Теплопроводность стержня

Фиг. 10. Теплопроводность стержня из чистого серебра при различных состояниях его остаточного сопротивления (по данным Уайта

На втором конце стержня находится термочувствительный элемент. Используя решение одномерной задачи теплопроводности стержня (см. 1.3), получаем следующую формулу для расчета погрешности [c.84]

На одном конце стержня поддерживается постоянная температура (рис. 13.11,а). Теплопроводность стержня будем предполагать достаточно большой, а поперечные размеры малыми по сравнению с его длиной. При этих условиях температуру можно считать распределенной равномерно в любом поперечном сечении стержня. Следовательно, изменяется только в направлении координаты X вдоль оси стержня. Коэффициент теплоотдачи от поверхности стержня к окружающей среде постоянен для всей поверхности. [c.308]

Рассмотрим теплопроводность стержня конечной длины. Дифференциальное уравнение (13.62), описывающее температурное поле в стержне, сохраняет свою силу и для стержня конечной длины. Отличие будет лишь в граничном условии на свободном конце стержня. Пренебрежем теплоотдачей на торце стержня. При этом допущении граничное условие на свободном торце стержня при х=1 примет вид —X (d /dx)x=i—0. Общее ре-щение, как и ранее, имеет вид (13.65). Тогда для х=1 имеем — 2e —0. Для указанного ранее гранич- [c.312]

Тепловой поток от стенки трубы через зазор 6 между трубой и лентой (рис. 6.9) поступает на ленту и через нее проходит в поток теплоносителя. Учесть количество теплоты можно, рассматривая задачу о теплопроводности стержня. Тогда [c.125]

Общая постановка задачи с учетом теплопроводности стержня. Методы моделирования [c.168]

Решение рассматриваемой задачи приближается к решению задачи о теплопроводности стержня постоянного сечения и бесконечной длины. Как известно, разность температур между произвольным сечением стержня (трубы) и местом его сочленения с коллектором равна [c.232]

Из теории теплопроводности стержня разность те.мпературы между произвольным сечением стержня (трубы) и местом его сочленения с коллектором равна [c.128]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ СТЕРЖНЯ (РЕБРА) [c.189]

Наиболее часто задача о теплопроводности стержня (ребра) встречается на практике в следующей постановке. На одном конце стержня известной геометрии поддерживается постоянная температура Tq. Теплота с его боковой поверхности отводится в среду с постоянной температурой [c.189]

Для более точного расчета теплопередачи через оребренную стенку используют результаты решения задачи о теплопроводности стержня, позволяющие определить Е (см. п. 3.3.5) вместе с тем условие ttp = а = tt2 сохраняется. Расчетное соотношение для теплового потока имеет вид [c.189]

Таблица 3.U. Теплопроводность стержня (ребра) [33]

По стержню из нержавеющей стали диаметром d= 10 м.ч проходит электрический ток силой /=200 а. Вся теплота, выделяемая в стержне, отводится через его наружную поверхность. Определить объемную производительность источников теплоты и максимальную температуру стержня, если температура на поверхности стержня /гс = 50°С, удельное электрическое сопротивление р = 0,85 ом-мм м и коэффициент теплопроводности стержня /.= 18,6 вт/(м-град). [c.129]

Таким образом, приходим к следующему дифференциальному уравнению теплопроводности стержня [c.181]

Теплопередача неограниченного стержня будет тем больше, чем выше начальная разность температур 0о, чем больше коэффициент теплопроводности стержня, параметр т и сечение / стержня. [c.181]

Рис. 82. К расчету нестационарной теплопроводности стержня прямоугольного сечения и неограниченной длины

Р (X)—тепловой коэффициент для стержня длиной х а—суммарный коэффициент теплообмена I — полная длина стержня П — периметр поперечного сечений стержня /—площадь поперечного сечения стержня А —коэффициент теплопроводности стержня [c.823]

От точки 1 на внутренней поверхности печной камеры до точки 2 на ее внешней поверхности через поперечное сечение стержня проходит тепловой поток Q, обусловленный теплопроводностью стержня и разностью температур (известной) и (неизвестной). В условиях теплового равновесия этот тепловой поток отводится в окружающую среду за счет теплоотдачи с боковой и торцевой поверхности стержня. В упрощенном расчете для определения потока теплоотдачи стержня в окружающую среду можно, задавшись предварительно температурой стержня в точке 2 и приняв некоторый усредненный коэффициент теплоотдачи а с поверхности в окружающую среду для средней температуры поверхности стержня Гер, определить поток теплоотдачи [c.232]

Давайте более подробно рассмотрим необратимый процесс перетока тепла за счет теплопроводности. А именно, пусть имеется стенка или просто стержень длиной Ь с температурами на концах Т и Тг-Если теплопроводность стержня равна х, то вдоль стержня перетекает тепловой поток [c.26]

Рис. 2.18. Схема теплопроводности стержня бесконечной длины

Рассмотрим стационарную задачу о теплопроводности стержня бесконечной длины (рис. 2.18). Температура одного конца стержня поддерживается постоянной, равной Т- . Стержень омывается средой с постоянной температурой Ту. Коэффициент теплоотдачи от стержня к среде а вдоль всей его боковой поверхности будем считать постоянным. Коэффициент теплопроводности материала стержня Я предполагается достаточно большим, а поперечные размеры стержня по сравнению с длиной настолько малыми, что изменением температуры в нем можно пренебречь. Температура стержня Т, таким образом, считается функцией только одной координаты Т = / (х). Разность между местной температурой стержня и температурой окружающей среды Т (х) — — Tf обозначим через 0 (х). В начальной точке стержня (х = = 0) Т1 - Т/ = 01. [c.42]

Пример 8.6. По изолированному с боковой поверхности цилиндрическому стержню проходит электрический ток. Тепловой поток 0=500 Вт, =400 мм, диаметр с1=50 мм. На торцах стержня поддерживаются постоянные температуры 1 1=500° С и 1 2= 200° С. Найти распределение температур по длине стержня и тепловые потоки на его торцах. Теплопроводность стержня Х. =30 Вт/м К. Результаты свести в таблицу. [c.389]

Отсюда найдем связь между теплопроводностью стержня X и высотой х, на которой будет достигаться одинаковая температура [c.414]

Расстояния, на которых достигаются одинаковые температуры для стержней из различного материала, пропорциональны корню квадратному из теплопроводности материала. Другими словами, теплопроводность стержня пропорциональна квадрату расстояния, на котором достигается заданная температура. На уравнении (8.152) основан способ экспериментального определения теплопроводности испытуемого материала Xw по известной теплопроводности эталонного материала. Стержень покрывают легкоплавким материалом с известной температурой плавления (например, воском), который будет плавиться на различных расстояниях. Тогда, определяя из опыта высоту плавления воска на эталонном Хэ и испытуемом х материале, мол<но найти Ху/ [c.415]

Как в том, так и в другом случае необходимо знать распределение температуры Г = fix). Теплопроводность стержня бесконечной длины [c.41]

Теплопроводность стержня конечной длины [c.41]

Для задачи теплопередачи в стержне, описываемой одномерным уравнением теплопроводности, запишите систему разностных уравнений при разделении стержня на п участков. [c.220]

Объемная производительность источников теплоты д = 3,88Х Х10 Вт/м . Источники можно считать равномерно распределенными по объему. Теплопроводность материала стержня Я=58 Вт/(м-°С). [c.28]

Расчет выполнить для следующих условий плотность теплового потока на поверхности центрального тепловыделяющего стержня с = = 8-10 Вт/м скорость движения воды во внутреннем кольцевом канале Wi=2 м/с температура воды на входе во внешний канал 0 = 90° С температура воды, омывающей внешний канал снаружи, Т постоянна по длине и равна 86° С коэффициент теплопроводности материала стенок Х=21 Вт/(м-°С). [c.246]

Температурное поле в стержне описывается уравнением теплопроводности (1.6), которое в одномерном приближении имеет вид [c.13]

Теплопроводностью стержней можно пренебречь по сравнению с турбулентной теплопроводностью. Действительно, для материала стержня ТВЭЛ j T=3,5 ккал/м-час-град к,кал/м-сек-град,тогд.а как турбулентная [c.27]

При оценке величины поправки на боковой теплообмен стержня Аа можно сахранить предпосылку о наличии в образце одномерного температурного поля и учесть боковой теплообмен непосредственно в уравнении теплопроводности стержня [c.77]

Подставим (3.155) в первое уравнение (3.154) и устремим Л-> -> О, сохраняя при этом постоянными приведенные теплопроводность стержня Ло = объемную теплоемкость Со = сТр, внутреннее термосопротивление Р/, = Ы к Ь, сопротивление теплообмену на поверхностях г = б стержня = l2aTh, сопротивление теплообмену цилиндрической поверхности 5 Рд == = 1/2 ао б, но пренебрегая произведениями А Рн, С Рц и Р Рг-В результате получим следующее условие теплообмена на подкрепленном тонким стержнем краю L пластинки [c.93]

Для решения численными методами уравнение теплопроводности заменяется системой алгебраических уравнений. Для этого рассматриваемое тело разбивается на несколько объемов ДК конечных размеров и каждому объему присваивается номер. В пределах объема ЛК обычно в его центре выбирается узловая точка или узел. Теплоемкость всего вещества, находящегося в объеме AV ( = pAV), считается сосредоточенной в узловой точке. Узловые точки соединяются друг с другом теплопроводящими стержнями с термическим сопротивлением теплопроводности стенки толщиной, равной расстоянию между узлами, и площадью, равной площади контакта объемов. Крайние узлы в зависи- [c.115]

Определить объемную производительность внутренних источников теплоты q , Вт/м , плотность теплового потока на поверхности стержня q, Вт/м тепловой поток на единицу длины стержня qi, Вт/м. и температуры на поверхности и на оси стержня, если коэффициент теплоотдачи от поверхности стержня к кипящей воде а = = 44 400 Вт/(м2- С). Удельное электрическое сопротивление нихрома р—1,17 Om-mmVm. Коэффициент теплопроводности нихрома Я = = 17,5 Вт/(м. С). [c.28]

Известно, что при нагревании тела кинетическая энергия его молекул возрастает. Частицы более нагретой части тела, сталкиваясь при своем беспорядочном дви>кении с соседни.ми частица.ми тела, сообщают им часть своей кинетической энергии. Этот процесс постепенно распространяется по всему телу. Например, если нагревать один конец металлического стержня, то через некоторое время температура другого его конца также повысится. Перенос теплоты теплопроводностью зависит от физических свойств тела, от его геометрических размеров, а также от разности температур между различными частями тела. При определении переноса теплоты теплопроводностью в реальных телах встречаются известные трудности, которые на практике до сих пор удовлетворително не решены. Эти тоудности состоят в том, что тепловые процессы развиваются в Н2 [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...