Скачок фазы при отражении полном

В принципе, чтобы добиться полной аналогии между системой на рис. 2.2в и резонатором, следовало бы еще учесть скачки фазы при отражении от зеркал. Если зеркала металлические, скачок фазы составляет тг №ленно благодаря тому, что идущие навстречу друг другу пучки на зерка-тх оказываются в противофазе, здесь и находятся, как известно, крайние узлы образующейся благодаря наложению этих пучков стоячей воды. Поскольку при полном обходе резонатора имеют место два отражения от зеркал, суммарный фазовый набег за их счет составляет 2тг и может быть отброшен. Если концевые зеркала имеют многослойные диэлектрические покрытия, скачки фаз уже не равны тт. В этом случае можно при анализе считать резонатор состоящим не из диэлектрических, а из металлических зеркал, поверхности которых находятся там, где был расположен ближайший к диэлектрическому зеркалу узел поля. Это позволяет ste з тывать скачки фаз на зеркалах и в дальнейшем. [c.65]

Возникновение скачка фазы при полном отражении можно понять, не обращаясь к формулам Френеля. Допустим ради определенности, что электрический вектор лежит в плоскости падения. Если угол падения строго равен предельному углу полного отражения фо, то волна во второй среде будет еще однородной. [c.416]

Призма полного внутреннего отражения (призма-крыша) с поляризационной точки зрения является однородной фазовой пластинкой, одна из главных осей которой совпадает с ребром при вершине. Скачок фаз на призме связан с показателем преломления формулами Френеля для полного внутреннего отражения [13]. [c.89]

Напротив, при ф = 90° полное отражение сопровождается изменением фазы на 180°. В этом случае падающая и отраженная волны распространяются в одном и том же направлении — параллельно границе раздела. Граничные условия будут удовлетворены, если положить / = —ёц. Падающая и отраженная волны гасят друг друга, в результате чего как в первой, так и во второй средах не будет никакого светового поля, и граничные условия выполняются тривиально. Но равенство означает, что при отражении появляется скачок фазы в 180°. [c.416]

Рассмотрим некоторые свойства коэффициентов отражения и трансформации. При нормальном падении ( = О, 7 = -°°). а также при скользящем падении (а = О или 0=0) имеем F,, = F,, = -1, F,, = F,, =0, т.е, происходит полное отражение как поперечной, так и продольной волн (со скачком фазы на я) без трансформации их одной в другую. При условии [c.91]

При обыкновенном отражении оба отношения R /Si и / 1 / 11 всегда вещественны. При полном отражении они, вообще говоря, комплексны. Это значит, что при полном отражении фаза волны испытывает скачок, и притом, как правило, отличный от нуля или л. Пусть волна поляризована перпендикулярно к плоскости падения. Можно написать [c.414]

Итак, при ф = Фо скачок фазы при отражении равен нулю, а при ф = 90° он составляет 180°. При этом во всем интервале изменения угла ф от фо до 90° отражение должно оставаться полным ( 64). Изобразим колебание электрического поля в отраженной волне на векторной диаграмме. При Ф = Фо амплитуда изобразится вектором А (фо) (рис. 245), а само колебание — его проекцией на ось X (если заставить вектор А (фо) равномерно вращаться вокруг О с угло- -/, ..... [c.417]

С помощью векторной диаграммы показать, что скачок фазы при полном отражении превосходит вдвое скачок фазы, испытываемый преломленной (поверх- остной) волной. [c.425]

Как видно, у диэлектриков величина П неограниченно возрастает в окрестности угла Брюстера (р -> 0), а А претерпевает скачок (р меняет знак). Напротив, у проводников отсутствует угол полной поляризации, хотя коэффициент отражения параллельной компоненты всегда больше, чем перпендикулярной. Угол, соответствующий максимуму П, называют псевдобрюстеровским, имея в виду, что коэффициент отражения параллельной составляющей становится при этом угле минимальным (хотя не нулевым). Также нет резкого скачка фазы при угле Брюстсра, которая изменяется от О до л плавным образом. [c.194]

Из сопоставления уравнений (VH.21) и (VH.23) следует, что узлы или пучности давления и скорости в стоячей волне смещены по оси X на величину Дх — Л,/2. Что при этом происходит на отражающей границе Как уже отмечалось в предыдущем параграфе, давление или скорость в отраженной волне изменяют знак у границы, что соответствует скачку фазы на 180°. Если волна падает из акустически более жесткой среды на границу раздела с менее жесткой средой, т. е. >-22, то, как следует из формул (Vn.8), скачок фазы на границе испытывает волна давления, которая, таким образом, отражается с потерей полуволны . Следовательно, на границе раздела сред в этом случае будет располагаться узел давления стоячей волны или минимум полного давления, которое в силу равенства действия и противодействия целиком передается второй среде в виде проходящей волны. При тех же условиях знак скорости при отражении не изменяется, отражение происходит без потери полуволны . Следовательно, фаза отраженной волны не изменяется у границы, где таким образом возникает пуч1юсть стоячей волны скорости или максимум полной волны скорости. В силу условия неразрывности, эта скорость передается частицам пограничной среды, где формируется бегущая (проходящая) волна, в которой, согласно уравнениям (VH.9), фазы скорости и давления совпадают. В предельном случае z-i или О, который осуществляется, например, при отражении волны, распро- [c.149]

При полном внутреннем отражении р- и -компоненты волны претерпевают скачки фаз б и б , к-рые определяются соотнотением [c.566]

Отсюда видно, что обе компоненты испытывают скачки фаз разной величины. Вследствие этого линейно поляризованный свст при полном внутреннем отражении окажется патяризованным эллиптически. [c.65]

Мы видим, что в этом случае К = I, т.е. огражение полное. Величина ip — скачок фазы волны при отражении — является монотонной функцией угла в. ФаЗовый сдвиг при отражении ip(0), как мы увидим ниже (см. 5, 13), обуславливает весьма интересные явления при отражении ограниченных волновых пучков, а также звуковых импульсов. [c.30]

При профилировании сопла необходимо, естественно, учитывать собственный спектр характеристик, показанный на рис. 8-10 тонкими линиями. За минимальным сечением образуется волна разрежения, в пределах которой и возникает конденсационный скачок. За конденсационным скачком в зависимости от его положения продолжается расширение потока в двух системах волн разрежения, индуцированных конденсационным скачком B tnN и BtriiNi) и стенками сопла ADL A и A DiLA). Как указывалось, профиль сопла на участках DL и DiL строится таким образом, чтобы отраженные характеристики были погашены. При расчете следует учитывать изменение термодинамических параметров паровой фазы в конденсационном скачке. С этой целью используются расчетные соотношения, выведенные в 6-3, или номограммы скачков конденсации. Если предположить, что фазовые переходы в конденсационных скачках не меняют физических свойств паровой фазы и ее последующее расширение происходит с полным переохлаждением, то и на этом участке можно применить метод характеристик для перегретого (переохлажденного) пара. Выходное сечение сопла в этом случае определяется по уравнению неразрывности [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...