Стержни бесконечной длины — Теплопроводность

Стержень бесконечно длинный — Теплопроводность 1 (1-я) — 251 Стержень, ограниченный с двух концов — Теплопроводность 1 (1-я) — 251 Стержневые вибраторы 8—150 Стержневые вибрационные машИны 0-14 [c.287]

Теплопроводность круглого стержня. Рассмотрим бесконечно длинный стержень (цилиндр) с радиусом Го (рис. 1-16), коэффициент теплопроводности которого постоянен и равен %. Внутри этого стержня имеются равномерно распределенные источники тепла Выделившееся тепло через внешнюю поверхность стержня передается в окружающую среду. Уравнение [c.27]

Теплопроводность круглого стержня. Рассмотрим бесконечно длинный стержень (цилиндр) с радиусом Гд (рис. 1-16), коэффициент теплопроводности к которого постоянен. Внутри этого стер ня имеются равномерно распределенные источники теплоты q . Выделившаяся теплота через внешнюю поверхность стержня передается в окружающую среду. Уравнение теплового баланса для любого цилиндрического элемента внутри стержня радиуса г и длиной I имеет вид [c.29]

В применении к металлам метод создания и анализа тепловых волн с целью определения величины а сформулирован сто лет тому назад Ангстремом. Металлический узкий и весьма длинный (теоретически предполагается бесконечно длинный) стержень с одного конца поочередно подогревается паром и охлаждается потоком воды, чем создается тепловая волна с периодом Т. По истечении достаточного промежутка времени в любой точке стержня х, расположенной примерно в центральной его части, устанавливается распределение температуры, выражающееся периодической функцией времени /(- ). Регистрация хода температуры го времени в двух соседних точках стержня и позволяет найти коэффициент температуропроводности материала стержня а. Полученное выражение для а содержит в качестве неизвестных величин коэффициент теплопроводности материала /. и коэффициент теплообмена от боковой поверхности стержня в окружающую среду а. Только знание последней величины может привести к раздельному нахождению значений X и а, а в силу известной связи последних с объемной теплоемкостью в виде I = с ,а-- к конечному определению и а, т. е. всех трех теплофизических характеристик [c.11]

В исследовательской практике контроль температуры поверхности проводят по схеме, показанной на рис. 11.4, а. Оценку методической погрешности в этом случае можно дать, рассматривая объект измерений как массивное тело (полупространство), а ИПТ — как бесконечно длинный однородный стержень радиусом Я Причина возникновения погрешности измерения At температуры поверхности тела состоит в том, что в результате теплопроводности вдоль оси х и отвода тепла о боковой поверхности ИПТ в окружающую его среду с температурой и измеряемая температура в зоне контакта тел I и 2 будет отличаться от действительной температуры поверхности t . Качественный ход изменения температуры в массиве (г) вдоль оси г и ИПТ (у-(х) показан на рис. 11.5,а. Теоретический анализ распределения температур в данной системе тел проводился неоднократно. [c.392]

Рассмотрим стационарную задачу о теплопроводности стержня бесконечной длины (рис. 2.18). Температура одного конца стержня поддерживается постоянной, равной Т- . Стержень омывается средой с постоянной температурой Ту. Коэффициент теплоотдачи от стержня к среде а вдоль всей его боковой поверхности будем считать постоянным. Коэффициент теплопроводности материала стержня Я предполагается достаточно большим, а поперечные размеры стержня по сравнению с длиной настолько малыми, что изменением температуры в нем можно пренебречь. Температура стержня Т, таким образом, считается функцией только одной координаты Т = / (х). Разность между местной температурой стержня и температурой окружающей среды Т (х) — — Tf обозначим через 0 (х). В начальной точке стержня (х = = 0) Т1 - Т/ = 01. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...