Матрица когерентности точная

Как мы видим, трудности возникают в том случае, когда мы выбираем в качестве наблюдаемой точную одночастичную матрицу плотности p p2( R ) при фиксированной конфигурации примесных атомов. Заметим, однако, что такое описание неравновесного состояния лишено физического смысла, так как когерентное во всем кристалле квантовое состояние электрона неизбежно разрушается из-за взаимодействия с [c.276]

Поскольку пропагатор виртуального кристалла (9.17) описывает идеальную систему с возбуждениями блоховского типа (9.18), мы получили точное аналитическое выражение для усредненной функции Грина и тем самым для плотности состояний (9.7). Очевидно, эта теорема справедлива для любой регулярной решетки независимо от числа измерений. В рассматриваемой модели как приближение усредненной -матрицы ( 9.3), так и метод когерентного потенциала ( 9.4) приводят к одному и тому же выражению для точной плотности состояний. Это позволяет считать [94], что [c.430]

По сравнению с оптич. спектроскопией и инфракрасной спектроскопией Р. имеет ряд особенностей. В Р. практически отсутствует аппаратурное уширение спектральных линий, поскольку в качестве источника радиоволн используют когерентные генераторы, а частоту V можно измерить с высокой точностью. Отсутствует и типичное для оптич, диапазона радиационное ушире-вие, т. к. вероятность спонтанного испускания, пропорциональная V, в диапазоне радиоволны пренебрежимо мала. Из-за малой энергии к на единицу мощности приходится большое число квантов, что практически устраняет квантовомеханич. неонредеяёнвость фазы радиочастотного поля, к-рое можно описывать классически. Всё это позволяет получать информацию о веществе из точных измерений формы резонансных линий, к-рая определяется в Р. взаимодействием микрочастиц друг с другом, с тепловыми колебаниями матрицы и др. полями, а также их движением (в частности, Доплера эффектом в газах). Ширина линий в Р. меняется в очень широких пределах от 1 Гц для ЯМР в жидкостях до 101 Гц для ЭПР в концентриров. парамагнетиках, ферромагн. резонанса, параэлектрического резонанса ионов в твёрдых телах. [c.234]

Теоретическое моделирование работы ГЛОН можно базировать на двух принципиально разных подходах. Первый подход — метод скоростных (балансных) уравнений, который успешно применен при моделировании лазеров, в которых несущественны когерентные явления. Он позволил точно проанализировать многие свойства ГЛОН, в первую очередь зависимость их выходных параметров от давления газа. Второй подход основывается на использовании аппарата матрицы плотности при описании взаимодействия среды генератора (усилителя) с электромагнитным полем резонатора и носит название полуклассического метода. Полу- [c.144]

Еще одна, наиболее поучительная формулировка метода когерентного потенциала [15, 161 связана с локаторным разложением 9.36). Здесь мы имеем дело с прямой алгебраической выкладкой, основанной на тех же топологических и вероятностных принципах, которые уже использовались при преобразовании разложения (9.24) в ряд с неповторяющимися -матрицами (9.26). На тех же соображениях основывалось и расцепление, неявно принятое при переходе от формул (9.27) — (9.29) к соотношению (9.49). Исходя из уравнения Дайсона (9.33), свяжем точную функцию Грина с перенормированным оператором взаимодействия [c.390]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...