Олово Теплоемкость

IF 22. Группа IVa. Элементы группы IVa особенно усиленно изучались по многим причинам. Два из элементов этой группы встречаются при низких температурах в двух различных кристаллических модификациях. Два элемента—олово и свинец—являются сверхпроводниками, причем для олова были особенно подробно изучены термодинамические соотношения при сверхпроводящем переходе. Наконец, теплоемкость решетки алмаза, а также графита исследовалась теоретически. [c.345]

Рис. 8. Теплоемкость олова в зависимости от температуры

Опробование методов и установок, использованных нами для определения теплоемкости, проводилось на материалах с хорошо изученной зависимостью теплоемкости от температуры. Была определена теплоемкость олова, свинца, ртути, висмута, железа, меди, кварца. Удовлетворительное совпадение найденных значений с литературными говорит [c.150]

Теплоемкость и коэффициент линейного расширения олова 01 (белого олова) [c.59]

Рис. 17.22. Зависимость теплоемкости олова от температуры

Измерение теплоемкости при переходе металла в сверхпроводящее состояние. Когда по каким-либо причинам невозможно определить критическую температуру перехода,образца из нормального в сверхпроводящее состояние прямым. методом, проводят измерения теплоемкости. На рис. 17.22 приведена зависимость теплоемкости олова от температуры. Скачок конечной величины на кривой С Т) соответствует превращению 2-го рода, каким и является переход в сверхпроводящее состояние (критическая температура для олова 3,7 К [c.287]

В табл. 16.6.1 приведены значения удельных теплоемкостей олова, соответствующие сверхпроводящему С и нормальному Сп состояниям (последние величины получены при внешних магнитных полях, больших Не). [c.92]

Обозначив атомную теплоемкость серого и белого олова соответственно через С1(Т) и С2 Т), можно выразить 31 Тд) и Зп(То) при помощи уравнения (193) следующим образом [c.127]

Превращение углерода (графит — алмаз). Подобно тому, как при превращении олова на основе калорических измерений определялась температура равновесия между двумя модификациями, можно вычислить и равновесное давление для превращения графит — алмаз, как функцию температуры. Зная энтальпию превращения и ход молярных теплоемкостей графита и алмаза вплоть до самых низких температур, можно вычислить изменение свободной энтальпии. Расчет показывает, что свободная энтальпия алмаза при атмосферном давлении и при любых температурах больше, чем свободная энтальпия графита. Поэтому при нормальном давлении графит можно рассматривать как устойчивую модификацию. Превращение в этом случае произойти не может. [c.173]

Теплоемкость. При введении золота теплоемкость олова возрастает. На рис. 91 показана кривая, характеризующая увеличение теплоемкости жидких сплавов при 425° по сравнению с теплоемкостью олова в зависимости от содержания золота [42]. Теплоемкость разбавленных сплавов при 4,2 °К определяли в работе [60]. [c.152]

Рис. 91. Изменение с составом теплоемкости жидких сплавов золота с оловом при 425° по сравнению с теплоемкостью олова.

В работе [49] было установлено, что введение 2,9 3,9 и 5,6 ат.% 1п снижает электронную теплоемкость олова в интервале 1,2—2,2 °К на 1,4 [c.391]

Кеезом и Пирлман (неопубликованные данные) провели измерения молярной теплоемкости антимонида индия в интервалах температур от 1 до 20° К, причем величина Н,, оказалась равной 200° К. Это вещество также имеет решетку типа алмаза, постоянная которой почти совпадает с постоянной решетки серого олова (6,45 и 6,46 А соответственно) кроме того, массы атомов индия, сурьмы и олова довольно близки. Если предположить, что величина о для серого олова также равна 200° К, то зависимости 9/в(, от Т/во для [c.348]

Электронная тенлоемкост . в нормальном и сверхпроводящем состояниях. На фиг. 25 приводятся зависимости и jT от Т , вычисленные из результатов измерений Кеезома и ван-Лера для олова. Здесь п представляют собой соответственно атомные теплоемкости в нормальном и сверхпроводящем состояниях. Сплошными прямыми па фиг. 25 изображены значения полученные с помощью приближенной формулы Кока [178, 179] для температурной зависимости теплоемкости. Для атомной теплоемкости он принимает обычное выражение [c.362]

Возможно также, что обсуждавшееся выше допущение Кока о характере температурной зависимости теплоемкости является слишком упрощенным. Так, например, для олова (см. фиг. 25, заимствованную из работы [122]) совершенно ясно, что это допущение не оправдывается, поскольку эксиери-меитальпые точки не ложатся на прямые липни. Очевидно, что здесь температура Тв ниже т. е. выше 3° К соотношение (33.1) уже не вынолняется. Это, впрочем, не столь существенно, так как следует все же ожидать, что вклад рептетки в теплоемкость не меняется прп переходе образца из нормального состояния в сверхпроводящее. Это означало бы, что наряду с отклонениями значений С JT вверх от прямой выше Г =10 должны наблюдаться совершенно аналогичные отклонения и значений СJ2 которые фактически не наблюдаются (см. фиг. 25). [c.364]

Эти результаты, получеггные Шоттки [182], использовались Симоном [183] для объяснения отклонений теплоемкости лития, натрия, кремния, серого олова и алмаза от формулы Дебая (5.6). Однако теплоемкость этих веществ меняется с температурой монотонно, любой же монотонный ход теплоемкости, как отмечал Блекмен [39], может быть получен из соответствующего непараболического спектра решетки. Поэтому рассмотренную выше схему энергетических уровней следует использовать для объяснения поведения теплоемкости только при наличии максимумов теплоемкости. Так, нанример, для некоторых редкоземельных элементов [99] подобные максимумы связываются с переходами между 4/-уровнями, расщепленными внутрикристаллическим нолем (см. п. 20). [c.366]

После скачка теплоемкость сиерхпроводииков надает с поипл евием температуры быстрее, чем теплоемкость нормальных металлов. Наиболее тщательные исследования были проведены Кеезомом и вап-Лером [95], которые производили измерения на олове. В этом веществе теплоемкость сверхпроводящей фазы меняется приблизительно как Т . [c.632]

Мы не можем с полной уверенностью утверждать, что проиорциопаль-ность теплоемкости кубу температуры и выражение (12.3) не являются только грубым приближением к истинному значению теплоемкости для всех сверхпроводников. Кеезом и ван-Лср, исследуя олово, получили систематические отклонения от этой зависимости. Характер изменений этих отклонений с температурой можно видеть из фиг. 18. Несмотря на большой разброс точек, нетрудно видеть, что суш ествуют систематические отклопепия. После второй мировой войны, когда начали широко применяться термометры сопротивления, было проведено значительное число точных H3MepoHnii теплоемкости. [c.633]

Недавно Лайнтон, Серии и Цуккер [121] продолжили измерения на сплавах с оловом в области низких температур. Они обнаружили, что добавление примесей наряду с обычным уменьигениелг температуры перехода приводит к небольшому постепенному возрастанию постоянной входящей в выражение для. электронной теплоемкости нормальной фазы. Такой эффект обнаружен для всех примесей, валентность которых как больше, так и меньше валентности олова. [c.670]

Температура кипения в °С Удельная теплоемкость в калп X X град в интервале температур 0—100° С для Гз-олова [c.251]

За некоторыми исключениями, все сведения об алюминии, сурьме, свинце, магиии, ртути, калии, натрии, олове и цинке заимствованы нз справочника [8 . Для других металлов основными источниками данных о температурах плавления, температурах кипения, скрытых теплотах и удельных теплоемкостях служили ценные критические обзоры 13—7, 10, 13]. Значения плотности взяты из данных Бюро стандартов 111 и Американского общества металлов 19]. Все эти источники включены в список литературы, в том числе ссылки на оригинальные работы, из которых были заимствованы данные. [c.33]

Структурные превращения в металлах и сплавах сопровождаются выделением или поглощением скрытой теплоты превращения (например, при распл1авлении металлов поглощается скрытая теплота плавления) или же связаны с аномальной удельной теплоемкостью, которая наблюдается, например при образовании сверхструктуры в Р-латуни. Отсюда следует, что при нагревании или охлаждении металла или сплава в одинаковых условиях структурные изменения должны вызвать изменение хода кривой температура — время. По перегибу кривой можно найти температуру структурного превращения. В условиях истинного равновесия температура (или температурный интервал), при которой происходит данное структурное превращение, является постоянной дл я данного металла ил1и сплава, но практически часто наблюдается температурный гистерезис структурного превращения. Например, при медленном охлаждении в условиях истинного равновесия жидкое олово затвердевает при постоянной температуре 231,9 но в обычных опытах часто оказывается возможным, прежде чем начнется кристаллизация, охладить жидкое олово на 20 или 30° ниже его истинной температуры затвердевания. Это явление обычно называется переохлаждением. Переохлаждение является результатом кристаллизации, происходящей путем зарождения центров и их роста. [c.120]

Таким образом было изучено несколько жидких,металлов, свинец [31, с. 275 32—34], олово [31, с. 237 33 34] и натрий [31, с. 227 37], а также вода [27], Литературные данные все еще значительно различаются в отношении точного толкования (интерпретации) и значения результатов, но можно сделать несколько качественных заключений. Оказывается, что в жидкости, как и в твердом теле, существуют колебания атомов, обладающие большой энергией, а распределение частоты колебаний в обоих состояниях одинаково. Жидкость имеет размытый дебаевский спектр, который постепенно становится все менее четким при нагревании. Из этого следует, что температура Дебая при плавлении изменяется лишь незначительно, что подтверждается наблюдениями, показывающими пренебрежимо малое изменение теплоемкости при плавлении большинства металлов. Предполагается также, что диффузия в жидкостях не может быть представлена ни простой моделью свободной диффузии, подобной диффузии в газе (за исключением, возможно, при очень высоких температурах жидкости), ни механизмом скачкообразной диффузии, как в твердых телах такой вывод впервые сделал Нахтриб [209]. Был предложен вариант, основанный на групповой модели диффузии в жидких металлах [27, 36] подобная модель независимо была предложена мной [332]. Глобулы или группы, как полагают, содержат около 100 атомов (см. разделы 3 и 8) и позволяют качественно интерпретировать другие физические свойства (сМ. раздел 9). Вычисленные из модели Эгельштаффа константы диффузии прекрасно совпадают с экспериментальными [27]. [c.20]

Предплавлеиие, предсказанное Борелиусом, найдено в нескольких органических материалах и нескольких тио-цианатах происходит предварительный распад структуры перед плавлением [559]. Уже говорилось об увеличении концентрации вакансий в щелочных металлах ниже точки плавления. Карпентер [562, 563J сообщает об аномальном поведении удельной теплоемкости у лития, калия и натрия в интервале температур на 50— 100 град ниже точки плавления, возможно, вызываемом образованием вакансий. Сообщается о подобной же странности в физических свойствах висмута, цинка, кадмия [565], олова, кадмия [566], магния [566, 567], индия, калия [568] и алюминия, золота и серебра [569]. Несомненно, некоторые из этих аномалий связаны с местным плавлением, вызываемым примесями [573, 574] (образование частиц жидкости в твердой фазе не представляет проблемы, так как при этом увеличивается энтропия), которые стремятся скопиться в уже отчасти разупорядо-ченных местах решетки (дислокации и скопление дефектов). [c.159]

Рис. 16,6.2. Зависимость логарифд а электронной теплоемкости сверхпроводящего олова от 1/Т.

Вклад электройной теплоемкости необходимо также учитывать при рассмотрении структуры элементов, расположенных в начале лантанидного и актинидного рядов у которых энергии уровней ns, п — )d и (и — 2)/ почти одинаковы. Однако из-за сложности электронной структуры указанных элементов количественные расчеты энергии пока не проведены. Кисслинг [2] высказал предполол ение, что тенденция к образованию структур с различной последовательностью чередования плотноупакованных плоскостей, наблюдаемая у редкоземельных элементов, может быть связана с проявлением поляризационных сил, возникающих за счет взаимодействия между незаполненными 4/-уровнями. С понижением температуры влияние этих сил уменьшается, в результате чего у редкоземельных элементов возможно образование более характерных для металлов структур. В противоположность редкоземельным элементам у актинидов при высоких температурах образуются типичные металлические структуры, но наличие сложных структур при низких температурах указывает на то, что при этом характер связи между атомами не является чисто металлическим. Такой переход от металлического типа связи к более ковалентному при понижении температуры наблюдается также у марганца и олова. Плутоний может служить н аиболее яркой иллюстрацией этого, так как он имеет шесть различных модификаций. Однако, несмотря на отмеченную выше закономерность, связанную с усилением металлических свойств актинидов при повышении температуры, у б- и б -модификаций плутония, построенных на базе кубической гранецентрированной решетки, наблюдается наличие отрицательного коэффициента термического расширения, а также высокого удельного электросопротивления. Кроме того, при переходе от менее металлических к более металлическим модификациям плутония наблюдается заметное изменение атомного объема и соответственно плотности. [c.38]

Цв том называют способность металла отражать падающие на него световые лучи, например медь красноватого цвета, алюминий серебристо-белого. Плотность характеризуется массой, заключенной в единице объема. Плавление — процесс перехода из твердого состояния в жидкое. Температура плавления железа 1535°С, олова 232°С, меди 1083°С. Теплопроводность — способность металлов поглощать тепло и отдавать его при охлаждении. Лучшей теплопроводностью обладают серебро, медь, алюминий. Теплопроводность учитывается в теплотехнических расчетах. Тепловое расширение — способность металла расширяться при нагревании сжиматься при охлаждении. Это свойство учитывают при строительстве мостовых ферм, железнодорожных путей, при изготовлении подшипников скольжения. Теплоемкостью называют способность мета-лла при нагревании поглощать определенное количество теплоты. Электропг.овод-ность — способность металла проводить электрический ток. Для токонесущих проводов используют ме,дь и алюминий с высокой электропроводностью, а в электронагревательных приборах и печах применяют сплавы с высоким электросопротивлением (нихром, константак, ман- [c.14]

Импульсный и модуляционный методы могут быть применены и для измерения истинной теплоемкости жидких веществ, например металлов и сплавов. Так, теплоемкость жидкого олова была измерена [91] в интервале 900—1700° К модуляционным методом, близким к описанному в работе Крафтмахера. [c.334]

Для того чтобы найти теплоемкость исследуемого вещества, из полученной величины надо вычесть тепловое значение пустого калориметра при температуре опыта. При этом необходимо при- нять во внимание, что по сравнению с опытами по определению в данном эксперименте в калориметрическую систему входили иные количества теплообменного газа, олова (припой) и меди (крышечка). Расчет показал, что поправка на гелий была ничтожна, а поправки на избыточное количество меди и олова надо было принять во внимание. При температуре опыта они были равны 0,0079 и 0,0040 кал1град соответственно. Тепловое значение 1 2зо,9 найдено интерполяцией табличных данных и равно 1,3604 кал град. Таким образом, [c.420]

Для того чтобы получить термоэлемент с небольшой теплоемкостью, проволочки из висмута и сплава висмут — олово берутся небольшой длины 3 мм и диаметром 0,005 мм. Активная поверхность в этом случае получается очень незначительной, что неудобно, когда имеют дело со световыми потоками сравнительно большого сечения, как, например, в случае спектрофотометрических измерений. Поэтому к спаю термоэлемента припаивается тонкая металлическая пластинка, которая тщательно чернится и выполняет роль световоспринимающей поверхности. Очень часто отдельные термоэлементы соединяют последовательно в термобатарею, которая как приемник света получила название термостолбика (рис. 242, б). Такое соединение применяется в целях повышения интегральной чувствительности приемника. Приведенная на рисунке конструкция термостолбика удобна для спектральных исследований. [c.315]

Теплоемкость. Экспериментальные данные по теплоемкости селенидов олова в литературе отсутствуют. В работе [181] для SnSe (т) при 80° К получено Ср = 8,6 кал/(град-моль). В работе [c.218]

В технологическом узле Б (рис. 1), где в контакте находятся жесть, олово и масло, при взаимодействиии трех компонентов протекают процессы формирования оловянного покрытия. При этом масло, как поверхностно-активная, теплоемкая и восстановительная среда, выполняет следующие функции [c.30]

Четыреххлористый углерод, тетрахлорометан, ССЦ, торговое обозначение тетра или бензиноформ. Очень жидкая, бесцветная жидкость со сладковатым запахом с уд. весом 1,595 к 1дм при 20° точка кипения 76,8°, точка затвердевания — 24°. Уд. вес паров 5,3 кг/м , удельная теплоемкость 0,2 кал кг теплота испарения 61,95 кал кг. Не горит и не образует с воздухом взрывчатой смеси. В воде растворяется мало (0,1%). Хорошее растворяющее средство для смолы, жиров, воска, парафина смешивается со многими органическими растворителями в любых пропорциях. Тетрахлорметан влияет на многие металлы, в особенности на железо, медь и алюминий для технических целей достаточно прочны соединения с цинком, оловом и свинцом, а в особенности с никелем. В присутствии воды медленно распадается на углекислоту и соляную кислоту. [c.1366]

Наиболее приемлемыми теплоносителями этого типа являются щелочные и тяжелые металлы и их сплавы натрий, калий, натриевокалиевый сплав, литий, висмут, ртуть, олово, сплавы висмута со свинцом и др. Физические свойства жидких металлов существенно отличаются от свойств обычных теплоносителей — воды, масла и др. У металлов больше удельный вес и коэффициент теплопроводности значение же теплоемкости ниже, особенно мала величина критерия Прандтля [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...