Магнитная восприимчивость чистых

Магнитная восприимчивость чистых металлов 318 Магнитная проницаемость ЗЛ2 Магнитная сталь сортовая - - Свойства 336 [c.543]

Магнитная восприимчивость чистых металлов [c.141]

Рис. 1. Температурная зависимость обратной магнитной восприимчивости чистого железа [11-

Как уже упоминалось, чистое золото обладает слабым диамагнетизмом на каждый атом имеется один электрон проводимости, а ионы Аи+ с четным числом электронов не имеют магнитного момента. В твердых сплавах Pd-Au при содержании около 50% (атомн.) Pd магнетизм изменяется лишь в слабой степени. Отсюда можно заключить, что атомы палладия в сплаве не имеют магнитного момента, т. е. что они присутствуют, вероятнее всего, как нейтральные атомы с четным числом электронов. Если электроны проводимости поставляются тс лько золотом, то их концентрация должна уменьшаться по мере замещения золота палладием. При 50% (атомн.) Pd концентрация электронов проводимости достигает примерно 0,5 на атом. Установлено, что при дальнейшем увеличении содержания палладия магнитная восприимчивость быстро возрастает, поскольку ионы Pd+ с нечетным числом электронов и соответствующим магнитным моментом замещают ионы Аи+ при этом концентрация электронов проводимости сохраняется приблизительно постоянной. Аналогичные явления имеют место в системах Ag — Pd и Си — Pd, а также в сплавах Pt с Си, Ag и Аи [386, 387, 260]. [c.10]

Практически неограниченные возможности создания сплавов различных составов позволяют придавать им легкоплавкость или тугоплавкость, повышенную механическую прочность и твердость или, наоборот, пластичность, высокую коррозионную стойкость и жаростойкость, высокую магнитную восприимчивость и многие другие специфические или улучшенные качества, несвойственные чистым металлам. [c.14]

Магнитные свойства. Магнитная восприимчивость сплавов скандия с иттрием монотонно изменяется с составом и слабо зависит от температуры. Характер зависимости этого свойства сплавов от температуры такой же, как у чистых скандия и иттрия [3]. [c.767]

При определении магнитной восприимчивости химически чистых веществ легко могут быть обнаружены ничтожные примеси ферромагнитных металлов — таких, как железо, никель, кобальт и др., так как их магнитная восприимчивость а несколько порядков больше и обнаруживает существенную зависимость от величины намагничивающего поля, а также очень малые количества ферромагнитного феррита или карбидов в аустенитной стали. [c.169]

Магнитная восприимчивость. Удельная магнитная восприимчивость сплавов непереходных металлов имеет порядок величины 10 , т. е. тот же, что и для чистых металлов. В том случае, когда компоненты, образующие сплав, растворимы во всех пропорциях, кривая зависимости восприимчивости от концентрации обычно бывает плавной, если только сплавы не образуют упорядоченных фаз. Соответствующие примеры 2) изображены на рис. 50—51. В некоторых случаях, однако, отдельные фазы имеют свои характерные магнитные свойства, которые могут значительно отличаться от свойств чистых металлов. Так, обычно фазы типа у-латуни бывают сильно диамагнитными, в то время как фаза типа р-лату ни ведёт себя нормально. Зависимость восприимчивости латуни 8) от концентрации изображена на рис. 52. [c.55]

По-видимому, наиболее точные измерения ферми-поверхности были выполнены с помощью эффекта де Гааза — ван Альфена. Этот эффект — появление периодических осцилляций магнитной восприимчивости при изменении магнитного поля — является чисто квантовым и возникает из-за квантования электронных орбит в магнитном поле. Мы можем получить это квантование на основании интуитивного полуклассического рассмотрения, проведенного в 2. Тогда мы нашли, что классическая частота движения электрона по орбите определяется формулой [c.139]

Одноэлектронное описание неточное, поскольку оно не учитывает пространственных корреляций между электронами, что подтверждается, например, неточностью результатов, к которым приводит это приближение при вычислении магнитной восприимчивости электронов проводимости. Поэтому стоит показать чисто формальным путем, что существование тензорного взаимодействия типа (VI.74) между ядерным спином и внешним полем фактически не зависит от способа описания. [c.192]

МЕТАЛЛЫ — вещества, обладающие большой тепло- и электропроводностью, хорошей отражательной способностью (блеск), высокой пластичностью (ковкость). Удельная электропроводность чистых М. при комнатной темп-ре составляет 10 —10 Ом" см"1, а сплавов на 1—2 порядка меньше. Проводимость очень чистых металлич. монокристаллов при охлаждении до нескольких кельвинов возрастает до 10 раз, проводимость сплавов слабо зависит от темп-ры. Большинство М. прп комнатной темп-ре имеют малую магнитную восприимчивость только железо, кобальт, никель и их сплавы сильно магнитны (см. Ферромагнетизм). Примерно % известных химич. элементов — М. Почти любые комбинации чистых М. могут образовывать сплавы. [c.211]

A. Приведенное выше доказательство установления равномерного распределения вероятностей, т. е. доказательство размешивания, опиралось существенным образом на возможность сведения задачи решения уравнений движения чистой механики к задаче нахождения геодезических линий соответствующего риманова пространства. Иначе говоря, это доказательство опиралось на потенциальный характер полей — на независимость действующих между частями системы сил от скоростей. С этим связано то обстоятельство, что в случаях, когда силы уже не могут рассматриваться как чисто потенциальные, например, при вращении системы или при наличии магнитного поля, будут существовать отклонения от общих утверждений статистики, относящихся к стационарности и независимости от начального состояния функций распределения в фазовом пространстве. Такие отклонения будут существовать и при наличии полупроницаемых перегородок пользуясь представлениями, подобными тем, которые развивал Орнштейн [1] при рассмотрении реальных газов, можно наличие осмотического давления рассматривать как проявление непотенциального характера сил. Эти трудности отмечались в другом месте работы и связаны, в частности, с парадоксальным результатом классической статистической механики — нулевой диамагнитной восприимчивостью. [c.200]

Сверхпроводники. Многие чистые металлы при температурах 10... 1 К переходят в сверхпроводящее состояние, то есть полностью утрачивают электрическое сопротивление. Ток, протекающий по поверхности сверхпроводника, экранирует его внутренние объемы от влияния внешнего магнитного поля. В таком состоянии внутри сверхпроводника 5 = // = О и никакой диамагнитной восприимчивости не существует. Но с внешней точки зрения сверхпроводники обладают диамагнетизмом, обусловленным макроскопическими поверхностными токами. Соответствующая этому диамагнитная восприимчивость имеет максимальное по абсолютной величине значение = -1/4л-. [c.81]

К обсуждаемой проблеме можно подойти и с точки зрения общих физических соображений. Если диамагнитная реакция системы на включение поля Я связана с изменением орбитального движения электронов в оболочках молекул в соответствии с правилом Ленца (в проводниках при х = эта реакция приводит к появлению поверхностного сверхпроводящего тока и эффекту Мейсснера), то парамагнетизм имеет совершенно иную природу квазистатическое включение поля Н приводит к преимущественной ориентации магнитных моментов атомов по полю, что и приводит к положительной величине намагниченности М = хН, X > Это чисто динамическая реакция не зависит от того, подводится ли к системе тепло, чтобы поддержать начальный уровень температуры, или она изолирована, т. е. как изотермическая Хв — ш)в адиабатическая Xs = восприимчивости [c.99]

Отличие намагничивания за счет парапроцесса от обычного парамагнитного намагничивания, наблюдаемого, например, у таких металлов, как Р1, Рс1 или у ферромагнетиков выше точки Кюри, состоит в том, что восприимчивость первого с повышением температуры не падает, а возрастает и особенно бурно при приближении к точке Кюри. Это видно на рис. 14, где показана температурная зависимость восприимчивости парапроцесса Хи сплава Зб /о N1, 64% Ре, снятая автором при различных намагничивающих полях, наложенных на испытуемый образец. Это поле переводит образец в магнитно-насыщенное состояние (процессы смещения и вращения отсутствуют), и, следовательно, здесь возможно измерять Хи в чистом виде. Следует отметить, что если намагничивающее поле недостаточно для технического насыщения, то это [c.42]

Магниевые сплавы — см. Сплавы магниевые Магний 6 — 49, 312, 313 Магнитная восприимчивость чистых металлов 2 — 318 Магнитная проницаемость 2 — 332 Магнитная сталь сортовая 2 — 336 Магнитное поле 2 — 331, 332. 334 Магнитные анизометры 6 — 63 Магнитные пускатели 2 — 436 Магнитные сплавы — см. Сплавы для постоянных магнитов Магнитные цепи 2 — 337 Магнитный поток 2 — 332 Магнитоэлектрические осциллографы 2 — 375, 376 [c.436]

Для соединений с иаН Н ой связью можно считать, что если бы ионы были абсолютно жесткими и полностью сохраняли свою индивидуальность в данном соединении, то магнитная восприимчивость соединения должна была бы аддитивно складываться из вооприимчивостей отдельных ионов. Поскольку в таком случае каждый ион являлся бы центрально-симметричной системой, то восприимчивость каждого иона представляла бы чистый диамагнетизм Xd и, следовательно, восприимчивость соединения [c.154]

Магнитную восприимчивость грамм-атома достаточно чистых кристаллов Se и Те можно выразить формулой Ван Флека [540] [c.331]

Поэтому жидкие сплавы в этих системах могут вести себя таким же образом в отношении чистых компонентов если последние показывают аномальную структуру (например, Bi—Sb), тогда так же будут вести себя и сплавы, степень отклонения сплавов от поведения свободных электронов, например, должна быть подобной степени отклонения для чистых компонентов. Желательно прямое исследование этих систем кажется, невозможно получить много информации о структуре из физических измерений. Необходимо далее изучать их электронные свойства, чтобы установить достоверность существования аномалий удельного сопротивления при атомном отношении 2 1 или 1 2 и определить предел, до которого можно использовать модель свободных электронов, чтобы описать эти свойства. Размерный фактор может влиять на зависимость от состава некоторых электронных свойств, способствуя образованию составов сплавов с относительно эффективной или неэффективной упаковкой атомов и, следовательно, влияя на зависимость от состава величин g(r) и а(К). Этот эффект также следует распознавать при изучении дифракции и, возможно, оценивать при определении измерений плотности, вязкости или даже термодинамических свойств. Аномальная зависимость магнитной восприимчивости от состава в системе Fe—Со может быть ложной, как и отсутствие скачка в температурном коэффициенте удельного сопротивления в системе Bi—Sb. Явная простота этих систем побудила исследователей игнорировать их. С теоретической точки зрения с ними легче обращаться, чем с более сложными спла- [c.169]

Поданным работы [1] и М. Хансену и К. Андерко (см. т. И [6]), при 20— 25% (ат.) Rh на концентрационной кривой магнитной восприимчивости наблюдается резкий излом, который можно интерпретировать как разрыв на кривой растворимости по аналогии с системами Pt—1г, Pd—Th и Pd—1г. Для этого разрыва растворимости предсказывается критическая температура 780° С [2]. Результаты измерения [3] коэффициента деформационной чувствительности (изменение электросопротивления в зависимости от деформации) в сплавах с содержанием Rh до 30% (ат.) подтверждают образование метастабильных твердых растворов, фиксирующихся при закалке. Полиморфные превращения в чистом Rh описаны в работах [1., 4—7]. Данные высокотемпературных определений периода решетки [8] не согласуются с результатами работы [9]. Здесь необходимы дальнейшие исследования. [c.343]

Калибровка установки проводилась по чистым металлам (V, Мп, Сг) при комнатной температуре, а также по температурной зависимости магнитной вооприимвдвости чистого железа в диапазоне температур 900°—1800° С. Результаты измерений в пределах погрешности хорошо согласуются с известными лите-ратурньшн данным И. Результаты предва рительных измерений магнитной восприимчивости показывают, что разработанная схема позволяет проводить исследова1Ния удельной магнитной восприимчивости в интервале 1 X 10- 1 X 10 (зме/г). [c.102]

Темп-ра перехода в сверхпроводящее состояние 4,41 К. Работа выхода 4,13 эв. Т. парамагнитен магнитная восприимчивость 0,849 К) в (25°). Модуль упругости 16,47 1()и дин/сл (25°) модуль сдвига () 10" дин/см твердость по Брикеллю 40 нг/м.м--, сжимаемость 0,479 КГ с.п /кг. Коэфф. Пуассона 0,Н5. Чистый Т. (99,9 /о) в отожженном состоянии хорошо поддается механич. обработке, легко прокатывается в фольгу 0,04 м.и и в тонкую проволоку, штампуется. [c.114]

Перейдем теперь к рассмотрению менее изученного класса жидкостей с высоким удельным электрическим сопротивлением. Чистый селен изучали в течение долгого времени. По сравнению с другими жидкими полупроводниками молекулярная структура селена хорошо изучена. Жидкая сера очень похожа на жидкий селен, и было показано, что обе эти жидкости состоят из смеси цепных молекул и восьмичленных колец (а возможно и больших колец). Концентрация колец увеличивается с понижением температуры, и имеется критическая температура, ниже которой существуют только кольцевые молекулы. Критическая температура экспериментально наблюдалась только для жидкой серы для селена расчетное значение этой температуры лежит ниже точки затвердевания. Теория равновесия связей для этих жидкостей разработана очень хорошо [78, 104], и эта теория является прототипом теории для сплавов Т1—Те, описанной в гл. 7, 3. Для настоящего обсуждения достаточно отметить, что средняя длина цепи уменьшается с температурой, а концентрация разрушенных связей описывается с помощью константы равновесия с энергией активации Еа, которая была определена различными способами. Эйзенберг и Тобольски [78] на основе данных по вязкости оценили d = 0,54 эВ. Разорванные связи являются парамагнитными центрами, и определение их концентрации в зависимости от температуры методом электронного спинового резонанса дало значение < = 0,63 эВ [158] исследование магнитной восприимчивости [175] привело к значению Еа==0,87 эВ. [c.210]

Фактически Першан, а также Батчер и Мак-Лин [22] ввели комплексные восприимчивости или проводимости для среды без потерь. Часть тензорной восприимчивости с нечетным числом индексов, относящихся к магнитном> полю или намагниченности, чисто мнимая. Часть, которая умножается на четное число компонент магнитного поля, в случае отсутствия потерь действительна последнее следует из рассмотрения симметрии по отношению К изменению знака времени. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...