в воздухе у-лучи проходят пути, измеряемые десятками и сотнями метров, а в металлах десятками и сотнями сантиметров, что зависит от плотности металла и энергии у-излучения. [c.65]

Не менее важным вопросом для угольной промышленности является автоматическая стабилизация угольных комбайнов в условиях скрытого контакта порода—уголь, причем толщина пачки, то есть толщина угля, отстоящего от границы угля и породы, может доходить до нескольких десятков сантиметров. Чрезвычайно важно определение скрытого контакта, особенно в условиях проходки штрека со слабой кровлей (Подмосковный бассейн). Здесь невозможно применение нейтронного излучения и в основу кладется использование явления отражения 7-лучей. [c.151]

Ответ. Каждый квадратный сантиметр поверхности абсолютно черного тела (т. е. тела, которое полностью поглощает все падающее на него излучение) каждую секунду излучает энергию аТ, где а = 5,67 10" Вт м - К" а Г - температура поверхности, К (закон Стефана - Больцмана). Если считать Землю абсолютно черным шаром с радиусом R, поверхность которого имеет всюду одинаковую температуру Т, то за каждую секунду поверхность Земли будет терять энергию, равную A-nR aT. [c.169]

Интенсивность ионизирующего излучения выражается в эргах в секунду на квадратный сантиметр. Размерность этой величины [c.82]

В противоположность этому, проникающее инфракрасное излучение (например с длиной волны 12 000 А) будет поглощено на поверхности только наполовину или около этого около 15% его будет поглощено на глубине 1 мм и т. д., во все уменьшающейся пропорции но даже на глубине нескольких сантиметров проникающее излучение будет еще заметным. [c.236]

Иное дело — инфракрасное излучение. Оно позволяет очень просто и очень доступно осуществить быструю и рациональную сушку небольших кусков дерева толщиной в несколько сантиметров [Л. 559—562]. [c.295]

Опыты показали, что энергетическая отдача улучшается по мере увеличения толщины до значений в несколько сантиметров. При дальнейшем увеличении толщины сушка становится неправильной, образуется более сухая корка, которая довольно легко темнеет. Это наталкивало на мысль, что сушка излучением будет проходить успешнее при непрерывном или периодическом перемешивании вещества. [c.313]

Если такая пропитанная маслом бумага имеет в толщину даже несколько миллиметров, то и тогда сквозь нее проходит немного лучистой энергии. Чистая целлюлоза, пропитанная маслом, пропускает излучения на еще большую глубину, а именно на несколько сантиметров. [c.322]

Таким образом, для МР-излучения радиационными потерями в вогнутых зеркалах можно пренебречь, если радиусы зеркал не слишком малы (по крайней мере, не меньше сантиметра). [c.141]

ПГС позволяет преобразовывать мощное излучение накачки фиксированной частоты юз в излучение меньших частот. Пропорции, в которых соз делится на соi и сог, зависят от условий синхронизма. Следовательно, их можно менять, варьируя 1,2,3, например поворотом или изменением температуры кристалла (см. [23]), а также с помощью электрооптического эффекта при приложении статического электрического поля [26]. Это дает возможность плавно перестраивать частоту ПГС. Экспериментально реализованы все три указанных способа перестройки частоты и в результате область перестройки достигает порядка нескольких тысяч обратных сантиметров. Параметрические генераторы света все более широко используются для получения когерентного перестраиваемого излучения в инфракрасном диапазоне как в импульсном, так и в непрерывном режимах [23-25]. [c.41]

В сварочной ванне расплавленные основной и, если используют, доно,л нительиый металлы переменгиваются. По мере перемещения источника теплоты вслед за ним перемещается и сварочная ванна. В результате потерь теплоты на излучение, теплоотвод в изделие, а при электрошлаковой сварке — ив формирующие ползуны в хвостовой части ванны происходит понижение температуры расплавленного металла, который, затвердевая, образует сварной шов. Форма и o6iieM сварочной ванны зависят от способа сварки и основных параметров режима. Ее объем может составлять от миллиметров до сотен кубических сантиметров. [c.208]

Свеча — силы света одного квадратного сантиметра полного излучателя (абсолютно черного тела, полностью поглощающего всю падающую на него энергию излучения) при темпер.чтуре затвердевания платины (2046,6 К) по направлению нормали к излучающей поверхности. [c.14]

Рис. 112.7. Распределение интенсивности у-излучения I или плотности потока "быстрых нейтронов Ф вдоль оси полого прямого цилиндрического канала от дисковых изотропных источников у-иэлучения с энергией =0,412 Мэе (а) и нейтронов (Ро—а—Ве)-источника (б) для указанных геометрии задач (верхние рисунки размеры — в сантиметрах). Данные отнесены к мощности источника у-квантов /о=1 Мэв/(см -сек) или нейтронов Л о=1 нейтрон (см сек) в полупространство в направлении канала. Экспериментальные данные (записаны для ннтенсивностн) —///о — ( .

В эксперименте интерферометр освещался светом неон-гелиевого лазера, излучающего одну частоту. Это позволило удалить подвижное зеркало М2 на несколько метров и продемонстрировать возможность наблюдения интерференции при столь большой разности хода, так как длина когерентности для лазерного излучения значительно больше Lkq,- 3 30 см, характерной для обычных источников света. Но очевидно, что если зеркало М2 будет передвигаться на расстояние, меньшее 1-ког ( о близко к нулю — световые пути внутри интерферометра примерно равны, Д/ изменяется в пределах нескольких сантиметров), то анало гичная интерференционная картина будет наблюдаться при освещении интерферометра светом обычного (нелазерного) источника, например спектральной линией, излучаемой газоразрядной плазмой, с шириной й/.дои В этом убеждают нас, в частности, классические опыты Майкельсона, который измерял видимость V интерференционных колец при постепенном увеличении разности хода, создаваемой перемещением зеркала М2. Но если при остановках зеркала М наблюдалась стационарная интерференционная картина, то при его движении в указанных пределах неизбежно должен возникать плавный переход от одной стационарной картины к другой, т.е. ее изменение во времени, и появится бегущая интерференционная картина. [c.396]

Мёссбауэр изучал ядерное резонансное поглощение 7-излучения в изотопе иридия с массовым числом 191 (1 Чг). В данном случае энергия перехода составляла 129 кэВ, доплеровская ширина спектральной линии при комнатной температуре была равна 0,1 эВ, что совпадало с величиной относительного сдвига линий испускания и поглощения. Желая уменьшить резонансное поглощение, Мёссбауэр охладил источник 7-излучения и поглотитель до 88 К. К своему удивлению он обнаружил, что резонансное поглощение при этом не только не уменьшилось, но, напротив, существенно усилилось. Усиление резонансного поглощения наблюдалось при неподвижных источнике и поглотителе оно исчезало, когда источник начинал двигаться относительно поглотителя со скоростью, равной всего нескольким сантиметрам в секунду. [c.207]

Расиространение горения в смесях газа с горючими частицами может происходить как за счет процессов переноса — теплопроводности и диффузии, передачи тепла излучением, так и за счет газодинамических процессов — конвективного двпженпя относительно частиц горячих продуктов реакции, ударных и детонационных волн. Реализация того или иного механизма зависит от режима горения частиц, концентрации топлива, геометрии устройства, где горение осуществляется, и особенностей инициирования. При этом скорость распространения фронта горения изменяется в широком диапазоне от нескольких сантиметров до нескольких метров в секунду. [c.402]

Наиболее проста защита от а-излучений, так хак а-частицы, вылетающие из радиоактивных ядер, имеют ничтожно малые пробеги. В отношении р-излучений следует помнить, что пробег р-рас-падных электронов в воздухе не так уж мал (более 3 м при Е = = ЗМэВ). Поэтому р-активные препараты, даже малых активностей (скажем, десятки мкКи), надо экранировать. Для экранировки от электронов с энергиями до 4 МэБ достаточен слой пластмассы в 0,25 см. Более массивная защита требуется при работе с радиоактивными источниками у-излучений. В этом случае требуемая толщина защиты зависит не только от энергии излучения, но и от его интенсивности, так как поток у-частиц экспоненциально ослабевает с расстоянием внутри вещества защиты. Степень этого ослабевания определяется коэффициентом поглощения ц,, зависящим от энергии v-квантов и от рода вещества поглотителя (см. гл. VIII, 4). При расчете защиты обычно вместо коэффициента пользуются величиной /ю. равной толщине слоя вещества, дающей ослабление потока излучения в 10 раз. Значение для у-квантов мегаэлектрон-вольтной области энергий имеет порядок от десятков сантиметров для легких элементов до нескольких сантиметров для тяжелых. Некоторые значения /i, приведены в табл. 13.3. При расчете защиты [c.675]

Под действием ионизирующих излучений материалы и изделия претерпевают два вида изменений а) необратимые (не исчезающие с течением времени) и б) обратимые, наведенные, проявляющиеся только во время действия облучения. Обратимые изменения в первую очередь определяются интенсивностью излучения, необратимые— общим количеством энергии излучения, поглогценным единицей массы вещества,— дозой. Последняя в системе СИ измеряется в джоулях на килограмм 1 Дж/кг равен дозе излучения, при которой массе излученного вещества 1 кг передается энергия ионизирующего излучения 1 Дж. Иногда дозу измеряют в рентгенах (Р) 1 Р — количество энергии га.м.ма- или рентгеновского излучения, которое при поглощении его одним кубическим сантиметром сухого воздуха при давлении 101,325 кПа (760 мм рт ст.) и температуре 0 "С приводит в результате ионизации газа к образованию одной единицы заряда каждого знака (в системе СГС). [c.200]

Конструктивно фотонейтронные источники обычно представляют собой блок из бериллия или тяжелой воды с линейными размерами в несколько сантиметров, внутри которого размещается в герметичной ампуле источник у-излучения. [c.286]

Проходя через слой вещества, заряженная частица совершает тысячи соударений. Поэтому при рассмотрении воздействия излучения на вещество представляет интерес такая величина, как линейная тормозная способность этого вещества, которая может выражаться в килоэлектрон-вольтах на сантиметр или в других единицах. На практике нередко оказывается более удобным определять толщину, измеряя площадь поверхности и массу. Так же как и в гл. 7, выразим поверхностную плотность I как [c.334]

Количество энергии, проходящее в единицу времени через единицу поверхности, расположенной нормально к направлению падения излучения, — интенсивность излучения — измеряется в ваттах на квадратный метр (вт1м ) или в эргах в секунду на квадратный сантиметр эрг сек см ). [c.13]

Как система только лишь электрических и магнитных единиЦ гауссова система, разумеется, не обладает универсальностью. Этот упрек отпадает, еслц понимать под гауссовой системой всю совокупность единиц, основанных на сантиметре, грамме и секунде. Но в таком широком смысле, охватывая все области от механики до ионизирующих излучений, система утрачивает внутреннее единство. В одной ее части (электромагнетизм) число основных единиц огра ничено тремя, а показатели размерности оказываются дробными В остальных же частях системы используется достаточное число ос иовных единиц, а дробные показатели не появляются. Особое, и весЬ ма невыгодное положение электромагнетизма вряд ли может быть как-либо мотивировано. [c.84]

Рентген (Р, R) — экспозиционная доза, при которой вызванная рентгеновским или гамма-излучением корпускулярная эмиссия обра- -зует в каждом кубическом сантиметре воздуха ионы, несущие заряд в 1 Франклин каждого знака 1 Р=2,58 10 Кл/кг (точно). [c.100]

Если длина волны выражена в сантиметрах, то 6 = = 0,28 978 Mjepad, а если длина волны дается в микронах, то Ь = 2897,8 мк1град. Воспользовавшись соотношением (19.21), можно получить закон смещения для полусферического излучения [c.463]

Несколько слов о комбинационных (римановских) световодных лазерах. Детальное теоретическое исследование динамики их генерации проведено в [38], многие практические схемы даны в [33]. Волоконные световоды обеспечивают эффективное преобразование излучения накачки в излучение на комбинационной частоте благодаря сочетанию высокой плотности мощности с большой длиной нелинейного взаимодействия. Широкие линии комбинационных резонансов в кварцевых стеклах (Av 250 см ) позволяют формировать импульсы с длительностью вплоть до 60 фс и осуществлять перестройку длины волны излучения в пределах сотен обратных сантиметров. [c.257]

Особенность высокочастотного зажигания состоит в том, что с увеличением частоты инициирующего сигнала напряжение, при котором возникает пробой, уменьшается и при некоторой частоте достигает минимума, далее с увеличением частоты напряжение про- боя снова возрастает [6]. При коротких разрядных промежутках (не более нескольких сантиметров) минимум напряжения пробоя приходится на область частот 10—20 МГц. При длинных промежутках минимум смещается к частоте в 1 МГц и ниже [7]. Это может быть объяснено тем, что с повышением частоты инициирующий сигнал все больше шунтируется распределенной емкостью длинной газоразрядной трубки. Кроме того, с ростом частоты следует учитывать необходимость повышения инициирующего напряжения для компенсации дополнительно возникающих потерь энергии сигнала. Так, например, с увеличением частоты часть инициирующего напряжения может падать на индуктивном сопротивлении подводящих проводов,. С повышением частоты растут также потери инициирующего сигнала на электромагнитное излучение. Мощность этого излучения пропорциональна току, квадрату частоты, квадрату длины проводов и зависит от магнитной и диэлектрической проницаемостей среды. Из расчетов видно, что при частоте 10 МГц и длине проводов 10 м потери на излучение достигают 807о, ири 1 МГц — 20%, при 0,1 МГц —2%. [c.6]

Облученность (/ или Е) )— поток излучения, падающий на эмульсию измеряется в радиометрических (энергетических) единицах, обычно в эргах на квадратный сантиметр за секунду (эрг/см - с) или в микроваттах на квадратный сантиметр (мкВт-см ). При этом экспозиция выражается в эргах на квадратный сантиметр или в джоулях на квадратный метр. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...