Фабри — Перо интерферометр эталон

Интерферометр Фабри—Перо. Интерферометр, или эталон Фабри—Перо, является в настоящее время основным прибором в спектроскопии высокой разрешающей силы. Его действие основано на интерференции большого числа лучей, получаемых при многократном отражении световой волны между двумя параллельно расположенными плоскими зеркалами, обладающими частичным пропусканием (рис. 26). В современных интерферометрах, как правило, используют многослойные диэлектрические зеркальные покрытия, которые наносят на подложки из оптического стекла или кварца в вакууме. Они позволяют получать высокие коэффициенты отражения света при малой величине потерь на поглощение. Худшие характеристики имеют покрытия из тонких пленок серебра и алюминия. [c.76]

ИНТЕРФЕРОМЕТРА МАЙКЕЛЬСОНА И ЭТАЛОНА ФАБРИ И ПЕРО [c.36]

Поэтому лучше всего пользоваться интерферометром Фабри — Перо как эталоном с постоянным или почти постоянным расстоянием между пластинами. [c.422]

Этого рода светофильтры встречаются двух типов. Одни из них предназначены для работы в проходящем, а другие — в отраженном свете. Из многочисленных конструкций интерференционных светофильтров наиболее просты в изготовлении и удобны в употреблении те из них, которые представляют собою видоизмененные интерферометры (эталоны) тина Фабри — Перо. Теория этих светофильтров вполне аналогична теории интерферометров Фабри— Перо, которая была достаточно подробно рассмотрена ранее (см. гл. 3). [c.340]

В прежних моделях интерферометр Фабри — Перо снабжался приспособлением, позволяющим менять расстояние между зеркалами. Это осуществляется примерно так же, как и в интерферометре Майкельсона. Само собой разумеется, что в раздвижном интерферометре не удается осуществить той высокой точности, которая возможна с эталонами. Поэтому для точных измерений предпочитают пользоваться набором эталонов с кольцами разной толщины между зеркалами. [c.139]

Рис. 6.34. Схема экспериментальной установки для измерения временного поведения фазы пикосекундных импульсов методом динамической интерферометрии 1 — волоконный световод, 2 — дифракционная решетка, 3 — призма решеточного компрессора, 4 — линия регулируемой оптической задержки, 5 — интерферометр Маха — Цандера, 6 — эталон Фабри — Перо, 7 — коррелятор для измерения кросс-корреляционной функции динамической интерферограммы и сжатого импульса [М]

Для измерения фаз применяется техника, основанная на анализе динамических интерферограмм. Схема экспериментальной установки, реализующей этот метод, изображена на рис. 6.34. Исследуемый импульс вводится в интерферометр Маха — Цандера, в одно из плеч которого помещен узкополосный спектральный фильтр (эталон Фабри — Перо). Ширина полосы пропускания фильтра выбрана меньше обратной длительности импульса, так что он играет роль узкополосного фильтра, формирующего опорный импульс. Интерференция опорного импульса с исследуемым, распространяющимся по другому плечу [c.283]

Дифракционный многолучевой интерферометр. Одним из основных требований к интерференционным монохроматорам является высокая светосила. В обычных эталонах Фабри-Перо часть падающего на интерферометр света идет на образование картины в отраженном свете и, следовательно, ие используется при работе [c.73]

В качестве эталона длин волн пользуются и полосами Эд-сона — Батлера [72]. Если пучок белого света проходит через интерферометр Фабри — Перо с расстоянием между зеркалами L, то, после того как свет проходит через спектроскоп, разрешается набор широких интерференционных полос, отделенных друг от друга спектральным интервалом (1/2L). Шкала, образованная такими полосами, калибруется по какой-нибудь стандартной линии. [c.354]

Методика измерения длины волны при помощи интерферометра Фабри — Перо отличается от других тем, что здесь прямо сравниваются две длины волны неизвестная и стандартная. Поэтому достаточно лишь одной стандартной длины волны. Она может быть расположена произвольно относительно неизвестной длины волны, хотя, разумеется, должна быть в пределах диапазона чувствительности фотопленки или в области чувствительности фотоприемника, которым пользуются при сравнении этих длин волн. Сначала калибруют эталон. Оптическую длину эталона пЬ измеряют в длинах волн стандартной линии тХо = = 2nL os 0. После этого по эталону известной длины измеряют неизвестную длину волны. [c.355]

Для получения разрешенного во времени спектра излучения импульсного рубинового лазера был успешно применен фоторегистратор барабанного типа совместно с интерферометром Фабри — Перо [29, 30]. На фиг. 7.8 показано соответствующее оборудование. Принцип, на котором основан данный метод, заключается в том, что все сведения о спектре, даваемые эталоном [c.389]

Следовательно, для эталона Фабри — Перо и для интерферометра Майкельсона произведение разрешения на светосилу равно [43, 47] [c.432]

Если в эталоне Фабри—Перо две плоские пластины заменить вогнутыми зеркалами, мы получим конфокальный интерферометр Конна [51, 52]. Зеркала устанавливают так, чтобы центр кривизны одного из них совпадал с вершиной другого кривизну внешней (выпуклой) поверхности этих зеркал выбирают так, чтобы каждая пластина интерферометра была менисковой линзой нулевой силы. Таким образом, интерферометр Конна представляет собой афокальную систему с увеличением, равным единице плоская волна после прохождения через интерферометр снова оказывается плоской. [c.435]

Интерферометром Конна пользуются в качестве спектрометра, так же как эталоном Фабри — Перо. Для изменения пропускаемой длины волны применяют методы изменения давления, пьезоэлектрического или магнитострикционного изменения длины промежуточного кольца и т. д. Временная дисперсия центрального пятна равна [c.436]

П - призменный Д — дифракционный М - интерферометр Майкельсона С—СИСАМ Ф —эталон Фабри —Перо К — интерферометр Конна. [c.437]

Интерферометры с постоянной толщиной Л называют эталонами Фабри— Перо. [c.198]

Интерферометр Фабри—Перо применяется в метрологии для сравнения длины волны излучения эталонного источника с длинами волн других спектральных линий. [c.264]

Если конструкция интерферометра такая, что расстояние между отражающими поверхностями пластин постоянно, то такой прибор принято называть эталоном Фабри — Перо. Если в конструкции предусмотрено изменение этого расстояния (плавное или дискретное), то такой прибор называют интерферометром Фабри —Перо. [c.203]

Измерение длины с помощью интерференционных колец равного наклона. Эталон длины может быть выполнен в виде интерферометра Фабри — Перо. На рис, 3.8.1 изображен эталон длины Си выполненный в виде кварцевого цилиндра. На полированные торцы цилиндра установлены на оптическом контакте плоские зеркала. Их поверхности обладают высоким коэффициентом отражения. [c.212]

Полосы наложения применяются также для сравнения толщины эталона Фабри—Перо с концевой мерой большой длины Ь. В этом случае последовательно располагается эталон Фабри — Перо (зеркала Р и Р2) и интерферометр Майкельсона (зеркала М., Мь М3) (рис. 3.8.3). Эталон Фабри — Перо и интерферометр Майкельсона освещаются параллельным пучком лучей. Лучи, многократно отразившиеся от зеркал Р и Р2 эталона, попадают на делительное зеркало М, проходят ветви интерферометра Майкельсона и зеркалом М направляются в коллиматор О2. В этой системе могут наблюдаться интерференционные полосы наложения равной толщины. Если расстояние между плоскостью Р и зеркалом М2 в т раз больше длины / эталона Фабри—Перо, то разность хода между лучами, т раз отразившимися между зеркалами эталона Фабри— Перо и затем разделенными зеркалом М, будет мала и интерференционная картина может наблюдаться в белом свете. [c.215]

ЯВЛЕНИЕ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ В ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНЫХ И КЛИНОВИДНЫХ ПЛАСТИНКАХ, ЭТАЛОН ФАБРИ И ПЕРО, ИНТЕРФЕРОМЕТР МАИКЕЛЬСОНА [c.23]

Если расстояние между пластинками строго фиксировано, т. е. пластины неподвижны, такой интерферометр называется эталоном Фабри — Перо. Преимуществом эталона Фабри — Перо является его высокая точность, которую не удается получить в раздвижном интерферометре. Расходящийся пучок света от протяженного источника (на рис. 5.20 показан ход одного из этих лучей) падает на интерс[)ерометр. При этом, очевидно, возникает интерференционная картина, представляющая собой семейство кривых [c.114]

При сравнении метра с длиной световой волны красной линии кадмия в Международном бюро мер и весов (МБМВ) Фабри и Перо предложили интерферометр, представляющий собой два зеркала, покрытые светоделительными слоями и установленные строго параллельно друг другу на определенном расстоянии, т. е., по существу, воздушную плоскопараллельную пластинку . Эта воздушная плоскопараллельная пластинка названа была ими интерференционным эталоном и известна в курсе физики как интерференционный эталон Фабри и Перо . Это название, конечно, не связано с понятием эталона в метрологическом смысле, оно лишь означает неизменность расстояния между зеркалами. [c.31]

В Международном бюро мер и весов интерферометр Майкельсона, усовершенствованный Пераром и Терриеном и снабженный новейшим фотоэлектрическим способом регистрации интерференционной картины, и в настоящее время используется при самых точных исследованиях контуров спектральных линий. Однако интерферометр Майкельсона позволяет построить контур спектральной линии при изменении разности хода в интерферометре передвижением зеркала, и при таком анализе контура приходится выполнять довольно сложные математические преобразования. Несколько проще получить контур линии, пользуясь эталоном Фабри и Перо. [c.38]

При измерении длин волн с помопхью многолучевого интерферометра (эталона Фабри и Перо) дробные части порядка интерференции определяют по диаметрам интерференционных колец. Вначале для этого фотографируют интерференционную картину при всех измеряемых длинах волн и затем на негативах, пользуясь [c.53]

Эталонного спектроинтерферометра, состоящего из спектрометра со сменными дифракционными решетками, обеспечивающими измерение длин световых волн в пределах 3000—200 нм, интерферометра Фабри и Перо и фотоэлектрического регистрирующего устройства. [c.49]

Наиболее распространенным многолучевым двухпластинчатым интерферометром является интерферометр (эталон) Фабри—Перр (ИФП). Изобретенный учеными Фабри и Перо в конце XIX столетия этот прибор не потерял своего значения и в настоящее время. Интерферометр Фабри—Перо представляет собой две стеклянные или кварцевые пластинки Pi и р2, разделенные воздушным промежутком d (рис. 17.1). Внутренние поверхности пластин имеют покрытия Si и Sa, обладающие высоким коэффициентом отражения. Многократные отражения луча, падающего на прибор, приводят к интерференции многих пучков, которые в проходящем и отраженном свете создадут интерференционную картину. В соответствии с рассмотрением, проведенным в 7, в проходящем свете в фокальной плоскости объектива будут наблюдаться узкие интерференционные максимумы и широкие минимумы. Картина в отраженном свете будет обратной. [c.122]

В приборе, подобном интерферометру Майкельсона или эталону Фабри—Перо, мы имеем дело с интерференцией лучей, обладающих огромной разностью хода (около миллиона длин волн). Поэтому для наблюдения интерференции требуется очень большая монохроматичность света. Физическая причина, в силу которой немонохроматический свет не может давать интерференционных картин при большой разности хода, лежит в следующем. Как мы видели в 4, степень монохроматичности определяется длительностью правильного синусоидального колебания, имеющего место при излучении света. Другими словами, чем больше правильных синусоидальных колебаний с неизменной амплитудой и фазой свершится в атоме раньше, чем прекратится его излучение, тем более моно-хроматичен испускаемый им свет. Всякий обрыв правильного сину- [c.142]

В настоящей главе рассмотрено действие некоторых спектральных аппаратов (дифракционная решетка, эшелон Майкельсона), позволяющих определять с очень большой точностью длины волн или разницу в длинах волн двух близких спектральных линий. Аналогичную задачу можно решить и при помощи интерференционных спе.ктроскопов (пластинка Лю.ммера—Герке, интерферометр Майкельсона, интерферометр или эталон Фабри—Перо), описанных в гл. VII. [c.211]

Лазер с перестраиваемой частотой и регистрирующей системой является принципиально новым монохроматором. Абс. измерения длии волн генерации осуществляются с помощью спец. устройства (Х-метра), в к-ром сравниваются длины волн лазера и эталона (как правило, им является стабилизированный Не— Ne-.uasep) с помощью интерферометров Манкельсона, Фабри — Перо, пластинки Физо. Относит, точность измерения при этом —10 —10 8 достаточна для спектральных исследований жидкостей и твёрдых тол и недостаточна для спектроскопии сверхвысокого разрешения. Частота перестраиваемого лазера здесь измеряется гетеродинным. методом относительно опорного стабилизированного лазера, частота к-рого известна. Диапазон частотных измерений определяется быстродействием фотоприёмника и может быть - 10 в видимой и в ИК-областях спектра. Использование методов измерения абс. частот генерации лазеров в спектроскопии позволяет измерять частоты переходов с относительной точностью 10 [c.555]

Однако следует отметить, что способ монохроматизации связан с большими световыми потерями, это затрудняет его практическую реализацию. Существенно оолее высокой светосилой обладает сферический эталон Фабри-Перо, состоящий из двух сферических зеркал, расстояние между которыми равно их радиусу кривизны [1421. В таком интерферометре параксиальные фокальные точки совпадают и образуется афокальная система. [c.6]

Одним из вариантов клинового интерферометра является мультиплекс-эталои со встречной дисперсией [66]. Оп состоит из двух простых интерферометров Фабри-Перо 1—2 и 3—4, работающих в клинообразном режиме (рис. 42). В отличие от обычного Мультиплекс-эталона ход дисперсии в обоих интерферометрах направлен в противоположные стороны, поэтому совмещение максимумов Интерференции в каком-либо направлении будет только для одной длины волны. Варьируя величины ftj и h , ФJ и фз (соответственно расстояние между зеркалами и углы интерферометров), можно добиться гашения других максимумов, j[c.73]

Резонаторное устройство состоит из двух зеркал, расположенных у торцов стержня перпендикулярно его оси, отстоящих друг от друга на величину (10 4-10 ) Я,. Эта система представляет собой многолучевой интерферометр, в котором световые лучи, распространяющиеся вдоль оси резонатора, многократно отражаются зеркалами. После каждого отражения они проходят через активную среду и усиливаются за счет индуцированного изл>чения возбужденных атомов. Одно из зеркал выполняется частично пропускающим (Коэффициент пропускания I—5%) и служиг для вывода генерированпого сишала из резонатора. Резонаторная система выполняется в виде сферического эталона ФабрИ Перо (см. гл. Ill, п. 2), в ко7 ором два одинаковых вогнутых сферических зеркала расположен-ы на расстоянии, равном радиусу кривизны зеркал. Особенность конфокальной системы заключается в более низком уровне дифракционных потерь, а также в возможности менее точной обработки зеркальных поверхностей 159]. Часто в качестве резонатора используют торцы кристалла, нанося на них отражающие слои, при этом наилучшие результаты дают многослойные диэлектрические покрытия. [c.80]

Синхронизация мод лазера на АИГ Nd исследовалась Куи-зенгой и Сигманом, экспериментально подтвердившими многие выводы теории, данной в разд. 4.2 [4.6]. Для синхронизации мод лазера на АИГ Nd ими использовался электрооптический фазовый модулятор на кристалле LiNbOs с частотой модуляции 264 МГц. Ширина спектра излучения Av определялась с помощью интерферометра Фабри—Перо. Для измерения длительности импульсов Xl использовался быстродействующий фотодиод. Длительность более коротких импульсов определялась корреляционным методом на основе измерения второй гармоники (см. гл. 3). В зависимости от глубины модуляции Ьрм наблюдались импульсы длительностью от 40 до 200 пс при средней выходной мощности 300 мВт. Без принятия дополнительных мер кристалл модулятора выполнял роль эталона Фабри— Перо, ограничивавшего ширину спектра излучения лазера. Для сокращения длительности импульсов необходимо исключить селекцию мод модулятором, устранив мешающие отражения (для этого можно, например, скосить входные окна модулятора под углом Брюстера к оптической оси резонатора). Можно также наклонить модулятор на достаточно большой угол, устранив таким образом перекрытие падающего и отраженного пучков. Измерялась зависимость ширины спектра излучения и длительности импульсов от коэффициента глубины модуляции 8рм. Результаты измерений представлены на рис. 4.6. Проведенные через экспериментальные точки прямые подтверждают предска-10 [c.147]

Если эталон Фабри—Перо применяют в качестве спектрографа, то интерференционные кольца регистрируют на фотопластинке. Если используется сканирующий интерферометр Фабри—Перо, то информацию о спектре дает электрический сигнал фотоумножителя. Фотоумножитель помещают позади круглой диафрагмы, расположенной в центре фокальной плоскости, на которой воспроизводится кольцевая интерфе-эенционная картина [68]. [c.350]

Так, например, изменение давления на 100 тор (в случае эталона с воздушным промежутком) обеспечит сканирование на 0,02 А, или на 2400 Мгц (при длине волны А. = 5000 А). Очень медленного сканирования можно добиться, если частично откачать эталон, а затем медленно напускать в него воздух через капилляр. Более быстрое и легче контролируемое сканирование, правда с меньшей стабильностью, можно получить, если снабдить эталон пьезоэлектрическим цилиндром. В этом случае длину эталона можно варьировать, изменяя внешнее напряжение. Под робнее о работе сканируюндего интерферометра Фабри— Перо с электронным сканированием говорится в гл. 8. [c.387]

Это свойство описанной системы используется для сравнения длины L концевой меры с длиной эталона / (рис.3.8.4,а,б). Концевая мера притирается к отражающей поверхности. зеркала Мз. В поле зрения можно при этом наблюдать две интерференционные картины (рис. 3.8.4, б). Одна из них образована лучами 3, 4, отразившимися т раз в эталоне Фабри — Перо в интерферометре Майкельсона зеркалами М и Мг вторая— образована лучами 1, 2, отраженными в интерферометре М1айкельсона зеркалами М и М3. Первая интерференционная [c.216]

Особое место при градуировке спектрографа занимает интерференционно-расчетный метод. Он заключается в следующем перед входной щелью спектрального прибора помещается интерферометр типа эталона Фабри—Перо, освещенный параллельным пучком лучей от источника непрерывного спектра. В этом случае спектр в фокальной плоскости будет пересечен вертикальными интерференционными полосами равного хроматического порядка. Для интерференционных максимумов, как ясно из рассмотрения ПРХП (см.сс. 129—132), при условии, что промежуточный слой — воздух, справедливо равенство 2ta = k, где t — толщина слоя а — волновое число k — порядок интерференции. Это равенство может быть записано несколько иначе при условии, что k = ko- -k, [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...