Вычисление работы газа

Вычисление работы газа [c.56]

Трудность, возникающая при вычислении работы газа, заключается в том, что в течение процесса изменения состояния между точками 1 и Сдавление газа, как правило, нее время меняется. Поэтому для вычисления работы расширения в таком процессе прибегают к следующему способу весь процесс разбивают на очень малые элементы, в каждом из которых давление считают постоянным. Пусть поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок пути As (его называют элементарным отрезком) (рис. 2-5) если давление газа, которое мы на этом, отрезке считаем постоянным, обозначим через р, [c.58]

Рис. 2-5. Вычисление работы газа.

Для вычисления работы газа в адиабатном процессе удобно воспользоваться равенством, вытекающим из уравнения первого закона термодинамики [c.65]

Для вычисления работы газа в изотермном процессе нужно выразить давление через объем из уравнения (5.21) [c.82]

Обратимся теперь к вычислению работы газа в адиабатном процессе. По свойству ри-диаграммы работа изобразится площадью диаграммы, ограниченной кривой процесса, осью абсцисс и крайними ординатами (рис. 2-12). [c.86]

Для вычисления работы газа в этом процессе используем формулу (1-44) и произве- [c.37]

Если при изменении состояния газа объем его уменьшается, т. е. совершается сжатие (процесс идет от точки 2 к точке 1, см. рис. 2.1), то работу А определяют по тому же уравнению (2.2), но. при подсчете она получается отрицательной, так как начальный объем в этом случае 2 будет больше конечного Физический смысл отрицательной работы состоит в том, что не газ совершает работу, а внешние силы, приложенные к газу, т. е. поршень в цилиндре будет перемещаться за счет внешнего усилия, которое на него действует. Естественно, что для аналитического вычисления работы газа по уравнению (2.2) нужно знать вид функции / = / (у) или, иначе говоря, путь процесса изменения состояния газа. [c.25]

Перейдем к вычислению работы несущего газа, передаваемой дисперсным частицам, пренебрегая работой сил присоединенных [c.217]

Как известно из механики, работа постоянной силы, действующей на некотором пути в направлении движения точки приложения ее, равна произведению величины этой силы на пройденный путь. Обратимся к вычислению работы расширения (сжатия) газа (или, как ее иногда называют — работы изменения объема газа), имея в виду, что давление газа действует по нормали к стенке, т. е. в направлении перемещения поршня. Пусть в цилиндре находится [c.57]

Графический способ вычисления работы переменной силы путем изображения работы в виде площади и последующего определения этой площади является весьма удобным и распространенным приемом. Так вычисляют работу пара в цилиндре паровой машины, работу газов в цилиндре двигателя внутреннего сгорания, работу, затраченную на разрыв образца при испытании материалов, и т. п. Изображение работы в этих случаях получается автоматически при помощи приборов, называемых индикаторами. Определение площадей при этом производится либо различными графоаналитическими приемами, либо при помощи планиметра. [c.214]

При вычислении внешней работы, совершенной газом, по формуле L = Y.pAv предполагалось, что внешняя работа и работа газа равны по величине и, следовательно, могут быть подсчитаны по величине площади а 2Ьа (фиг. 4.48). [c.110]

В гл. 2 говорится о газовых законах, уравнении состояния идеальных газов как следствии этих законов, об определении газовой постоянной, графическом представлении изменения состояния газа, работе и ее вычислении, теплоемкости газа. [c.98]

Рис. 3. 1. Вычисление работы расширения газа

Найдем теоретическую работу компрессора, которая затрачивается при получении 1 кг сжатого воздуха. В соответствии с вышеизложенным работа компрессора / равна алгебраической сумме работ, совершаемых при всасывании, сжатии и нагнетании газа. Обозначим 1 — работа всасывания, 1сж — работа сжатия и /г — работа нагнетания. При вычислении работы компрессора условимся считать работу сжатия и работу нагнетания положительными, а работу всасывания — отрицательной, поэтому [c.94]

Здесь буквой XV (дубль вэ) обозначена работа газа, буквой р — абсолютное давление газа во время процесса, а 2 и Ц] — конечное и начальное значения удельного объема газа. Необходимо только иметь в виду, что обычно объемы измеряют в кубических метрах, а давления — в атмосферах. В этом случае, чтобы соблюсти правильное соотношение единиц измерения, нужно значение давления газа выразить в кг/ж , т. е. умножить число атмосфер на 10 000. Полученное после производства вычислений значение будет измерять работу в килограммометрах на килограмм газа. [c.55]

Для вычисления работы идеального газа можно пользоваться и формулой [c.25]

Как видно из формулы (1-56), для вычисления работы требуется знание четырех параметров состояния двух для состояния 1 и двух для состояния 2. Между этими состояниями идеального газа имеется зависимость, устанавливаемая выводимым в курсах физики уравнением Пуассона [c.26]

Из предыдущего было видно, что ри-диа-грамма удобна для вычисления и графического изображения работы газа. Однако для суждения об экономичности теплового двигателя необходимо знать и уметь графически изобразить также количество тепла, потребляемого двигателем. Этим целям и служит в первую очередь новый параметр состояния Б сочетании с параметром состояния — температурой. Проще всего это показать на изотермическом процессе, так как в нем температура остается постоянной. Пусть в таком процессе подведено количество тепла д при постоянной температуре Т. Если из составленных для энтропии таблиц взять значение энтропии при начальном состоянии и при конечном состоянии 82, ТО окажется, что [c.27]

Формула (122) удобна для вычисления тяги на режимах, когда статическое давление на срезе сопла равно атмосферному и iV = 1. Такие условия существуют, в частности, при дозвуковой скорости истечения газа из сопла, а также при работе сверхзвуковых сопел на расчетном режиме. [c.246]

Экспериментальное определение основных термодинамических свойств реальных веществ, особенно в широкой области состояний, — задача большой сложности, которая еще более усугубляется тем, что число представляющих практический интерес и поэтому подлежащих исследованию веществ достаточно велико. Поэтому только для наиболее важных рабочих веществ эти свойства исследованы сравнительно подробно. В связи со сказанным большое значение приобретает дальнейшее развитие теории реальных газов, которая, обосновывая форму уравнения состояния, позволяет ограничиться минимальным числом экспериментальных данных, необходимых для вычисления входящих в уравнение состояния коэффициентов, и тем самым значительно сократить объем экспериментальных работ. [c.202]

Для вычисления скорости истечения идеального газа напишем формулу для w а работу расширения газа выразим по уравнению (2-40). [c.128]

Трудность, возникающая при вычислении работы газа, заключается в том, что в течение процесса изменения состояния между точками 1 я 2 давление газа, как правило, все время меняется. Поэтому для вычисления работы в таком процессе прибегают к следующему способу весь процесс разбивают на очень малые элементы, в пределах каждого из которых давление считают постоянным. Пусть поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок пути Ах (его называют элементарным отрезком) (рис. 2-5) если давление газа, которое мы за это время считаем постоянным, обозначим через р, а площадь поршня /, то сила, действующая по нормали, будет р/, а элементарная работа Аш на пути Ах составит на основании упомянутого правила механики Aw = pfAs. Произведение -Аз есть объем, описанный поршнем на пути Ах, так что Ат = р-Аь. Стоящее справа произведение соответствует площади заштрихованного на рис. 2-5 прямоугольника, следовательно, вычисленная работа измеряется этой площадью. [c.65]

Формула (1-54) служит для вычисления работы любого газа. Для идеального газа эту формулу можно преобразовать при использовании формулы (1-34). При с = onst получим [c.26]

В табл. 44 для тех же газов даны рассчитанные статистическими методами разности энтальпий —ц/о, где jlIq — энтальпия газа при Т=0, о величине которой мы здесь ничего говорить не будем. Энтальпии твердого углерода получены экспериментально. В табл. 45 приведены статистически вычисленные энтропии газов. Для углерода энтропия определена интегрированием теплоемкости. Наконец, в табл. 46 и 47 даны величины, используемые при расчете обратимой работы Лобр [c.345]

Для термометрии в области низких температур, где в качестве термометрического газа используется гелий, уравнение (3.9) является приближенным, так как не учитывает влияния квантовых эффектов. Вопросу изучения вторых вириальных коэффициентов Не и Не в квантовой области ниже 8 К, а также в промежуточной области между 8 и 30 К было уделено довольно много внимания. Первые успешные вычисления вириальных коэффициентов выполнены де Буром и Мичелом в 1939 г. [22]. Псгзднее более точные вычисления были осуществлены Килпатриком и др. [44] и Бойдом и др. [7]. Полное выражение для В(Т) с учетом квантовых эффектов, данное в работе [7], представляет собой сумму двух взаимодействий — В(Т)прям и В(Т)обы. Первая часть описывает парное взаимодействие частиц, подчиняющихся статистике Больцмана, вторая — взаимо- [c.81]

Как будут относиться между собой знаменП работы изотермического сжатия, вычисленные для рав ной массы различных газов, при прочих одинаковых условиях [c.84]

Затем газ проходит через холодильник (в идеальном случае при постоянном давлении р ), где он охлаждается до температуры (изображено линией Ьс). После холодильника газ поступает в сопло N вихревой трубы. В трубе газ разделяется, и холодная часть газа р. при температуре и давлении нанравляется в холодную камеру. Этот процесс характеризуется линией се. Поскольку процесс охлаждения не является строго адиабатическим, точка е на индикаторной диаграмме расположена при более высокой температуре, чем точка d, лежащая при давлении Ру на адиабате, проходящей через точку с. Нагретая часть газа (1 — л) выходит из вентиля V с температурой и давлением (это соответствует отрезку с/). Отметим, что в точке / удельный объем больше, чем в точке а, поскольку Т У>Т У Т . Эта часть газа (1 —[л) охлаждается в холодильнике до температуры и снова поступает на вход компрессора (линия /с ). Точка с не совпадает с а, если Т Ф Т . В этом случае работа сжатия будет несколько больше, чем работа сжатия, вычисленная по формуле (3.1). [c.14]

Интересно сравнить значение холодильного коэффициента вихревой трубы вихр.- определяемое по формуле (3.3), со значением холодильного коэффициента газовой машины с незамкнутым циклом (использующей адиабатическое расширение газа), подсчитанным по формуле (1.4). Отметим, что если бы при вычислении k машины с адиабатическим расширением мы пренебрегли бы работой, отдаваемой детандером, то было бы равно [c.14]

Через два года после опубликования работы Эйнштейна были высказаны некоторые сомиения по поводу правильности его вычислений, и, поскольку в действительности не существовало газа, в котором вырождение не было бы завуалировано обычной конденсацией, интерес к этой гипотетической конденсации импульсов был утрачен. [c.800]

Первое значение соответствует сверхзвуковому, а второе — дозвуковому режиму течения, причем = l/Ag. Такая же зависимость была получена в 1 гл. III для величин Я до и после прямого скачка уплотнения. Параметры смеси газов, вычисленные по сверхзвуковому и дозвуковому значениям Аз, будут различными. Из аналогии со скачком уплотнения следует, что полное давление при Яз > 1 будет большим, а статическое давление — меныпим, чем для Л-з<1. Диффузор, установленный на выходе из камеры, будет работать в различных условиях при А-з > 1 и < 1. [c.529]

Л. С. Котоусозым [18] из термодиффузионных данных с привлечением аппарата неравновесной термодинамики разработана методика расчета вторых производных избыточных потенциалов. Для их расчета, а следовательно, и для вычисления коэффициентов активности необходимо иметь концентрационные зависимости термодиффузионного фактора, коэффициентов диффузии и теплопроводности, а также теплоемкости. В наиболее полном объеме такие данные имеются для бинарных систем простых газов. На рис. 8.2—8.5 приведены заимствованные из работ Л. С. Котоусова концентрационные зависимости величин G fRT, H fRT, y fRT и коэффициентов активности. На рис. 8.4 для сравнения приведены также значения 1п 1,2. вычисленные в предположении постоянства [c.233]

Работа изменения обт>ема может быть определена аналитически и графически. Для ее вычисления рассмотрим процесс расширения пдеаль-иого газа при постоянном давлении (рис. 4.2). [c.128]

Затем Майер вычислил механический эквивалент теплоты. Он получился у него равным 365 кГм/ккал (согласно современным расчетам — 427 кГм/ккал). В своих вычислениях Майер опирался на предварительный теоретический вывод о том, что для нагрева одного килограмма газа на один градус при постоянном давлении количества тепла Ср нужно на величину работы ( газовой постоянной ) / больше, чем для той же цели при постоянном объеме Су, то есть p= y-i R. Если с этим результатом, пишет он, сравнить полезное действие наших лучн их паровых машин, мы увидим, что лишь очень малая часть подводящегося к котлу тепла действительно превращается в движение или поднятие груза. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...