Экспериментальные данные для водорода

Экспериментальные данные для водорода [c.197]

Аналогичный анализ позволил разделить экспериментальные данные для систем водород - этилен и метан - этилен на опорные и дополнительные /табл.1/. [c.88]

Экспериментальные данные для первых трех надпороговых пиков в энергетическом спектре электронов при ионизации атома водорода были приведены в работе 7.47]. Атом облучался коротким импульсом линейно поляризованного излучения с длиной волны 608 нм и интенсивностями 6 10 и 1,2 10 Вт/см . В работе [7.48 приведены экспериментальные энергетические спектры при надпороговой ионизации атома водорода излучением с длинами волн между 596 и 630 нм, пиковой интенсивно стью порядка 10 Вт/см и длите льно стью лазерного импульса порядка 500 фс. В полученных спектрах доминируют процессы резонансной ионизации с участием возбужденных состояний, сдвинутых вследствие динамического эффекта Штарка. [c.185]

Попытка обобщить экспериментальные данные для стержневого режима кипения насыщенного водорода в коротких трубах предпринята Чи [94]. В работе предполагается 1) стержневая модель течения — жидкое ядро и кольцевая пленка пара [c.208]

РИС. 6.3. Сравнение расчетов по формулам различных авторов с экспериментальными данными для критического теплового потока при пузырьковом кипении в большом объеме (водород). [c.165]

На рис. 6.6 расчеты по формуле (5) из табл. 6.1 сравниваются с экспериментальными данными для. кислорода, азота, водорода и гелия [9]. Штриховая часть кривой относится к условиям, [c.167]

Очевидно, что сечение рассеяния для связанного атома должно быть больше, чем сечение рассеяния для свободного атома о . Отношение как видно из (7.1), тем больше, чем меньше масса рассеивающего атома так, для водорода А 1) о должно приблизительно равняться 40у,.. Этот результат находится в хорошем согласии с экспериментальными данными. Для нейтронов низкой энергии микроскопическое сечение о с г, 80 барн, в то время как 20 барн. Однако, когда энергия нейтрона приближается к энергии связи атома в молекуле, сечение о , уменьшается и стремится к о . [c.252]

Уравнение (9.5.1) с параметром Фг , определяемым по уравнению (9.5.2), подвергалось широкой проверке. Вильке [218] сравнил расчетные значения с экспериментальными данными для 17 бинарных систем и нашел, что среднее отклонение составляет менее 1 % в сравнение было включено несколько случаев, когда значение т] проходит через максимум. Многие другие исследователи тоже проверяли этот метод [5, 28, 45, 51, 71, 165, 179, 180, 196, 210, 221]. В большинстве случаев сравнивались только неполярные смеси, причем были получены очень хорошие результаты. Менее удовлетворительное соответствие отмечалось для некоторых систем, содержащих в качестве одного из компонентов водород. По данным табл. 9.5 метод Вильке приводит к вязкостям, большим, чем экспериментальные, для системы На—N3 и меньшим, чем экспериментальные, для системы [c.361]

Исследования советских электрохимиков за последние годы показали, что эта теория не учитывает ряда серьезных факторов (pH раствора, природы раствора и др.) и что возможны и другие толкования механизмов удаления водорода с поверхности металла. Можно отметить, что теория замедленного разряда достаточно хорошо подтверждается экспериментальными и расчетными данными для металлов с высоким перенапряжением водорода. При ПОМОП.1И этой теории можно объяснить зависимость перенапряжения водорода от плотности тока, концентрации водородных ионов, наличия в растворе посторонних электролитов и поверхностно-активных веществ, часто специально вводимых в электролит. [c.42]

После эры космологического нуклеосинтеза Вселенная в течение почти 30 ООО лет тихо остывает. Ее температура снижается настолько, что электроны начинают соединяться с ядрами, образуя атомы. Энергии фотонов не хватает для их разрушения, с этого момента излучение отрывается от вещества. Дальнейшая эволюция излучения происходит в полном соответствии с законами теплового излучения. Теоретическое значение температуры этого реликтового излучения,,, дожившего до наших дней, прекрасно соответствует экспериментальным данным (см. с. 147). Таким образом, только около 25% всей материи — водород [c.223]

Рис. 5.7. Зависимость энергии системы из двух атомов водорода для двух спиновых состояний, симметричного AU, и антисимметричного AU,, штриховая кривая — экспериментальные данные

Сопоставление полученного теоретического результата с экспериментальными данными (рис. 3.1) показывает удовлетворительное совпадение для двухатомных газов (азота N , кислорода Oj и водорода в некотором диапазоне температур. Молярная теплоемкость двухатомного газа по формуле (3.13) [c.30]

Резюмируя содержание последних двух параграфов, мы можем сказать, что выводы из квантовой механики подтверждаются всем разнообразным экспериментальным материалом, который подтверждал и теорию Бора. Вместе с тем, квантовая механика не обладает теми внутренними затруднениями логического характера, которые были свойственны теории Бора. За пределами этой теории по-прежнему остается тонкая структура линий водорода и сходных с ним ионов, В дальнейшем мы увидим, что тонкая структура объясняется, если принять гипотезу о наличии собственного магнитного момента у электронов. Но главные успехи квантовой механики относятся к теории атомов с несколькими валентными электронами. Теория Бора даже в простейшем случае многоэлектронной системы — в случае атома гелия и сходных с ним ионов — давала неверные значения энергий стационарных состояний. Квантовая механика позволяет вычислить для гелия эти энергии, которые находятся в очень хорошем согласии с экспериментальными данными. [c.108]

Экспериментальные данные (рис. 2) [84] показывают, что зависимость растворимости водорода от корня квадратного из величины давления подчиняется закону прямой линии. Для ряда марок конструкционных сталей установлено р15] 1то для растворимости водорода в металлах при высоких давлениях, в первом приближении, справедливо следующее выражение [c.118]

Определение пределов воспламенения технических газов, содержащих инертные примеси, можно производить по формуле (1-19), но с обязательным использованием экспериментальных данных, характеризующих зависимость пределов воспламенения от содержания балласта в газе. Для этой цели могут быть использованы, в частности, графики, приведенные на рис. 1-10 и 1-11, которые показывают, как меняются пределы воспламенения воздушных смесей водорода, окиси углерода, метана и других газов при [c.22]

Однако, рассматривая с позиции этой теории экспериментальные данные по рассеиванию, можно видеть, что при конечных размерах ядра иона существенным становится и вклад от малых к. По-видимому, теория пригодна только для металлического водорода в жидком состоянии и при высокой плотности. [c.31]

В котором молекулы были диссоциированы нагреванием до высокой температуры. Степень диссоциации определялась масс-спектрометрически. Полученные экспериментальные данные для эффективных сечений возбуждения линии водорода La, Х1215.7А, приведены на рис. 243 (кружки). Сплошная кривая дает теоретические значения эффективных сечений перехода ls- 2p, вычисленные Месси и Мором. По оценке авторов точность экспериментальных данных порядка 16%. Совпадение экспериментальных и теоретических значений эффективных сечений наблюдается. начиная со значений энергий возбуждающих электронов около ISOiie. [c.453]

Варшни [12] на основании экспериментальных данных для группы из 23 молекул показал, что универсальной трехпараметрической функции потенциальной энергии для всех рассмотренных молекул не существует. Однако такую функцию можно подобрать для группы молекул с подобным характером связи, например водорода и щелочных металлов. [c.341]

В справочнике систематизированы и критически рассмотрены существующие экспериментальные данные для наиболее изученных веществ в жидком и газообразном состоянии (для гелия, неона, аргона, криптона, ксенона, водорода, азота, кислорода, воздуха, двуокиси углерода, аммиака, десяти углеводородов, четыреххлорнстого углерода, этилового спирта и воды). [c.2]

Обратимся теперь к экспериментальным данным, полученным для титановых сплавов. На рис. 150 было приведено изменение поперечного сужения образцов сплава Ti— 140А (2% Сг, 2% Ре, 2% Мо), содержащего 0,0375% (по массе) Нг, в зависимости от температуры испытаний при разных скоростях перемещения траверс разрывной машины. Если учесть, что растворимость водорода в сплаве Ti — 140А невелика, то качественное соответствие вытекающего из дислокационной гипотезы поведения титановых сплавов, насыщенных водородом (рис. 154), экспериментальным данным для этого сплава не вызывает сомнений. [c.348]

На рис. 6.3—6.5, заимствованных из работы [8], все эти зависимости сравниваются с экспериментальными данными, полученными различными авторами, для водорода, азота и кисло,рода соответственно. Данные для водорода на рис. 6.3 обнаруживают значительный разброс. Формулы (2), (4) — (7), (9), (106) и (И) из табл. 6.1 при низких давлениях дают результаты в пределах разброса, однако при высоких давлениях получаемые из них значения критического теплового потока оказываются завыщенными. Данные для азота также обнаруживают разброс около 30% при промежуточных значениях давления и 75% при атмосферном [c.165]

Был представлен ряд корреляционных соотношений для описания вьгнужденной конвективной теплопередачи в двухфазных криогенных жидкостях. В большинстве случаев эти соотношения были получены на основе опраниченных данных для одной жидкости (чаще всего водорода). Только в одном случае был проведен критический анализ и сопоставление данных [18]. Результаты его сведены в табл. 12.1. Необходимо отметить, что этот анализ основан только иа данных для водорода и что его часть, связанная с пузырьковым кипением, базируется лишь на 19 экспериментальных точках. Следует также отметить, что некоторые из соотношений, приведенных 1В данной главе, появились после опубликования обзора Джарратано и Смита [18]. Конкретные указания относительно возможности широкого использования этих соотношений [c.296]

Теплопроводность кристаллов (экспериментальные данные) ). Эйкеп [25] измерил теплопроводность нескольких твердых диэлектриков до температур жидкого кислорода, а в нескольких случаях до температур жидкого водорода. Он нашел, что теплопроводность х кристаллов в обш ем случае, в согласии с формулой (9.7), меняется как и что теплопроводность больше для тех кристаллов, у которых дебаевская температура в больше. [c.249]

На рис. 41,4—41.32 представлены энергетические зависимости полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами Н, jH, 5В, бС, эВе, jsFe. 4gln, 79AU, 92U с водородом в легкой воде и дейтерием в тяжелой воде [29]. Сплошная кривая на графиках соответствует непрерывной зависимости сечений и получена в результате оценки и обработки всей совокупности экспериментальных результатов, имеющихся на момент оценки, и данных, полученных из расчета по теоретическим моделям в тех энергетических областях, где экспериментальных данных нет. Приводимые на рисунках некоторые экспериментальные значения сечений служат лишь для иллюстрации степени отклонения от оцененных значений. Полный перечень экспериментальных данных представлен в [29]. На рис. 41.19 для железа в энергетической области от 0,1 до 3 МэВ дано качественное описание хода сечення ввиду наличия сложной резонансной структуры. [c.1114]

К тому же и на этом пути возникает дополнительная трудность, в какой-то мере случайного характера, обязанная своим происхождением свойству короткодействия ядерных сил. В теории атома, даже не имея квантовой электродинамики, мы могли бы довольно точно определить потенциал взаимодействия двух зарядов по данным о задаче двух тел, изучая систему энергетических уровней атома водорода. Как известно, атом водорода имеет богатую систему уровней, по которой можно восстановить многие, даже очень тонкие детали электромагнитного взаимодействия. В противоположность этому получение явного вида действующих между нуклонами ядерных сил по экспериментальным данным о задаче двух тел является значительно более тяжелой задачей. Объясняется это тем, что в системе нуклон — нуклон имеется всего лишь одно связанное состояние — дейтрон, а одна цифра — это очень небольшая информация о виде сил взаимодействия. Можно, конечно, воспользоваться экспериментальными данными о нуклон-нуклонном рассеянии, но данные по рассеянию всегда несравненно менее точны, чем данные об экспериментальных уровнях. Кроме того, даже по полной и точной совокупности экспериментальных данных о рассеянии и связанных состояниях точный вид сил может быть установлен однозначно лишь тогда, когда эти силы не зависят от скоростей, что для ядерных сил не имеет места. [c.80]

Пригодность уравнений (9-54) иллюстрируется рис. 9-2, где приведены экспериментальные данные по растворнмости водорода в жидком аммиаке. Изотермы в этой системе координат — практически прямые линии, что подтверждает слабую зависимость V2 от давления. При известных свойствах газа для расчета его растворимости в данной жидкости достаточно для каждой изотермы экспериментально определить значе-ния растворимости при двух давлениях, после чего уравнение (9-54) позволяет проводить простую интерполяцию и экстраполяцию. [c.174]

На рис. 331 приведено магнитное расщепление уровней водорода сплошные линии для уровня 2 2Si/j соответствуют наличию лэмбовского сдвига, а пунктирные — тому расщеплению, которое наблюдалось бы при совпадении уровней 2 2Si/j и 2 2pi/j. На рис. 332 даны частоты переходов между зее-мановскими подуровнями состояний 2 2Si/j и 2 2pVa (обозначения аа, аЬ и т. д. указывают, какой паре подуровней соответствует данный переход) в зависимости от напряженности внешнего магнитного поля Н. Пунктирные линии снова отвечают случаю совпадения уровней 2 2Si и 2 Pi/j. Кружки относятся к экспериментальным данным. Как видно, опыт вполне определенно указывает на наличие сдвига уровня 2 2Sy, по отношению к уровню 22р1д. Для величины этого сдвига Лэмб и Ризерфорд нашли значение [c.575]

Полученные данные для изобарного потенциала этих процессов (рис. 1) соответствуют экспериментальным значениям температурного интервала реакций, приведенным в литературе [1]. Как видно, наиболее термодинамически выгодной является реакция восстановления трииодида бора водородом, температура начала которой равна 1070° К. По этим же данным диссоциация В1з при Р—66.5 кн/м начинается около 1300° К. [c.100]

Экспоненциальная зависимость водородопрони-цаемости от температуры при высоких давлениях наблюдается также для других сталей (рис. ,10, 11). На основе экспериментальных данных [64,70] (рис. 8,9,10,11) были рассчитаны параметры водо-родопроницаемости, кажущаяся энергия активации (Еу) и предэкспоненциальный множитель (V д) в выражении температурной зависимости проницаемости водорода через стали. Полученные значенияУ0иЕу для исследованных сталей даны в табл. 3. [c.127]

Третий вопрос, касающийся катодной поляризации, тоже был подвергнут анализу. Согласно экспериментальным данным [172, 174], имеется область потенциалов, в которой скорость роста трещины V достигает минимума, однако при более катодных потенциалах о вновь возрастает (рис. 28). Аналогичный минимум как для скорости роста трещины, так и для проницаемости наблюдается также в сталях [175], где участие водорода в растрескивании практически не вызывает сомнений. Полагают, что этот минимум соответствует наименьщей подвижности водорода, о чем свидетельствует изменение проницаемости. Увеличение проникновения водорода при катодной поляризации связано с образованием значительного его количества, а усиление при анодной поляризации — с образованием кислоты в результате гидролиза в питтингах или трещинах [2, 172]. В последнем случае происходит локальное образование водорода, несмотря на то что общий потенциал анодный. Этот процесс теперь изучен достаточно хорошо [60, 61 175— 178]. Таким образом, возражения, основанные на электрохимических представлениях, следует, по-видимому, считать опровергнутыми. В работе [172] указывалось, и мы согласны с этим, что в настоящее время нет существенных фактов, опровергающих участие водорода в КР алюминиевых сплавов. [c.94]

Из перечисленных газов водород и азот являются физиологически инертными газами. Кислород для человека невреден. Метан и углекислота действуют наркотически, но их токсические концентрации значительно выше тех, которые содержатся в продуктах сгорания. Поэтому заслуживает внимания лишь содержание в воде окиси углерода, являющейся ядовитым газом, а также окиси азота. Отравление окисью углерода возможно только через дыхательные пути и легкие. В связи с этим есть все основания полагать, что применение нагретой в контактных экономайзерах воды для бытовых и тем более технологических нужд не представляет никакой опасности для человека. Рассмотрим, например, использование воды в душевых кабинах. Даже если предположить, что растворенные в воде окись углерода и окислы азота полностью выделятся при прохождении через душевую сетку, то расчетные и экспериментальные данные показывают, что их концентрация в душевой кабине будет значительно ниже предельно допустимой. [c.124]

Оценка толщины Д, проведенная в этой работе, по порядку величины соответствует оценке, найденной другим методом в работе [Л.5-86]. Авторы получили для жидкого кислорода (90 К) и жидкого водорода (20 К) толщину микроскопической пленки порядка 7,5-10"5 см. Экспериментальных данных по измерению толщины этой пленки не имеется, поскольку для проведения такого эксперимента необходимо термостатировать бак с криогенной жидкостью с то 1ностью 10 К для кислорода и с точностью ilO" К для водорода [Л.5-86], [c.384]

Значительные трудности обусловлены противоречивостью экспериментальных данных как для двухкомпонентных систем /особенно систем водород - метан, водород - этилен/, так и для трехкомпо-нентной системы. Поэто вначале требовалось выбрать наиболее надежные данные. [c.85]

В соответствии с теорией находятся и экспериментальные данные [57]. Органические катионы, способствующие возникновению положительного адсорбционного скачка потенциала, должны по теории уменьшать скорость разряда ионов водорода и повышать перенапряжение, что а самом деле и наблюдается (рис. 4,2). При введении в 1 н. НС1 тетрабутиламмониевой соли потенциал электрода и скорость реакции линейно изменяются с логарифмом колцентрации соли. При этом интересно отметить, что с увеличением числа углеродных атомов в алкильных группах уменьшается концентрация соли, необходимая для достижения эффекта, а сам эффект получается большим [c.115]

Несовершенства кристаллической решетки металла должны оказывать определенное влияние на проницаемость металлических мембран для водорода, так как возможными путями диффузии водорода через металл являются 1) междоузлия кристаллической решетки 2) границы зерен в поликристалличе-ских образцах 3) несовершенства кристаллической решетки внутри зерен. Соотношение между этими видами диффузии устанавливается, очевидно, в каждом конкретном случае в зависимости от состояния металла и условий (температура, давление газообразного водорода вне металла или плотность тока, состав электролита и т. д.). Роль междоузлий и границ зерен в диффузии водорода через железо и сталь обсуждалась ранее (раздел 2.6). Нарушения кристаллической решетки (вакансии, дефекты упаковки, дислокации, малоугольные границы в блоках мозаики и т. д.), вызванные механической или термической обработкой (Металла, могут служить ловушками , коллекторами, для водорода. Это приводит к сильному торможению процесса диффузии водорода через металл [268—270]. Имеющиеся в настоящее время экспериментальные данные недостаточны для того, чтобы надежно разделить влияние на диффузию водорода внутренних напряжений, границ блоков мозаики, дислокаций, вакансий и других нарушений кристаллической решетки [259]. Решение этой задачи осложняется тем, 1что один тип дефектов непрерывным образом может трансформироваться (за счет количественных изменений) в другой. [c.84]

На практике редко приходится сталкиваться с коррозией, особенно в кислых средах, чистых металлов, для которых данные об а и Ь приведены в справочнике [10]. Чаще встречается коррозия сплавов. Поэтому величина т]н+ на сплавах представляет особенно большой практический интерес. Однако кинетика восстановления водорода на сплавах исследована значительно менее полно, чем на чистых металлах. Если компоненты сплава имеют определенные величины а ж Ь, то каковы они будут на сплаве данного состава, хотя бы двухкомпонентном, мы пока предсказать не можем. Имеющиеся экспериментальные данные показывают, что изменение tih+ (при к = onst) с составом сплава часто происходит по сложному закону [И]. [c.137]

Известно, что для гарантии физического подобия необходимо при испытаниях как можно более точно воспроизвести состав среды, для ускорения эксперимента изменяют концентрации компонентов в сторону большей агрессивности, для снижения стоимости упрощают состав среды. Трудоемкость испытаний связана с числом необходимых опытов и прямо зависит от количества компонентов среды, значимо влияющих на процесс растрескивания. Сокращение числа опытов возможно в первую очередь за счет нахождения показателя или группы показателей, заменяющих описание среды концентрациями многочисленных компонентов. Экономия достигается за счет сокращения числа опытов, упрощения обработки экспериментальных данных, более высокой точности простых моделей процесса. При изучении трещинообразования в наводороживающих средах в соответствии с представлениями о доминирующей роли водорода можно использовать в качестве показателя агрессивности среды концентрации диффузионноподвижного водорода, вводимого в металл. Результат испытаний на разрушение ставится в соответствие этому единственному показателю. На основе испытаний, проведенных в средах с сильным наводороживанием, рассчитывается матема- [c.44]

Экспериментальные данные [27] по влиянию напряжений на водородопроницаемость при повышенных температурах и давлениях для хромоникелевых сталей Х18Н10Т и Х14Н14М2В2 (рис. 10.11) подтверждают вышесказанное. Наблюдения показывают, что при 700 °С стационарный поток газа устанавливается в течение нескольких часов это время зависит от величины действующих напряжений. Поскольку оно связано с коэффициентом диффузии В водорода [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...