Измерение разности температур во времени

Измерение разности температур во времени [c.14]

Рис. 1.6. Принципиальная схема калориметра, основанного на измерении разности температур во времени (жидкостный калориметр)

В зависимости от агрегатного состояния калориметрического вещества калориметры, в которых осуществляется измерение разности температур во времени, классифицируют на жидкостные (с жидким калориметрическим веществом) и массивные (с твердым калориметрическим веществом). В массивных калориметрах теплообмен между образцом и калориметрическим веществом происходит путем теплопроводности. Время релаксации температуры (инерционность калориметра) зависит от коэффициента теплопроводности между образцом и калориметрическим веществом, а также от удельной теплопроводности и геометрических параметров калориметрической системы. Для сокращения временного интервала релаксации температуры необходимо уменьшить массу металлических частей калориметра и использовать металлы с высокой удельной теплопроводностью. [c.95]

К калориметрам, действие которых основано на измерении разности температур во времени, относятся не только приборы, в которых образец пассивно выделяет или поглощает тепло, но и калориметры, в которых между образцом и калориметрическим веществом протекает химическая реакция. [c.97]

Калориметр смешения - калориметр, измерительный принцип которого основан на измерении разности температур во времени. [c.171]

Случайная ошибка измерения разности температур t"—t вызывается колебаниями этих температур во время опыта из-за непостоянства расходов охлаждающей воды и пара через установку. Эту ошибку можно уменьшить, если запись показаний термометров производить через возможно более короткие и равные промежутки времени и использовать усредненные за время опыта значения температур. [c.248]

Все калориметры, действие которых основано на измерении разности температур, можно разделить на две группы. Одна из них включает калориметры, в которых теплота определяется путем измерения изменения во времени температуры калориметрического вещества известной теплоемкости. Ко второй группе относятся калориметры, которые служат для определения теплоты путем измерения локальной разности температур и ее временной зависимости при наличии известного градуировочного фактора. [c.94]

Сразу же следует заметить, что добиться постоянства этой разности температур, возникающей после включения калориметрического нагревателя, не очень легко . Только в случае строгой стабильности расхода вещества, неизменности во времени мощности, калориметрического нагревателя эл, постоянства температуры вещества, входящего в калориметр, можно достичь устойчиво сохраняющейся разности температур в калориметре и—и> и только при этом измерения будут надежны. [c.115]

Измерение температуры. При проведении калориметрического опыта повышение температуры, как правило, небольшое (от I до 5°С). Точное измерение такой небольшой разности температур требует особой тщательности. Измерение температуры обыкновенно несложно, что нельзя сказать про измерение 2- После подвода теплоты температура 2 в калориметре изменяется во времени, и поэтому для правильного ее измерения термометр должен быть по возможности малоинерционным. [c.176]

Поправка на температуру выступающего столбика. Условия измерений часто не совпадают с условиями градуировки. В последней, как правило, весь термометр помещается в изотермическое пространство. Практически редко удается поместить весь термометр в область измерения температуры. Обычно в эту область погружается сосуд и некоторая часть столбика жидкости в капилляре. Весь остальной столбик в капилляре имеет другую (непостоянную во времени и пространстве) температуру. В связи с этим при точных измерениях следует вводить поправку на температуру выступающего столбика. Величина поправки даже при больших разностях температур невелика, поэтому [c.87]

Экспериментальную проверку проводят обычно следующим образом. Создавая определенную разность температур между калориметром и оболочкой и поддерживая температуру оболочки постоянной, наблюдают ход температуры калориметра в течение 10—15 отсчетов. За такое короткое время разность температур калориметра и оболочки остается достаточно постоянной, и поэтому можно вычислять среднюю величину хода температуры калориметра в данных условиях. Отнеся эту величину к средней разности температур калориметра и оболочки за этот период времени, находят величину К для данной разности температур. Аналогичным образом измеряют К и лри других разностях температур калориметра и оболочки (во всех этих измерениях температура оболочки должна быть одной и той же). Полученные таким образом значения К должны быть, согласно закону Ньютона, постоянными. Однако строгого постоянства величин К нельзя ожидать, если принять во внимание, что ход температуры калориметра, благодаря его хорошей тепловой изоляции, бывает обычно очень мал (тысячные доли градуса за 1 отсчет), и даже небольшая погрешность в его измерении будет существенно отражаться на величине К. [c.240]

Для материалов, применяющихся в производстве точных электроизмерительных приборов и образцовых сопротивлений, важную роль играет стабильность сопротивления во времени (отсутствие явления старения) и при температурных колебаниях. Последнее требование связано с возможно малым значением температурного коэффициента удельного сопротивления. Термо-электродвижущая сила (термо-э. д. с.) этого материала относительно меди должна быть возможно меньшей, чтобы в измерительной схеме не возникали посторонние разности потенциалов, связанные с разными температурами мест соединения детали (обмотки) из сплава высокого сопротивления с медью. Как известно, на определении термо-э, д, с., прямо пропорциональной разности температур мест соединений, основан принцип измерения температуры термопарами, для которых применяются материалы, образующие пару с большой термо-э, д. с. Обычно точные электроизмерительные приборы и образцовые сопротивления работают при невысоких температурах, поэтому к сплавам для их изготовления не предъявляется повышенных требований в отношении рабочей температуры. В связи с особыми требованиями к качеству и сравнительно высокой стоимостью точных приборов и образцовых сопротивлений к материалам для их изготовления не предъявляется специального требования низкой стоимости. [c.255]

Таким образом, регистрация изменения во времени локальной разности температур служит средством для измерения тепловых потоков при условии, что известен градуировочный коэффициент для калориметра. Этот коэффициент необходимо экспериментально определить, так как результирующий тепловой поток нельзя прямо связать с разностью температур из-за вклада в теплообмен процессов конвекции и излучения, который должен быть по возможности уменьшен. Процессы теплопередачи зависят не только от разности температур, но в большой степени от геометрических параметров калориметрической системы, свойств теплопередающей поверхности и т.п. [c.117]

Возникающее изменение температуры в калориметре во времени вследствие непрерывного течения исследуемой среды необходимо рассматривать как локальное температурное изменение (по пространству). Измерение этой зависимости и составляет измерительный принцип проточных калориметров. При условии постоянства скорости течения характерные моменты реакции (начало и конец) или теплообмена можно связать с пространственными координатами текущей среды, разность температур которых измеряется. Эта разность является мерой теплового потока, испускаемого веществом (или обмениваемого с ним). [c.142]

Существует ряд веществ (некоторые сплавы, глицерин, СО, N0 и др.), для которых Л5 при Т- 0 К стремится к отличной от нуля величине. Как показал тщательный анализ, это кажущееся противоречие с третьим началом связано с замораживанием некоторых веществ в метастабильных или неравновесных состояниях, в которых при низкой температуре эти вещества могут находиться длительное время (несколько дней или недель), прежде чем придут в стабильные равновесные состояния. Когда измерения были проведены с большими промежутками времени, то оказалось, что разность энтропий AS во всех случаях исчезает при Т- 0 К. [c.76]

Очевидно, чем меньше разме]зы элементов, тем больше точность полученного решения, но тем больше и объем вычислений. Поскольку методом конечных разностей могут быть рассчитаны температуры не во всех точках тела, а только в узлах пространственно-временной сетки, в этом смысле численный метод подобен экспериментальному исследованию, при котором численные значения искомых величин в заданных точках определяются путем измерений. Поэтому численное решение называется еще математическим экспериментом. Заметим, что аналитический метод позволяет найти общее решение, зависящее от параметров задачи, для любой точки тела. [c.188]

Для тех случаев, когда важна не быстрота проведения опыта, а надежность результатов измерений, заслуживают внимания методы температурных волн. В числе других ценных особенностей этих методов следует отметить возможность многократных измерений в фиксированной температурной точке, легкость изменения интервала осреднения во время опыта, возможность самопроверки вычислением температуропроводности по отношению амплитуд или по разности фаз. В литературе описаны методы определения температуропроводности плохих проводников тепла в широком диапазоне температур, основанные на закономерностях распространения температурных волн в полуограниченном теле [12, 14]. Однако более перспективными являются методы температурных волн на образцах простой формы, в частности цилиндрической (15—19], позволяющие создать удобное устройство для равномерного нагрева образца и проводить измерения за более короткий промежуток времени и на образцах меньших раз.меров. Можно, кроме того, отметить, что изменение температуры тела простой формы одновременно по гармоническому и линейному закону позволяет осуществить непрерывное измерение коэффициента температуропроводности в широком интервале температур. [c.77]

Дроп-калориметр - массивный калориметр, измерительный принцип которого основан на измерении разности температур во времени (калориметр с падающим телом). [c.170]

Для измерения разности температур в переходных частях образца, а также температуры разогрева его рабочей базы и перефе-рийных областей к образцу приваривались термопары 10 в точках, показанных на рис. 3.8, б. Термопары Ti и Гг, а также Гз и Г4, соединенные по схеме дифференциальной термопары, позволяли регистрировать разности температур ATi и АГц, входящие в уравнения (3.19). При этом осуществлялась непрерывная запись во времени разностей ATj и АГц на потенциометре типа КСП-4. Последующее планиметрирование площади под кривой от момента исходного нагружения до момента стабилизации теплового режима (ATi = АГц = 0) позволило получать соответствующие численные значения определенных интегралов уравнений (3.19). Температура рабочей зоны образца измерялась с помощью термопар Гб, Tg и Г, (рис. 3.8, б), первая из которых расположена в центре, а две другие — на равных расстояниях от галтелей и центральной термопары. Пример регистрации изменения температуры в процессе эксперимента с помощью термопары Г5 и разность температур Ti—Га приведены соответственно на рис. 3.9, а, б. Измерения температур в точках 5—7 позволяют определить количество тепла Qp, затраченное на непосредственный разогрев образца (увеличение теплосодержания системы) после прекращения теплоотвода от его базы. В этом случае величина Qp определится как [c.70]

П.лотность заряда определялась по току насыщения, измеряемому при помощи массивного двойного зонда (способного выдержать воздействие потока твердых частиц и их отложение на его поверхности) с охлаяедаемыми водой медными электродами диаметром 19 мм и зазором 3 мм (разность потенциалов около 3 в). Ток 0,001—1,0 ма был измерен микроамперметром Кейтли. Зонд установлен таким образом, чтобы его рабочие поверхности были пара.члельны направлению струи. Эта мера позволяет уменьшить до минимума накопление твердых частиц на поверхности зонда. Перемещения зонда преобразовывались во временную зависимость для струи при помощи измерений скорости струи насадком полного давления и температуры газа термоэлектрическим зондом. Эти зонды перемещались вдоль оси струи. Температура твердых частиц измерялась пирометром. [c.458]

При определении коэффициента теплоотдачи в нестацио нарных условиях вносятся дополнительные погрешности по сравнению со стационарными условиями. Во-первых, это погрешности, связанные с измерением изменяющихся во времени величин с помощью осциллографа. Во-вторых, в части экспериментов при увеличении тепловой нагрузки при постоянном расходе или -при уменьшении расхода при постоянном тепловыделении, когда температура стенки возрастает, только часть выделяемого в стенках трубного пучка тепла идет на нагрев теплоносителя. Плотность теплового потока к теплоносителю определяется по формуле (6.18) или (6.28) как разность внутреннего тепловыделения стенках труб и тепла, идущего на нагрев самой стенки. Погрешность определения [c.207]

Определение дозы коагулянта производится дифференциальным методой — измерением разности электропроводностей исходной воды и воды с присадкой коагулянта для чего использованы ячейки проводимости с постоянной С = 1,0 сл1 Т меется температурная компенсация для устранения влияния температуры воды на измерение дозь Сигнал от измерительного устройства поступает на электронный регулятор типа ЭР-Т, который поддерживает заданную ему дозу коагулянта, воздействуя через исполнительный механизм на регулирующий клапан, установленный на линии возврата реагента в расходный бак. Раствор коагулянта подается насосом — шестеренчатым или мембранным (что предполагалось в схеме Красоткина) можно использовать и плунжерный насос-дозатор. Системы с управлением по дозе коагулянта работают на нескольких установках. Это решение не является универсальным. Сам метод измерения дозы коагулянта применим лишь, для вод с малой минерализацией, причем и в этом случае возникают известные трудности из-за изменения во времени щелочности исходной воды. Для вод [c.155]

Распределение температур в тонкой проволоке, по которой течет постоянный электрический ток, выведено Верде в 1872 г. [38] ). В течение некоторого времени подобный способ нагревания металла применялся мало, несмотря на его очевидные преимущества. Во-первых, электрические измерения можно производить с такой точностью, что в эксперименте становится возможным применять малые разности температур и устранять ошибки, вызываемые зависимостью электропроводности и теплопроводности от температуры. [c.149]

Как показал тщательный анализ, это кажущееся противоречие с третьим началом связано с замораживанием некоторых веществ в метастабильных или неравновесных состояниях, в которых при низкой температуре эти вещества могут находиться длительное время (несколько дней или недель), прежде чем придут в стабильные равновесные состояния. Когда измерения были проведены с больщими промежутками времени, то оказалось, что разность энтропий AS во всех случаях исчезает при Г->0 К. [c.92]

Существует два метода измерения катодного падения потенциала, из которых ни один иельзя считать вполне удовлетворительным. Если сдвигать электроды, пока ОНИ не соприкоснутся, то в соответствии с рис. 3 разность потенциалов между ними перед самым соприкосновением. приблизительно равна сумме катодного и анодного падений с+Уа. Это верно лишь с некоторым приближением, так как при постепенном сдвигании электродов в какой-то момент времени получается минимально возможная длина дуги порядка 0,1 мм [Л. 60], а затем, при еще более тесном сближении, дуга смещается в сторону, так что длина ее становится больше указанного минимального расстояния между электродами. Поэтому нужно принимать во внимание падение потенциала в столбе- этой наикратчайшей дуги, а также ом1ическое падение потенциала в самих электродах. Другая трудность заключается в том, что нельзя быть уверенным, что анодное и катодное падения имеют одну и ту же величину при тесно сдвинутых и раздвинутых электродах, так как была доказана [Л. 61] зависимость анодного падения в некоторых условиях от длины дуги. Нужно также правильно выделить из полученной суммы Ус И Уа- Иногда это можно сделать, исследуя степень разогрева обоих электродов, которая зависит, кроме других параметров, и от падений потенциала у электродов. Бауэр и Шульц [Л. 60] разработали метод разделения Ус и Уа по разнице между температурами электродов на постоянном и переменном токах. На постоянном токе электроды имели фиксированную полярность, а на переменном токе каждый из них действовал поочередно то как катод, то как анод. Метод сдвигания электродов применим к дуговым разрядам в разных газах при различных давлениях, если есть возможность производить перемещение электродов. Можно также использовать серию одинаковых трубок с различными расстояниями между электродами [Л. 62]. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...