Колебания линейно-поляризованные

В частном случае, если угол между оптической осью кристалла и направлением колебания линейно-поляризованной волны составляет 45°, то, как видно из (9.9), эллипс обращается в круг [c.236]

Наконец, в отсутствие и анизотропных элементов, и поворота поля матрица Джонса является единичной при этом поляризационные состояния любой моды могут быть какими угодно, д = 1. Проиллюстрируем это на примере рассмотренных в настоящем параграфе плоских резонаторов, для большей наглядности изображая колебания линейно поляризованными начнем со случая прямоугольных зеркал. [c.110]

В большинстве объективных поляриметров фотоприемник принимает модулированный поток излучения, выходящий из оптического модулятора света. Оптический модулятор состоит из устройства, изменяющего по определенному закону азимут колебаний линейно поляризованного света, выходящего из поляризатора и анализатора. При наличии модулятора поток излучения, выходящий из анализатора, периодически меняется и в каждый момент (в соответствии с законом Малюса) определяется выражением [c.320]

Рассмотрим явления, возникающие в плоскости ху, перпендикулярной плоскости чертежа и размещенной за Ан. Плоскости колебаний линейно-поляризованных лучей, пропущенных поляризатором и анализатором, обозначим соответственно I—I и 11-11 (рис. 1У.9). [c.195]

Допустим теперь, что падающая волна поляризована эллиптически. Если поставить николь, то при его вращении интенсивность проходящего света в двух положениях (отличающихся друг от друга на 180°) будет максимальна, а в перпендикулярных к ним положениях минимальна. Эти положения определят направления главных осей эллипса колебаний. После этого на пути падающего света поставим пластинку Я/4, оптическая ось которой ориентирована параллельно одной из главных осей эллипса. Тогда после прохождения через пластинку свет станет поляризован линейно и может быть погашен поворотом николя. При этом николь надо будет повернуть на некоторый угол относительно исходного положения, когда интенсивность проходящего через него света была минимальна или максимальна. Действительно, в исходном положении главное сечение николя было ориентировано параллельно одной из главных осей эллипса колебаний. После же прохождения через пластинку Я/4 плоскость колебаний линейно поляризованного света будет проходить через одну из диагоналей прямоугольника на рис. 236. [c.474]

Поучительно разобрать, что получится, если на пути света между источником и одним из зеркал поставить кварцевую пластинку (рис. 444), толщина которой подобрана так, что она поворачивает направление колебаний линейно-поляризованного света на 90°. На первый взгляд может показаться, что пластинка не уничтожит интерференционной картины, так как если в нее входит естественный свет, то выходит из нее такой же естественный свет. Это не верно. Пластинка превращает ж-волну в -волну и у-волну в ж-волну. Теперь на экране складываются некогерентные между собой ж-волны и некогерентные между собой у-волны и интерференционной картины нет. То, что каждая ж-волна теперь когерентна с одной из у-волн, не имеет при этом никакого значения. [c.465]

Чтобы убедиться в этом, направим на кристалл линейно-поляризованный свет с амплитудой Е. Угол между плоскостью колебания в падающем свете и главным сечением кристалла обозначим через а. Очевидно, что электрические векторы необыкновенного и обыкновенного лучей образуют соответственно углы а и 90 —сс с плоскостью колебания падающего линейно-поляризованного света. Тогда амплитуды колебания электрического вектора для обыкновенного ( ). и необыкновенного [Ее) лучей соответственно будут [c.231]

Принципиального изменения не произойдет, если первоначально падающий свет не является естественным, а линейно-поляризован. Единственное отличие в этом случае заключается в том, что если электрический вектор в падающем линейно-поляризованном свете колеблется в направлении наблюдения (вдоль оси у), то, поскольку оно вызывает колебание изотропной молекулы в том же направлении, а распространение вторичного излучения (рассеянный свет) вдоль оси у не станет возможным, в прибор наблюдателя вообще свет не попадает. [c.316]

Пусть приемник радиации представляет определенным образом ориентированный рупор, соединенный с кристаллическим детектором и волноводом. Такая система пропускает электромагнитную волну с вполне определенным направлением колебаний (с линейной поляризацией). При повороте излучателя относительно приемника на угол п/2 мы будем наблюдать полное исчезновение сигнала. Этот опыт иллюстрирует излучение передатчиком линейно поляризованной электромагнитной волны (если бы излуче- [c.22]

Введенные понятия коэффициентов отражения и пропускания имеют точный смысл лишь для линейно поляризованного света с направлением колебаний вектора Е либо в плоскости падения, либо перпендикулярной ей. На практике приходится измерять поток отраженного (или прошедшего) света самой различной [c.88]

Действие призмы Френеля можно исследовать, используя оптическую схему, показанную на рис. 2.22. После прохождения поляризатора Pi падающий свет будет линейно поляризован. Вращая анализатор Рг. будем периодически наблюдать полное исчезновение прошедшего света, что соответствует определенному направлению линейно поляризованных колебаний, получивших в результате превращения призмой Френеля линейной поляризации в круговую и повторного превращения в линейную поляризацию в результате действия пластинки в четверть длины волны. Можно также продемонстрировать это в УКВ-диапазоне, для чего используется большой ромб Френеля , изготовленный из парафина. [c.99]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

Для того чтобы результирующее колебание осталось линейно поляризованным, неизбежно [c.155]

Отсюда, кстати, вытекает законность разложения линейно поляризованного колебания на два колебания, поляризованных по кругу с правым и левым вращением. Для неактивного вещества Unp = лев = и если, например, Е = Е , то обе равные по [c.156]

Рассмотрение (4.29) и (4.30) показывает, что фазы колебаний (Ех)акт и (-Е( )акт одинаковы. Следовательно, между колебанием вдоль оси X и колебанием вдоль оси Y нет сдвига фаз (5 = 0) и при сложении этих колебаний получится линейно поляризованная волна. В результате прохождения в активной среде пути г = d плоскость поляризации повернется на угол ф. Из сравнения проекций амплитуды Ео на оси Y и X определяем значение угла ср [c.157]

Пусть на такую молекулу, диаметр витка которой равен а, падает линейно поляризованная волна Е == Ех (рис.4, 14). Она вызовет движение зарядов, направленное вдоль оси X. Но если заряды будут двигаться вдоль спирали, то неизбежно возникнет их движение и вдоль оси У. Следовательно, можно говорить об У-компоненте волны в веществе, наличие которой должно привести к отклонению плоскости колебаний от направления Е Е -Расчет неизбежно должен быть связан с изменением фазы волны в пределах одной молекулы (вместо mt нужно взять at — ka), а его результат покажет, будет ли такое изменение существенно. На первый взгляд этот эффект кажется пренебрежимо малым, так как для оптической области отношение размера молекулы к длине волны порядка 10 , но возможность выявления в эксперимен- [c.158]

Указанная особенность поперечных волн носит название поляризации. Если направление поперечного колебания сохраняется в одной плоскости, то волну называют плоско или линейно поляризованной. Возможны и другие, более сложные типы поляризации поперечной волны, при которых колебание вектора, оставаясь в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения, имеет более сложный характер (конец вектора описывает эллипс или окружность — эллиптическая или круговая поляризация). [c.42]

В рамках этих гипотез естественный свет является или линейно-поляризованным светом, направление колебаний которого быстро и совершенно хаотически меняется с течением времени, или же смесью линейно-поляризованных лучей со всевозможными направлениями колебаний. [c.373]

Таким образом, при (р=фо должно происходить скачкообразное изменение фазы Е] на я (рис. 16.13) и, кроме того, при падении под углом Брюстера колебания вектора Е1 в отраженной волне должны быть перпендикулярны к плоскости падения, так как Е — О, т. е. свет должен быть линейно поляризованным. [c.22]

Естественный и поляризованный свет. Если при распространении световой волны направление колебаний электрического вектора хаотически изменяется, т. е. любое его направление в плоскости, перпендикулярной к распространению волны, равновероятно, то такой свет называется неполяризованным, или естественным. Если же колебания вектора фиксированы строго в одном направлений, Тб свет называется линейно поляризованным. [c.34]

Азимут электрического вектора в линейно поляризованной волне не изменяется со временем, а конец вектора Е совершает гармонические колебания. [c.34]

После компенсатора Сенармона (четвертьволновая пластина) 6 плоскость колебаний линейно поляризованного света будет качаться относительно своего среднего положения (рис. 4.5.15,/Я). Пройдя вращающийся анализатор 11, модулированный лучистый поток попадает на фотоумножитель 10. После фотоумножителя ток с основной частотой, соответствующей первой гармонике сигнала, поступает в усилитель 8 и приводит в действие сервомотор 9, поворачивающий анализатор 11 до тех пор, пока в сигнале сохраняется первая гармоника. Остановка анализатора соответствует положению, при котором он находится под углом 90° к среднему положению колебаний, выходящих из компенсатора. Углы поворота анализатора И фиксируются на самописце 7. Измеряемая разность фаз равна удвоенному углу поворота анализатора. Погрешность измерения угла не превышает 20. [c.317]

После компенсатора, еще до вступления света в анализатор, в разных его сечениях будут иметь место различные типы поляризации линейная, эллиптическая, циркулярная. При скрещенных поляризаторах темными будут те сечения компенсатора /С, в которых разность фаз между взаимно перепендикулярными компонентами равна 2ят, т. е. линейно поляризованный свет, вышедший из Р, останется линейно поляризованным с тем же направлением колебаний. В тех сечениях, где создается разность фаз (2т + 1) я, колебания линейно поляризованного света будут происходить в другом квадранте и полоса окажется в этом месте светлой, так как анализатор такие направления колебаний пропустит полностью. [c.217]

Получение изображения с помощью эффекта фотоупругости (раздел 13.6 и 13.7) основано на так называемом двойном пре- ломлении под действием напряжений под влиянием механических напряжения (например, звуковой волны) свет распространяется во многих прозрачных твердых веществах в форме двух составляющих волп, линейно поляризованных перпендикулярно одна к другой и к направлению их распространения и имеющих различные скорости. Это приводит к вращению плоскости колебаний линейно поляризованного света, что можно сделать видимым цри помощи крестообразного поляризационного фильтра. Такой эффект используется для получения изображения звукорого поля искателя, для исследования распространений звука и для неразрушающего контроля материалов. [c.195]

Жидкими кристаллами называют оптически анизотропные жидкости, поскольку в оптическом отношении они ведут себя, как многие кристаллические твердые тела. Они являются двояко-преломляющими, т. е. свет распространяется в них в форме двух составляющих волн, которые (в случае непоглощающих материалов) линейно поляризованы перпендикулярно друг к другу и к направлению распространения и имеют различные скорости распространения. Это приводит к вращению плоскости колебаний линейно поляризованного света. Жидкости состоят из длинных молекул, которые спонтанно (внезапно) ориентируются параллельно в молекулярном масштабе на больших расстояниях. На это упорядочение, а следовательно и на оптические свойства, могут повлиять и оптические поля (индикация на жидких кристаллах, L D — Liquid rystal Display), и механические силы. Поэтому в принципе можно сделать распределение звукового давления видимым. [c.298]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Применяя какое-либо поляризационное устройство, можно выделить из неполяризованного света колебания вполне определенного направления и затем оперировать ( таким линейно поляризованным излучением. Из 1.1 следует, что можно рассматривать неполяризованный свет как сумму двух взаимно перпендикулярных линейно поляризованных колебаний, у которых сдвиг фаз 6 за время наблюдения хаотически меняется. Эллиптическая поляризация, излучения возникает в тех случаях, когда этот сдвиг фаз Л искусственно м(лж,но сделать постоянным во времени. При 6 -- О эллиптическая поляризация вырождается в линейную. В 5.2 мы вернемся к рассмотрению этих явлений, которые могут быть хорошо проил-июстрированы на опыте. [c.37]

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

Очень важно понять, что все эти эффекты наблюдаются при освещении пластинки линейно поляризованным светом. Если освещать ее естественным (неполяризованным) светом, то, конечно, эллиптической поляризации на выходе не будет. Это совершенно ясно, так как естественный свет представляет собой излучение, в котором совершенно не скоррелирована разность фаз между взаимно перпендикулярными колебаниями. Поэтому внесение дополнительной разности фаз S ничего не может изменить в его характеристике. [c.117]

Рааложение линейно поляризованного колебания на два поляризованных по кругу [c.154]

Полное объяснение наблюдаемым явлениям можно дать, если сделать следующие гипотезы. Во-первых, предположим, что световые волны поперечны, но в свете, исходящем из источника, нет преимущественного направления колебаний, т. е. все направления колебаний, перпендикулярные к направлению волны, представлены в падающем свете. Этим объясняется первый опыт, несмотря на допущение поперечности световых волн. Во-вторых, примем, что турмалин пропускает лишь волны, один из поперечных векторов которых, например, электрический, имеет слагающую, параллельную оси кристалла. Именно поэтому первая пластинка турмалина ослабляет исходный световой пучок в два раза. При прохождении световой волны через такой кристалл будет пропущена только часть световой энергии, соответствующая этой слагающей. Когда на кристалл падают электромагнитные световые волны со всевозможными ориентациями электрического вектора, то сквозь него пройдет лишь часть света (половина), так что за кристаллом окажутся волны, направление электрического вектора которых параллельно оси кристалла. Кристалл, таким образом, выделяет из света со всевозможными ориентациями Е ту часть, которая соответствует одному определенному направлению Е. Мы будем в дальнейшем называть свет со всевозможными ориентациями вектора Е (и, следовательно, Н) естественным светом, а свет, в котором Е (а, следовательно, и И) имеет одно-единственпое направление, — плоско-поляризованным, или линейно-поляризованным. Таким образом, турмалин превращает естественный свет в линейно-поляризованный, задерживая половину его, соответствующую той слагающей электрического вектора, которая перпендикулярна к оси кристалла. [c.373]

Эти соотношения легко проиллюстрировать на опыте. Пусть на кристалл К исландского шпата (рис. 17.5, а) падает узкий пучок линейно поляризованного света, прошедшего через поляризатор П. Два луча, вышедшие из кристалла, дадут на экране два светлых кружка О и . При повороте кристалла вокруг оси, совпадающей с направлением обыкновенного луча, кружок О останется неподвижным, а центр кружка Е будет перемещаться вокруг него ПО окружности, обозначенной на рис. 17.5, б пунктиром. При этом яркость обоих пучков не будет постоянной. Если установить кристалл таким образом, чтобы направление колебаний вектора Е в падающем и обыкновенном лучах совпадали (и=0, см. рис. 17.4), то интенсивность обыкновенного луча будет максимальна, а необыкновенный луч полностью погаснет. При повороте кристалла на некоторый угол появится необыкновенный луч и достигнет наибольшей яркости при а=я/2, а обыкновенный луч исчезнет. При а = я интенсивность обыкновенного луча снова станет максимальной, а ршобыкновенный луч исчезнет и т. д. Однако суммарная яркость обоих лучей останется неизменной (см. область перекрытия кружков на рис. 17.5,6). [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...