Вычисление давления газа

Вычисление давления газа на стенку сосуда. Физический смысл параметра р [c.14]

Вычисление давления газа [c.31]

Полученное уравнение (173) может служить расчетной формулой для вычисления давления газов в процессе сгорания. Интеграл вычисляется одним из приближенных способов, поскольку в конечном виде он не берется. [c.114]

Фиг. 35. К вычислению давления газа.

Для вычисления давления идеального газа используем основное уравнение молекулярно-кинетической теории [c.116]

Подставив в последнее уравнение значение найденное из (35), определяем предельное значение отношения полных давлений газов, сверх которого эжектор становится неработоспособным. о=рг На рис. 9.14 приведены предель- 23 вые значения По, вычисленные по формулам (35) и (36). [c.523]

Изоэнтропические формулы позволяют оценить ошибку, которая допускается при вычислении параметров газа (например, давления и плотности) по формулам для несжимаемой жидкости. Чтобы выполнить эту оценку, разложим в ряд правые части выражений (11.31) и (11.32) [c.418]

Изэнтропические формулы позволяют оценить ошибку, которую мы допускаем, если для вычисления параметров газа (например, давления и плотности) пользуемся формулами несжимаемой 440 [c.440]

Как известно из механики, работа постоянной силы, действующей на некотором пути в направлении движения точки приложения ее, равна произведению величины этой силы на пройденный путь. Обратимся к вычислению работы расширения (сжатия) газа (или, как ее иногда называют — работы изменения объема газа), имея в виду, что давление газа действует по нормали к стенке, т. е. в направлении перемещения поршня. Пусть в цилиндре находится [c.57]

Трудность, возникающая при вычислении работы газа, заключается в том, что в течение процесса изменения состояния между точками 1 и Сдавление газа, как правило, нее время меняется. Поэтому для вычисления работы расширения в таком процессе прибегают к следующему способу весь процесс разбивают на очень малые элементы, в каждом из которых давление считают постоянным. Пусть поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок пути As (его называют элементарным отрезком) (рис. 2-5) если давление газа, которое мы на этом, отрезке считаем постоянным, обозначим через р, [c.58]

Измеренное на опыте значение р в данных условиях составляет 700 бар. Таким образом, вычисленное по формуле (6-14) значение р хорошо согласуется с опытом. Заметим, что если бы мы воспользовались при вычислении давления уравнениями (5-42) и (5-45) для смеси идеальных газов, то получили бы р=470 бар, что значительно отличается от опыта. [c.211]

При замене турбины эквивалентным каналом расчетное давление газа в проточной части при 0 2 1,2 м оказывается выше равновесных значений, полученных по h — s-диаграмме. При 0 2 1,2 м кинетическая температура газа также превышает температуру, вычисленную по h — s-диаграмме (рис. 4.3). Совпадение давления, рас- [c.177]

Входной информацией алгоритма являются значения Qi, Q2, параметры трубы, численные значения констант, а также величины, используемые при проверке критериев (например, давление газа в конце трубы). Если расчет необходимо проводить с прямоугольной сеткой [5], то 1 = 1 если необходимо выполнение рассматриваемого далее критерия упорядочения произвольной сетки, то 2 = 1. Вычисление значений коэффициентов уравнений гиперболического типа вынесено в нестандартный блок, что обеспечивает возможность его замены и расширяет область использования данной программы. [c.97]

На практике, например, при проведении испытаний и эксплуатации теплотехнического оборудования, вычислении расхода газа, сжигаемого в промышленных установках, котельных и т. д., могут понадобиться датчики абсолютного давления высокой точности. [c.39]

Так же легко поддается вычислению энтальпия газов вблизи стенки сопла hs. Во-первых, можно допускать, что S-состояние является состоянием термодинамического равновесия, причем значительная величина давления газа придает большую убедительность доводам, высказанным в начале этого параграфа. Во-вторых, температура поверхности [c.221]

Для вычисления X газов в зависимости от температуры при атмосферном давлении в практике часто используется уравнение вида [10, 11J Т [c.83]

Введение новой модели молекулы, представляющей центральное силовое поле, должно сопровождаться пересмотром определения термодинамических величин ( 1.10). Ясно, что определение плотности р можно оставить неизменным. Но в уравнениях для давлений [уравнение (5) 1.10] должны появиться небольшие добавки за счет действия межмолекулярных сил на той поверхности, на которой определяется давление. В анализе, который излагается дальше, предполагается, что газ состоит из молекул, имеющих слабое поле такое, что при вычислении давления можно пренебречь меж-молекулярными силами в сравнении с количеством движения. Влияние межмолекулярных сил на величину давления подробно будет рассмотрено в дальнейшем, в 3.10. Так как [c.96]

Отсюда видно, что чем меньше число Маиевского, т. е. чем меньше при прочих равных условиях скорость потока, тем с большей степенью точности можно применять к вычислению давлений в газе уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости. Так как [c.101]

Погрешность прп вычислении давлений и плотностей в газе по формулам для несжимаемой жидкости 99 и д. [c.621]

При нормальных условиях поток тепла по контактам частиц пренебрежимо мал по сравнению с. общим потоком. Поэтому разброс параметров контакта мало сказывается на точности вычисления эффективной теплопроводности. При понижении давления газа-наполнителя (Я<Ы0 2 мм рт. ст.) контактный перенос тепла вносит ощутимый вклад в общий поток и пренебрежение им приводит к существенному расхождению результатов расчета с опытными данными (в десятки раз и более). [c.95]

Для вычисления этого интеграла надо воспользоваться уравнением газового состояния pv = С, т. е. зависимостью между объемом и давлением газа, [c.193]

Для вычислений используется табл. 14 приложения. При вычислении (i—So) учитывается только температурная зависимость энтропии, так как по условию задачи давление газов близко к атмосферному. Эксергия 1 кг газов вычисляется по формуле [c.54]

При вычислении давления мы должны, следовательно, считать, что мы имеем дело со смесью двух газов. Молекулой одного из этих газов является единичный атом, молекулой же другого газа — пара из двух атомов. Полное давление произвольной смеси двух газов равно [c.452]

Следует отметить, что второй член в скобках уравнения (561) для параметров, которые встречаются в инженерной практике, не превышает нескольких процентов от первого и поэтому им можно пренебречь, при этом формула (562) пригодна для любых начальных параметров газа. Однако чем ниже температура и чем выше давление газа, тем вычисленная температура инверсии будет больше отличаться от экс- [c.269]

Для вычисления работы газа в изотермном процессе нужно выразить давление через объем из уравнения (5.21) [c.82]

Здесь буквой XV (дубль вэ) обозначена работа газа, буквой р — абсолютное давление газа во время процесса, а 2 и Ц] — конечное и начальное значения удельного объема газа. Необходимо только иметь в виду, что обычно объемы измеряют в кубических метрах, а давления — в атмосферах. В этом случае, чтобы соблюсти правильное соотношение единиц измерения, нужно значение давления газа выразить в кг/ж , т. е. умножить число атмосфер на 10 000. Полученное после производства вычислений значение будет измерять работу в килограммометрах на килограмм газа. [c.55]

Последовательность выполнения на, ЭВМ программы расчета термических напряжений следующая ввод в машину исходных данных, формирование системы алгебраических уравнений, решение системы уравнений, выдача на печать температуры и перемещений узлов, вычисление по перемещениям напряжений и выдача-их на печать. В качестве исходных данных в машину вводят координаты каждого узла, номера элементов, номера узловых точек каждого элемента, граничные условия для теплового расчета (см. рис. 34, а), внешние нагрузки (силы давления газов, усилия шпилек и др.) и точки их приложения, а также физико-механические характеристики материала (Я., а, Е, ji). По перемещениям, полученным в результате решения системы алгебраических уравнений, используя формулы (36) — (39), ЭВМ вычисляет напряжения для центра тяжести треугольного элемента, а по ним — напряжения в узлах как среднее значение для элементов, окружающих рассматриваемый узел. -132 [c.132]

Наряду с повышением давления следует также увеличивать время пребывания газа в регенераторе. Обусловлено это тем, что в области термодинамически выгодных параметров АЭС нельзя достичь квазиравновесного состояния только за счет повышения давления газа. В соответствии с данными вычислений скорость течения газа должна составлять 10 м1сек и ниже. [c.187]

Введение в систему ограничений последнего неравенства обусловлено необходимостью соблюдения условий прочности в корневых сечениях обандаженных лопаток рабочего колеса, разгруженных от воздействия изгибающих моментов сил давления газов и центробежных сил 120]. Температура лопаток турбин на ДФС не превышает 650 К- При таких температурах конструкционные стали еще не подвержены текучести. Поэтому за сУдд следует принимать их предел прочности, соответствующий температуре рабочего тела на входе в турбину. При вычислении целевой функции и ограничений (5.81) и (5.82) использовались кроме описанных выше следующие значения постоянных параметров и коэффициентов 0ЛД = 6,8-10 Н/м / 3 = 1,2 fn = 0,4 Рл = 8-10 кг/м < кр.л = 8-10 м. Для проверки достоверности целевой функции математической модели турбины было проведено сопоставление рассчитанных по ней значений т1.р с определенными по данным стендовых испытаний турбин на ДФС [132], показавшее их хорошее согласование при выполнении условий (5.77). .. (5.82). [c.107]

Рядом авторов [Л. 5-67, 5-68] было обнаружено, что эффективная теплопроводность дисперсных систем начинает зависеть от давления газа-наполнителя не при з 1ачениях числа Кнудсена, близких к единице, а при гораздо меньших значениях этой величйны, примерно при Кп = 10 . Это явление объясняют тем обстоятельством, что выбор среднего размера поры в качестве определяющего при вычислениях величины Кп физически является некорректным, так как значительная часть теплоты в дисперсных и капиллярно-пористых телах передается через газовый слой возле контактной площадки, где расстояние между поверхностями, обменивающимися теплотой, значительно меньше среднего размера поры. [c.353]

Для вычисления давления пара можно воспользоваться спектроскопическими данными результаты основываются на выводе уравнения свободной энергии газа исходя из спектроскопически определенных энергетических уровней. Келли излагает этот метод в первой части своею обзора значений свободной энергии испарения и давления пара неорганических веществ [31. [c.36]

Сравнение этой величины с соответствующими значениями, вычисленными для столкновительного [см. (2.66)] и естественного уширений, показывает, что в рассматриваемом примере доп-леровское уширение значительно больше естественного, которое в свою очередь существенно больше столкновительного. Это соотношение, впрочем, не всегда справедливо, поскольку при достаточно высоких давлениях газа столкновительное уширение преобладает над доплеровским (например, в СОг-лазере при атмосферном давлении см. гл. 6). [c.52]

Уравнение Бернулли (25) для струйки газа значительно сложнее, нежели уравнение Бернулли для струйки несжимаемой жидкости, так как объемный вес газа у есть величина переменная вдоль струйки. В связи с этим возникает вопрос, нельзя ли при вычислении давлений в газе пользоваться при определенных условиях вместо уравнения (25) значительно более простым уравнением (15). Разумеется, уравнение (15) в применении к газу не является точным уравнением, а лишь приближенным. Вычислим величину погрешности, которая получается, если определять давления в газе по уравнению Бернулли для несн имаемой жидкости. [c.99]

Для этого сопоставим давления, вычисленные для газа по уравнению (25), о давлениями, которые получаются при тех же скоростях по уравнению (15) для несжимаемой жидкости. Рассмотрим струйку, которая направляется из бесконечно удаленной точки и обтекает поверхность тела. Максимальное давление / тах в этой струйке будет в критической точке, где и = 0. Имея в виду вычислить погрешность от придменения к газу уравнения Бернулли для несжимаемой жидкости, мы должны сопоставить между собой максимальные давлеппя, вычисленные для случаев сжимаемой и несжимаемой жидкостей, так как между ними возможны и наибольшие различия. Давление в критической точке газового потока необходимо знать, кроме того, для определения его скорости с помощью трубки Пию, которая служит не только для измеренпя скоростей в несжимаемой жидкости, но п в газе. [c.99]

Для трубопроводов с номинальным давлением до 10 kz m принимают, что для чугунных труб при 7 = 250 кг, см , — поскольку в передаче ие возникает никаких значительных колебаний температуры, — и для стальных литых труб при R = 600 Kzj Afi, в обоих случаях учитывая характер литейного произведетв.1, при номинальных диаметрах WU7< 55, необходимо прибавление к вычисленной толщине стенок s до 0,6 см (DIN 2411 и 2412). Чугунные паровые трубы, как и трубопроводы, подвергающиеся особо вредным влияниям, например, выхлопные трубы газовых двигателей, требуют, начиная с Z)= 10 см, по большей части дальнейшего увеличения s на 12,5 — 25%. Литые трубы для малых давлений (газо- и воздухопроводы) могут быть тоньше. [c.312]

При использовании системы МКС для вычисления плотности газа, его массы и других величин надо в уравнениях (1-7 ), (1-15), (1-16 ) давление подставлять в н1м , плотность в кг/м , массу в кг, газовую постоянную в дж1кг град. [c.33]

Как известно из механики, работа постоянной силы, действующей на некотором пути в направлении движения точки ее приложения, равна произведению величиньи этой силы на пройденный путь. Обратимся к вычислению рабо ты газа, имея в виду, что давление газа действует по нормали к стенке, т. е. в направлении перемещения поршня. Пусть в цилиндре находится 1 кГ газа, давление которого в начальном состоянии 1) рь а удельный объем газ обратимо расширяется и переходит по кривой 1-2 в состояние 2, в котором давление его составляет р2, а удельный объем V2 (рис. 2-4). [c.65]

Трудность, возникающая при вычислении работы газа, заключается в том, что в течение процесса изменения состояния между точками 1 я 2 давление газа, как правило, все время меняется. Поэтому для вычисления работы в таком процессе прибегают к следующему способу весь процесс разбивают на очень малые элементы, в пределах каждого из которых давление считают постоянным. Пусть поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок пути Ах (его называют элементарным отрезком) (рис. 2-5) если давление газа, которое мы за это время считаем постоянным, обозначим через р, а площадь поршня /, то сила, действующая по нормали, будет р/, а элементарная работа Аш на пути Ах составит на основании упомянутого правила механики Aw = pfAs. Произведение -Аз есть объем, описанный поршнем на пути Ах, так что Ат = р-Аь. Стоящее справа произведение соответствует площади заштрихованного на рис. 2-5 прямоугольника, следовательно, вычисленная работа измеряется этой площадью. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...