Координаты безразмерные местные

Применительно к тепловому пограничному слою уравнение может быть упрощено (аналогично тому, как это делается для динамического пограничного слоя) на основе оценки порядка величин отдельных членов. Предпосылкой при этом является утверждение, что местные безразмерные толщины слоев 3 и 3,. всегда бывают значительно меньшими, чем соответствующие значения координаты X. Поэтому, например, если хI (имеет порядок единицы), то 3-< 1 и [c.109]

Такой расчет дает для профиля скорости удовлетворительное согласие с опытом, а для профиля температуры — физически правильное соотношение эффективных толщин динамического и теплового слоев (молекулярного и переходного). Следует отметить, что выбор безразмерного расстояния Т1 в качестве координаты состояния для переходной области течения е является однозначным. Следуя общей схеме переходного процесса, правильнее выбрать в качестве такой координаты местное число Рейнольдса. Если последнее построить по Лойцянскому [Л. 5] в виде отношения чисто турбулентной вязкости к молекулярной [c.156]

Для оценки формы равновесной кривой введено понятие так называемой местной степени неравномерности в качестве которой выбирается безразмерный уклон равновесной кривой в точке с текущими координатами со и 2 (фиг. 213). Следовательно, [c.280]

Можно записать условие (3) в иной, более простой форме. Для этого выразим с помощью безразмерных коэффициентов еличины, которые входят в левую часть равенства (3), через одноименные величины, характерные для потока и тела, например местные скорости—через скорость потока на бесконечности, координаты—через какой-либо размер, характерный для тела, и т. д. Пусть размер, характерный для тела, будет тогда можно записать, что абсцисса [c.449]

Следуя [Нейланд В. Я., 1969,1973], проведем оценки функций течения около точки отрыва. Сначала считаем поток на внешней границе пограничного слоя гиперзвуковым Ме 1, Де 1. Число Рейнольдса Ке = ре е /мо образовано местными значениями плотности и скорости на внешней границе пограничного слоя, характерным расстоянием до точки отрыва и коэффициентом вязкости /хо, вычисленным при температуре торможения невязкого потока. Ниже все переменные будем считать безразмерными, отнесенными к их значениям на внешней границе пограничного слоя непосредственно перед началом области сильного взаимодействия, кроме коэффициента вязкости /х и энтальпии торможения, которые отнесены к их величине при температуре торможения внешнего невязкого потока. Для получения безразмерных координат используется расстояние . [c.253]

Для задания распределения напряжения трения внутри пограничного слоя многие авторы непосредственно пользовались безразмерными формулами, представляющими турбулентный аналог ламинарного распределения трения. Как показали сравнения с экспериментальными данными, такой простой перенос формул ламинарного слоя в турбулентную область не всегда себя оправдывает. Наличие ламинарного подслоя приводит к формуле распределения нацряжения трения по сечению турбулентного пограничного слоя, содержащей наряду с основным параметром турбулентного слоя и его производную по продольной координате, местный коэффициент трения на стенке и безразмерную осредненную скорость. Были также попытки составления дифференциальных уравнений, не основанных на каких-либо полуэмпирических соображениях или на теоремах сохранения, а представляющих просто результаты обработки [c.537]

В каждом из этих соотношений три безразмерные координаты точки обозначены одной буквой 5. Второе соотношение показывает, что для подобных явлений должно быть одинаковым также отношение Гоо/(АГ)о (см. работу [ ]). Если вместо местного безразмерного коэффициента теплопередачи взять средний безразмерный коэффициент теплопередачи для всей поверхности тела, для чего надо выполнить интегрирование по поверхности рассматриваемого тела, то координаты точки выпадут, и вместо третьего соотношения мы получим [c.263]

Основные дифференциальные уравнения можно привести, как и любые другие уравнения физики, к безразмерному виду. При этом первоначальные размерные переменные, входящие в уравнение, будут выражаться числами, представляющими значение переменной, отнесенное к соответствующей масштабной величине. В одних случаях масштабы отнесения могут быть естественными (натуральными) и тогда мы приходим к безразмерным переменным — симплексам, т. е. к простым отношениям. В других случаях масштабы образуются искусственно, путем комбинирования разнородных величин, содержащихся в уравнении, соответственно чему получаются безразмерные переменные — комплексы. Например, естественным масштабом для координат л , у, г служит некоторый характерный размер поля Ь, если таковое предполагается ограниченным в пространстве. Естественным масштабом для местного температурного уровня служит некоторый характерный для явления температурный уровень Искусственным масштабом для времени х в вопросах апериодической теплопроводности является Ц-1а [см. (3-1)]. Необходимо, однако, заметить, что при рассмотрении периодической теплопроводности для времени т существует естественный масштаб, а именно длительность одного периода т рр. В этих случаях текущее относительное время т следует выражать в долях от т ер, т. е. считать т = т/т ер. [c.58]

Ведено на фиг. 2.2, где V — местное значение скорости, а Ко — скорость набегающего потока. Безразмерная радиальная координата представлена в виде (у а) Кдар/р, где у отсчитывается от поверхности сферы в радиальном направлении. Эти результаты не дают возможности определить коэффициент сопротивления, но имеют важное значение при рассмотрении. множества частиц (гл. 6). Следы за свободно висящей сферой, удерживае.мой магнит- [c.33]

С изображением объекта связаны распределение безразмерной температуры стенки по окружности трубы сф, распределение местных значений Nurip на внешней поверхности, а также соответствующие значения координаты — угла ф, отсчитываемого от лобовой точки. [c.233]

НУССЕЛЬТА число — безразмерный коэф. стационарного теплообмена между поверхностью тела и потоком жидкости или газа в случае естественной или вынужденной конвекции. Предполагается, что передача теплоты осуществляется теплопроводностью в тонком пограничном слое жидкости или газа, образующемся на поверхности тела. Н. ч. Ки аИк, где а — коэф. теплоотдачи от поверхности тела к жидкости или газу (или наоборот), I — характерный размер тела, к — коэф. теплопроводности жидкости или газа. Иногда вводят также местное Н. ч. Ки = а х)х/к, где х — координата рассматриваемой точки тела. Назв. по имени В. Нус-сельта (Е. К. Nupelt). [c.369]

Л - коэффициент теплопроводности, Вт/См.град) , 5 - соответственно местный и средний коэффициенты теплоотдачи, ВтЛм .град) - коэффициент турбулентной температуропроводности, м сек - коэффициент турбулентной вязкости, м /сек X - координата по направлению течения, м у - координата по толдане пленки, м R - радиус трубы, м S -средняя толщина пленки, и Р - смоченный периметр орошаемой поверхности, u d,- эквивалентный диаметр пленки (4F/P), и Т - температура, град w,w - соответственно местная и средняя скорость, м/сек v - динамическая скорость (/Тц,/р ), м/сек rj - безразмерная координата по [c.49]

Отличительной особенностью решений задачи № 9,как двумерной, является обязательное возникновение одного или двух максииуиов беаразиерной избыточной температуры во времени с последующий постепенным падением ее до нуля в любой точке неограниченной пластины. Поскольку в расчетах использована прямоугольн 1Я функция т, то в начале координат возникает только один максимум, являющийся )1аксим у ыом нагрева пластины, при = I, В остальных точках пластины местные максимумы безразмерной избыточной температуры могут возникать в этот же и (или) в другие моменты безразмерного времени. [c.256]

Определяя форму вихрей, удобнее всего пользоваться неподвижной системой координат, связанной с плоскостью концов лопастей. Относительно этой плоскости отсутствует маховое движение лопастей по первой гармонике, а положение плоскости определяется режимом полета. Рассмотрим положение элемента вихря, время существования которого соответствует повороту лопасти по азимуту на угол tp (рис. 13.15). Пусть г — азимут лопасти (безразмерное время) в текущий момент времени. Поскольку, согласно определению величины ф, азимут лопасти в момент схода рассматриваемого вихревого элемента равен ф — Ф, координаты X, у, z точки лопасти, находящейся на радиусе г, в этот момент равны x = r os(il —ф), у = гsin(il5 — ф), 2 = гРо, где Ро — угол конусности винта. После схода с лопасти элемент вихря переносится с местной скоростью течения. Будем считать, что скорость переноса вихря постоянна, а ее составляющие в плоскости концов лопастей и по нормали к ней соответственно равны 1 и причем в состав входит средняя индуктивная скорость. Тогда координаты вихря в текущий момент [c.672]

Задача сводится теперь к нахождению конкретного вида уравнения подобия. В этом аспекте роль чисел подобия Ке и Рг, с одной стороны, и числа — с другой, различна. Чтобы подчеркнуть это обстоятельство, числа Ке и Рг называют определяющими, а число Ми — определяемым. Не все определяющие числа подобия являются критериями подобия, а лишь те, которые составлены из заданных параметров. Например, если записать в виде уравнения подобия размерную зависимость для местного коэффициента теплоотдачи ах (12-23), то в правой части появится безразмерная координата X, которая определяет собою расстояние от начала трубы до сечения, в котором находят местный коэффициент теплоотдачи Ож или местное число Нуссельта Мпх- Эта координата—определяющее число подобия, но не критерий подобия, ибо сюда входит величина X, которая не являетс-я наперед заданным параметром. [c.246]

Роль критериев подобия особенно важна. Выше при описании подобия треугольников отмечалось, что следствием такого подобия является пропорциональность сторон и равенство углов треугольника. В то же время для обеспечения подобия достаточно одной пропорциональности сторон. Таким образом, достаточные условия подобия более узки, чем следствия факта подобия. Примерно так же обстоит дело и в вопросе подобия физических процессов. Для обеспечения подобия достаточно обеспечить равенство только критериев подобия — в данном случае Ке и Рг. Следствия же подобия более широки в подобных процессах равны не только числа Ке и Рг, но и число Ми. Кроме того, в сходственлых точках (с одинаковыми координатами X, например) будут равны местные числа Нуссельта Ки . В этих процессах будут одинаковыми также безразмерные поля скорости и температуры. [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...