Колебания поляризованные

Отсюда, кстати, вытекает законность разложения линейно поляризованного колебания на два колебания, поляризованных по кругу с правым и левым вращением. Для неактивного вещества Unp = лев = и если, например, Е = Е , то обе равные по [c.156]

Исключив отсюда (vv) с помощью (2), найдем закон дисперсии колебаний, поляризованных перпендикулярно плоскости к, п [c.223]

Для нахождения закона дисперсии колебаний, поляризованных в плоскости к, п, проецируем уравнение (1) на направление, перпендикулярное вектору к (в плоскости п, к) и умножаем его на п это дает [c.223]

Плоскость, в которой расположен электрический вектор, называют плоскостью колебания поляризованного света, а плоскость, в которой расположен магнитный вектор, иногда называют плоскостью поляризации. Эта двойная терминология — плоскость колебания и плоскость поляризации — сложилась исторически при развитии упругой теории света и, несмотря на ее неудобства, до сих пор сохранилась во многих книгах. Описание явлений выигрывает в простоте и ясности, если ограничиться указанием лишь одного направления, например направления колебания электрического вектора, т. е. плоскости колебания — по старой терминологии. В дальнейшем везде, где не будет специальных оговорок, мы под направлением колебания будем всегда подразумевать направление электрического вектора. [c.374]

Угол между плоскостью колебания поляризованного света и плоскостью падения называется азимутом колебания. [c.897]

Такой свет с единственным направлением вектора Е и взаимосвязанного с ним вектора // называется плоско-поляризованным. Плоскость, в которой расположен вектор Е, называется плоскостью колебания поляризованного света, а плоскость, в которой расположен вектор Н, — плоскостью поляризации. [c.227]

Тепловое излучение представляет собой колебательный процесс, происходящий в постоянно меняющихся плоскостях, перпендикулярных направлению излучения. При этом обычно невозможно выделить плоскость преимущественного направления колебаний. В связи с этим тепловое излучение принято считать неполяризованным. Исключение составляет излучение блестящих металлических поверхностей, для которых удается выделить плоскость с наибольшей энергией колебаний (поляризованное излучение). [c.457]

Измерение вращения плоскости колебаний поляризованного света 514-518 [c.812]

Каждый из этих плоско поляризованных лучей, претерпевая отражения между интерференционными зеркалами, образует свою интерференционную картину. На выходе из блока интерференционных пластин получатся два колебания, поляризованные в двух взаимно перпендикулярных плоскостях и имеющие некоторую разность фаз [c.260]

Расположенные после интерференционных пластин выходные злементы кругового полярископа пропустят лишь одно колебание, поляризованное, например, по правому кругу, полностью погасив другое. В результате на поверхности модели в интерференционном канале будет наблюдаться распределение интенсивности, соответствующее уравнению [c.260]

Однако, поскольку колебания, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях, для каждого направления распространения волн независимы, последнее выражение следует удвоить. Так как [c.148]

Стоячая волна, поляризованная по кругу. Стоячая волна с круговой поляризацией по +z (момент импульса также направлен по +z) получается умножением соответствующего колебания, поляризованного по кругу для фиксированного г [такое колебание задается выражением (16)], на синусоидальную функцию от z. Таким образом, для стоячей волны, с круговой поляризацией по +z и узлом в точке [c.357]

Представление произвольно поляризованного колебания суперпозицией колебаний, поляризованных по кругу. В общем случае поляризация в гармонической бегущей волне может быть представлена как суперпозиция поляризованных компонент с левой и правой спиральностью, обладающих соответствующими амплитудами и начальными фазами. Например, волна, линейно-поляризованная по X, может быть представлена двумя эквивалентными выражениями [c.362]

Результирующие компоненты колебаний, поляризованных по кругу, описываются выражениями [c.150]

Если амплитуды колебаний одинаковы, эллипс вырождается в окружность. Мы получаем колебание, поляризованное по кругу (рис. 42, д). [c.42]

Релаксационная поляризация происходит прежде всего в диэлектриках, состоящих из полярных молекул. Она также наблюдается в материалах, состоящих из молекул с полярными радикалами из слабо связанных ионов, которые легко смещаются со своих нормальных положений в кристаллической решетке под действием теплового движения, и в материалах с электронными дефектами теплового происхождения. Во всех этих случаях поляризация, вызванная приложенным внешним полем, непосредственно связана с тепловым движением частиц и, следовательно, сильно зависит от температуры. Для релаксационной поляризации необходимы достаточно длинные времена возбуждения и релаксации, и поэтому дисперсия и поглощение возникают на сравнительно низких частотах. В общем случае время релаксации зависит от энергии активации, собственной частоты колебаний поляризованных частиц и от температуры. Оно определяется уравнением Больцмана [c.25]

Соотношения оказываются особенно простыми для изотропного тела, которое характеризуется только двумя фотоупругими постоянными. Согласно Мюллеру, интенсивность света / в диффракционных кольцах подчиняется следующим зависимостям от угла ср по отношению к вектору колебаний поляризованного света. При наблюдении с одной призмой Николя (которая может быть помещена как перед колеблющимся стеклянным телом, так и за ним) [c.364]

Рассмотрим этот вопрос более подробно. Аналогом поляризованного света являются механические плоские поперечные колебания, для которых перемещение и изменяется по гармоническому закону, и— а sin uit, [c.517]

Поляризация света при отражении и преломлении на границе раздела диэлектрик — металл. Так как для металлов п является комплексной величиной, то, согласно формулам Френеля, амплитуды как преломленной, так и отраженной волны окажутся комплексными. Это означает, что между компонентами отраженной (а также и преломленной) волны и падающей возникает разность фаз. Эта разность фаз для s- и р-компонент не является одинаковой, поэтому между S- и р-компонентами отраженной (а также преломленной) волны возникает определенная разность фаз, приведшая к эллиптической поляризации отраженной от поверхности металла волны. Как известно из раздела механики курса общей физики , сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний с отличной от нуля разностью фаз между ними в общем случае приводит к так называемой эллиптической поляризации , В эллиптически поляризован- [c.63]

Таким образом, направляя поляризованный свет на толстый слой фотоэмульсии с зеркальной подложкой и анализируя после проявления фотопластинки картину распределения узлов и пучностей или же их отсутствие, можно определить направление колебаний электрического вектора. [c.229]

Чтобы убедиться в этом, направим на кристалл линейно-поляризованный свет с амплитудой Е. Угол между плоскостью колебания в падающем свете и главным сечением кристалла обозначим через а. Очевидно, что электрические векторы необыкновенного и обыкновенного лучей образуют соответственно углы а и 90 —сс с плоскостью колебания падающего линейно-поляризованного света. Тогда амплитуды колебания электрического вектора для обыкновенного ( ). и необыкновенного [Ее) лучей соответственно будут [c.231]

В частном случае, если угол между оптической осью кристалла и направлением колебания линейно-поляризованной волны составляет 45°, то, как видно из (9.9), эллипс обращается в круг [c.236]

Если различие в скорости распространения лучей, поляризованных по кругу влево и вправо, приводит к вращению плоскости поляризации, то различие коэффициентов поглощения этих же лучей приводит к эллиптической поляризации. Это связано с тем, что поляризованные по кругу компоненты с амплитудами = -t o/2 и = = /о2 при прохождении слоя вещества поглощаются по-разному, в результате чего их амплитуды при выходе из вещества становятся неодинаковыми. Сложение двух круговых колебаний разных амплитуд дает эллиптически-поляризованный свет, причем направление вращения по эллипсу будет совпадать с направлением вращения поляризованной по кругу компоненты, которая поглощается в меньшей степени. Круговой дихроизм характеризуется эллиптичностью, т. е. отношением полуосей эллипса. Тот факт, что эллиптичность не зависит от различия скоростей распространения левой и правой волн, а угол поворота плоскости поляризации — от вели- [c.299]

Принципиального изменения не произойдет, если первоначально падающий свет не является естественным, а линейно-поляризован. Единственное отличие в этом случае заключается в том, что если электрический вектор в падающем линейно-поляризованном свете колеблется в направлении наблюдения (вдоль оси у), то, поскольку оно вызывает колебание изотропной молекулы в том же направлении, а распространение вторичного излучения (рассеянный свет) вдоль оси у не станет возможным, в прибор наблюдателя вообще свет не попадает. [c.316]

Гирация, или вращение плоскости поляризации света, является еще одним примером оптических эффектов в анизотропных кристаллах. Плоскость колебания поляризованного светового луча по мере распространения его в оптически активном кристалле изменяет свою ориентацию — вращается. Величина угла гирации зависит от длины пути оптического луча в кристалле и от структуры кристалла. Наибольшей оптической активностью обладают жидкие кристаллы. Объясняется гирация асимметрией электронного строения оптически активной среды поляризация светового луча вынужденно следует за винтовым структурным расположением связанных в молекулах электронов — вторичных осцилляторов, возбуждаемых в кристалле проходящим светом. В некоторых кристаллах гирация может возникать или изменяться во внешних (управляющих) полях. [c.28]

При рассмотрении плоских электромагнитных волн (п. 7.4) мы выяснили, что поляризованные по кругу плоские волны несут момент импульса J = W (u)z, где W — энергия, а со — угловая частота. Знак момента определяется направлением вращения полей. Так, момент импульса направлен по +z для волны с круговой поляризацией по +Z. То же справедливо и для направления —z. Волиы с круговой поляризацией в струне и пружине также переносят момент импульса. На рис. 8.2 показано смещение г(з(/) для колебания, поляризованного по кругу (при фиксированном г). [c.357]

Предыдущее обсуждение показывает, что контрастность полос зависит от азихмута р анализатора. Чтобы полосы не зависели от него, необходимо, чтобы проекции Ov и Ov не зависели от него, т. е. чтобы колебания ОУ и ОУ были скорее поляризованными по кругу, чем линейно-поляризованными. Это можно, осуществить, если поместить перед анализатором четвертьволновую пластинку из слюды с оптической осью под углом 45° к ОУ и ОУ. Два колебания преобразуются в колебания, поляризованные по кругу с противоположными направлениями вращения и той же амплитудой. В любой точке поля одно из них имеет по отношению к другому разность фаз ф. Однако известно, что результирующее колебание в этом случае будет линейно-поляризованным колебанием с азимутом, равным ф/2. Между двумя точками поля, где разность фаз изменяется на 2я, линейно-поляризованное результирующее колебание поворачивается на я, и в этих точках затемнение поля будет получено при той же ориентации анализатора. Имеется система полос с такими же расстояниями между ними, как и для случая естественного света. Теперь путем поворота анализатора на угол а гасятся все колебания под углом а к вышеуказанным и наблюдается непрерывное смещение системы полос. [c.134]

Угол между плоскостью колебаний поляризованного света и плоскостью падения называется азимутом колебания. Найти азимут преломленной волны у и азимут отраженной волны Р, если азимут падающей ввлны а, а угол паДения ф [c.422]

Поскольку двойное преломление в присутствии напряжений зависит от взаимного положения направлений механического-напряжения и колебаний поляризованного света, по вращеник> направления колебаний света можно различать продольные и поперечные волны [605]. [c.184]

Амплитуда колебаний поляризованного преобразователя максимальна на резонан- [c.19]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Поляризованной волной называется такая поперечная волна, в которой колебания всех частиц происходят в одной плоскости. Плоскополяризованная волна в резиновом шнуре получается при 1солебаниях конца шнура в одной плоскости. Если н с конец шнура колеблется в различных направлениях, то волна, распространяющаяся вдоль шнура, не поляризована. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...