Диффракционные кольца

Линейная разрешающая способность зависит также от оптических качеств микроскопа. В лучшем случае при использовании ультрафиолетовых лучей с Х=0,3 1 и кедрового масла, коэффициент преломления которого 1,515, можно получить разрешающую способность 0,1 ц. Иначе говоря, две точки, находящиеся на расстоянии меньше 0,0001 мм, уже дают одно диффракционное кольцо и становятся неразличимыми. С помощью электронных волн де Бройля, кото- рые в тысячи раз короче ультрафиолетовых, можно различить две точки, отстоящие друг от друга на расстоянии в несколько миллионных долей микрона. [c.27]

В результате роста сравнительно длинных прямых нитей сквозь слои иодистого и сернистого серебра получаются образцы, весьма пригодные для исследования методом диффракции рентгеновских лучей. Диффракционные снимки получались таким способом, чтобы легко можно было обнаружить преимущественную ориентацию вдоль оси нити, однако никаких преимущественных ориентаций вообще не было обнаружено. Диффракционные кольца были весьма нерезки, и размер кристаллов был оценен в 25, ч. Это указывает на то, что отдельная нить может содержать [c.84]

Диффракционные кольца 360 Длина волны 103, 250 [c.495]

Итак, для получения диффракции света на поперечных волнах нет никакой необходимости пользоваться скрещенными николями. Однако на практике их применение целесообразно, так как оно уменьшает интенсивность яркого центрального изображения и внутреннего диффракционного кольца пользование поляризованным па- [c.349]

Соотношения оказываются особенно простыми для изотропного тела, которое характеризуется только двумя фотоупругими постоянными. Согласно Мюллеру, интенсивность света / в диффракционных кольцах подчиняется следующим зависимостям от угла ср по отношению к вектору колебаний поляризованного света. При наблюдении с одной призмой Николя (которая может быть помещена как перед колеблющимся стеклянным телом, так и за ним) [c.364]

В приведенных выше соотношениях коэффициенты Л, В и С содержат, кроме длины светового пути в колеблющемся стеклянном теле, интенсивности упругой волны и длины волны света, также и обе фотоупругие постоянные. Отсюда можно заключить, что на основании распределения интенсивности света в диффракционных кольцах можно вычислить значения фотоупругих постоянных. К этому мы еще вернемся ниже, Б 3 настоящей главы. [c.365]

Начнем с астрономов сама теория изображений для небесных светил проста, но, к сожалению, вся эта простота сводится на-нет действием атмосферы. Пренебрежем пока влиянием атмосферы, а также аберрациями оптических инструментов. Изображение звезды, находящейся в бесконечности, должно в таких условиях казаться ярким пятном, окруженным темными и светлыми кольцами. Распределение яркости по всей площади изображения в точности известно (см. фиг. 27). Малейшее изменение объекта, например наличие другой звезды, хотя бы расположенной от первой во много раз ближе, чем диаметр среднего пятна изображения (т. е. ближе, чем наименьшее разрешаемое расстояние), приводит к изменению в картине изображения. Конечно, это изменение настолько слабо, что глазом его обнаружить нельзя (хотя можно полагать, что специалист, изучивший основательно это дело, увидел бы вторую звезду), но с помощью чувствительных зондов-фотометров, определяющих яркость каждой точки изображения, оно может быть замечено и расшифровано, т. е. можно кропотливым вычислением определить положение второй звезды и ее яркость. То же касается и звезды, имеющей заметную ширину, т. е. ширину порядка сотых, десятых диаметра центрального диффракционного пятна. Наличие этой толщины не вызывает никакого заметного изменения в картине, рассматриваемой глазом, но распределение яркости по пятну и по кольцам будет изменено. [c.81]

При рассмотрении диффракционных спектров колеблющегося стеклянного куба (фиг. 380) обращает на себя внимание совершенно нерегулярное распределение интенсивностей диффракционных световых точек на обоих кольцах. Это обусловлено следующей причиной. В кубе возбуждается волна, распространяющаяся горизонтально волны, распространяющиеся в других направлениях, представляют собой отражения первичной волны от граней куба. Кроме того, при каждом отражении продольной волны возникает также и поперечная волна. Все эти волны имеют самые различные интенсивности. Таким образом, хотя, как это уже многократно подчеркивалось, форма диффракционной картины не зависит от формы границ тел, распределение интенсивности света обычно от нее зависит. Совершенно равномерное распределение интенсивности можно получить, например, для изотропного тела, ограниченного цилиндрической поверхностью (см. фиг. 383, а). [c.353]

Известно, что линейная разрешающая способность микроскопа связана с длиной волны используемого света и зависит от диффракционных явлений на различаемых точечных объектах. Радиус диффракционного кольца пропорционален X и обратно пропорционален коэффициенту преломления среды, где находятся различаемые точечнью объ (ты. [c.25]

НИЙ от оправы или недостатков изготовления самого объектива. Натяжения в линзах объектива, вызванные давлением его оправы, дадут астигматич. явления с крайне неправильными по форме кольцами (фиг. 17,18) наличие шлиров и неоднородности стекла дает кольца неправильной формы (фиг. 19). При хорошо изготовленных объективах (хорошая коррекция объектива) рассматривание звезды в двух внефокальных плоскостях дает правильные диффракционные кольца с наибольшей яркостью к внешней стороне (фиг. 20), Испытание трубы можно сделать, рассматривая правильные черные фигуры. Если фи- [c.428]

Интенсивность в фокусе при у 0 и з=0 принята равной 1. Мы видим, что интенсивность максимумов сначала начнет опадать очень быстро, затем наступит медленное изменение интенсивности ассимптоти-чески приближающейся к нулю. Так например, уже начиная о 4-го максимума различив интенсдвности следующих максимумов по сравнению с центральной будет незначительно. В отношении искажения пятен безразлично поэтому упадет ли центральный максимум первого отверстия на 4-ое диффракционное кольцо 2-го отверстия или на седьмое.. Так как чем ближе к фокусу тем выгоднее вид диффракционных пятен,, будем раздвигать внефокальные пластинки настолько далеко от фокуса что расстояние между центрами соседних диффракционных пятен соответствовало бы значениям [c.68]

Здесь следует еще заметить, что высказанные в разное время Гидеманом и Хёшем 1870, 873, 8921 утверждения о том, что наружное диффракционное кольцо (фиг. 380) появляется в результате диффракции света на продольных компонентах изгибной волны, не имеют под собой никакого основания. Действительно, в бесконечно протяженном теле (при незначительной длине упругих волн стеклянный образец можно считать бесконечно протяженным) не могут возникнуть изгибные волны. На это же указывает в цитированной выше работе и Мюллер [1381]. [c.349]

Приведена также плотность стекла р. Ход изменения отношения в зависимости от р тождественен полученной Покельсом зависимости для р р тех же сортов стекла. Для очень тяжелых стег кол р 1р , т. е. двойное лучепреломление, обусловленное механическими напряжениями, очень мало. В диффракционных исследованиях Шефера и Бергмана этому соответствует малая интенсивность внешнего кольца диффракционной картины для тяжелых стекол. Аналогичное заключение можно сделать из приведенных в 1, п. 1 этой главы формул для распределения интенсивности света в диффракционных кольцах, в которых величина С пропорциональна р —р). [c.403]

Принципиальная схема фазово-кон-трастного устройства представлена на фиг. 9. В передней фокальной плоскости конденсора К вместо апертурной диафрагмы устанавливается кольцеобразная диафрагма СС, которая конденсором и объективом изображается в задней фокальной плоскости объектива Об. Здесь помещена так называемая фазовая пластинка ЬЬ, представляющая собой фазовое кольцо, нанесенное на поверхности линзы вблизи заднего фокуса объектива. Это кольцо поглощает значительную часть света, прямо прошедшего через препарат, и сдвигает его фазу, т. е. вносит запаздывание (негативный контраст) или опережение (позитивный контраст) во времени, на четверть длины световой волны ( ДЯ-). Свет, рассеянный (диффрагированный) препаратом (пунктирные линии), проходит мимо фазового кольца и не претерпевает дополнительного сдвига фазы. Таким образом фазово-контрастное устройство ослабляет интенсивность и задерживает яркий нулевой диффракционный спектр, не внося каких-либо изменений в остальные спектры, бла- [c.17]

Томсон 1 изучал железо, ставшее пассивным в азотной кие-лоте, электронно-диффракционным методом и обнаружил только кольца, характерные для металлического железа. На железе, которое раньше было пассивным, но перестало быть таковым, он нашел кольца, соответствующие РсгОз. Другие опыты с железом после действия азотной кислоты показали присутствие слоя со структурой Рез04. Возможно, что пленка на пассивном железе слишком тонка для обнаружения ее применяемым методом, и только утолщение ее, связанное с разрушением, обнаруживает это. Иначе говоря, защитная пленка, возможно, является аморфной, и ее защитное действие прекращается, когда она кристаллизуется. В более поздней работе Рупп 2 считает, что окисная пленка на пассивном железе состоит из д-РегОз. [c.103]

Диффракционный спектр цилиндра, в котором возбуждены радиальные продольные колебания, также представляет собой вплоть до высших гармоник серию светлых концентрических колец однако дис ракционное кольцо, обусловленное поперечными волнами, здесь не появляется. [c.388]

Для стекол соотношения более просты. Распределение интенсивности света в диффракцион-ныт кольцах на диаграмме Шефера—Бергмана подчиняется уравнению Мюллера, приведенному в 1, п. 1 этой главы. В данном случае также наблюдаются определенные поляризационные эффекты диффрагированного света как для поперечных, так и для продольных волн (см. также работы Шефера, Бергмана и Гёлиха [1838] и Ната и [c.404]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...