Закон сохранения энергии для реальной жидкости

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ ДЛЯ РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.51]

Это уравнение выражает закон сохранения энергии применительно к потоку реального газа и по аналогии с уравнением (18) часто называется уравнением Бернулли для реального газа (жидкости). [c.43]

Уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии для потока реальной жидкости [c.31]

Характерным для спектра возбуждений в бозе-жидкости по сравнению со спектром ферми-жидкости является то, что бозе-возбуждения могут существовать как незатухающие. С математической точки зрения это означает, что решения уравнения (24.16) являются вещественными. При конечных температурах затухание возбуждений обусловлено возможностью их столкновений друг с другом. При абсолютном нуле реальных возбуждений нет. Поэтому единственным механизмом, приводящим к конечному времени жизни возбуждения, может явиться распад его на возбуждения меньшей энергии, если такой процесс допускается законами сохранения импульса и энергии. В ферми-жидкости всегда возможен распад с образованием частицы и дырки, что приводит к конечному времени жизни квазичастиц, обратно пропорциональному р — В бозе-жидкости при достаточно малых импульсах возбуждения существуют как незатухающие. Только с увеличением импульса энергия возбуждения достигает, в конце концов, некоторого порогового значения, выше которого возбуждение неустойчиво относительно распада на два или больше возбуждений с меньшей энергией. Такой порог мы назовем точкой окончания спектра. Она представляет собой особую точку кривой спектра. Ниже мы попытаемся выяснить характер этой особенности, причем, как это будет видно из дальнейшего, полное исследование может быть выполнено в общем виде без каких бы то ни было предположений о слабости взаимодействия (Питаевский [42]). Мы ограничимся только (надо думать, с достаточной физической общностью) предположением, что точка окончания спектра соответствует порогу распада на два (а не более) возбуждения. [c.304]

В случае реальной (вязкой) жидкости полная удельная механи ческая энергия по длине струйки будет убывать, так как част энергии будет затрачиваться на преодоление сил сопротивлени движению, обусловленных внутренним трением в вязкой жидко сти. В связи с этим для элементарной струйки реальной жидкост гидродинамический напор (полная удельная энергия) в сечени 1— 1 (см. рис. 3.10) будет всегда больше, чем гидродинамически напор в следующем за ним сечении 2—2, на величину затрат энер ГИИ на преодоление сил сопротивления движению, т.е. Н у > Н 2 Обозначим потери напора на преодоление сил сопротивлени через Л/. Тогда в соответствии с законом сохранения механичес кой энергии можно записать [c.58]

Если для элементарной струйки идеальной жидкости уравне ние Бернулли представляет собой закон сохранения механическо энергии, то для потока реальной жидкости оно является уравне нием баланса энергии с учетом потерь. Механическая энергия теряемая жидкостью на рассматриваемом участке течения, не ис чезает бесследно, а превращается в тепловую. Так как удельна теплоемкость жидкости обычно велика по сравнению с потерям удельной энергии и тепловая энергия непременно рассеивается повышение температуры жидкости малозаметно. Процесс преоб разования механической энергии в тепловую является необрати мым — превращение тепловой энергии в механическую невоз можно. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...