Пластина конечных размеров (параллелепипед)

Пластина конечных размеров (параллелепипед) [Л. 4-7] [c.72]

Пусть будет дана пластина конечных размеров 2Rl X 2 аХ2 з (параллелепипед) с температурой помещенная в среду с постоянной температурой Внутри пластины действует источник тепла, удель- [c.14]

Постановка задачи. Дана пластина конечных размеров 2/ X 2/ X х2/ з (параллелепипед), температура которой равна Т . В начальный момент времени пластина помещается в среду с постоянной температурой Тс > Гц. Требуется найти распределение температуры и удельный расход тепла в любой момент времени. [c.263]

Результаты решения задач нестационарной теплопроводности могут быть использованы при расчете температуры тел с двух- и трехмерными температурными полями (тел ограниченных размеров). Параллелепипеды и цилиндры конечных размеров можно рассматривать как тела, образованные пересечением соответственно трех взаимно перпендикулярных неограниченных пластин конечной толщины, цилиндра и двух пластин. [c.184]

Параллелепипеды, цилиндры конечных размеров и прямоугольные стержни можно рассматривать как тела, образованные пересечением соответственно трех взаимно перпендикулярных неограниченных пластин конечной толщины, цилиндра и пластины и двух пластин. [c.98]

Короткие цилиндры, прямоугольные призмы и параллелепипеды можно рассматривать соответственно как тела, образованные пересечением взаимно перпендикулярных цилиндра и пластины, двух пластин и трех пластин неограниченных размеров, но конечной толщины. Для цилиндра конечной длины толщина пластины 26 берется равной длине цилиндра I. Относительная температура / для какой-либо точки цилиндра равна произведению относительных температур этой точки, полученных для бес- [c.214]

Как было сказано, параллелепипед образован в результате пересечения трех взаимно перпендикулярных пластин безграничных размеров, но конечной толщины. Следовательно, для него и решение можно представить как произведение безразмерных температур для трех безграничных пластин [c.96]

Пусть параллелепипед помещен в первоначально однородное магнитное поле Я , ориентированное по оси г, направленной вдоль большего ребра а. Если размеры Ь я а значительно больше й, то электромагнитное поле можно рассматривать как поле в бесконечной пластине, на которое накладывается продольный (при г = = а 2) и поперечный (при х = Ы2) краевой эффект, вызванный конечными размерами тела. Оба эффекта в такой постановке определяются одним входным параметром й/8 и имеют пространственно-двухмерный характер. Исключение составляют только зоны трехгранных углов, где поле трехмерное. [c.132]

Зная теперь свойства одномерной функции 6(4,X), обратимся к анализу свойств интерференционной функции для предельных случаев обращения параллелепипеда в плоскость и прямую. Плоскость с осями X, у можно получить из параллелепипеда, увеличивая размеры А ж В ж уменьшая С. При этом, чтобы сохранить конечную рассеивающую способность такой бесконечно тонкой пластины, условимся описывать ее плотность вдоль направления 2 6-функцией. Обозначим такую плоскость как [c.28]

ПАРАЛЛЕЛЕПИПЕД. ТЕМПЕРАТУРА СРЕДЫ — ЛИНЕЙНАЯ ФУНКЦИЯ ВРЕМЕНИ При помощи теоремы Дюамеля можно получить решение для пластины конечных размеров 2Ri X 2R X 2R ). Для этого воспользуемся решением для параллелепипеда при постоянной температуре среды Тс = onst, которое приведено в 9 гл. VI. Если воспользоваться соотношением (20) в 8, то после интегрирования получим [c.320]

Время нагрева и охлаждения теплотехнически толстого тела определяется теплопроводностью. Расчет этого времени приведен -выше. Значение суммарного коэффициента теплоотдачи в атом случае определяет граничное условие третьего рода. Рассмотренные методики расчета времени и наГревя н охлаждения справедливы для бесконечных пластины, цилиндра и шара. В практике нагрева Прн пайке имеют дело с изделиями конечной формы. При этом ааменяют паяемое изделие иа тело конечных размеров простой формы поверхности (параллелепипед, прямоугольный стержень, цилиндр, н шф). [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...