Изображение вторичное главное

Условию (3.4.26) должна удовлетворять функция v = = sin фД, чтобы в направлении ф возник дополнительный максимум. Интенсивность этих максимумов весьма мала, так как можно показать, что при выполнении (3.4.26) значение /ф будет пропорционально /ф ( os o + sin о) . В силу очень высокого значения № (большое число, например 10 °) интенсивность /ф будет незначительной. Этим и объясняется условное изображение вторичных максимумов и лежащих между ними минимумов в виде мелкой гребенки на рис. 3.4.6. В целом будем наблюдать ряд главных максимумов, которые соответствуют интерференционным порядкам т. [c.142]

В случае изображений типов 1, II и IV узловые точки совпадают с первичной V и вторичной V" вершинами голограммы, что соответствует представлению голограммы как линзы, но узловая точка для изображения типа V расположена на вторичной оси R , причем расстояние от изображения до вторичной вершины V" равно удвоенному фокусному расстоянию. Это свойственно больше зеркалу, чем линзе, и является причиной некоторых особенностей сопряженного изображения, которые мы подробно обсудим в разд. 7.5.2. Рассматриваемые таким образом голограммы должны иметь свойства, аналогичные во всем линзам, за исключением одного главная ось не является перпендикулярной плоскости голограммы — это то, за что приходится расплачиваться, если кардинальные точки не должны быть различными для разных меридиональных плоскостей. [c.266]

Наконец, в случае изображения по типу V главной осью также является вторичная ось R узловая точка N расположена на глав- [c.266]

Этот фокус главным или вторичным. Пределы применимости принципа Гюйгенса и соотношений, получаемых с помощью преобразования Фурье, при рассмотрении образования изображения станут совершенно очевидными, если при выводе этих соотношений исходить из уравнений Максвелла [4, 5]. [c.18]

Изменение дифракционной картины при аподизации. Из теории дифракции следует, что примерно 20 % световой энергии в дифракционном изображении приходится на вторичные максимумы. Эта значительная часть энергии, распределенная вне главного дифракционного максимума, снижает контраст опти- ческого изображения и, в ряде случаев, препятствует разрешению объектов. Теория дифракции показывает, что большая часть энергии, содержащаяся в побочных максимумах, определяется энергией элементарных волн на краях волновой поверхности, дифрагирующей на входном зрачке оптической системы. Следовательно, для уменьшения интенсивности вторичных дифракционных максимумов следует уменьшить интенсивность [c.363]

Построение перспективного изображения объекта начинают с перспективы плана (рис. 302, а). На линию горизонта переносят главную точку Р и точки схода Р и р2С увеличением расстояний между ними в два раза. На основание и картины переносят точки, полученные засечками на следе картины исходного плана, откладывая их от вторичной проекции ро главной точки картины. На рис. 302,6 показано более детально построение перспективы плана. [c.228]

Промежуточное изображение А В располагается несколько выше переднего главного фокуса Fl окуляра. Окуляр действует, как лупа (см. рис. 36), и дает мнимое, прямое (относительно Л В, но обратное относительно АВ) и вторично увеличенное изображение А В". [c.60]

Изображение имеет тот же период, что и объект, но между главными максимумами появляются вторичные максимумы. В итоге, когда 1/ о меньше чем а/2, распределение света в изображении становится периодическим и решетка разрешает это изображение. Чем больше пространственных частот проходит через щель, тем больше сходство между изображением и объектом. В любом случае изображение не будет идентичным объекту, так как ширина зрачка конечна. [c.167]

На рис. 9.5 показаны положения главных максимумов от краев источника, которые располагаются по обе стороны главного максимума от центральной С точки на-щего источника на угловых расстояниях а. Промежуточные точки источника дают максимумы, располагающиеся между Л и Б. Если щель широкая, так что ф = = Х/Ь значительно меньще а, то изображение источника геометрически почти подобно источнику и лишь по краям окаймлено слабыми дифракционными полосами (вторичные максимумы). По мере уменьшения ширины щели ф увеличивается, приближаясь к а. Изображение источника становится более расплывчатым, и дифракционное уширение составляет все большую и большую часть геометрической ширины изображения. При очень узкой щели, т. е. при ф, значительно большем а, дифракционное уширение становится значительно больше, чем геометрическая ширина изображения, так что наблюдаемая картина мало отличается от картины, даваемой точечным источником. [c.180]

Хотя рефлекторы свободны от хроматической аберрации, однако при сферической форме зеркал весьма значительной помехой является сферическая аберрация. Поэтому в хороших рефлекторах приходится пользоваться асферическими зеркалами, например, в виде параболоида вращения, которые технически значительно сложнее изготовлять. Обычно применяют сложные системы из двух неплоских асферических зеркал (главного и вторичного), подобные изображенной на рис. 14.18 (система Кассегрена). Дальнейшее усовершенствование подобных рефлекторов может быть получено за счет взаимной компенсации аберраций, вносимых каждым из зеркал. [c.335]

Только полная совокупность дифракционных максимумов определит вторичное изображение в соответствии с объектом. Впрочем, совокупность максимумов, расположенных по одну сторону от центра (например соответствующих положительным т), достаточна для передачи всех деталей, ибо остальные лищь усиливают яркость, не меняя подробностей картины. Особое значение имеют максимумы первых порядков, расположенные под малыми углами и обусловленные более крупными и обычно более важными деталями строения, определяющими в основном вид реального объекта. Максимумы, лежащие под большими углами, определяются главным образом более мелкими деталями предмета, могущими, впрочем, быть очень характерными. Так, например, ь случае объекта в виде бесконечной решетки спектры первого порядка достаточны для образования изображения в виде периодической структуры правильного периода, но с плавны.м переходом от светлых мест к темным " ). Для правильной передачи не только периодичности структуры, но и характерного для нашей решетки резкого перехода от света к темноте, необходимо, чтобы в образовании изображения участвовали и спектры высших порядков. Очень мелкие детали (эле.менты структуры [c.352]

В схеме протекают следующие физические процессы. Излучение выходного экрана воздействует на первичный преобразователь 3, в котором оно преобразуется в электрические сигналы, передаваемые затем по каналу связи I. Во вторичном преобразователе 4, 6 принятые электрические сигналы преобразуются в световое изображение, непосредственно воспринимаемое глазом человека, В качестве первичных преобразователей радиационно-телевизионных установок используются передающие телевизионные трубки суперортикоиы, изо-коны, видиконы, плюмбиконы, супер-кремниконы и др. Каналом связи служат кабельные линнн с электронными и радиотехническими устройствами. В качестве вторичных преобразователей используют главным образом электронно-лучевые приемные трубки (кинескопы). [c.364]

Те же самые факторы определяют предел разрешения зрительных труб или фотокамер, предназначенных для наблюдения земных объектов. При нормальных условиях освещенности каждая точка наземного объекта рассеивает свет и участвует в формировании изображения независимо от соседних точек. Ситуация здесь фактически такая же, как при построении изображения звездного скопления. По этой причине термин самосветящийся объект зачастую с определенной степенью вольности используется в обоих контекстах для краткого указания на объекты, изображения которых строятся при некогерентньк условиях. В случае зрительной трубы или фотокамеры изображение каждой точки объекта, служащей источником, также не является точкой, а представляет собой дифракционную картину апертуры объектива (ср. с разд. 1.3.1). (Мы не будем рассматривать роль окуляра при формировании изображения телескопом или микроскопом, о котором речь идет ниже, поскольку он представляет собой вторичный элемент оптической схемы и не является главным источником искажений.) [c.34]

Под двухзеркальными системами мы будем понимать системы, содержащие два зеркала, участвующие в построении изображения. Лучи света звезд параллельными пучками падают на первое зеркало, называемое главным, диаметр которого а фокусное расстояние От него они отражаются на второе зеркало, имеющее диаметр Г) , обычно называемое вторичным. Общее фокусное расстояние телескопа называется эквивалентным фокусным расстоянием / (или / кв). Соответственно эквивалентным относительным отверстием называется] величина Лдкв — Каждое из [c.216]

Классической двухзеркалъной сштемой рефлектора Называется такая, D которой главное зеркало является параболоидом вращения. Параболическое зеркало свободно от сферической аберрации, т. е. строит изображение, стигматичное на оси. Вторичное зеркало пе должно нарушать это свойство. Из формулы (7.32) вытекает следующее выражониа квадрата эксцентриситета вторичного зеркала для классических систем [c.225]

Рис. 14.8. Схема юстировки вторичного фокуса рефлектора. I —теодолит, г — главное зеркало, с — крест нитей, i — вторичное аервало, С и 4 — изображения креста С и вто ричного зеркала в главном так, как пни видны во вторичном эеркале.

Исправление сферохроматической аберрации в большинстве оптических систем вызывает серьезные затруднения. Впервые на нее обратил внимание Гаусс и, вычисляя радиусы кривизны астрономического двухлинзового объектива, исправил ее. Исправление этой аберрации в двухлинзовых системах возможно только за счет апланатизма, т. е. система, исправленная в отношении хроматической разности сферических аберраций, обладает значительной комой. При этом радиусы кривизны системы, удовлетворяющей условию Гаусса, очень малы, что приводит к большим толщинам линз. Гаусс, очевидно, переоценил влияние на качество изображения хроматической разности сферических аберраций, считая ее главной причиной, наблюдающейся в длиннофокусных астрономических объективах большой хроматической аберрации. На самом деле этот хроматизм вызывается вторичным спектром. В настоящее время гауссово условие в астрономических объективах не выполняется, так как выполнение условия апланатизма имеет гораздо большее значение. Только в апохроматических объективах микроскопа, где изображение точки на оси системы должно быть безупречным, условие Гаусса должно быть удовлетворено с возможной точностью. В современных фотографических объективах с большой светосилой также необходимо считаться с этим условием, но не следует придавать ему излишнего значения по примеру Рудольфа, высказавшего предположение, что уничтожение хроматической разности сферических аберраций увеличивает глубину резкости объектива это предположение, по-внди-мому, ни на чем не основано. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...