Приведенное напряжение —

По данным предыдущей задачи построить для вала эпюру крутящих моментов и эпюры изгибающих моментов в горизонтальной и вертикальной плоскостях. Определить, пользуясь гипотезой энергии формоизменения, эквивалентные (приведенные) напряжения для сечений под серединами шестерен 2 и 5 и для сечения пол серединой колеса /. [c.209]

Приведенное напряжение изгиба Г - Л [c.261]

Приведенное напряжение изгиба [c.263]

Приведенное напряжение изгиба (промежуточные выкладки опускаем) [c.264]

На рис. 281, в показаны подсчитанные по уравнениям (35), (36) приведенные напряжения смятия и изгиба для эвольвентных шлицев в функции о для /= 1 0,8 0,6. Напряжения изгиба снижаются с увеличением угла зацепления. Шлицы с о = 30 примерно в 2 раза прочнее шлицев с о = 20°. [c.266]

По приведенным напряжениям проверяют запас прочности, пользуясь обычными формулами расчета на сопротивление усталости. [c.328]

Проверку прочности производят по эквивалентному (приведенному) напряжению. При одновременном действии нормальных и касательных напряжений, согласно формуле (15,7), эквивалентное напряжение [c.312]

Последовательность проверочного расчета валов по приведенным напряжениям покажем на двух примерах. [c.313]

Какие два из трех приведенных напряженных состояний являются равноопасными, если [c.139]

Приведенным напряжение называется потому, что оно соответствует определенным условиям испытания ремня, а именно 1) угол обхвата на ведущем шкиве 1 = 180° 2) скорость ремня и=10м/с 3) передача открытая горизонтальная 4) нагрузка равномерная, спокойная. [c.82]

Итак, гипотезы прочности дают возможность заменить брус, в опасной точке которого возникает сложное Н. С., работающим на растяжение брусом, который равноопасен заданному. Напряжение, возникающее в поперечном сечении этого растянутого бруса, назовем эквивалентным. Очевидно, что этот термин логичнее термина приведенное напряжение или тем более такого термина, как результирующее напряжение , который, несмотря на отсутствие в нем физического смысла, иногда встречается в литературе. Поскольку эквивалентное напряжение — воображаемое (расчетное), нельзя говорить эквивалентное напряжение, возникающее (или действующее) в какой-либо точке , следует говорить определим (или найдем, или вычислим) эквивалентное напряжение для точки . [c.162]

Внешний из семейства выпуклых контуров, проходящих через эти же точки, будет шестиугольник, стороны которого делятся в названных точках пополам. Соответствующее условие пластичности называется условием постоянства наибольшего приведенного напряжения и записывается в виде шести равенств, каждое из которых выполняется на одной из сторон шестиугольника, [c.495]

Существуют формулировки условия анизотропной пластичности в виде кусочно линейных соотношений типа теории Треска — Сен-Венана или теории наибольшего приведенного напряжения. Здесь, однако, будет использован другой подход, который кажется более реалистичным для конструктивно-анизотропных элементов, например, пластин и оболочек, подкрепленных ребрами, а также для композитных материалов, армированных непрерывным волокном. [c.497]

Величина s представляет собою приведенное напряжение, величина г — приведенную скорость деформации. Уравнение (18.7.6) определяет связь между у и s совершенно так же, как при растяжении, когда устанавливается вязь между скоростью деформации е и напряжением о [c.631]

Бывает удобно определять приведенное напряжение s так, чтобы при простом растяжении было s = о, и функцию v(s) так же следует определять из опыта на ползучесть при растяжении. Тогда приведенная скорость р = а) гц) автоматически обратится в скорость деформации растяжения. Умножая (18.7.4) на найдем мощность диссипации [c.631]

Приведенное напряжение s пропорционально октаэдрическому касательному напряжению. Положим [c.632]

Приведенное напряжение пропорционально наибольшему касательному напряжению. Относя тензор напряжений к главным осям, положим [c.632]

В этой записи мы сохранили предположение о том, что зависимость от напряжений Оц сводится к зависимости от приведенного напряжения s, представляющего собою однородную функцию первой степени от Оу. Параметр упрочнения может быть определен различными способами. В соответствии с тем анализом, который был приведен в 18.4, мы рассмотрим два варианта, а именно, [c.643]

Рис. 62. Кривые т—v приведенное напряжение сдвига — приве-денная сдвиговая деформация для некоторых металлов

Система, по которой начинается деформация (в данном случае система BIV), называется первичной это всегда такая система, для которой приведенное напряжение сдвига наибольшее. Если ориентировка кристалла известна, то значение углов о и Ро для всех двенадцати возможных систем скольжения можно измерить по стерео- [c.118]

В выражении для приведенного напряжения сдвига (63) подразумевается, что как в начале пластической деформации (напряжение то), так и на любой ее стадии (напряжение т) приложенное растягивающее напряжение Сти для кристаллов разной ориентировки изменяется в широких пределах при одинаковой деформации. Это означает, что для предельных значений углов (3i, чтобы достичь требуемого приведенного напряжения сдвига в неблагоприятно ориентированной базисной плоскости, необходимы значительные растягивающие напряжения. В этих условиях часто происходит скольжение по другим плоскостям — пирамидальным или призматическим, или двойникование поэтому поведение таких кристаллов нельзя просто связать с характерными особенностями кристаллов, деформируемых исключительно путем скольжения по базисной плоскости. В общем идеального поведения можно ожидать для кристаллов с величиной угла Ро в интервале 10—80°. [c.121]

Очень большое падение напряжений в интервале углов ро от О до 30° легко понять, поскольку в случае кристалла с первоначальным расположением базисной плоскости почти нормально оси растяжения для достижения Ткр по плоскости скольжения требуются высокие растягивающие напряжения. Однако, когда начинается деформация, базисная плоскость поворачивается в более благоприятное положение, при котором приведенное напряжение сдвига становится выше, так что растягивающее напряжение, необходимое для продолжения деформации, уменьшается. На практике такое падение напряжения часто нивелируется процессом деформационного упрочнения (см. гл. IV) однако для гексагональных кристаллов (с низкой точкой плавления и малым упрочнением при комнатной температуре) при подходящих ориентировках оно наблюдается. Это явление называет- [c.122]

Рис. 106. Типичные кривые упрочнения в координатах т—v приведенное напряжение сдвига — сдвиговая деформация) для г. ц. к. монокристаллов ориентировок / и 2. На стереографическом треугольнике заштрихованная область — область мягких ориентировок, остальная часть — область

V7/=40%. Величина 0/ не изменяется. Увеличение Y// связано с длиной пробега дислокаций при скольжении. В кристаллах малых диаметров дислокации не задерживаются в объеме, а достигая поверхности выходят из кристалла, образуя ступеньки. Увеличение размеров кристалла способствует задержке дислокаций в его объеме. Форма кристалла также влияет на процесс деформации. Например, в алюминиевых монокристаллах прямоугольного сечения первой действуюш,ей системой скольжения не обязательно является система с наименьшими приведенными напряжениями сдвига. [c.186]

На рис. 12.20 изображен вал с конической шестерней, передающий мощность 35 кет при м = 940 об/мин. Определить, пользуясь гипотезой наибольших касательных напряжений, номи-иальпое значение эквивалентных (приведенных) напряжений для [c.208]

Приведенное напряжение можно рассматривать как среднее напряжение вдоль = dsj -Ь ds ig (см. примечание при обсуждении (2.2.9)). Даже при симметричном тензоре микронапряжений a тензор может быть несимметричным (например, при интенсивном ориентированном вращении частиц с угловой скоростью щ) за счет 0 3 или rjjg, т. е. за счет включения в аjj, части межфазной силы i 2lS Действующей вдоль rfsgiS Поэтому нельзя согласиться с утверждением [4, 6 ], что феноменологическое введение антисимметричных макроскопических напряжений в суспензиях при отсутствии антисимметричных напряжений в микромасштабе (как это сделано в (1 ]) лишено физического смысла. В то же время следует отдавать отчет в том, что представления главного вектора поверхностных сил с несимметричным тензором напряжений < в виде + я/л и с симметричным тензором [c.98]

На рис. 281,0 показаны подсчитанные по формулам (22) и (24) приведенные напряжения изгиба оо ,[. и смятия оцсм Лля различных и и рд. При малых и (узкие и частые шлицы) напряжения смятия невелики, а напряжения изгиба значительны. При больших и (широкие и редкие иглицы) напряжения смятия превышают напряжения изгиба. [c.262]

В более сложных случаях оценка прочности производится по приведенному напряжению в соответствии с той или иной гипотезой прочности (см. гл. VIII). [c.21]

Широко используемое в практике понятие эквипллентного или, как иногда не совсем правильно говорят, приведенного напряжения содержит в своей основе замаскированное предположение, что для количественной оценки перехода материала из одного состояния в другое достаточ[ю задать только одно число. [c.261]

Установлено, что нормальные напряжения почти не оказывают влияния на пластическое течение кристаллов. Таким образом, пластическая деформация происходит под действием касательных напряжений. При этом, как показано экспериментально, напря-н< ение, соответствующее пределу текучести, сильно меняется в зависимости от ориентации кристалла, однако если согласно (4.38) это напряжение преобразовать в приведенное напряжение, то результирующее напряжение сдвига является константой данного материала (типичные значения этого напряжения обычно находятся в пределах (/ " - —Ю- ) G. Другими словами, пластическая деформация начинается в том случае, когда скалывающее напряжение -X превышает некоторое критическое значение, характерное для данного материала и данной системы скольжения. Этот закон постоянства критического скалывающего напряжения впервые на основании экспериментальных данных был сформулирован Е. Шмидом и В. Боасом. В соответствии с этим законом, если образец находится под действием постепенно возрастающей нагрузки, то скольжение мало до тех пор, пока скалывающие напряжения не превзойдут определенного предельного значения, которое, например, при комнатной температуре для Си (плоскости скольжения 111 , направления скольжения <1Ю>) равно 0,49-10 Па, а для А1 (системы скольжения 111 , <1Ю>) и Zn (системы скольжения 0001 , <1120>)—соответственно 0,78-10 и 0,18-10 Па. [c.132]

При описании дисперсных сред имеет смысл нспользовать тензор приведенных напряжений в t-й фазе, определяющий отнесенный к сечению 6s перепое импульса через поверхность 6sj = 6sj -f 6si2Si т. e. включающий и межфазные усилия на от- [c.68]

Здесь полагалось, что составляющие приведенного напряжения Oj производят работу на перемещениях со скоростью Vi или Va в соответствии с тем, на каком перемещении эти составляющие ироизводят работу в точных формулах для случая потенциального течения невязкой несжимаемой жидкости и ползущего течения очень вязкой жидкости. В результате эта формула обобщает указанные две предельные ситуации. [c.72]

Критерий (8.32) называется критерием наибольшего приведенного напряжения. В случае плоского напряженного состояния положим = 0. Тогда условие наибольшего касательного напряокения (8.31) запишется в виде [c.155]

В плоскости 0/2 этому условию соответствует шестиугольник AB DEF (рис. 8.8). Условие наибольшего приведенного напряжения (8.32) запишется в виде max (101-02/2, T2-Oi/2 , [c.155]

Кривую напряжение —деформация (а—г) кристалла целесообразно строить в координатах приведенноз напряжение сдвига т [формула (63)] — приведенная сдвиговая деформация у [формула (67)]. Построение диаграммы в координатах т—7 уменьшает, хотя и не устраняет полностью, различие кривых, полученных для кристаллов, с различной ориентацией плоскостей и направлений скольжения по отношению к внешней нагрузке. Для всех металлов приведенное напряжение сдвига увеличивается с ростом деформаций (рис. 62), в чем и состоит явление деформационного наклепа или упрочнения (см. гл. IV). Однако степень упрочнения г. ц. к. металлических кристаллов намного больше, чем таких г. п. у. металлов, как кадмий, магний и цинк. Металлы с г. п. у. решеткой способны претерпевать очень большие сдвиговые деформации, но только в том случае, если кристаллы ориентированы подходящим образом. Для понимания этого различия в дальнейшем более подробно рассматривается геометрия скольжения г. ц. к. и г. п. у. кристаллов. [c.115]

Большого различия в виде кривых напряжение — деформация для кристаллов разных ориентировок можно избежать, используя приведенные йГапряжения сдвига и сдвиговую деформацию. Однако в отличие от критического приведенного напряжения сдвига Ткр значения приведенного напряжения сдвига т при деформации е для всех таких кристаллов не совпадают. Это обусловлено прежде всего различиями в степени деформационного упрочнения кристаллов, которая зависит от структурных изменений в металле (см. гл. IV). Однако, если исключить предельные ориентировки, т. е. очень малые и очень большие значения углов Зо, поведение большинства кристаллов какого-либо металла можно аппроксимировать единой кривой в координатах приведенное напряжение сдвига — сдвиговая деформация, которая характеризуется [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...