Уравнение Бернулли для несжимаемого газа

Эта зависимость есть уравнение Бернулли для несжимаемого газа. Действительно, так как [c.194]

Уравнение Бернулли для несжимаемого газа (небольшие скорости воздушного потока) в упрощенной форме имеет вид [c.13]

Упругость воздуха 8 Уравнение Бернулли для несжимаемого газа 13 [c.390]

Итак, газ можно рассматривать как несжимаемую жидкость, если скоростной напор существенно меньше модуля объемной упругости. Знак приблизительно равно в (1.27) отражает использование уравнения Бернулли для несжимаемого газа, что, однако, при решении задачи о пределе применения модели несжимаемой жидкости не вызывает ощутимой погрешности. [c.22]

Отсюда видно, что соотношение (2.6) с точностью до 8 также согласуется с уравнением Бернулли для несжимаемого газа. На основании этого определим поправку на сжимаемость при замерах скорости с помощью трубки Пито - Прандтля, в которой, как известно, для определения скорости используются уравнения Бернулли для несжимаемого газа. Действительно, из (2.6) [c.37]

Уравнения (5.56) и (5.57) можно применять при тех же ограничительных условиях, что и интеграл Бернулли, из которого они получены. С практической точки зрения имеет смысл использовать их лишь в случаях, когда существенно проявляется сжимаемость газа, что имеет место при скоростях, соизмеримых со скоростью звука. Для описания движения газа с малыми скоростями можно пользоваться уравнением Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.104]

С практической точки зрения имеет смысл использовать эти уравнения лишь в случаях, когда существенно проявляется сжимаемость газа, что имеет место при скоростях, соизмеримых со скоростью звука. Для описания движения газа с малыми скоростями можно пользоваться уравнением Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.112]

Течение газа по трубам при малых перепадах давления. В этом случае уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости принимает вид [c.288]

Отсюда видно, что чем меньше число Маиевского, т. е. чем меньше при прочих равных условиях скорость потока, тем с большей степенью точности можно применять к вычислению давлений в газе уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости. Так как [c.101]

Уравнение количества движения (154) в отличие от уравнения Бернулли (149) пригодно не только для несжимаемых жидкостей, но также и для газов, т. е. для сред переменной плотности. [c.229]

Приведенные уравнения Бернулли наряду с уравнениями объемного и массового расхода (125), (126) или неразрывности (129) дают возможность решать разные задачи, связанные с установившимся движением жидкости или несжимаемого газа в трубах и каналах. При этом уравнение в форме напоров применяют преимущественно для капельных жидкостей, в частности для водопроводных линий, а уравнение в форме давлений — для газа (воздуха) без учета его сжимаемости (газопроводы низкого давления и газовые тракты котельных установок, вентиляционные системы). [c.217]

Газопроводы низкого давления служат для транспортирования газа от городских распределительных пунктов (ГРП) к потребителям и его раздачи внутри зданий. Манометрическое давление здесь не более 2—3 кПа (200—300 мм вод. ст.). Поэтому газопроводы работают при малых перепадах давлений и движущийся в них газ можно рассматривать как несжимаемую жидкость и применять уравнение энергии (Бернулли) в форме давлений (270). [c.281]

Таким образом, можно прийти к выводу, что фильтрация газа через слой сыпучего является сложным процессом, в частности, в зависимости от характера поля эквивалентных отверстий в слое могут существовать застойные зоны и даже обратная циркуляция газа. Поэтому уравнение Бернулли, выведенное для трубки тока при установившемся движении несжимаемой жидкости, не приложимо к движению потока газов через слой материалов в шахтных печах, как это ошибочно иногда делается. [c.324]

Уравнение (8-7а), представляющее собой запись первого закона термодинамики для обратимого адиабатного потока несжимаемой жидкости, носит название уравнения Бернулли. Это уравнение давно известно в гидродинамике, где оно выводится из законов Ньютона. Уравнение Бернулли имеет большое практическое значение, так как все жидкости при невысоких давлениях (а в некоторых случаях и газы) можно считать практически несжимаемыми. [c.270]

Уравнение (1.02) является формой уравнения Бернулли, справедливой как для несжимаемых жидкостей, так я для сжимаемых газов. В этом его достоинство. [c.12]

При малых перепадах давлений, малых скоростях установившегося движения и неизменной температуре продукты сгорания и воздух на элементарных участках газовоздушного тракта могут рассматриваться как идеальные, несжимаемые и невязкие газы. Тогда энергетический баланс для элементарной струн таких газов может быть выражен уравнением Бернулли [c.256]

Уравнение Бернулли при изотермическом течении газа имеет такой же вид, как и для несжимаемой жидкости [c.57]

Прежде чем выводить уравнение Д. Бернулли для сжимаемо] жидкости, рассмотрим некоторые особенности движения газа. Представим себе сначала несжимаемую жидкость, находящуюся в длинной трубе и ограниченную поршнями АиВ (фиг. 36). [c.86]

Уравнение (52.11) выводится для элементарной струйки газа однако оно часто используется при расчете характеристик потоков конечных размеров (например, при исследовании истечения газа из сопел, течения в трубах и в других случаях) при этом v рассматривается как средняя по сечению потока скорость течения. Для несжимаемой жидкости уравнением сохранения энергии является уравнение Бернулли, записываемое при пренебрежении действием сил тяжести в форме [c.461]

Уравнение Бернулли может применяться и к течению сжимаемых жидкостей, т е. газов, если только скорости последних незначительны. Действительно, для того чтобы газ мог с достаточной степенью приближения считаться несжимаемым, необходимо, чтобы [c.158]

Диффузоры служат для торможения жидкости. Несжимаемая жидкость тормозится только в расширяющихся каналах (W2— — 18,1/82). При этом кинетическая энергия жидкости, в соответствии с уравнением Бернулли (4.83), превращается в энергию давления и частично затрачивается на преодоление сопротивления диффузора. Как было установлено (11.59), торможение газа можно осуществить за счет геометрического, расходного, теплового и механического воздействий, а при сверхзвуковом течении — даже за счет трения. Комбинация этих воздействий может усилить или ослабить диффузорный эффект. [c.314]

Г. изучают движение капельных жидкостей, считая их обычно несжимаемыми. Однако выводы Г. применимы и к газам в тех случаях, когда их плотность можно практически считать постоянной. Рассматривая гл. обр. т. н. внутр. задачу, т. е. движение жидкости в ТВ. границах, Г. почти не касается вопроса о распределении силового воздействия на поверхность обтекаемых тел. Г. обычно разделяют на две части теор. основы Г., где излагаются важнейшие положения учения о равновесии и движении жидкостей, и практич. Г., где эти положения применяются для решения частных вопросов инженерной практики. Осн. разделы практич. Г. течение по трубам (Г. трубопроводов), течение в каналах и реках (Г. открытых русел), истечение жидкости из отверстий и через водосливы, движение в пористых средах [фильтрация). Во всех разделах Г. рассматривается как установившееся (стационарное), так и неустановившееся (нестационарное) движение жидкости. При этом осн. исходными ур-ниями явл. Бернулли уравнение, неразрывности уравнение и ф-лы для определения потерь напора. [c.116]

Для этого сопоставим давления, вычисленные для газа по уравнению (25), о давлениями, которые получаются при тех же скоростях по уравнению (15) для несжимаемой жидкости. Рассмотрим струйку, которая направляется из бесконечно удаленной точки и обтекает поверхность тела. Максимальное давление / тах в этой струйке будет в критической точке, где и = 0. Имея в виду вычислить погрешность от придменения к газу уравнения Бернулли для несжимаемой жидкости, мы должны сопоставить между собой максимальные давлеппя, вычисленные для случаев сжимаемой и несжимаемой жидкостей, так как между ними возможны и наибольшие различия. Давление в критической точке газового потока необходимо знать, кроме того, для определения его скорости с помощью трубки Пию, которая служит не только для измеренпя скоростей в несжимаемой жидкости, но п в газе. [c.99]

Общие замечания по поводу возможности рассматривать газы кач несжимаемые жидкости (195). 98. Уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей формула для напорного колпака (196). 97. Влияние сжимасмости на формулу динамического давления (198I, 98. Уравнение непрерывности для сжимаемых жидкостей (20U). 99. Влияние сжимаемости на форму линий тока при течениях со скоростью ниже скорости звука (202). [c.8]

Уравнение Бернулли (25) для струйки газа значительно сложнее, нежели уравнение Бернулли для струйки несжимаемой жидкости, так как объемный вес газа у есть величина переменная вдоль струйки. В связи с этим возникает вопрос, нельзя ли при вычислении давлений в газе пользоваться при определенных условиях вместо уравнения (25) значительно более простым уравнением (15). Разумеется, уравнение (15) в применении к газу не является точным уравнением, а лишь приближенным. Вычислим величину погрешности, которая получается, если определять давления в газе по уравнению Бернулли для несн имаемой жидкости. [c.99]

Если при движении газа по трубам вследствие теплообмена с окружающей средой температура по длине не изменяется, то имеет место изотермический процесс (Т=соп81). При этом внутренняя энергия в сечениях трубопровода остается постоянной. Уравнение Бернулли при изотермическом течении газа имеет такой же вид, как и для несжимаемой жидкости, за исключением того, что в сечениях потока разная плотность [c.75]

Уравнение Бернулли может применятьс5 и к течению сжимаемых жидкостей, т. е газов, если только скорости последних не значительны. Действительно, для того чтобы газ мог с достаточной степенью приближения считаться несжимаемым, необходимо, чтобы в рассматриваемом случае обратимого адиабатического течения изменение удельного объема газа Аа=и2 при изменении давления на величину = Р2 Р было мало, /Да [c.199]

Это и есть уравнение Бернулли (D. Bernoulli, 1738) для идеального газа (для идеальной несжимаемой жидкости коэффициент перед р/р равен единице). [c.183]

Даниил Бернулли (1700—1782) — выдающийся математик и физик. Жил в Петерубурге о 1725 по 1733 г., член Парижской академии наук. Занимался многими вопросами механики жидкостей и газов. В частности, получил излагаемое уравнение для случая установившегося движения несжимаемой жидкости. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...