Ограничение пучков лучей

Рис. 14.6. Ограничение пучков лучей от внеосевых точек предмета.

С целью повышения чувствительности контроля и выяв-ляемости дефектов при просвечивании сварных соединений толщиной свыше 50—70 мм применяют ограничение пучка лучей свинцовой диафрагмой, устанавливаемой со стороны источника излучения на контролируемый участок сварного шва (рис. 5.55) или на источник излучения. [c.542]

ОГРАНИЧЕНИЕ ПУЧКОВ ЛУЧЕЙ 23. Геометрическое виньетирование [c.59]

С помощью формулы Френеля легко проверить, что если нет искажения волны, т. е. р = 0, и если нет ограничения пучка лучей, то это преобразование восстанавливает т. е. в этом случае U X, Y)=U X, Y). [c.281]

Диафрагмами в оптических приборах называются детали и устройства, предназначенные для ограничения пучков лучей в оптических схемах. Так как оптические системы центрированные, то диафрагмы, ограничивающие пучки лучей, имеют, как правило, отверстия круглой (или весьма близкой к ней) формы. [c.375]

Ограничение пучка лучей, проходя ш,его через оптическую систему [c.28]

После объектива входного коллиматора ограничение пучков лучей может происходить или в отверстии призмы или в отверстии второго объектива в зависимости от их размеров. Если считать, что ограничение пучков происходит в отверстии призмы, то наблюдается дифракция лучей, соответствующая дифракции от щели. [c.358]

Весьма большое значение в оптич. системах имеет ограничение пучков лучей, проходящих через систему. Это ограничение делается с помощью плоских пластинок с круглыми отверстиями, называемых диафрагмами иногда в качестве диафрагмы служит оправа линз системы. Если мы в пространстве предмета построим изображения всех диафрагм системы, то изображение диафрагмы, к-рое из данной точки предмета будет видимо под наименьшим углом, называется входным зрачком системы. Изображение входного зрачка в пространстве изображения называется выходным зрачком системы. Входной зрачок определяет собой количество лучей, проходящих через систему, и следовательно яркость изображения. Диафрагма, поставленная в плоскости какого-либо из действительных изображений, даваемых последовательно частями системы, резко ограничивает используемую часть изображения. Она определяет поле зрения системы. В этих же местах системы ставятся марки, перекрестки нитей, позволяющие привести наблюдаемую точку предмета в заданное место поля зрения. Кро- [c.73]

Зависимость фазы коэффициента отражения от угла падения, как мы увидим ниже ( 14, 15), обусловливает весьма интересные явления при отражении ограниченных пучков лучей, а также ограниченных во времени импульсов. [c.11]

ОГРАНИЧЕНИЕ ПУЧКОВ ЛУЧЕЙ [c.120]

ОГРАНИЧЕНИЕ ПУЧКОВ ЛУЧЕЙ В ОПТИЧЕСКИХ СИСТЕМАХ [c.92]

Из рассмотренных четырех диафрагм (апертурная, полевая и две оправы компонентов) одна — оправа компонента 2 — ограничи-, вает (срезает) пучки лучей, выходящих из точек предмета, лежащих вне оптической оси. Это ограничение пучков лучей называется виньетированием, а диафрагма, вызывающая ограничение, [c.99]

Реальные оптические системы дают удовлетворительное изображение только при известном ограничении ширины действующих пучков лучей. Но даже и для идеальных систем, которые могли бы давать правильные изображения плоского предмета при любом [c.318]

Формулу (VI. 1) следует понимать так. Дифференциал й Ф, т. е., образно выражаясь, число лучей, содержащихся в световой трубке, ограниченной элементарными площадками dS, и dSi, измеряет мощность светового потока в рассматриваемый момент времени. Эта мощность пропорциональна коэффициенту В — яркости пучка — н выражению - os 81 os 0 , которое имеет следующее геометрическое толкование это — произведение площадки dSi, стоящей перпендикулярно пучку, и телесного угла пучка лучей, исходящих из этой площадки. Если помножить выражение os 0i os 0j на n , то оно [c.422]

Вычисление площади сечения пучка лучей сводится к определению площади, ограниченной дугами пересекающихся окружностей с различными (в общем случае) радиусами кривизны. Эти радиусы могут быть вычислены по формуле (5.1). Меридиональный диаметр сечения пучка можно определить по формуле для линейного виньетирования. [c.65]

При построении графиков поперечных аберраций следует иметь суждение и об ограничении наклонных пучков лучей, т. е. о виньетировании как по меридиональному, так и по сагиттальному диаметру пучка. [c.151]

Эта виртуальная голограмма отображается на фотографическую пластинку оптической системой, которую характеризуют определенные ограничения, накладываемые на пучок лучей, и определенные геометрические аберрации. Как хорошо известно, их можно описать путем задания фазового искажения волны. [c.279]

Ограничение пучка света производится оправой верхней линзы, которая является зрачком входа всей системы. Половина угла, образованного лучами, направленными из точки предмета, лежащей на [c.15]

Получение ограниченного узкого пучка лучей, служащего в качестве неподвижной визирной линии, указателя или для ограничения участка исследуемой поверхности [c.29]

Ограничение пучков в оптических системах производится либо с помощью оправ линз, либо с помощью установленных в ход лучей непрозрачных экранов с отверстиями. Все преграды, так или иначе ограничивающие направленные пучки света в оптических системах, называют действующими диафрагмами ). [c.12]

Рассмотрим, что будет происходить при перемещении люка входа в направлении к предметной плоскости. Из рис. 3 должно быть ясно, что при приближении люка входа к зрачку входа Р РР поле зрения А. В будет увеличиваться, как, впрочем, будет увеличиваться и незатененная его часть А В . Когда люк входа совпадет с зрачком входа, поле зрения расширится до бесконечности. Практического значения это, впрочем, пе имеет, так как в реальных оптических системах явления аберрации не позволяют пользоваться пучками лучей, которые входят в оптическую систему под очень большим наклоном к ее оптической оси. При дальнейшем приближении люка к предметной плоскости поле зрения будет вновь уменьшаться, как это видно из рис. 4. Наконец, когда люк входа совпадет с предметной плоскостью, поле зрения окажется резко ограниченным и явление виньетирования поля зрения исчезнет. Последний случай имеет большое практическое значение, так как им широко пользуются при конструировании оптических приборов, стремясь вышеуказанным способом получить [c.18]

Дифракция, возникающая вследствие ограничения пучка лучей, имеет место и в микроскопе и такл<е приводит к ограничению его разрешающей силы. Для микроскопа обычно выражают его способность к разрешению деталей не величиной угла, а линейными размерами мельчайшей разрешимой детали или минимальным расстоянием между двумя точками, различимыми с помо цью микроскопа. В том случае, когда две такие точки испускают некогерентные волны (самосветящиеся точки), задача вполне аналогична рассмотренной в предыдущем параграфе. [c.348]

От рассеянного излучения счетчик защищался толстым свинцовым экраном, в котором имелись каналы для ограничения пучка --лучей, попадающего на счетчик. Диаметр канала в экране определяет ширину участка металла, подвергающегося контролю. Поскольку фотоумножители дают сигналы достаточно большой величины, то достаточно простого однокаскадного усилителя, чтобы на выходе регистрирующей части дефектоскопа использовать в качестве индикатора самопищущвй быстродействующий потенциометр типа ЭПП-09 или БП-102. [c.311]

Можно отметить,- что если геометрические погрешности пренебрежимо малы, то выражение (9) становится идентичным выражению (14) статьи I, которое с точностью до множителя ехр [—WI zQymV], ограничивающего пучок лучей, дает теневой образ предмета на фотопластинке, удаленной в бесконечность, при освещении этого предмета точечным источником, удаленным от него на расстояние Zo. Однако именно ограничение пучка лучей составляет главное отличие проекционного метода от метода пропускания. В проекционном методе точка фотографической пластинки получает излучение от всех точек предмета, если имеются достаточно мелкие детали, в то время как в методе пропускания вклад в образование амплитуды в одной точке голограммы дают, вообще говоря, лишь те точки предмета, которые расположены в пределах круга радиусом гоут- Следовательно, несмотря на формальное сходство, которое мы подчеркнули, использовав в обеих статьях один и тот же символ го для представления различных величин, в реальных голограммах между ними имеется весьма существенное различие. [c.284]

Рис. 2,12. Ограничение пучков лучей в пр.эстранстве предметов (/) и влияние виньетирующей диафрагмы (выходного окна) на ограннчеике внеосевых лучей в пространстве изображений ( 1—V) (/7 — т.очка изображения В без виньетирования — граничный случай /// — точка изображения В, , главный луч проходит вне зоны виньетирования /V — точка изображения главный луч находится в зоне виньетирования V — точка изображения В. при полном виньетировании — гран ич ный сл уча й)

Ограничение пучков лучей О. п. характеризуют коэфф. к, равным отношению длины хода луча в О. п. к размеру ее входного отверстия. Для одновременного выполнения неск. ф-ций (изменение габаритов направления, оборачивание изображения) применяются сложные комбинации из неск. призм, напр, системы Порро 1-го и 2-го родов (см. рис.). [c.562]

Рассмотрим некоторую поверхность Ф = onst и выделим на ней маленькую площадку da, ограниченную пучком лучей, на которой f = f. Проведем эти лучи до пересечения с другой поверхностью Ф" = onst, на которой пучок ограничит площадку d(j2, а / = Проинтегрируем уравнение (12.47) по объему, заключенному внутри выделенной лучевой трубки. Тогда согласно теореме Гаусса [c.253]

Покажем прежде всего, что полученное в 14 выражение для смещения ограниченного пучка лучей при отражении справедливо также н для каждого из лучей, исходящих из точечного излучателя О (см. рис. 30.8). Для этого мы снова воспользуемся выражением (28.2) для отраженной волны, пренебрегая в нем членом 1/8 /сг sin д по сравнению с единицей. Положив в этом выражении F(d) = ехр1ф(д), где фаза коэффициента отражения ф(д) может быть и комплексной функцией, получаем [c.188]

Ограниченный разрез называют полосой. Когда ограниченный пучок лучей, излучаемый преобразователем, охватывает оба ребра полосы, а зеркальное отражение от полосы не попадает на приемный преобразователь, то сигнал на нем определяет интерференция дифрагированных волн от ребер. Точки на ребрах отражателей (как и реальных дефектов), на которых возникают дифраги рованные волны, дающие максимальный вклад в поле рассеянной волны, называют блестящими. [c.47]

Вернемся теперь к выявлению тех ограничений, которые связаны с введенными вьипе упрощениями в постановке задачи. Выше уже указывалось, что закрепление направления колебаний векторов Е и Н соответствует переходу от эллиптической к линейной поляризации электромагнитной волны. Постановка одномерной задачи [Е = плоских волн, в этом случае излучению с плоским волновым фронтом соответствует в оптике параллельный пучок лучей. Отклонимся от вопроса о том, сколь реально экспериментальное осуществление плоской волны, и исследуем подробнее ее свойства. [c.28]

Ограничение пучков в оптических системах, вообще говоря, различно для лучей, идущих от разных точек предмета. Рассмотрим сначала ограничение пучков от осевых точек предмета. Диафрагма, которая ограничивает пучок действующих лучей, исходящих из точки объекта, расположенной на оеи системы, носит название агьертурной диафрагмы. Как уже указывалось, ее роль может выполнять оправа какой-либо линзы или специальная диафрагма [c.320]

В предыдущих параграфах мы уже указывали на существование ряда явлений, из которых следует, что представление об электронах, как механических частицах, не может быть сохранено. Понятие об электронах, как частицах, движущихся подобно материальным точкам классической механики по определенным траекториям, возникло на основании тех опытов, которые в начале этого столетия были произведены над электронными пучками и над отдельными быстрыми электронами. В вакуумной трубке можно с помощью диафрагм получить достаточно резко ограниченный пучок электронов. При воздействии на этот пучок, например, магнитного поля он искривляется так, как должны искривляться траектории отдельных заряженных частиц, на которые действует магнитная сила. Метод сцинтиляций позволяет регистрировать отдельные электроны, попадающие в определенное место флуоресцирующего экрана. В камере Вильсона можно заснять следы быстрых электронов. Но наряду с этими явлениями в двадцатых годах нынешнего столетия были открыты другие явления, обнаружившие волновые свойства электронов. Было установлено, что электроны при прохождении через кристаллы и при отражении от них обнаруживают свойства дифракции, вполне аналогичные тем, которые присущи рентгеновым лучам. Как показал де-Бройль, можно получить согласие с опытом, если допустить, что пучок однородных по скоростям электронов характеризуется частотой v и длиной волны X, связанными с кинетической энергией электронов и их количеством движения М соотношениями [c.87]

Импульс, падающий на границу раздела сред, представлен в виде плоской волны (пучка лучей), фронт которой ограничен в пространстве диаметром 2а преобразователя, а амплитуда волны одинакова в пределах фронта пучка. Затухание в слое в расчетах не учитывается. Решение для импульса плоской волны, прошедшего слой в прямом направлении, представляет собой бесконечную сумму импульсов, образованных многократными отражениями исходного импульса от границ слоя. Учет ограниченности пучка в пространстве приводит к необходимости введения для каждого импульса некоторого энергетического коэффициента Q , определяющего ту часть сечения пучка, в пределах которой импульс, k раз отраженный от границ слоя, может интерферировать со всеми импульсами, число отражений которых меньше k. Общее число импульсов, из которых составляется прошедший импульс, становясь ограниченным, определяется отношением длительности импульса к набегу фазы между импульсами, число отражений которых от границ слоя отличается на единицу (рис. 1.47). Лучи, прошедшие слой без отражений, попадают в среду 3 через площадку Fa с размером ВС в плоскости рисунка. Лучи, однократно отраженные от каждой границы слоя, проходят в среду 3 через площадку jFj с соответствующим размером BE. Дважды отраженные от каждой границы слоя лучи проходят в среду 3 через площадку fa с размером BF и т. д. Амплитуды соответствующих импульсов пропорциональны энергетическим коэффициентам = = VFJFa k = О, 1, 2, 3). [c.91]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

ПЛОСКОПАРАЛЛЁЛЬНАЯ ПЛАСТЙНКА — слой однородной прозрачной среды с показателем преломления п, ограниченный параллельными плоскостями на расстоянии (1 друг от друга. Оптическая толщина П. п. равна П , оптическая сила — нулю, увеличение оптическое — единице. П. п., поставленная на пути гомо-центрич. пучка лучей, смещает изображение, даваемое этим пучком, вдоль оси пучка (продольное смещение) на расстояние = (1 — tgi/tgг ), где I — угол падения пучка лучей, а [c.637]

Дифрагмами называют детали и устройства, предназначенные для ограничения пучков световых лучей, проходящих через оптическую систему. Диафрагмы бывают с круглыми и некруглыми отверстиями. В ряде оптических приборов микроскопах, фотоаппаратах, спектрометрах и многих других физических и лабораторных приборах применяют диафрагмы с регулируемыми отверстиями. [c.141]

Следует заметить, что в ряде случаев по внешнему виду поляризационной призмы трудно определить плоскость колебаний электрического вектора пучка, вышедшего из призмы. Эту плоскость легко экспериментально установить по характеру рассеяния света какой-либо мутной средой, например слегка подмыленной водой. С этой целью подмыленную воду наливают в кювету с плоскопараллельнылш стенками и наблюдают рассеяние света от резко ограниченного линейно поляризованного пучка лучей, проходящего через нее. Максимум рассеяния будет наблюдаться только в двух направлениях наблюдения, перпендикулярных к направлению падения света на кювету. Плоскость 5 колебаний электрического векто- ра будет перпендикулярна к направлению наблюдения максимума рассеянного света. [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...