Мезонный нонет

Мезонная теория ядерных сил 162-169 Мезонный нонет 383, 384 [c.394]

Таким образом, в схеме St/(6)-симметрии для псевдоскалярного мезонного октета сохраняются все результаты St/(3)-симметрии, а что касается векторных октета и синглета, то они объединяются в один векторный унитарный нонет, в состав которого входят два изотопических синглета ( со и ф ), В силу Sf/(6)-симметрии они должны иметь близкие значения масс. Одинаковость состояний и близость масс у со и ф приводят к тому, что реальные частицы ф и со являются суперпозицией ф и со . Этим и объясняется плохое согласие формулы (86. 29) и лучшее согласие формулы (86. 29 ) с экспериментальными данными . Теория 5 /(6)-симметрии позволяет вычислить коэффициенты [c.695]

СТОЯНИИ о- а второй — векторные мезонные резонансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1 При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел у членов унитарного октета и соответствующего унитарного синглета. Сравнение рис. 175—177 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов супермультиплета близки (для мезонов в смысле Ae/s< l). [c.307]

Низшие кварковые мезонные состояния по значениям спина разделяются на две группы по 9 частиц (мультиплет из 9 частиц называется нонетом). Для одного нонета = 0", для другого = Г. Кроме частиц, перечисленных в табл. 7.6, в каждый нонет [c.362]

Точно так же строится нонет векторных мезонов (ро, [c.324]

Октетная симметрия превосходно подтверждается экспериментом. Действительно, кроме барионного октета V2+ существует аналогичный мезонный октет (см. рис. 278) и очень похожий по структуре мезонный нонет (см. рис. 279). Первый объединяет все известные -псевдоскалярные мезоиные адроны , находящиеся в состоянии Q-, а второй — векторные мезонные резо-..нансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1-. При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов векторного унитарного октета и векторного унитарного синглета. Сравнение рис. 278, 279 и 280 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов [c.683]

Сильновзаимодействующие частицы и резонансы вместе называются адронами. В последнее время было предпринято несколько удачных попыток классифицировать адроны на основе унитарной симметрии. Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе определенных совокупностей (унитарных мультиплетов, сверхмультиплетов, супермультиплетов) адронов с одинаковыми спинами и четностями (псевдоскалярный мезонный октет, векторный мезонный нонет, барионный октет V2+ и барионный декуплет /2+). [c.704]

Магнитный резонанс 74—75 Масса релятивистская 27 Массовое число 31 Масс-спектрометр Демпстера 29—30 Медленные нейтроны 301 Мезоатом 54, 573 Мезонная теория Юкава 549 Мезонный нонет 683 [c.716]

Октетная симметрия хорошо подтверждается экспериментом. Действительно, кроме барионного октета 1/2+ существуют два мезонных нонета (см. рис. 175 и 176). Первый объединяет все известные псевдоскалярные мезонные адроны, находящиеся в со- [c.306]

Первая трудность связана с существованием девяти векторных мезонов, для объяснения которой в SU (3)-симметрии приходится допускать случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов унитарного октета и унитарного синглета. Это приводит к отклонению от октетной массовой формулы (22.29) п случае векторного мезонного нонета. [c.317]

Рис. 122. Объединение резонансных мезинон (мезонных адронов) в октет (нонет).

В КХД существует проблема нонета псевдоскалярных мезонов. Из них восемь , К , К , ri) находят объяснение как псевдоголдстоуновские бозоны (см. Голдстоуиа теорема), связанные со спонтанным нарушением почти точной киральной симметрии исходного лагранжиана КХД, Девятый псевдоскалярный мезон т гораздо тяжелее остальных восьми и не укладывается в эту схему. Трудность разрешается тем, что аксиальный ток, имеющий квантовые числа т) -мезона, не сохраняется даже в пределе безмассовых кварков из-за аксиальной А. Большая масса Ti -мезова является указанием на то, что в вакууме КХД существенны такие флуктуации глюонного поля G v, Для к-рых величина [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...