Метод пропорционального распределения в системе

Интуитивная подгонка по весу амуниции и пропорциональное распределение ее по телу, а также методы крепления (жесткость системы в целом обеспечивает необходимую скорость движений в бою) [c.90]

Описанные выше методы на основе количественных критериев обеспечивают достижение поставленных целей в отношении обслуживаемости систем путем эффективного планирования работ на этапе конструирования, соответствующего руководства работами и оценки их результатов. Математическое моделирование и процедура пропорционального распределения позволяют преобразовать общие требования к системе в конкретные требования для подсистем. Методы прогнозирования дают возможность направлять процесс конструирования на обеспечение требуемой степени обслуживаемости. Соответствие техническим условиям демонстрируется путем оценки обслуживаемости системы на основе проведения испытаний и оценки в эксплуатационных условиях. Вообще эти методы представляют основное направление в исследовании обслуживаемости на количественной основе. [c.89]

Исследования фракционного состава (дисперсности) частиц, используемых в реальных технологических процессах, показали [190], что он изменяется в достаточно широких пределах. Для анализа характера контактов частиц в системе с реальным распределением фракций на основе (5.63) разработана програм.ма для ПЭВМ, в которой по методу Монте-Карло случайным образом выбирается фракция падающей частицы. При этом интервалы, в которые попадают случайные числа, распределены не равномерно, а пропорциональны фактическому распределению фракций. [c.201]

Обобщение метода фиктивного поглощения на случай возбуждения колебаний в пьезоэлектриках системами полосовых электродов предложено в работе [37]. В том случае, когда колебания возбуждаются N невесомыми электродами, задача сводится к определению неизвестных функций q ix) (г = 1,2,..., N), пропорциональных распределению зарядов на электродах, из системы интегральных уравнений [c.603]

Поскольку 0(2 )w i 2i)w удовлетворяют дифференциальным уравнениям (7Г.15), ясно, что точное решение этих уравнений должно зависеть от производных функции распределения / всех порядков, т. е. в общем случае (7.4.67) не будет иметь вид уравнения Фоккера-Планка. Отметим, однако, что последние члены в уравнениях (7Г.15) относительно малы, так как они обратно пропорциональны числу активных атомов, которое является макроскопической величиной ). Поэтому, считая, что > 1, можно решать уравнения (7Г.15) методом итераций. В нулевом приближении пренебрегаем последними двумя членами в этих уравнениях. Это приводит к системе алгебраических уравнений, которые легко решаются. Затем полученное решение подставляется в правые части уравнений (7Г.15) и функции g(2)w i 2i)w находятся в первом приближении по параметру N . Ограничиваясь этим приближением, находим [c.153]

Метод квантовых функций Грина представляет собой объединение наиболее эффективных технических приемов современной квантовой теории поля [1] с идеей о последовательности частичных функций распределения, сравнительно давно уже используемой в статистической физике [2]. Такая комбинация, по-видимому, наилучшим образом приспособлена для разрешения принципиальных трудностей, возникающих при попытке динамического рассмотрения системы многих тел в статистической физике 1). Трудности, о кото--рых здесь идет речь, специфичны не для той или иной конкретной физической системы, а для всего этого класса задач вообще. Они связаны с наиболее характерной особенностью статистических систем — макроскопически большим числом степеней свободы 2). Макроскопически большие размеры системы приводят к тому, что полная энергия ее (как в основном, так и в возбужденном состояниях) оказывается пропорциональной общему объему V. В то же время разности между различными энергетическими уровнями системы (в частности, значения энергии возбуждения , представляющие собой разности между возбужденными и основным уровнями) от объема, как правило, зависят весьма слабо, а в пределе [c.11]

Особенность пропорционального страхования состоит в том, что распределение ущерба межд>- объектом страхования и страховой компанией не зависит от абсолютной величины этого ущерба. Иными словами, как для больших, так и для малых ущербов система распределения остается неизменной. Во многих случаях на практике это является неудобным. Избежать этого недостатка позволяет непропорциональное страхование, которое позволяет разделить подходы к финансированию рисков в зависимости от их величины и происхождения. Выделяются следующие методы непропорционального страхования страхование по системе первого риска и франшиза. [c.37]

Методика распределения косвенных расходов должна способствовать правильному выявлению действительной себестоимости продукции и вместе с тем быть достаточно простой, ибо чем проще метод распределения, тем менее громоздка учётная работа. В большей части отраслей машиностроительной промышленности цеховые и общезаводские расходы распределяются ме-мсду отдельными изделиями (заказами) пропорционально заработной плате производственных рабочих, которая соответствует количеству и качеству затраченного труда на изготовление данной продукции, причём доплаты по премиально-прогрессивной системе исключаются, так как они не характеризуют трудоёмкости выполненной работы. [c.273]

Пусть Е — значение заданной полной энергии, и пусть D и D — два возможных распределения, причем энергии i и С2 равны Ei и Е2 для распределения D, Е[ и Е при распределении Di. Если мы хотим пользоваться методом Эйнштейна, то следует себе представить (система предоставлена самой себе) осуществленными все возможные распределения. Если D существует в продолжении промежутка времени т и D в продолжение промежутка г, то отношение т к т равно отношению вероятностей D и D. Против этого нельзя ничего возразить такой способ рассмотрения, как мы уже указали, представляется совершенно естественным. Появляется следующее затруднение совсем не видно, почему вероятность данного распределения, например распределение можно рассматривать как произведение двух множителей Ui и 772, из которых один относится к С, а другой к 62-Для того чтобы формула Больцмана дала величину, тождественную с термодинамической энтропией, нужно, чтобы г было пропорционально произведению /Ti772, ri — произведению 77 772, причем величины 77i и П[ зависят исключительно от состояния С, Л2 и Лз — от состояния 2- [c.46]

Так как движение сообщается неподвижной жидкости, то, когда тело движется через нее, кинетическая энергия всей системы обязательно больше, чем энергия одного тела. Ввиду того, что работа, производящая этот излишек энергии, должна поставляться телом, усилие на тело зависит не только от скорости, но и от ускорения. Таким образом, если временное изменение кинематических соотношений включается в функцию потенциала или тока безвихревого потока, то для определения кинетической энергии жидкости можно использовать форму уравнения Бернулли для неустановившегося двилеения. Кирхгоф упростил эту проблему, доказав, что полное усилие может быть выражено в членах присоединенных масс или приращений действительной массы тела, пропорциональных объему и плотности вовлеченной в дви-леение жидкости коэффициент пропорциональности изменяется с изменением формы тела. Тэйлор увеличил ценность понятия присоединенных масс, выразив их в членах особенностей, порождаемых телом. Наконец, Легалли установил прямое соотношение между силами, действующими на тело, и особенностями. Таким образом, если распределение особенностей задано или установлено одним из методов решения уравнений течения, как это сделано в следующем разделе, тогда силы и моменты могут быть определены непосредственно без нахождения распределения давления. [c.92]

К. Гарднер [7.9] предложил приближенный полуэмпириче-ский метод расчета круговой трубной решетки. Он считает, что нейтральная поверхность равномерно перфорированной пластины конгруэнтна ) нейтральной поверхности пластины того же радиуса и также нагруженной, причем изгибная жесткость ее пропорциональна цилиндрической жесткости коэффициент пропорциональности определяется экспериментально. Внешняя нагрузка на решетку от труб предполагается непрерывно распределенной, состоящей из гидростатического давления (внутри либо снаружи труб) и части, обусловленной прогибами обоих решеток, расположенных по концам труб. В результате расчет сводится к решению системы двух дифференциальных уравнений осесимметричной деформации сплошной круговой пластины на спошном упругом основании в бесселевых функциях. В дальнейшем автор анализирует различные варианты граничных условий для каждой из пластин. [c.340]

Из классической гидродинамики следует, что свободный линейный канал с шириной W (в сантиметрах) имеет эффективную проницаемость 10 1V /12 дарси. Распространяя метод интегралов Фурье или рядов Фурье, развитый в главе IV для математической обработки однородных систем, можно получить вывод для распределения давления внутри системы, бесконечных или конечных размеров, состоящей из однородной двухразмерной пористой среды (сам известняк), рассеченной линейной голосой отличной проницаемости (трещина), которая вскрыта эксплоатационной скважиной. Изменение давления вдоль полосы вблизи скважины линейно и меняется логарифмически на больших расстояниях от скважины. Однако линейное изменение продолжает сохраняться на далеких расстояниях от скважины, по мере того как возрастает проницаемость полосы (трещины) относительно той величины ее, которой обладает остальная часть системы (см. фиг. 152). Для фиксированной проницаемости линейной полосы (фиксированной ширины и проницаемости трещины) сопротивление сложной системы возрастает с уменьшением проницаемости основной массы известняка. Однако, если проницаемость известняка сохраняется фиксированной, то результирующее сопротивление уменьшается с увеличением щирины трещины. При изменении ширины больше О 5 мм сопротивление системы обратно пропорционально кубу ширины трещины. [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...