Равнодействующая сил инерции

Итак, в рассматриваемом случае равнодействующая сил инерции звена такова, как если бы масса всего звена была сосредоточена в его центре масс, но приложена эта равнодействующая не в центре масс, а в центре качания звена. [c.86]

Например, в том случае, когда линия действия равнодействующей рассматриваемой системы сил проходит на малом расстоянии от центра приведения, в частности равнодействующая сил инерции звена проходит на малом расстоянии от его центра масс. [c.89]

Покажем, что линия действия равнодействующей сил инерции Ф проходит через центр качаний. Для этого продолжим линию действия этой силы до пересечения с прямой ОС перенесем в точку их пересечения 0 силу Ф и разложим ее на две составляющие фЕ и Ф (рис. 224, г). На основании теоремы о моменте равнодействующей силы (ч. I, Статика , 29) [c.287]

Модуль равнодействующей сил инерции Ф = ф -1-Ф [c.295]

Модуль равнодействующей сил инерции [c.296]

Так как грузы движутся поступательно, то равнодействующие сил инерции приложены в центрах масс тел, а их модули [c.321]

Условно приложим в центре масс каждого груза равнодействующую сил инерции его точек. Направим эти силы противоположно ускорениям, имеющим условно направление осей координат. Определим их значения [c.325]

Модуль равнодействующей сил инерции звена А В [c.355]

Равнодействующая СИЛ инерции приложена в центре тяжести звена АВ, т. е. в его середине. Поэтому искомые давления на шарниры Л и fi от сил инерции звена АВ оказываются векторно равными [c.355]

Ускорение w груза В направлено вдоль наклонной плоскости вверх. Поэтому равнодействующая сил инерции груза В направлена параллельно линии наибольшего ската наклонной плоскости вниз Р Р [c.362]

Проекция ускорения на ось у оказалась отрицательной, следовательно, ускорение при os(u >0 направлено вниз, а равнодействующая сил инерции направлена вверх и равна [c.370]

К грузам Л и Р, совершающим поступательное движение, приложим равнодействующие сил инерции, направив их противоположно ускорениям соответствующих грузов, т. е. 1 — вверх, а 7з — параллельно наклонной плоскости вниз, причем [c.419]

Приложим силы инерции масс рассматриваемой системы. Так как кулак А и стержень В движутся поступательно, то к каждому из них приложена равнодействующая сил инерции, направленная противоположно ускорению данного твердого тела и равная по модулю произведению его массы на модуль ускорения. [c.422]

Если ускорение кулака А направлено по горизонтали направо, то ускорение стержня В направлено по вертикали вверх. Поэтому проекция на ось х равнодействующей силы инерции кулака J дается формулой [c.422]

К рамке В, движущейся поступательно, приложим равнодействующую сил инерции J, направленную противоположно ускорению рамки В [c.424]

Задача 1120 (рис. 549). Однородный стержень АВ длиной / и массой т вращается с постоянной угловой скоростью oj вокруг вертикальной оси, проходящей через конец А, образуя с этой осью неизменный угол а. Определить равнодействующую сил инерции. [c.389]

Ответ Равнодействующая сил инерции равна по величине, sin а . [c.389]

I, жестко прикрепленный к вертикальному валу DE под углом а = 60°, переносит точечный груз В, находящийся на свободном конце стержня. Массы стержня и этого точечного груза одинаковы. Найти кратчайшее расстояние h от заделки А стержня до линии действия равнодействующей сил инерции системы груз — стержень при равномерном вращении вала. [c.143]

Для звена массы т, движущегося поступательно с ускорением а, равнодействующая сил инерции [c.40]

В тех случаях движения твердого тела, когда силы инерции приводятся к равнодействующей, последняя совпадает по величине и направлению с главным вектором этих сил. Но равнодействующая сил инерции необязательно проходит через центр масс тела, хотя величина и ее направление всегда определяются по формуле (58). [c.345]

Линия действия равнодействующей силы инерции в этом случае проходит через центр масс, так как главный момент сил инерции точек тела относительно центра масс [c.354]

Заметим, что равнодействующая сил инерции Рцб проходит не через точку С, а ниже. Действительно, = и определяется формулой (4), а результирующий момент Мцб —формулой (2). Из этих формул следует, что плечо вектора Рцб относительно точки О равно os г ) (рис. 5.33). [c.171]

Равнодействующая сил инерции приложена в центре качаний L маятника ее можно разложить на центробежную и вращательную составляющие, равные [c.352]

Решая эту задачу по принципу Даламбера приложим (условно) к телам рассматриваемой системы силы инерции (рис. 404, а). Так как груз движется поступательно, то равнодействующая сил инерции точек этого груза должна быть приложена в его центре тяжести С. При этом сила направлена противоположно ускорению тс центра [c.730]

Модуль равнодействующей сил инерции й определите по формуле (22.7) Р [c.409]

Таким образом, равнодействующая сил инерции всего маховика направлена по линии ОС и равна [c.167]

Равнодействующая сил инерции точек тела равна их главному вектору. Поэтому для стержней / и 2 [c.283]

Положение линии действия равнодействующей сил инерции зависит от характера движения звена, поэтому при определении сил инерции все звенья механизма разделим на три группы I) звенья, движущиеся поступательно 2) звенья, вращающиеся относительно неподвижной оси, и 3) звенья, совершающие плоскопараллельное движение. [c.59]

В рассматриваемом случае всю массу звена можно условно сосредоточить в плоскости симметрии. Здесь можно приложить векторы равнодействующих сил инерции материальных точек, расположенных на перпендикулярах к плоскости симметрии. [c.82]

Этот момент на рис. 247, б представлен парой N —N. Как было показано выше, влияние этой пары (момент на устойчивость машины надо рассматривать совместно с другими внешними приложенными к машине силами. Поэтому в дальнейшем мы рассмотрим только влияние на устойчивость машины равнодействующей сил инерции. [c.346]

Полное уравновешивание сил инерции механизма. Выше ( 52,2) было показано, что равнодействующая сил инерции [c.350]

Точка поперечного сечения, относительно которой моменты /j/Ф и /г<р равны нулю, носит название центра изгиба или центра жесткости. Она характерна тем, что если внешняя статическая поперечная сила приложена в центре изгиба, то она не вызовет кручения, а поворот вокруг проходящей через нее оси не сопровождается изгибом. В статике, таким образом, можно развязать изгиб и кручение, поместив начало координат в цент ре жесткости. В динамике равнодействующая сил инерции стержня приложена в центре тяжести и перенос начала координат не ликвидирует связность изгибных и крутильных колебаний. [c.168]

Составляя уравнение моментов веса жидкости вокруг оси 0- —0 находим радиус центра тяжести и равнодействующую сил инерции жидкости [c.262]

Это означает, что результирующее действие машин на окру-жа ющую среду (например, на основание машины) равно равнодействующей сил инерции всех движущихся материальных точек внутри машины. Подобным образом, результирующий момент, при помощи которого машина воздействует на окружающую среду, равен [c.8]

При этом следствием появления Фтх является, как отмечалось выше, увеличение общих сил трения на границах потока, что в продуваемых системах (например, газовзвеси) проявляется в дополнительной потере давления (Арт), а в гравитационных (непродуваемых) системах— в возникновении поперечного градиента скорости слоя. Статические давления компонентов потока р и рт в общем случае нельзя принимать равными. Они отличаются не только на капиллярное давление при большой дисперсности частиц [Л. 279], но и имеют разное приложение в случае связанного движения плотного слоя частиц gradpT также учитывает внутреннее напряжение в материале частицы, которое может возникнуть из-за механических или термических причин. Проекция равнодействующей сил инерции компонентов на ось х равна изменению количества движения элемента Ах Ау Az зо времени по оси х [c.38]

Возможно, что выражение (9-45) окажется более удобным для обобщения опытных данных по динамике сыпучей среды, а (9-46)—по кинематике слоя. В более общем случае —продувке слоя и пр. —в Кп.сл следует подставлять равнодействующие сил инерции и касательных напряжений. Для моделирования потоков сыпучей среды согласно известной обратной теореме теория подобия необходимо и достаточно, чтобы условия однозначности были подобны, а одноименные критерии — аргументы, составленные из этих условий, в правой части (9-45) были равны. При нестационарном и нестабильном движении слоя дополнительно требуется, чтобы Носл = = idem и L/D= idem. Указанные определения являются более полными, чем полученные в [Л. 68]. [c.291]

Из статики известно, что для любой системы сил равнодействующая (если она существует) равна главному вектору этих сил. Следовательно, равнодействующая сил инерции, когда она существует, равна Я", но при непоступательном движеи1Ги эта равнодействующая вообще не проходит через центр масс тела, что и имеет место в данном случае. [c.352]

Прнложим к пластинке задаваемую силу G и реакции полшипника В и подпятника А. Так как сила G и равнодействующая сил инерции расположены в плоскости илястиики, то реакции опор лежат тоже в этой плоскости, имея [c.297]

Кривошип ОА длиной 0,1 м шарнирного параллелограмма OABOi начинает вращаться из состояния покоя с постоянным угловым ускорением е = 2 рад/с Определить модуль равнодействующей сил инерции стержня АВ массой 2 кг в момент времени / = 1 с. (0,894) [c.282]

Силы инерции в этой задаче образуют систему параллельных сил, распределенных вдоль стержня по закону треугольника. Равнодействующая такой системы сил проходит через точку, находящуюся на расстоянии одной трети длины стержня от основания треугольника. Приложим к стержню 0D в дополнение к силам Р, Fynp., Yq и Zq равнодействующую сил инерции и запишем уравнения равновесия для системы сил, действующих на стержень при угле его отклонения 45 . [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...