Вращательный магнитный гистерезис

Виртуальное состояние 13 Вращательный магнитный гистерезис 297—301 Время релаксации 106 [c.322]

На рис. 32.2 видно, что полосовая доменная структура состоит из длинных узких доменов с шириной от долей микрометра до нескольких микрон, причем соседние домены намагничены в противоположных направлениях. Существует несколько теорий, объясняющих энергетическую выгодность образования полосовой доменной структуры в закритических пленках (в настоящей книге они не рассматриваются). Закритические пленки обладают петлей гистерезиса необычной формы (рис. 32.3) им свойственна так называемая вращательная магнитная анизотропия, под которой понимают возможность осуществления поворота системы полос под действием внешнего поля. Это свойство используется в информационных устройствах. Закритические пленки применяют также в качестве магнитоуправляемых дифракционных решеток, в голографии и в некоторых других областях. [c.315]

Если магнитные включения в материале не полностью изолированы в немагнитной матрице, то метод вращательного гистерезиса неприменим для структурного анализа. В этом случае соответствующую информацию часто можно получить путем изучения поведения границ доменов. Более того, поскольку, как было установлено, на величину коэрцитивной силы оказывают влияние напряжения и степень гетерогенности, для получения сведений о структуре материала с незначительной гетерогенностью часто проводят исследования процесса намагничивания или петли гистерезиса. [c.303]

ИЗ сфер, закручивание и изгибание. Критическое поле, при котором происходит необратимый скачок намагниченности, в разных моделях различно и во всех случаях меньше величины, предсказанной теорией когерентного вращения Стонера и Вольфарта. Этот вопрос детально изучался многими авторами (см. [22]). Выло найдено, что тот или иной тип модели вращения вектора намагниченности, соответствующей минимальной затрате энергии при перемагничивании, зависит от диаметра частиц. Для частиц самого малого диаметра применима модель однородного (когерентного) вращения, а для более крупных частиц модель закручивания. Можно различать вращательный магнитный гистерезис для когерентного и некогерентного изменения намагниченности. На фиг. 16 приведены результаты такого теоретического анализа в виде зависимости энергии вращательного гистерезиса от величины приложенного поля для совокупности одинаково или беспорядоч- [c.300]

Магнитные П. Потери на гистерезис и токи Фуко в магнитной системе машин возникают при всяком перемагничивании иличастичном изменении магнитного потока. Различают три вида перемагничивания статическое, переменное и вращательное. Если перемагничивание железа, например якоря,, производить медленно, а именно постепенна увеличивать напряжение намагничивающего поля до некоторого максимума, а затем так же постепенно уменьшать до нуля, изменить далее направление его и проделать вновь тот же процесс, то можно на основании измерения магнитной индукции и напряженности поля построить гистерезис-ную петлю, по площади к-рой и вычисляется энергия, потребная на один цикл такого перемагничивания. Этот род перемагничивания носит название статическо го,, и он имеет место гл. обр. при магнитных исследованиях различных сортов динамной стали, идущей на изготовление машин. К этому виду перемагничивания м. б. отнесен (хотя это и не вполне правильно) например процесс перемагничивания в зубцах роторов асинхронных машин, вращающихся с весьма малыми скольжениями. Переменное перемагничивание является наиболее распространенным видом перемагничивания ь электрич. машинах, оно имеет место всюду, где магнитные поля создаются переменными токами, напр, в сердечниках трансформаторов, зубцах якорей и т. п. В р а щ а т е л ь-н о е перемагничивание в чистом виде не встречается в электрич. машинах, оно проявляется одновременно с переменным пере-магничиванием и бывает гл. обр. в сердечниках якорей электрич. машин. При этом вращательное перемагничивание сказывается в большей степени в тех частях тела якоря,, к-рые лежат ближе к воздушному зазору. [c.241]

ООО гауссов, а при =24 ООО гаус-сов эти потери почти равны нулю. До Б 10 ООО гауссов потери на гистерезис при вращательном перемагничивании больше, чем при переменном, приблизительно в 1,6—2,0 раза. В сердечниках якоря магнитная индукция обыкновенно не превышает 16 ООО гауссов, поэтому потери на вращательный гистерезис можно определить по кривой с фиг. 1, причем для учета влияния вращательного гистерезиса следует при вычислении вводить, как это предлагает Рихтер, поправочный коэф. 7с = 1,8. Для других же частей магнитной цепи электрич. машины определение П. на гистерезис производится для переменного перемагничивания. Впервые определение гистерезисных П. при переменном перемагничивании было произведено Штейнмецом. На основании целого ряда опытов Штейнмец установил след, ф-лу, выражающую П. на гистерезис (в эргах) для одного цикла перемагничивания [c.242]

ОДНОНАПРАВЛЕННАЯ (ОБМЕННАЯ) АНИЗОТРОПИЯ — явление, наблюдаемое в нек-рых ферромагнитных веществах, заключающееся в существовании в кристалле выделенного направления (униполярной оси) легчайшего намагничивания. 0.(о.)а. макроскопически проявляется у нек-рых ферромагнетиков после их охлаждения в постоянном магнитном поле (обычно от темп-ры ниже точки Кюри) а) в горизонтальном смещении петли гистерезиса, снятой в нанравлении, параллельном приложенному при охлаждении полю (см. рис.) б) в сиецифическол (аномальной) угловой зависимости вращательного момента, действующего на ферромагнитный монокристаллич. образец (диск) во внешнем магнитном поле Н [этот момент Kin О, где С — угол между Я и осью О. (о.)а.]. [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...