Определение магнитных характеристик в постоянных магнитных полях

Основным методом определения магнитных характеристик в постоянных магнитных полях является баллистический метод [16]. [c.18]

При определении магнитных характеристик в переменных магнитных полях напряженность поля может быть измерена только па поверхности образца, а индукция— только как средняя ио его сечению (независимо от метода испытаний). Вследствие этого при той л<е максимальной напряженности поля на поверхности образца, что и при испытании в постоянном магнитном поле, измеряется меньшая по величине индукция причем получаемые значения В и Я не соответствуют истинным их значениям в точках сечения образца. [c.27]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ В ПЕРЕМЕННЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ ПРИ ОДНОВРЕМЕННОМ ПОДМАГНИЧИВАНИИ постоянным МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ [c.281]

Магнитные измерения, главной своей задачей имеют а) определение магнитных характеристик ферромагнитных материалов (см. Магнитные материалы) и постоянных магнитов (см. Магниты постоянные), б) исследование электромагнитных механизмов, поскольку это касается определения магнитных величин в) исследования в области магнитного анализа, понимая под этим определение других физич. свойств материалов и изделий по магнитным характеристикам, а также выявление дефектов в изделиях из магнитных материалов (раковины, внутренние и наружные трещины и др.). В основном все эти И. сводятся к И. магнитного потока, магнитодвижущей силы и потерь энергии на гистерезис и токи Фуко. На основании И. этих величин имеется возможность вычислить и другие магнитные величины магнитную индукцию, напряженность магнитного поля, магнит- [c.518]

В случае ферромагнитного материала магнитострикционный эффект пригоден и для прямых методов. К-п.д. электроакустического преобразования зависит от показателей магнитострикции. И, наоборот, по величине к.п.д., т. е. по амплитуде сигнала, можно судить о показателях магнитострикции. Наложением постоянного магнитного поля можно получить соответствующую рабочую точку на магнитострикционной кривой (характеристике). Если амплитуду сигнала измерять в виде функции постоянного магнитного поля, то отсюда можно получить дифференцированную магнитострикционную кривую соответствующего материала. Эти кривые могут существенно различаться в зависимости от материала. Поэтому определенная форма кривой характерна для материала определенного химического состава, подвергнутого определенной предварительной обработке. Поэтому способ непригоден ни для выявления дефектов, ни для измерения толщины, а может быть использован только для распознавания материала [754]. [c.178]

ПОСТОЯННЫХ —электрической (во) и магнитной (до). В результате до некоторой степени утратилась наглядность записи уравнений электромагнитного поля и, в особенности, теории относительности. В частности, векторные характеристики поля Е, D, В я Н, которые по физическому смыслу должны быть однородными, теряют эту однородность. Известное неудобство существует при преподавании электрических и магнитных явлений, поскольку магнитное взаимодействие токов, на котором основано определение основной единицы — ампера, изучается вслед за электростатикой и постоянным током. [c.47]

Приведенные выше характеристики материалов при одновременном намагничивании постоянным и переменным магнитными полями имеют частное значение применительно только к определенному режиму работы материала, например в режиме магнитного усилителя [c.44]

Теория и практика магнитных измерений показывают, что магнитные характеристики ферромагнитных материалов и изделий из них определяются условиями перемагничивания [Л. 27], и в зависимости от этих условий применяют ряд методов определения магнитного потока в постоянных и переменных магнитных полях. [c.51]

ОЛ до 20 мкм. В настоящее время ведутся многочисленные ра- боты по нанесению в вакууме тонких пленок цинка, кадмия, хрома, никеля, титана и др. Вакуумное напыление дает возможность получать двухслойные и многослойные покрытия, например цинковое и алюминиевое. Возможности вакуумного напыления далеко еще не изучены, но можно с уверенностью сказать, что этот метод займет определенное место при нанесении антифрикционных износостойких покрытий. Аппаратура для получения покрытий вакуумным напылением довольно сложна. В камере, в которой производится покрытие, должен быть создан и постоянно поддерживаться вакуум не ниже 10 мм рт. ст. Наносимый в качестве покрытия металл помещается в специальный тигель, называемый лодочкой, изготавливаемый обычно из тугоплавкой керамики. Металл, находящийся в лодочке, нагревается до температуры испарения. Существуют несколько методов нагрева металла высокочастотный, электросопротивлением и электронным лучом. Наиболее эффективен с точки зрения достижения стабильности характеристик испаряемого металла электронно-лучевой метод. Обычно источником электронов в пушке служит вольфрамовый катод. Электроны фокусируются в магнитном поле и направляются в тигель. Характерными параметрами испарителей являются количество испаряющегося металла, необходимая для этого мощность нагрева и срок службы. [c.120]

Следует отметить также, что такие характеристики, как основная кривая намагничивания и амплитудная проницаемость, введены формально аналогично характеристикам в постоянных магнитных полях. Действительно, в пере.менном магнитном поле магнитное состояние образца изменяется по динамической петле, пробегая за период полный цикл, и магнитное состояние, соответствующее основной кривой намагничивания, бывает в образце лишь одно мгновение за период. Возможность расчетов электромагнитных механизмов с использованием основно кривой намагничнвания связана с тем, что при экспериментальном определении этой кривой находится зависимость напряжения на измерительной обмотке образца от намагничивающего тока (или, точнее, н. с.), ио которой рассчитывают магнитные величины. В тех случаях, когда расчет электромагнитных устройств сводится к определению напряжения на выхо-2В [c.28]

При исследовании магнитных свойств т. ф.-м.п. большую роль играют измерения в постоянных магнитных полях, которые дают возможность более точного определения таких основных характеристик, как намагниченность насыщения, коэрцитивная сила и т. п. Основным прибором для измерений характеЕистик в постоянных магнитных полях служат различной конструкции крутильные весы. Принцип действия заключается в том, что при помещении образца (т. ф.-м.п.), укрепленного на тонкой нити с известным моментом кручения, в неоднородное магнитное поле создается момент вращения, пропорциональный магнитному моменту образца [Л. 162]. Наиболее точным является нулевой метод, когда момент вращения образца компенсируется известной силой, например силой взаимодействия катушки с током и постоянного магнита. В некоторых лабораториях для измерений характеристик т. ф.-м. п. пользуются вибрационным магнетометром [Л. 163], принцип которого описан в гл. 3. В упомянутом варианте метода образец приводится в воз-вратно-поступательное движение с частотой 90 гц в постоянном магнитном поле. Электродвижущая сила, индуцируемая в измерительной катушке, пропорциональна намагниченности образца. Изме- [c.296]

Для контроля дефектов бесшовных горячекатаных ферромагнитных труб в потоке создана установка типа ИПН-3 [48]. Ее действие основано на определении градиента магнитного поля дефекта ири циркулярном способе намагничивания, который в этом случае достаточно большой. Поэтому при дефектоскопическом контроле труб не обязательно применять преобразователи с максимально возможной абсолютной чувствительностью к градиенту магнитного поля, так как основной характеристикой дефектоскопа является отношение сигнала от дефекта к сигналу основного мешающего фактора. При обнаружении дефектов горячекатаных труб магнитным методом основным мешающем фактором является наклеп, магнитное поле которого соизмеримо по величине с полем недопустимого дефекта и близко к нему по топографии. Даже при намагничивании в приложенном постоянном магнитном поле отношение максимумов градиентов нормальной составляющей поля волосовины глубиной 0,6 мм и участка изделия нагартован-ного роликами правильного стана, может не превышать 3. Это позволяет применять индукционный преобразователь в условиях поточного автоматизированного контроля качества горячекатаных труб. [c.64]

Большая часть матнитномягких материалов используется для работы в перСхМенных магнитных полях различной частоты. Поскольку по магнитным характеристикам материалов, определенным в постоянных магнитных полях, нельзя полностью рассчитать их параметры в переменных магнитных полях, понятна важность их исследования непосредственно в условиях, близких к условиям работы материалов в реальных устройствах. [c.176]

Для контроля дефектов бесшовных горячекатаных ферромагнитных труб создана установка типа ИПН-3. Ее действие основано на определении градиента магнитного поля дефекта при циркулярном способе намагничивания, который в этом случае достаточгю большой. Поэтому при дефектоскопическом контроле труб не0бязател11н0 применять преобразователи с максимально возможной абсолютной чувствительностью к градиенту магнитного поля, так как основной характеристикой дефектоскопа является отношение сигнала от дефекта к сигналу основного мешающего фактора. При обнаружении дефектов горячекатаных труб магнитным методом основным мешающим фактором является наклеп, магнитное поле которого соизмеримо по величине с полем недопустимого дефекта и близко к нему по топографии. Даже при намагничивании в приложенном постоянном магнитном поле [c.50]

Расшифровка показаний электромагнитных структу-роскопов затрудняется тем, что по -магнитным характеристикам материалов, определенным в постоянных полях, нельзя полностью рассчитать магнитные параметры и, следовательно, предвидеть их поведение в переменных элект ромагнитных полях. [c.106]

Полная энергия излучения, определенная этой формулой, деленная на время излучения МТ, есть полная мощность ондуляторного излучения (9.10), если напряженность постоянного однородного магнитного поля заменить на среднюю напряженность эффективного поля в ондуляторе. Выражение для мощности совпадает таким образом с соответствующими характеристиками синхротронного излучения. Также совпадает с теорией синхротронного излучения разбиение на компоненты поляризации а и л. [c.126]

В квантовом магнитометре приращения магнитного потока, пронизывающего сверхпроводящий контур, осуществлялись ступеньками строго определенного значения - квантами потока. В рассматриваемом сэндвиче" четкими ступеньками — квантами потенциала - изменяется постоянное напряжение на переходе при плавном изменении амплитуды тока. Но даже при некотором дрейфе амплитуды тока можно заставить переход работать только на одной ступеньке вольт-амперной характеристики. Для этого достаточно облучать переход внешним электромагнитным полем на частоте, близкой к собственной частоте перехода. Джозефсоновское излучение как бы гипнотизируется излучением внешнего генератора, становится стабильным, а переход при этом выполняет функцию самого совершенного стабилизатора напряжения (разности потенциалов). [c.43]

Определение кривых намагничения должно производиться в таких условиях, к-рые исключали бы влияние формы и размеров образца, т. к. только в этом случае можно говорить о характеристиках материала как такового (см. Магнитные материалы). Приступая к испытанию образца независимо от метода И., вначале его размагничивают постоянным или переменным полем. Необходимым условием для полного размагничения является непрерывное (без скачков) убывание напряженности поля до нуля при одновременном периодич. изменении его направления. Начальную величину поля берут во всяком случае не меньше той напряженности, к-рая соответствует максимальной магнитной проницаемости испытуемого материала (см. Магнитные материалы). Следующей операцией является магнитная подготовка , осуществляемая многократнььм перемагничиванием образца при той напряженности поля, при к-рой требуется измерить индукцию на основной кривой или снять гистерезисный цикл. Назначение магнитной подготовки — привести материал в магнитное состояние, характеризуемое нормальным гистерезисным циклом, замкнутым и симметричным относительно координатных осей, и следовательно свободное [c.522]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...